Непрерывное распределение дислокаций

Непрерывное распределение дислокаций [c.164]

НЕПРЕРЫВНОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ДИСЛОКАЦИЙ [c.165]

НЕПРЕРЫВНОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ДИСЛОКАЦИЙ 167 [c.167]

Представление трещины в виде непрерывно распределенных дислокаций [c.483]

В работе [228] возникновение автоколебательного режима пластической деформации в сплавах рассмотрено с точки зрения общего синергетического подхода. В качестве исходных уравнений было взято уравнение переноса импульса для континуума непрерывно распределенных дислокаций, которое в случае однородного распределения совпадает с уравнением движения отдельной дислокации [c.127]

Метод непрерывного распределения дислокаций [12]. К, = [c.168]

Метод непрерывного распределения дислокаций точность меньше 0.1% [14]. [c.170]

Метод непрерывного распределения дислокаций [17]. [c.171]

Метод конформных отображений [16, 17] метод непрерывного распределения дислокаций [18]. [c.275]

Метод непрерывного распределения дислокаций решение в замкнутом виде. [c.325]

Метод непрерывного распределения дислокаций точность при a/d 0.95 для трещины, перпендикулярной границе раздела, выше 2.5%. [c.341]

Метод непрерывного распределения дислокаций точность выше 0.1% [82] (см. также [83]). [c.385]

Теория непрерывно распределенных дислокаций [5], погрешность менее 1%. [c.677]

Метод непрерывно распределенных дислокаций [4], точное решение. [c.736]

Метод непрерывного распределения дислокаций [4], точное решени( <1, -Ц — (в точке А). [c.738]

Метод непрерывного распределения дислокаций [14]. 1,. ft ) [c.744]

Заметим, что непрерывное распределение дислокаций с плотностью распределения вектора Бюргерса Ъ/ х ) на отрезке xi I порождает на осп х напряжения [c.294]

Непрерывные функции описывают распределение дислокаций в кристалле. Этот тензор заменяет собой теперь выражение в правой части уравнения (27,6) [c.164]

Кроме линейных дислокаций и дислокаций, распределенных по поверхности, можно вводить и строить теорию дислокаций, распределенных непрерывно по объему при этом вводится начальное состояние , но исключается возможность введения перемещений из соответствующего начального состояния . Содержание существующих теорий дислокаций, непрерывно распределенных по объему, выходит за рамки предлагаемой книги. [c.543]

Диполь точечный пространственный 158 Дислокации линейные 542 —, непрерывно распределенные по объему 543 [c.562]

В действительности, если мы рассматриваем не непрерывно распределенные дислокации, а дискретный ряд, в нелосредственной близости от осп XI получится напряженное состояние, быстро затухающее по мере удаления от оси. Если мы захотим соединить две части кристалла со слегка разнящейся ориентацией атомных плоскостей, мы обязательно получим несовпадение рядов атомов в плоскости соединения чтобы добиться необходимого совпадения нужно деформировать решетку, но эти деформации будут носить чисто местный характер. Таким образом, более точная модель границы блока должна быть построена из дискретных дислокаций, расположенных на конечных расстояниях. [c.479]

К основным элементам полосовой субструктуры относятся 1) системы параллельных субграниц 2) оборванные субграницы 3) петлеобразные конфигурации дисклинационного типа 4) непрерывно распределенные дислокации одного знака [155]. Внутри микрополосы между субграницами распределены избыточные дислокации, которые создают изгиб, кручение или более сложную деформацию. Образование полосовой субструктуры происходит вследствие [155] 1) перерастания системы полос скольжения от границ зерен поликристаллов 2) зарождения и развития петлеобразных субграниц дисклинационного типа в монокристаллах 3) вытягивания ячеек в одном направлении и появления разориентировок в ячеистой субструктуре. При наличии в деформируемом кристалле разориентировок скалярное описание дислокационной субструктуры оказывается недостаточным, в связи с чем вводятся такие параметры, как избыточная (тензорная) плотность дислокаций р , плотность субграниц, азимутальная и радиальная разориентировка, кривизна-кручение решетки к. Локальная избыточная плотность дислокаций определяется при чисто пластическом изгибе ф по его градиенту d(p/dl следующим образом [139] [c.96]

Метод конформных отображений [6, 7], метод объемных сил [8], мето/ непрерывного распределения дислокаций [9]. [c.268]

В частности, уравнение (6) не может служить базисом для получения макроскопических законов, регулируюпщх рост пластических деформаций, для учета эффектов, связанных с изменением непрерывно распределенных, дислокаций, для учета различных процессов и эффектов, связанных с макроскопическими теориями электрической поляризации и намагничивания сред, и во многих других случаях. [c.472]

Рассматривая ползучесть как некоторый вид квазивязкого течения металла, мы должны допустить, что в каждый момент скорость ползучести при данном структурном состоянии определяется однозначно действующим напряжением и температурой. Структурное состояние — это термин, чуждый по существу механике, поэтому применение его в данном контексте должно быть пояснено более детально. Понятие о структурном состоянии связано с теми или иньгаи физическими методами фиксации этого состояния — металлографическими наблюдениями, рентгеноструктурным анализом, измерением электрической проводимости и т. д. Обычно физические методы дают лишь качественную характеристику структуры, выражающуюся, например, в словесном описании картины, наблюдаемой на микрофотографии шлифа. Иногда эта характеристика может быть выражена числом, но это число бывает затруднительно ввести в механические определяющие уравнения. В современной физической литературе, относящейся к описанию процессов пластической деформации и особенно ползучести, в качестве структурного параметра, характеризующего, например, степень упрочнения материала, принимается плотность дислокаций. Понятие плотности дислокаций нуждается в некотором пояснении. Линейная дислокация характеризуется совокупностью двух векторов — направленного вдоль оси дислокации и вектора Бюргерса. Можно заменить приближенно распределение большого числа близко расположенных дискретных дислокаций их непрерывным распределением и определить, таким образом, плотность дислокаций, которая представляет собою тензор. Экспериментальных методов для измерения тензора плотности дислокаций не существует. Однако некоторую относительную оценку можно получить, например, путем подсчета так называемых ямок травления. Когда линия дислокации выходит на поверхность, в окрестности точек выхода имеется концентрация напряжений. При травлении реактивами поверхности кристалла окрестность точки выхода дислокаций растравливается более интенсивно, около этой точки образуется ямка. Таким образом, определяется некоторая скалярная мера плотности дислокаций, которая вводится в определяюпще уравнения как структурный параметр. Условность такого приема очевидна. [c.619]

Явление полигонизации было установлено в 1932 г. Коно-беевским и Мирером (28] при исследовании рентгеновским методом структуры изогнутых монокристаллов каменной соли. Они обнаружили, что после отжига монокристаллов, подвергнутых изгибу, непрерывные полосы астеризма на лауэграммах (характерные для изогнутых, но не отожженных кристаллов) разбиваются на отдельные точки. Этот эффект впоследствии был объяснен (29—31] образованием в предварительно изогнутом и затем отожженном монокристалле вполне определенной субструктуры в результате выстраивания дислокаций одного знака в стенки. Образующиеся при этом субзерна получили название полигонов. Рассмотрим распределение дислокаций до и после [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...