Петля гистерезиса — Построение

Зарождение магистральных усталостных трещин. Зарождение и развитие магистральных усталостных трещин исследовалось с использованием комбинированного метода, включающего в себя метод динамической петли гистерезиса, предусматривающий построение петли в координатах а —е (т — у), который позволяет фиксировать в процессе циклического нагружения энергию, необратимо рассеянную в материале за цикл (площадь петли гистерезиса), и неупругую деформацию за цикл (ширина петли гистерезиса), а также оптический метод,со стробоскопическим освещением, который позволяет наблюдать поверхностную картину трещин. [c.42]

В.Т. Трощенко с соавтор. [48 52] предложил использовать кривые циклического деформирования для ускоренного определения предела выносливости. Было показано, что в качестве критерия сопротивления усталости металлов и сплавов независимо от напряженного состояния (однородное или неоднородное) может быть использован циклический предел упругости с У. Последний находят по кривой циклического деформирования поверхностных слоев материала, которую строят для периода нагружения, соответствующего стадии стабилизации размеров петли гистерезиса. Методика построения кривой циклического деформирования подробно изложена в работе [39]. Было установлено, что для многих металлов и сплавов предел выносливости сГу - Погрешность корреляции между этими величинами зависит от допуска на неупругую деформацию, по которой определяют Оу. Поэтому предложено конструкционные [c.34]

На рис. 2.1.3 приведена для материала В-96 зависимость ширины петли гистерезиса в первом полуцикле нагружения от степени исходного деформирования и ёа где ёа находится по диаграмме нагружения — ё< с использованием амплитудного значения напряжения При построении зависимости от ё экспериментальные точки асимметричных нагружений уклады- [c.69]

В последнее время работы в области магнитных аналоговых элементов направлены на создание высоконадежного комплекса быстродействующих магнитных решающих элементов и аналоговых запоминающих устройств для систем автоматического управления, в том числе для самонастраивающихся и самообучающихся систем. Предложены новые принципы построения магнитных интегрирующих усилителей без использования накопительных конденсаторов, в том числе интеграторов, практически не имеющих дрейфа выходного напряжения, что достигается образованием в обмотке сердечника сигнала обратной связи, пропорционального производной выходного напряжения. Разработаны аналоговые запоминающие устройства с высокой точностью и неограниченным сроком хранения информации на базе разветвленных магнитных сердечников с прямоугольной петлей гистерезиса. Магнитные аналоговые запоминающие устройства позволяют создать интеграторы, практически не имеющие дрейфа выходного напряжения, и устройства для дифференцирования медленно изменяющихся сигналов. [c.265]

При получении экспериментальным путем гистерезисных петель реальных звеньев машинных агрегатов оказывается весьма затруднительным выделить все источники гистерезисных явлений и степень влияния каждого из них на характер петли. Вместе с тем можно смотреть на петлю гистерезиса как на интегральную характеристику рассеяния энергии при колебаниях. При таком подходе полученные выше зависимости можно использовать для построения методики динамического расчета машинных агрегатов с учетом гистерезиса. [c.170]

Наиболее рационально построение прибора с носителем записи в виде диаграммной ленты. При этом обеспечивается длительная запись процесса. Для испытаний, связанных с построением петли гистерезиса материалов, удобны планшетные приборы. [c.435]

Свойства магнитно-мягких материалов обычно характеризуют кривой намагничивания, а свойства магнитно-твердых — предельной петлей гистерезиса, построенной в координатах М, Н или В, Н (рис. 15). По оси ординат кроме В отложена индукция намагниченности позволяющая приме- [c.15]

Особые формы петель гистерезиса. У подавляющего большинства магнитно-твердых материалов форма предельной петли М — fl (Я) имеет одинаковый характер. В приведенных масштабах гистерезисные петли разных материалов (построенные в координатах М, Н) почти совпадают. Исключение составляют только смещенная и прямоугольная петли. [c.17]

Петля гистерезиса — Построение 15, 16 [c.525]

Рассмотрим пример расчета петель гистерезиса при сложном двухкомпонентном напряженном состоянии и пропорциональном нагружении. Интенсивность напряжений изменяется по тому же графику (см. рис. 5.11), как и напряжение а в примере на построение петли гистерезиса при линейном напряженном состоянии. Коэффициенты асимметрии обеих компонент напряжений равны - 1. Исходные данные для расчета приведены в табл. 5.7. Отношение o Ja y составляет 0,923, а отношения на первом этапе нагружения = 0,313 Syy/oi = —0,155 [c.181]

Будем строить диаграммы деформирования. отдельно на каждой из плоскостей s —Syy = е уу, а — еЦ ху — вху, что, однако, в случае пропорционального нагружения не обязательно, так как работа необратимого деформирования может быть рассчитана непосредственно через интенсивности и е,-. В этих координатах петля гистерезиса совпадает с той, которая показана на рис. 5.12. Однако мы проведем раздельное построение петель гистерезиса из методических соображений, так как техника вычислений переходит без изменения и на общий случай непропорционального нагружения. [c.182]

Если задан размах одной пластической деформации, то i-+ с . Из формул (5.17) и (5.18) видно, что при расчете требуется предварительно назначить интервал, в который попадает искомое значение а ах- После этого нужно вычислить это значение и проверить по (5.17), попало ли оно действительно в указанный интервал. Учет циклической нестабильности через коэффициент а приводит к соответствующему упрочнению, когда коэффициенты жесткости возрастают, или к разупрочнению материала, если коэффициенты жесткости уменьшаются. Заметим также, что для построения петли пластического гистерезиса (см. рис. 5.10) достаточно вычислить напряжения прямого хода. После расчета напряжения о или а" (рис. 5.19) размах Да, т. е. высота петли гистерезиса, находится как сумма ст + Сг, после чего может быть найдена также и площадь а. [c.198]

Можно показать, что произвольная предыстория, предшествовавшая циклическому деформированию, может сместить петлю гистерезиса па плоскости (е, г , но форма петли при этом не изменяется (см. п. 2, с. 179). Поэтому построение, показанное на рис. 7.16, обладает большой универсальностью. Существенно отметить, что на плоскости (е а ввиду зависимости модуля упругости от температуры петли будут иметь различные размахи по напряжению. [c.185]

С целью пояснения принципа построения петли гистерезиса рассмотрим весьма тонкую упругую полосу, прижатую к абсолютно твердому основанию постоянным давлением р, и исследуем явления, происходящие при нагружении полосы продольной силой аР, циклически меняющейся в пределах от до Р (фиг. 1). Наибольшее [c.210]

А/ к одинаковой температуре, например 20° С, и сравнить величины температурного гистерезиса, полученные из приведенных и неприведенных значений. Величина гистерезиса в том и другом случае будет одной и той же. Петля гистерезиса, построенная по приведенным значениям А/, располагается горизонтально. [c.209]

Все это говорит о целесообразности построения вариантов структурной модели, позволяющих с приемлемой степенью приближения дать описание поведения циклически нестабильного материала. Если среда является реономной, циклическое упрочнение приводит не только к эволюции петли гистерезиса, но и к соответственному изменению кривой ползучести. Естественно, что такие варианты должны быть более сложными по сравнению с моделью циклически стабильного материала, так как они предназначены для описания более широкого комплекса механических свойств. Как обычно, модели более высокого уровня позволяют обоснованно очертить область применимости простой модели — с учетом требований, предъявляемых к точности результатов расчета. Их методическое значение состоит еще и в том, что можно уточнить, какие отклонения от экспериментальных данных связаны с пренебрежением изотропным упрочнением материала и его эволюцией в процессе деформирования. [c.108]

Весьма часто неупругость металла оценивается по петлям гистерезиса, построенным в координатах напряжение—деформация при медленном изменении нагрузки, получившим в литературе название статических петель гистерезиса. [c.96]

Графическое построение рис. 28.6 можно применить и к петле гистерезиса. Это важно прежде всего для цепей с постоянными магнитами, в которых наличие воздушного зазора является обязательным (см. гл. 34). [c.287]

Перед построением основной кривой индукции и петли гистерезиса, в тех случаях, когда измерительная обмотка не плотно прилегает к образцу, в полученное значение индукции вносят поправку на магнитный поток, проходящий между поверхностью образца и измерительной обмоткой. В этом случае измерительная обмотка сцеплена не только с магнитным потоком в образце, но и с магнитным потоком в воздушном пространстве между поверхностью образца и обмоткой. [c.20]

На рис. 141 приведена петля гистерезиса, построенная в координатах /, Я. Коэрцитивная сила в этом случае равна отрезку [c.190]

Рис. 141. Начальная кривая намагничивания и петля гистерезиса, построенные в координатах напряженность магнитного поля Н—намагниченность /

Рассмотрим более подробно построение петли гистерезиса для другого вида функции р а), а именно [c.391]

Перед построением основной кривой индукции и петли гистерезиса в тех случаях, когда измерительная обмотка не плотно прилегает к образцу, в измеренную величину индукции следует внести поправку на магнитный поток, [c.143]

В процессе измерений для построения кривой индукции и петли гистерезиса приходится несколько раз изменять сопротивление в цепи гальванометра с помощью магазина сопротивлений Гм. Это делается для уменьшения чувствительности гальванометра при измерениях больших потоков. Поэтому удобно определять сразу произведение СбГ в зависимости от величины сопротивления магазина г . Величина СоГ = С в определяется для всех значений сопротивления магазина / , при которых проводились измерения тогда [c.145]

Для построения бесконтактных логических элементов естественно могут быть использованы не только полупроводниковые диоды и триоды. Они могут быть собраны на электронных лампах, на магнитных элементах с прямоугольной петлей гистерезиса и полупроводниковых элементах (магнитно-диодные и феррит-транзисторные) и т. п. [8, 10]. Так как логические переменные могут иметь два значения О и 1, то из двух логических [c.42]

Бесконтактные генераторы импульсов представляют собой различные переключающиеся схемы, построенные либо на полупроводниковых приборах, либо на магнитных элементах с прямоугольной петлей гистерезиса. [c.25]

Делители частоты способны выдавать на выходе импульсы, частота которых составляет определенную долю частоты питания. Рассмотрим схему делителя частоты, построенного на магнитных элементах с прямоугольной петлей гистерезиса (рис. 10). Такой делитель применя-26 [c.26]

Рассмотрим работу некоторых из них. На рис. 14 показан бесконтактный распределитель, построенный на магнитных элементах с прямоугольной петлей гистерезиса. Такие схемы, как и релейные, выполняются либо [c.32]

Построение петли гистерезиса производится при занесении в таблицу, описывающую кривую гистерезиса, трех пар чисел [c.142]

Если для построения петли гистерезиса (онределяюпдей остаточный момент) используется Явнешн.1 то кривые получаются очень узкими и значения остаточного момента чрезвычайно малыми. Если, однако, значения остаточного момента наносятся в зависимости от Явнутр. (см. п. 7), то петли приобретают более обычную форму. Значения коэрцитивной силы во всех случаях очень малы. [c.517]

Явление г и с т е р е з и-с а. При построении зависимости а=/(<7) в условиях повышения плотности теплового потока появление первых паровых пузырей и переход к развитому кипению происходят при более высокой плотности теплового потока по сравнению с ее значением, отвечающим прекращению процесса кипения дак при проведении опыта в обратном направлении. В связи с этим в интервале значений q между и <7нк коэффициенты теплоотдачи в первом случае (опыт с повышением q) оказываются меньше, чем во втором. Это объясняется тем, что при переходе от низких к более высоким плотностям теплового потока не все центры парообразования соответствующего радиуса кривизны (при данном перегреве жидкости) оказываются активными. Часть из них еще заполнена жидкостью и не может генерировать паровую фазу. При переходе от высоких значений q к более низким практи-чески все центры, соответствующие данному температурному напору, являются активными. Рассмотренное явление получило название гистерезиса по тепловому потоку. На рис. 7.4 и 7.5 представлены опытные данные, полученные при кипении фреона-22 на никелевой трубке [39] и при кипении неона на платиновой проволоке. В последнем случае опытные данные представлены в виде зависимости плотности теплового потока от температурного напора At=t -r— н. Из риснунков видно, что коэффициенты теплоотдачи на нижней ветке петли гистерезиса могут быть в два (и более) раза ниже, чем на верхней. Это всегда следует учитывать при обобщении опытных данных, полученных в переходной области. [c.193]

Нами проведено комплексное изучение поведения аустенитных сталей при нагреве и малоцикловом нагружении на установке ИМАШ-22-71 [2]. Испытания осуществлялись при одночастотном малоцикловом нагружении (частота 1 цикл/мин) по схеме одноосного растяжения — сжатия на образцах сталей Х18Н10Т и 0Х18Н10Ш при 650° С (температуре интенсивного деформационного старения). При построении кривых усталости (о — N) были выбраны значения амплитуды напряжения, превышающие предел текучести материала. Деформационное упрочнение в указанных условиях испытания определялось изменением напряжений и деформаций при этом упрочнение за каждый цикл характеризуется шириной петли гистерезиса. Ранние стадии усталости сопровождаются наибольшей шириной петли упругопластического гистерезиса, которая затем интенсивно уменьшается в пределах первых 10 циклов нагружения, достигая установившегося значения. Перед разрушением вновь имеет место расширение иетли гистерезиса. [c.75]

Параметры диссипации и их приведение. Графики восстанавливающих сил, приведенные на рис. 10, носят идеализированный характер, так как при их построении деформируемые элементы принимались идеально упругими, т. е. лишались диссипативных свойств. Если же учесть силы неупругого сопротивления, направление которых противоположно скорости деформации, то соответствующий график будет иметь две ветви, причем верхняя будет соответствовать нагрузке, а нижняя — разгрузке (рис. 12). Площадь фигуры, ограниченной ветвью нагрузки и осью абсцисс, соответствует работе, затраченной при деформации, а площадь фигуры, ограниченной сверху второй ветвью, — работе, совершав- мой упругим элементом при разгрузке. При этом заштрихованная площадь, контур которой называют петлей гистерезиса, пропор- циональна работе, затраченной за один цикл на преодоление сил неупругого сопротивления. Отношение этой рассеянной энергии к работе, затраченной при деформации, называется коэффициентом] поглощения или коэффициентом рассеяния и обозначается гр. Ве- [c.37]

Как видно из предыдущего примера (построение петли гистерезиса при линейном напряженном состоянии), не обязательно, чтобы все звенья модели включались в работу. При относительно низких уровнях напряжения звенья 6 и 7 могут оставаться неде-формированными, а при Да < Сг ни одно звено не работает и материал теоретически приспособливается к циклическому нагружению. [c.177]

Циклическая анизотропия свойств материалов характеризует собой явление неодинакового сопротивления циклическому деформированию в направлении четных и нечетных полуциклов нагружения, что может объяснять наряду с другими причинами (различие исходных диаграмм растяжение—сжатие, асимметрия цикла напряжений) возникновение у некоторых материалов преимущественного одностороннего накопления пластических деформаций. Хотя большинство материалов является циклически изотропными, циклическая анизотропия может быть присуща ряду материалов — как циклически разупрочняющимся (сталь ТС), так и стабилизирующи.мся (В-95) и упрочняющимся (В-96, АК-8). Экспериментальное изучение зависимости ширины петли гистерезиса в первом полуцикле нагружения (считая исходное нагружение за нулевой полуцикл) от степени исходного деформирования при симметричном и асимметричном мягком нагружении устанавливает линейную связь между этими характеристиками (рис. 2.4) во всем диапазоне исследованных деформаций (до 10 е .). При построении зависимости для несимметричного цикла от амплитудных значений деформаций ёа в исходном нагружении экспе- [c.29]

Схема, изображенная на фиг. 1, была так подробно проанализирована с единственной целью — иллюстрировать на простейшем примере характер выкладок, необходимых для построения гйстере-зисной петли. В табл. 1 даны окончательные результаты, полученные аналогично для ряда типовых соединений, позволяющие составить суждение о характере петли гистерезиса и вычислить рассеянную в течение одного цикла нагружения энергию. Кроме фрикционных соединений сюда включены также упруго-фрикционные соединения предполагается, что в последних, кроме сил трения, развиваются касательные усилия, пропорциональные взаимному смещению. [c.215]

Основными критериями при определении предела выносливости и других характеристик сопротивления усталости и построения кривых усталости являются полное разрушение образца или появление трещин заранее заданного размера, например, трещин, протяженность которых по поверхности составляет 0,5—1,0 мм. Дополнительными критериями могут быть резкое падение нагрузки или частоты циклов, значительный рост деформации, резкий подъем температуры, уширение петли гистерезиса, а также характеристики, обусловленные накоплением усталостной повреж-денности, возникновением и развитием усталостных трещин, что выявляется измерением твердости, а также электрическими, магнитными, токовихревыми, акустическими (ультразвук, акустическая эмиссия) и другими методами. [c.310]

Анализ приведенных соотношений показывает, что неупругая деформация за цикл Абн (ширина петли гистерезиса) может быть найдена и без построения полной петли гистерезиса как удвоенная величина деформации, соответствующая нулевому значению напряжений. Измерение неупругой деформации по такому принципу существенно упрощает методику замеров и дает возможность авто--матизировать процесс обработки экспериментальных данных [121]. [c.90]

Испытания проводились при постоянных уровнях нагрузок (изгибаюш,ий момент и осевая нагрузка). Установки и методики ис следований описаны в работах [23, 120]. В основу методики поло жен метод динамической петли гистерезиса, который предусматривает построение петель гистерезиса в координатах нагрузка — деформация непосредственно в процессе циклического нагружения образца. В случае изгиба малобазный датчик (база измерения равна 5 мм), измеряюш ий деформации, крепился на поверхности образца в исследуемом сечении и, фиксируя наработанное число циклов нагружений образца N, периодически измеряли величины электрических сигналов, пропорциональных ширине динамических [c.255]

Первая попытка объяснить эффект Баушингера и наблюдающиеся при повторном нагружении петли гистерезиса была сделана Мазингом (G. Masing) [420]. Он высказал предположение о совпадении кривой повторного знакопеременного нагружения с соответствующей кривой при первом нагружении, но построенной в осях с удвоенным масштабом и обратным направлением. Если при первом нагружении напряжения и деформации связаны физическим уравнением [c.86]

Графически процессы намагничивания изображают кривыми намагничивания начальной кривой У, получаемой при намагничивании ранее размагниченного образца, и предельной кривой намагничивания — петлей гистерезиса 2, получаемой в результате многократного перемагничивания образца (рис. 9.26). Характерными точками этих кривых являются напряженность насыщения Я , соответст вующая насыщению материала. /max максимальная остаточная намагниченность. /г max получаемая после снятия намагничивающего поля, коэрцитивная сила Не — напряженность поля обратного знака, которую необходимо приложить, чтобы намагниченность стала равной нулю. Отличительной особенностью процесса намагничивания ферромагнитных материалов является отставание намагниченности от напряженности внешнего намагничивающего поля Я при его уменьшении. Это явление собственно и называется гистерезисом, Следует отметить, что петля гистерезиса по намагниченности J — fi (Я) после достижения насыщения имеет горизонтальный участок, а петля гистерезиса по индукции В = (Н) имеет наклонный участрк, обусловленный возрастанием Я (рис. 9.27). Для характеристики процесса намагничивания важное значение имеет зависимость остаточной намагниченности /гmax = /з( )- Ее получают графическим построением из зависимости J = f (Н) (рис. 9.28). Следует также отметить, что приведенные зависимости справедливы только для [c.247]

Методы количественного учета влияния влажности на микроструктуру аэрозоля активно развиваются в исследованиях, связанных с построением оптических моделей океанического аэрозоля. В работах [54, 124] на основании исследований гигроскопических свойств Na l была использована следующая эмпирическая зависимость, осредняющая восходящую и нисходящую ветви петли гистерезиса [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...