Кривая намагничивания. Петля гистерезиса

Прибор позволяет производить измерения кривой намагничивания, петли гистерезиса и кривых возврата. [c.314]

Магнитный момент, основная кривая намагничивания, петля гистерезиса, магнитная восприимчивость [c.342]

Основная кривая намагничивания, петля гистерезиса [c.342]

Характеристики Л1 = /1 (Я) и В = = /2 (- ) являются многозначными функциями напряженности Я намагничивающего поля. Значения индукции и намагниченности, соответствующие данному значению напряженности магнитного поля, зависят от магнитной истории испытуемого образца. Принято различать кривую намагничивания, петлю магнитного гистерезиса и петли частных циклов. [c.13]

Намагничивание образца зависит от его формы. Ввиду этого в кривые намагничивания В, начальную кривую и петлю гистерезиса [c.183]

Следовательно, расчет оптимального режима магнитной записи в магнитографической дефектоскопии имеет специфический, более сложный характер по сравнению с записью электрических сигналов. Необходимо также указать, что физика записи поля дефекта имеет принципиальное отличие от физики записи электрических сигналов движущейся магнитной головкой. При записи поля дефекта, осуществляемой в статическом поле намагничивающего устройства, подмагничивающее поле линеаризует магнитную характеристику ленты и делает возможным пропорциональную запись. При записи магнитной головкой зависимость между чувствительностью лент и высотой пика дифференциальной кривой предельной петли гистерезиса имеет нелинейный характер вследствие изменения направления поля, действующего на элемент носителя при прохождении его около рабочего зазора головки [54]. При записи электрических сигналов необходимо учитывать влияние неоднородности намагничивания рабочего слоя ленты и нормальной составляющей поля головки. [c.17]

Наиболее полное представление о магнитных свойствах материала дают основная кривая намагничивания и петля гистерезиса, по которым можно определить магнитные параметры материала. Для построения основной кривой и петли гистерезиса измеряют ряд значений напряженности намагничивающего поля и соответствующих им значений магнитного потока образца Ф, последовательно изменяя напряженность поля в пределах [c.111]

Кроме того, магнитные свойства материалов характеризуются зависимостью магнитной индукции В от напряженности магнитного поля Н, называемой кривой намагничивания. Во многих случаях для получения кривой намагничивания в качестве исходного принимают размагниченное состояние вещества, при котором в отсутствие внешнего магнитного поля индукция равна нулю. При цикличном перемагничивании кривая намагничивания образует петлю гистерезиса (рис. 11). [c.23]

Рис. 139. Кривая намагничивания и часть петли гистерезиса

Весьма полно изучено поведение при конт роле стали ШХ-15, используемой для изготовления деталей подшипников. Для этой стали повышение температуры закалки сопровождается ростом зерна аустеиита и появлением мелких карбидных включений. Кривая намагничивания и петля гистерезиса становятся более пологими, но коэрцитивная сила уменьшается незначительно. [c.119]

Необратимость при смещении границ доменов. Наличие в ферромагнетике различного рода неоднородностей — примесей, немагнитных включений, напряженных областей и т. д. может оказывать сильное влияние на энергию стенок Блоха, повышая или понижая ее, т. е. создавая для этих стенок потенциальные ямы, которые они проходят при своем смещении на первой стадии намагничивания. При размагничивании часть стенок может застревать в этих ямах, вследствие чего домены, которые были намагничены вдоль поля, сохраняются и после снятия его, вызывая остаточную намагниченность Вг (рис. 11.3). Для уничтожения этой намагниченности необходимо действие поля // противоположного направления. Регулируя факторы, определяющие кривую намагничивания и размагничивания, можно в широких пределах менять форму и размеры петли гистерезиса. В однородных ферромагнетиках, содержащих минимальное количество дефектов, петля гистерезиса может быть очень узкой. [c.299]

Иная картина, как показывают расчет и эксперимент, наблюдается при намагничивании пленки вдоль оси трудного намагничивания (рис. 11.23, б). При постепенном увеличении поля Ят вдоль этой оси намагниченность Jm.T растет линейно, пока при Я = = Як не достигнет насыщения. Размагничивание образца при уменьшении поля происходит по той же кривой ВЛ О и далее ОСД, вследствие чего петля гистерезиса не возникает. [c.311]

Намагниченность насыщения, температура точки Кюри, константы магнитной кристаллографической анизотропии, магнитострикция насыщения — все это относится к основным магнитным свойствам, связанным со строением вещества. Эти свойства зависят только от основного химического состава и не зависят от структуры вещества. Поэтому их называют структурно-нечувствительными. Магнитная проницаемость, коэрцитивная сила, остаточная намагниченность, весь ход кривой намагничивания и вид петли гистерезиса зависят от структуры вещества. Эти свойства называют структурно-чувствительными. [c.12]

Свойства магнитно-мягких материалов обычно характеризуют кривой намагничивания, а свойства магнитно-твердых — предельной петлей гистерезиса, построенной в координатах М, Н или В, Н (рис. 15). По оси ординат кроме В отложена индукция намагниченности позволяющая приме- [c.15]

Рис. 241. Основная кривая намагничивания и размагничивающая ветвь петли гистерезиса, эквивалентная магнитная проницаемость и удельные потери Р из фер-

Сталь электротехническая легированная тонколистовая — Кривые намагничивания 138—155 — Магнитные свойства 135—137 — Марки 233 — Петля гистерезиса 140, 141, 143, 144, 148— 151— Сортамент 234 — Удельные потери 138—155 [c.527]

Баллистический метод основан на измерении количества электричества, протекающего через витки обмотки, охватывающей образец, в мо -.ент изменения. магнитного потока, пронизывающего образец. Метод применяется при снятии основной кривой намагничивания и петли гистерезиса ферромагнитного материала. [c.180]

Для диамагнетиков х <0. для парамагнетиков % >0. Для особой подгруппы ферромагнетиков это простое соотношение (170) не соблюдается, и функциональная зависимость М от Н имеет нелинейный характер и не является однозначной. Все ферромагнетики имеют характерную кривую намагничивания и петлю гистерезиса. Магнитная восприимчивость ферромагнетиков зависит от напряженности внешнего поля в то время как для диамагнетиков и парамагнетиков х почти не зависит от Я. С другой стороны, парамагнетизм и ферромагнетизм в отличие от диамагнетизма зависят от температуры, возрастая с ее понижением. Выше температуры точки Кюри ферромагнетики становятся парамагнетиками для каждого вещества имеется своя точка Кюри . [c.129]

Цель лабораторной работы — изучение динамической петли магнитного гистерезиса для исследования основных магнитных свойств по кривой намагничивания и изучения процессов, протекающих в ферромагнитных материалах во внешних магнитных полях. [c.159]

При уменьшении внешнего поля Н изменение намагниченности происходит по другой кривой. При Н= О из-за необратимого смещения границ доменных областей сохраняется некоторая намагниченность называемая остаточной. Величина В . — намагниченность, определяемая величиной размагничивающего поля —Н , которую необходимо приложить к образцу, чтобы намагниченность стала равна нулю. При увеличении значений размагничивающего поля образец намагничивается до насыщения в противоположном направлении до соответствующей точки -В , -Н). Последующее размагничивание происходит по аналогичной кривой, симметричной предьщущей относительно точки 5=0, Я=0. Полный цикл перемагничивания при изменении поля от до описывается петлей гистерезиса. При проведении неполного (частичного) цикла намагничивания до некоторых значений Н< получают частную петлю гистерезиса. Частная петля гистерезиса может быть несимметричной, если поля намагничивания и размагничивания неравны. [c.162]

По частным петлям гистерезиса построить на экране монитора основную кривую намагничивания. [c.165]

В зависимости от формы гистерезисной кривой и значений основных магнитных характеристик, различают магнитотвердые и магнитомягкие сплавы. Магнитотвердые сплавы (рис. 22.1, а) характеризуются широкой петлей гистерезиса, высоким значением коэрцитивной силы и применяются для изготовления постоянных магнитов. Магнитомягкие сплавы работают в условиях циклически изменяющихся магнитных полей и непрерьшного перемагничивания. Они, наоборот, имеют узкую петлю гистерезиса, малые значения Не и характеризуются небольшими потерями на гистерезис (рис. 22.1, б). Из них изготавливают, сердечники трансформаторов, электродвигателей и генераторов, детали слаботочной техники, т. е. такие изделия, которые подвергаются многократному переменному намагничиванию. [c.819]

Кривая намагничивания и форма петли гистерезиса — важнейшие характеристики ферромагнетика, так как они определяют основные его константы, а следовательно, и области применения. [c.527]

Свойства ферромагнитных материалов. Понятие о кривых намагничивания ферромагнитных материалов. Петля гистерезиса. Остаточная индукция некоторых ферромагнитных материалов. [c.318]

Давно известно, что многие магнитные материалы обнаруживают значительное изменение свойств после отжига или охлаждения в магнитном поле. Этот эффект термомагнитной обработки,, позволяющий проникнуть в природу материала, является довольно обычным для магнитных сплавов. В общем, если магнитный материал охлаждается или отжигается в магнитном поле, проницаемость, остаточная индукция, коэрцитивная сила и часто форма) петли гистерезиса изменяются. В магнитно-мягких материалах проницаемость обычно повышается, а коэрцитивная сила часто понижается при измерениях в направлении приложенного при отжиге магнитного поля, тогда как в магнитно-твердых материалах увеличивается прямоугольность кривой размагничивания и возрастает коэрцитивная сила. На внутренних петлях гистерезиса (т. е. когда намагничивание в положительном и отрицательном направлениях не доводят до полного насыщения, см. фиг. 23) часто наблюдается так называемый перминвар-эффект (см. разд. 6.1). [c.306]

Рис. 8. Поведение доменных структур при намагничивании и пере-магничивании кристаллической пластины с плоскостью поверхности 110 и с осью [001 ], лежащей в плоскости пластины и наклонённой к её боковому ребру, вдоль которого приложено внешнее магнитное поле под углом а = 55. Я, — внутреннее магнитное поле х— кривая намагничивания, — петля гистерезиса (данные Зайковой В. А. и др.).

Графически процессы намагничивания изображают кривыми намагничивания начальной кривой У, получаемой при намагничивании ранее размагниченного образца, и предельной кривой намагничивания — петлей гистерезиса 2, получаемой в результате многократного перемагничивания образца (рис. 9.26). Характерными точками этих кривых являются напряженность насыщения Я , соответст вующая насыщению материала. /max максимальная остаточная намагниченность. /г max получаемая после снятия намагничивающего поля, коэрцитивная сила Не — напряженность поля обратного знака, которую необходимо приложить, чтобы намагниченность стала равной нулю. Отличительной особенностью процесса намагничивания ферромагнитных материалов является отставание намагниченности от напряженности внешнего намагничивающего поля Я при его уменьшении. Это явление собственно и называется гистерезисом, Следует отметить, что петля гистерезиса по намагниченности J — fi (Я) после достижения насыщения имеет горизонтальный участок, а петля гистерезиса по индукции В = (Н) имеет наклонный участрк, обусловленный возрастанием Я (рис. 9.27). Для характеристики процесса намагничивания важное значение имеет зависимость остаточной намагниченности /гmax = /з( )- Ее получают графическим построением из зависимости J = f (Н) (рис. 9.28). Следует также отметить, что приведенные зависимости справедливы только для [c.247]

Рис. 16.32. Техническая кривая намагничивания (петля гистерезиса). Коэрцитивная сила Не — обратное поле, необходимое для того, чтобы уменьшить до нуля магнитную индукцию В остаточная индукция Вг -значение В при Я = 0 Bs — индукция насыщения, определяемая как предельное значение [В — Н) прн больших Н. Намагниченность насыщения М, равна Вз14л. В системе единиц СИ по вертикальной оси откладывают В = [1о НМ). (.Масштаб по вертикальной оси сильно сжат.)

Если, начиная с какой-либо точки кривой намагничивания магнитное поле будет уменьшаться, то индукция начнет снижаться причем ее величина будет изменяться не по основной кривой а более медленно вследствие явления гистерезиса (от ставания). При обратном увеличении поля до прежнего значе ния индукция снова вернется к исходной величине, но уже по новому пути — кривая образует петлю гистерезиса (фиг. 199). [c.340]

Основные сведения о магнитных свойствах дают кривые намагничивания, приведенные на рис. 399. Кривая 2 является начальной кривой намагничивания, кривая / показывает изменение магнитной индукции в зависимости от напряженности поля при последующем намагничивании и размагничивании. Площадь, ограниченная этой кривой (которая называется гистере-зисной петлей), представляет собой так называемые потери на гистерезис, т. е. энергию, которая затрачена на намагничивание. Важнейшими являются следующие магнитные характеристики, определяемые по кривой намагничивания. [c.540]

В ферромагнетиках намагничивание из состояния с нулевой индукцией изображается кривой намагничивания ОА (или ОЛ ) (рис. 27.1), описывающей зависимость магнитной индукции (или намагниченности) от Н. Намагниченность с ростом поля достигает предела Js. называемого намагниченностью насыщения. При перемаг-ничивании зависимость В(Н) [или J(H)] образует характерную S-образную кривую — петлю гистерезиса [c.613]

Рис. 27.60. Кривая намагничивания и петля гистерезиса монокристаллического образца Sm os.a, снятые вдоль оси с при Г = 20°С после травления и электрополировки. Амплитудное значение индукции равно 3,0 Тл [19]

Характеристики металлов и сплавов с округлой петлей гистерезиса. По предельной петле гистерезиса определяют значения индукции насыщения Bs, остаточной индукции и коэрцитивной силы Не (рис. 17,4). Удельные потери на единицу веса в ферромагнитных материалах при переменном токе определяют при заданной максимальной индукции Вт н частоте /. Если, например, В = Юкгс = тл, а / = 50 гц, то эти потери обозначают Рю/5о [ т/кг]. Если снять ряд петель гистерезиса при переменном токе для нарастающих значений иапряжениостп поля Н и соединить их вершины плавной линией, то получится основная кривая индукции (намагничивания). С помощью этой кривой опре- [c.229]

После поперечной термомагнитной обработки этот сплав получает линейный ход кривой намагничивания со средней проницаемостью в интервале индукций от О до 10 гс 1 = 1800 гс/з с отклонением проницаемости 6%. Благодаря тому, что процесс намагничивания идет практически только путем вращения, получается узкая наклонная петля гистерезиса с ничтожно малой остаточной индукцией. После такой обработки сплав 40НКМПЛ имеет особую частотную характеристику — его проницаемость слабо зависит от частоты, медленный спад проницаемости начинается только [c.264]

Магнитная восприимчивость ферромагнетиков может достигать значений 10 —10 Гс/Э их намагниченность Л/, возникающая во внеш. магн. поле Н, растёт с его величиной нелинейно (см. Намагничивание) и в полях 1 ] 00 Э может достигать магнитного насыщения, характеризуемого значением Величина М зависит также от магн. предыстории образца, что приводит к неоднозначности ф-ции М Н), или к гистерезису магнитному. При намагничивании и перемагничивании ( ррОмагнетика происходит изменение размеров и формы образца (см. Магнитострикция), благодаря этому кривые намагничивания и петли гистерезиса зависят от внеш. напряжений. Наблюдаются также аномалии в величине и температурной зависимости упругих постоянных ферромагнетиков — т. н. Дг -эффект и др. (см. Механострикция, Магнитомеха-нииеские явления), а также коэф. линейного и объёмного [c.294]

Кривые намагничивания ферромагнитных материалов при перемагничивании образуют петлю магнитного гистерезиса. Площадь петли магнитного гистерезиса пропорциональна Э1 ергии, теряемой в образце на его нагревание за один цикл изменения поля гистерезисные потери). Характерными точками магнитного гистерезиса являются коэрцитивная сила и остаточная намагниченность. [c.157]

Кривые намагничивания ферромагнитаых материалов при перемагничи-вании образуют петлю магнитного гистерезиса (если первоначально не намагниченное вещество намагнитить до насыщения, а затем уменьшать и снова увеличивать напряженность магнитного поля, то изменение индукции не будет следовать начальной кривой). Площадь петли магнитного гистерезиса пропорциональна энергии, теряемой в образце на его нагревание за один цикл изменения поля (гистерезисные потери). Характерными точками магнитного гистерезиса являются коэрцитивная сила и остаточная намагниченность. [c.101]

Мерой ферромагнетизма может служить магнитная индукция. На рис. 116 представлена первичная кривая намагничивания ферромагнитного материала и петля гистерезиса, получаемая при повторном его намагничивании. При приложении первичного внешнего магнитного поля напряженностью Н индукция в из мегаяется по кривой 2. При устранении внешнего магнитного поля наблюдается запаздывание (гистерезис) в изменении индукции. [c.237]

Размагничивание связано с теми же процессами, что и намагничивание смещением доменной стенки и враш ением векторов намагничивания. Необратимость этих процессов приводит к несовпадению кривых намагничивания и размагничивания, а при перемагничивании — к появлению петли гистерезиса. Суш ествующие теории необратимость процессов намагничивания связывают либо со смеш ением доменной стенки, либо с вра-ш ением векторов. В последнем случае даются количественные закономер- [c.550]

Во внешнем магнитном поле Н частицы приобретают дополнительную энергию —МН = —МН os ф, которая изменяет энергетический барьер Ев и время релаксации т [1034, 1053]. В тех случаях, когда эффектами анизотропии можно пренебречь МН KV или к-вТ KV), ориентации векторов М отдельных частиц стохастически изменяются под действием тепловых флуктуаций, вследствие чего исчезают внешние признаки ферромагнетика петля гистерезиса вырождается в одиночную кривую намагничивания (коэрцитивная сила Не и остаточная намагниченность равны нулю), описываемую формулой Ланжевена [1033, 1034] [c.320]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...