Скорость средняя компоненты газа

По своей структуре результаты измерений профилей распределения составляющих вектора скорости качественно сходны во многих исследованиях [146, 184, 208, 236], о чем можно судить по данным рис. 3.5. Составляющие скорости выражены в относительных величинах как отношение к средней скорости истечения струи газа на выходе из соплового ввода V [184]. Эпюры распределения окружной и осевой составляющих скоростей по характеру практически не отличаются от приведенных в [208]. Некоторое расхождение наблюдается в эпюрах распределения радиальной составляющей вектора скорости. В периферийных слоях радиальная составляющая направлена к стенке камеры энергоразделения, а в центральных слоях — к оси. Поверхность смены направления радиальной компоненты на противоположное совпадает с радиусом [c.107]

Представляет интерес отношение к характерному времени движения молекул между последовательными отражениями от стенок пор, которое равно 2/Q , где — средняя скорость теплового движения молекулы сорта а в объеме поры. Графики ТаП/(2< )в функции от температуры для различных значений Qa приведены при <.d> = =2 = 10 м fia рис. 6.4.1. Анализ этих графиков позволяет утверждать, что в случае хемосорбции Тд значительно превышает ЙД(2 .). Поскольку йд/(2<г>) определяет коэффициент диффузии а-компонента газа в поре (см. (6.4.7)), необходимо вновь обсудить вопрос о значении коэффициента [c.259]

Скорость /-Й компоненты ui можно записать в виде суммы средней скорости газа щ и скорости диффузии /-й компоненты Ui относительно средней скорости щ = итЛ-Иг. Используя это определение, получим [c.75]

ДЛЯ средней скорости -компоненты газа, [c.163]

При движении смеси газов каждая компонента I смеси может иметь свою среднюю скорость П) , несколько отличающуюся от средней скорости других компонент. Поэтому для характеристики состояния течения смеси газов вводится понятие средней массовой скорости [c.371]

Формулу (2.4) можно преобразовать к более удобному виду, если ввести в рассмотрение средний квадрат д -компоненты скорости молекул Эту величину можно рассматривать либо как усредненное по времени значение отнесенное к какой-то отдельной частице, либо как среднее по различным группам частиц, существующим в газе в каждый данный момент. В равновесном состоянии оба эти способа усреднения эквивалентны, потому что каждая частица перебирает с течением времени как раз тот набор скоростей, который в каждый данный момент имеют различные частицы. Если бы это было не так, макроскопические характеристики равновесного состояния менялись бы со временем. Выбрав второй способ, в соответствии с формулой (1.3) запишем [c.40]

Ввиду важности газодинамических уравнений реагирующей смеси газов мы дадим их вывод путем составления уравнений балансов, как это обычно делают в гидродинамике. Выделим в газе некоторый объем V, движущийся со средней массовой скоростью Vq. Поток массы компонента а через поверхность объема за счет диффузии ja = X [c.179]

В действительности поток одной из компонент двухфазного потока в данный момент времени не заполняет всего сечения канала. Часть последнего занята потоком другой фазы. Если среднюю долю сечения, занятую паровой (газовой) фазой потока за промежуток времени Дх, обозначить через 9, то действительная средняя скорость течения газа будет равна [c.165]

Метод применим для исследования потоков жидкости и газа. На основе его могут быть измерены средние скорости и флуктуации вектора мгновенной скорости турбулентного потока. Ориентация оптической схемы позволяет измерять также компоненту скорости. Возможно трехмерное измерение скорости и турбулентности. [c.270]

Таковы предельно простые формулы самого С. oy, утверждающие равенство кинематических коэффициентов вязкости компонент (фаз) и смеси их в условиях нереагирующей смеси, малого скольжения относительно средней скорости и малого градиента концентрации. Для газообразных смесей часто применяют формулу Гиршфельдера, Кертисса и Берда, связывающую обратную величину динамического коэффициента вязкости смеси с соответствующими коэффициентами для отдельных компонент и вязких взаимодействий между ними. Эта формула может применяться также для газов, запыленных твердыми примесями с размерами частиц, меньшими длины свободного пробега молекул в несущей газовой фазе. [c.361]

Диффузионная скорость компоненты / есть скорость потока молекул i-то сорта относительно системы координат, движущейся со средней массовой скоростью газа [c.31]

Если пренебречь массой газа в пузырьке, то его средняя скорость определяется, в сущности, силой трения со стороны окружающей жидкости и усредненной компонентой движения в акустическом поле, возникающей из-за действия радиационного давления, а также из-за влияния других пузырьков. [c.204]

Турбулентными называют беспорядочные неустановившиеся движения жидкости (газа), налагающиеся на основное движение среды, которое можно представить себе как некоторое статистически среднее движение. При турбулентном режиме течения гидродинамические и термодинамические характеристики жидкости (скорость, температура, давление, массовая плотность, концентрации химических компонентов, показатель преломления среды и т.д.) испытывают хаотические пульсации и потому изменяются от точки к точке и во времени нерегулярно. Благодаря образованию многочисленных вихрей различных размеров, турбулентные течения обладают повышенной способностью к переносу количества движения, энергии и массы элементарных жидких объемов, что приводит, как к увеличенному силовому воздействию на обтекаемые твердые тела, так и к интенсивным теплообмену и перемешиванию между слоями, к ускоренному протеканию химических реакций и т.п. Такие режимы движения жидкости возникают при потере устойчивости упорядоченного ламинарного движения, когда безразмерное число Рейнольдса Ке - VI / у (где V, Ь - характерные скорость и линейный масштаб течения, V - кинематическая вязкость) превосходит некоторое критическое значение. В более общем смысле турбулентность служит [c.10]

Каждая из составляющих смеси — газ, капли, пленка — являются гомогенными смесями нескольких компонент. Рассмотрим случаи, когда химические реакции идут только в жидкой фазе (каплях и пленке). Возможны также процессы массообмена между составляющими испарение газа из жидкости, срыв и осаждение капель. Предполагается, что средние скорости газа и капель, а также температуры всех трех составляющих потока — газа, капель и пленки — совпадают vi = v2, Т1 = Тг = Т ), так как в рассматриваемых ниже процессах характерные времена 12 и выравнивания соответственно скоростей газа и капель, температур трех составляющих смеси много меньше характерного времени ijo = L/z ,o пребывания фиксированной массы любой из фаз в канале, а с ними и характерные длины и [c.270]

Теория фильтрации смесей, предложенная Л. С. Лейбензоном (1934, 1941) применительно к расчету движения газированной жидкости, была сформулирована в предположении о равенстве средних скоростей движения жидкой и газовой фаз (движение выделившегося из раствора газа рассматривалось как движение компоненты). Эксперимент, однако, подтвердил различие фазовых скоростей, в связи с чем и в СССР дальнейшее развитие работ по этой проблеме проводилось в рамках теории неоднородных жидкостей, использующей понятие обобщенного закона Дарси. [c.636]

Выведем основные уравнения пограничного слоя с учетом химических реакций для плоской задачи. Среднюю плотность, скорость, давление, энтальпию и т. д. для смеси газов будем по-преж-нему обозначать р, V, р, I и т. д. Соответствующие величины, относящиеся к 1-й компоненте, входящей в состав смеси, будем обозначать р , V р,-, 1,- и т. д. [c.555]

В случае однородного газа Уо у,. Введем обозначение для скорости частиц /-го компонента относительно системы координат, движущейся со средней массовой скоростью Уо, [c.27]

При турбулентных течениях жидкостей и газов внешний вид системы остаётся практически прежним, нужно только помнить, что вместо обычных величин в них подставляются величины, усреднённые по времени и где напряжения Рейнольдса могут быть связаны с компонентами средних скоростей деформаций. [c.44]

Такой ионизированный газ называется плазмой. Далее считаем, что релаксационные времена в плазме достаточно малы, а турбулентные процессы не приводят к значительным нарушениям максвелловского распределения частиц по скоростям. В этом случае каждую из двух компонент плазмы можно рассматривать как жидкость со средними макроскопическими свойствами. [c.14]

Общая задача вычисления коэффициентов переноса для газовых смесей может быть решена способом, аналогичным тому, который применялся для простого газа [8—10]. Дополнительно к вязкости и теплопроводности возникают два новых явления переноса, а именно диффузия и термодиффузия средняя скорость отдельных компонентов, вообще говоря, отличается от массовой скорости смеси, и оказывается, что разность, представляющая собой скорость диффузии, содержит члены, пропорциональные градиенту концентрации, градиенту давления, разности между внешними силами, действующими на различные молекулярные компоненты, и градиенту температуры. Первые три члена соответствуют обычной диффузии, а четвертый — термодиффузии. Термодиффузия была впервые предсказана Энскогом[41] и Чепменом [6] на чисто теоретической основе и подтверждена экспериментально Чепменом и Дутсоном [42]. Она выпала из поля зрения предыдунхих исследователей по той причине, что для максвелловских молекул коэффициент термодиффузии в точности равен нулю. [c.292]

Рассмотрим условия применимости соотношения (6. 1. 33). Напомним, что уравнение (6. 1. 1) и выражения для компонент скорости (6. 1. 5), (6. 1. 6) справедливы для сферических пузырьков газа при безотрывном обтекании их жидкостью. Согласно экспериментальным данным [86], эти условия выполняются для пузырьков диаметром до 5 мм. На рис. 78 проводится сопоставление экспериментальных значений средней концентрации целевого компонента, полученных при исследовании массопереноса внутри одиночных пузырьков воздуха диаметром 4.2 мм при поглогцении амлшака водой из воздушно-аммиачной смеси [86], со значениями концентрации (Фр) , рассчитанными по формуле (6. 1. 33) при Е = = 2.1 мм, /3 = 1.67-10 м /с, П(, = 0.25 м/с. Бидно, что отклонение расчетных значений (Ф / р от экспериментальных для пузырьков газа диаметром 4 мл1 не превышает 10 %. [c.243]

Здесь Xf — единичный вектор, i y, Н2 — поперечные по отношению к к компоненты векторов нанряжён-ностей эл.-магн. поля и Я — их амплитуды вектор Пд наз. вектором II о й н т и н г а. Отсюда видно, что поток энергии пульсирует с удвоенной чистотой 2ы около своего ср. значения E, Hj2. Поток звуковой энергии в газе или жидкости описывается вектором Умова П3-—pw 2 (где р — звуковое давление, v — колебат. скорость частиц). Средние по времени значения потока аисргии <П> и плотности энергии <(г> связаны в линейной прозрачной среде простым соотношением <П>—i rpt где —скорость переноса энергии, совпадающая с групповой скоростью. [c.318]

V. в. в газовзвесих. При распространении У, в. по газу с малой объёмной концентрацией пыли в СУ ускоряется, сжимается и нагревается только газовая компонента, т. к. макроскопич. частицы пыли очень редко сталкиваются между собой, а при взаимодействии с газом их скорость и темп-ра изменяются сравнительно медленно, и за СУ в релаксац. зоне происходит постепенное выравнивание скоростей течения и темп-р компонент. При этом относительная массовая концентрация пыли проходит через максимум, т, к. в СУ она была понижена, а в среднем по всему объёму должна быть такой же, как перед У. в. Часто пыль бывает горючей (в угольных шахтах, на мельницах, элеваторах и т. д.). Изучение условий возгорания пыли в У. в. с возможным переходом горения в детонацию — одна из важных научных и прикладных проблем. [c.210]

Местонахождение точки с Av = 0 зависит от распределения капель по размерам, подвода тепла к ним, летучести жидкости, скорости газа, распределений расходонапряженности и соотношения компонентов и давления в камере [22]. Чем ближе точка с Ди = 0 к смесительной головке, тем менее устойчива камера сгорания. Перемещению чувствительной к колебаниям зоны в направлении смесительной головки способствуют следующие условия [68, 79] уменьшение диаметра форсуночных отверстий/ скорости впрыска, степени сужения камеры повышение темпе- 1 ратуры компонентов наличие поперечных потоков повышение J равномерности распределения расходонапряженности и соотно-шения компонентов. По мере того как точка с Av = 0 приближа- ется к смесительной головке, возрастает выделение энергии в локальной зоне вблизи головки, что способствует возникнове-нию неустойчивости. Поперечные колебания у смесительной головки по амплитуде могут в 20 раз превосходить средний уровень внутрикамерного давления [22]. Волны могут вызывать срыв жидкости с отдельных капель, что интенсифицирует подвод энергии, способствуя поддержанию колебаний. Так как процессы срыва жидкости с поверхности и дробления капель зависят от величины капель, может существовать критический размер, определяющий возникновение неустойчивости. При высоких Av степень распыления топлива менее чувствительна к пульсациям давления. [c.176]

Средняя скорость компонента определяется отношением количества жидкости пли газа, про1екаюш,его в единицу времени через единичную ширину потока, к поперечному сечению hi или [c.39]

Каждая молекула газа в своем движении переносит вместе с собой некоторое количество массы, количества движения, энергии и т. д. Так как механизмы молекулярного переноса этих количеств одинаковые, то обозначим каждое из них одним символом Ф. Величина Ф, вообще говоря, является функцией времени и компонент полной скорости молекулы. Количество Ф, распространенное по всем молекулам, заключенным в единице объема, и усредненное по всему этому объему, т. е. по всем молекулам, обозначим через Ф. Среднее количество, приходящееся на единицу объема, выразится умножением вели-чгаы Ф на полное число молекул N в единице объема Л Ф. [c.80]

Струя ионизированного газа вытекает из сопла плазмотрона с высокой скоростью и далее, ударяясь о поверхность заготовки, активно (механически и химически) взаимодействует с окружающим воздухом и обрабатываемым металлом. Вследствие этого в технологической зоне имеет место концентрированное выделение аэрозолей, вредных газов и пыли. Химический состав газов и пыли и количество их основных компонентов зависят от режима работы плазмотрона, свойств обрабатываемого материала и места рабочей зоны, для которого проводится проверка упомянутых показателей. Результаты анализов, выполненных во ВНИИОТ, по изучению среднего состава аэрозолей при плазменно-механической обработке на карусельном и токарном станках приведены в табл. 10. Содержание аэрозоля и газов в зоне дыхания рабочего зависит от [c.183]

Чтобы прояснить этот вопрос, вернемся к рис. 14, но в варианте газа квантовых частиц. Как и в классическом случае, соприкосновение чистого состояния с необратимым внешним окружением приводит к возникновению фронта необратимости, схлопывающе-гося со скоростью звука. Перед фронтом необратимости имеется сложно организованное обратимое чистое состояние. А за фронтом образуется набор случайных одночастичных волновых пакетов. Такое состояние естественно назвать смешанным состоянием, поскольку поведение каждого из пакетов является случайным и происходит по вероятностным законам. Естественно допустить, что ширина фронта необратимости имеет характерный размер порядка средней длины свободного пробега Я, хотя в общем случае ситуация может быть несколько сложнее, поскольку перед фронтом необратимости могут разрушаться более далекие межатомные квантовые корреляции. Локализация (коллапс) волновой функции любого атома отвечает как бы "измерению" его координаты, и соответственно, волновая функция газа остальных атомов может немедленно прореагировать на это измерение уничтожением части из своих компонент. [c.183]

Чтобы связать среднюю энергию е с непосредственно измеримыми величинами, найдем уравнение состояния газа, описываемого равновесной функцией распределения. Для этого вычислим давление, которое определяется как средняя сила, с какой газ действует на единицу площади идеально отражающей поверхности, соприкасающейся с газом. Пусть диск, изображенный на фиг. 35, представляет такую единичную площадку ось, нормальную к этой поверхности, примем за ось X. Молекула может столкнуться с этим диском только в том случае, когда х-компонента ее скорости положительна. Тогда при отражении от диска она потеряет импульс 2mvJ.. Число молекул, отразившихся от диска за 1 сек, равно числу молекул, содержащихся [c.85]

Мембранное газоразделение. Это процесс разделения на компоненты газовых смесей или их обогащение одним из компонентов. При использовании пористых мембран с преимущественным размером пор 0,005-0,03 мкм разделение газов происходит вследствие так называемой кнудсеновской диффузии. Для ее осуществления необходимо, чтобы длина свободного пробега молекул была больше диаметра пор мембраны, т.е. чтобы частота столкновений молекул газа со стенками пор превышала частоту взаимных столкновений молекул. Поскольку средние скорости молекул в соответствии с кинетической теорией газов обратно пропорциональны квадратному корню их масс, компоненты разделяемой смеси проникают через поры мембраны с различными скоростями. В результате пермеат обогащается компонентом с меньшей молекулярной массой, ретант (концентрат)-с большей. Коэффициент разделения смеси Кр = К1/К2 = 1 и 2-число молей компонен- [c.331]

Смотреть страницы где упоминается термин Скорость средняя компоненты газа : [c.80] [c.41] [c.6] [c.339] [c.270] [c.247] [c.170] [c.169] [c.523] [c.52] [c.277] [c.210] [c.212] [c.423] [c.27] [c.49] [c.123] [c.184] [c.88] [c.348]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...