Гиромагнитный эффект

Гинзбурга—Ландау теория 732 Гиромагнитное отношение 629, 679 Гиромагнитный эффект 679 Гистерезис 441, 517, 521, 525 [c.927]

IV — изделия, применение которых основывается на явлении гиромагнитного эффекта в феррите,— из сверхвысокочастотных ферритов [c.209]

Материалы на СВЧ (диапазон от 3 10 до 3 Ю МГц) обладают рядом специфических свойств, обусловленных явлениями поверхностного эффекта, поляризации и гиромагнитным эффектом [6]. [c.74]

Ферриты СВЧ. Ферромагнитные материалы характеризуются большим удельным сопротивлением (10 —10 Ом см), высокой диэлектрической (в = 6-н20) и переменной магнитной проницаемостью. Характер распространения электромагнитных волн в ферритах определяется гиромагнитным эффектом, что приводит к зависимости магнитной проницаемости от величины внешнего магнитного поля и направления распространения электромагнитной волны через феррит 16, 11]. [c.76]

Гиромагнитные эффекты—макроскопические явления, связанные с вращением магнитных тел. К ним относятся эффект [c.39]

Здесь мы рассмотрим ту же задачу, что и в 6.12, но с учетом гиромагнитного эффекта и магнитоупругих взаимодействий. Деформации по-прежнему считаются бесконечно малыми, но направление намагниченности подвергается изменению в большом диапазоне углов, так что в уравнениях остаются все нелинейности. С учетом соотношений (6.4.3), (6.4.59)1 — (6.4.59)4 выражение для энергии взаимодействия в случае бесконечно малых деформаций для кубических кристаллов с магнитострикцией принимает вид [c.406]

В ЛИИ среднего прохождения наиболее устойчивые связи осуществляются вдоль меридиана из северного полушария в южное, и наоборот, в светлое время суток — на расстояние до 5000—6000 км.. Это объясняется уменьшением степени поглощения в ионосфере радиоволн, распространяющихся вдоль магнитных силовых линий Земли (так называемый гиромагнитный эффект). [c.219]

Сдвиг Найта. При фиксированной частоте резонанс на ядерных спинах в металлах имеет место при несколько ином магнитном поле, чем на тех же ядрах в диамагнитных твердых телах. Этот эффект известен под названием сдвига Найта он является весьма эффективным средством для исследования электронов проводимости. Энергия взаимодействия ядра со спином I п гиромагнитным отношением 1 может быть записана в виде [c.613]

Прежде чем кончить с этим эффектом, нужно заметить, что следует ожидать сильной зависимости расходимости от магнитного поля, хотя здесь имеется одна хитрость. Представим себе, что действует настолько сильное магнитное поле, что все моменты, связанные с -состояниями, направлены в одну сторону. Рассеяние с переворотом спина может происходить лишь при одновременном уменьшении компоненты спина -состояния, если спин электрона проводимости переворачивается снизу вверх. Если гиромагнитное отношение для локального состояния такое же, как и для электрона проводимости, то соответствующие изменения магнитных энергий взаимно компенсируются и энергетический знаменатель остается тем же самым. Однако энергия электрона проводимости понижается, в то время как энергия Ферми для электронов со спином вверх и спином вниз остается одинаковой. Поэтому для электрона, находящегося сначала [c.555]

Собственная добротность сферических образцов монокристаллов иттриевого граната при комнатной температуре составляет 10—20 тысяч, а литиевого феррита 2—3 тысячи. Высокие добротности колебательных контуров из монокристаллов способствовали тому, что монокристаллы ферритов, находившие до последнего времени применение только при физических исследованиях, стали широко использоваться в различных линейных и не линейных ферритовых СВЧ устройствах. В качестве примера приведены применение монокристаллов в линейных устройствах — узкополосных перестраиваемых СВЧ фильтрах. Волноводный фильтр состоит из двух ортогональнь1х волноводов, связанных ферритовым образцом, чаще всего имеющим форму сферы. Без образца, в силу ортогональности типов волн в волноводах, сигнал из первого волновода не проходит во второй. При помещении в отверстие связи образца намагниченности до насыщения вдоль оси волновода, благодаря гиромагнитным эффектам, энергия с малыми потерями проходит во второй волновод. Полоса пропускания фильтра определяется нагруженной шириной линии ферромагнитного резонанса образца феррита. Меняя величину намагничивающего образца поля можно легко перестраивать фильтр в широкой полосе частот. Такие устройства находят применение в различных СВЧ системах сантиметрового диапазона волн. [c.43]

Мы пренебрегли гиромагнитным эффектом де Гааза — Эйнштейна (двойственным эффекту Барнетта), состоящим в закручивании ферромагнетика вокруг оси при его намагничивании. Полная теория вращения твердого тела в магнитном поле содержится в работе [38] впрочем, при Л = ХЕ, X = onst уравнения (3.17) являются точными. В этом важном частном случае их можно переписать в более удобной форме [c.41]

В работе [38] исследована интегрируемость уравнений более общей задачи о вращении ферромагнетика с нешаровым тензором намагничивания (при учете гиромагнитных эффектов). [c.287]

В гл. 5 рассматривались эффекты магнитоупругости в твердых деформируемых проводниках, не имеющих магнитного упорядочения (например, в парамагнетиках). В данной главе мы рассмотрим магнитные материалы, когда упорядоченное расположение магнитных спинов, как правило, ферромагнитного типа (см. 1.6), приводит к существенному изменению их магнитоупругих свойств. Как уже отмечалось в 1.7, наиболее важный эффект —это эффект фонон-магнонного взаимодействия и тесно с ним связанный эффект магнитоакустического резонанса. На микроскопическом уровне это явление является следствием того факта, что как фононы, так и магноны подчиняются статистике Бозе — Эйнштейна квантовой физики. Однако в этой главе мы постараемся избежать рассмотрения столь детальной картины, так что нам по необходимости придется иметь дело с эвристической моделью взаимодействий. Изложение этой модели составит 6.2 здесь в континуальное описание войдут новые выражения, описывающие гиромагнитный эффект, и будет дано феноменологическое представление обменных сил Гейзенберга через градиенты намагниченности (см. уравнение (1.6.15)), введенные в механике континуума вместе с выражениями для требуемых магнитомеханических взаимодействий. [c.333]

Рассмотрим теперь макроскопическую структуру, например лластину из непроводящего упругого ферромагнетика такая лластина может быть элементом какой-нибудь технической конструкции (технология с сильными полями см. [Moon, 1978 1984]). Исследуем изгиб таких структур под действием сильного магнитного поля. Длины волн здесь будут такими (порядка макроскопического размера), что ферромагнитными обменными эффектами можно пренебречь. Это же относится и к гиромагнитному эффекту, если мы исследуем колебания. Таким образом, на практике магнитное тело может рассматриваться как сделанное из мягкого ферромагнетика в этом случае соответствующие полевые и определяющие уравнения легко получаются из уравнений 6.3 (и 6.4) при этом они значительно упрощаются. Таким образом, в приближении квазимагнитостатики, применимом к данной ситуации, в пренебрежении электрическим лолем имеем уравнения [c.415]

Гиромагнитное отношение 39, 52, 33 Гиромагнитный эффект 39 Гироскопический момент сил 337 Гистерезиса кривая для антисегнето-электрика 34 [c.549]

Эйнштейн и де Гааз произвели 0ПЫ1 с ферромагнитным образцом. Их опыт подтвердил наличие магнитомеханического эффекта. Для гиромагнитного отношения gj они получили значение 2. В то время этот результат был совершенно непонятен, поскольку из картины движения электронов в атоме по орбите следовало, что гиромагнитное отношение долж- [c.224]

Y/ — гиромагнитные отношения для электрона н ядра ( oj и СО2 должны совпадать с частотами процессии электронов и ядор в поле Н ). Тем самым в одном н том же парамагнитном образце могут быть одновременно реализованы два вида магнитного резонансного поглощения электромагнитной. энергии ЭПР (на частоте (Oj) и ЯМР (на частоте Mj). Поглощение в обоих этих резонансных эффектах тем интенсивнее, чем больше вероятность резонансных переходов, определяемая разностью населенностей уровней, между к-рымп происходят переходы. В равновесном случао и прп подчинении системы Больц.иана статистике распределение ядор по уровням описывается ф-лой [c.480]

Эйнштейна — де-Хааса (1915 г.) и эффект Барнетта (1944 г.). В первом эффекте магнитное тело приходит во вращение при намагничивании окружающим соленоидом с током. Во втором эффекте у цилиндра, вращающегося с большой скоростью, появляется намагниченность. Проведение соответствующих экспериментов наталкивается на значительные технические трудности, но они дают возможность измерить гиромагнитное отношение, которое, как сказано, никогда заметно не отличается от значения (1.6.8). [c.40]

Как первый, так и второй эффекты позволили определить численные значения гиромагнитного отношения g для различных веществ. При этом для ряда ферромагнитных металлов и сплавов было найдено, что g вдвое больше, чем это следовало бы, если бы элементарными магнитиками являлись орбитальные магнитные моменты. Данные, полученные из магнетомеханических опытов, свидетельствуют о том, что в намагничивании ферромагнетиков орбитальные магнитные моменты практически не принимают участия и что внешнее поле влияет главным образом на ориентацию спиновых магнитных моментов. Таким образом, магнетомеханические опыты дают непосредственные экспериментальные доказательства того, что элементарными носителями магнетизма в ферромагнетиках являются спиновые магнитные моменты электронов. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...