Постоянная эмиссионная

Значения эмиссионных постоянных для некоторых металлов приведены ниже [c.62]

При увеличении температуры горячего воздуха возрастают полезное тепловыделение в топке и адиабатная температура Та горения. Эмиссионное свойство среды остается практически неизменным. При постоянной величине Р(,т рост ведет к повышению температуры на выходе из топки. [c.188]

Долговечность автокатода является одним из основных параметров, по которым определяется практическая пригодность катода. Количественное теоретическое описание автокатода из углеродных волокон отсутствует в связи с крайней сложностью его структуры и неопределенностью многих рабочих параметров. Поэтому в начале этого раздела предлагается вариант количественной оценки срока службы автокатода из углеродного волокна [176], т. е. оценка времени, за которое средний эмиссионный ток при постоянном рабочем напряжении уменьшается до определенного выбранного значения. [c.116]

Испытания на срок службы при постоянных параметрах (анодное напряжение 12 кВ, эмиссионный ток 210 мкА) показали результат 7000 часов. Предполагаемое время жизни более 10 ООО часов (рис. 7.7.). [c.254]

Эмиссионный ток, необходимый для свечения дисплея (76 мкА/мм ), был достигнут при напряжении между анодом и катодом 230 В. При постоянном напряжении 300 В на протяжении 12 часов исследовалась стабильность тока. Флуктуации не превысили 8 %, при этом не наблюдалось деградации. [c.261]

В еще большей степени усложняется решение задач, если система представляет собой совокупность ряда изотермических поверхностей и ряда изотермических газовых объемов, на которые делится в целом неизотермическая излучающая (поглощающая) газовая среда. Для решения задач лучистого теплообмена в таких системах можно применить так называемый зональный метод. Сущность его состоит в том, что совокупность твердых тел и газовой излучающей (поглощающей) среды делится на ряд поверхностных и объемных зон, в пределах которых температурные и эмиссионные характеристики могут быть приняты постоянными. [c.353]

Эмиссионная постоянная есть отношение плотности анодного тока насыщения к квадрату абсолютной температуры катода при нулевой работе выхода [c.60]

Чтобы объяснить наличие катодного темного пространства, заметим, что полный ток, связанный с ионами и электронами, должен, очевидно, быть постоянным по всей длине разряда. Мы считаем также, что в общем случае благодаря более высокой подвижности электронов ток переносится главным образом этими частицами. Однако, если эмиссионная способность катода ограничена, то значительную долю полного тока катода должны переносить ионы (рис. 3.18, б). Чтобы ионы могли переносить ток, для ускорения их массы требуется высокая напряженность поля и, таким образом, большое катодное падение напряжения ( 100—400 В).Если же катод испускает достаточное количество электронов с помощью термоэлектронной эмиссии (горячий катод), то ионы больше не обязаны переносить значительную часть тока и катодное падение напряжения уменьшается почти до потенциала ионизации газа. [c.137]

Кузнецов А.М. уделяет постоянное внимание лаборатории. В 1998 г. создан отдел методов неразрушающего контроля и технической диагностики. В июне 1998 г. в состав отдела вошла лаборатория по исследованию структуры и механических свойств металлов. Приобретены новые, в т.ч. импортные приборы, многоканальная система акустико-эмиссионного контроля. [c.193]

Так как — величина безразмерная, то из (9.42) следует, что единица эмиссионной постоянной [c.80]

Размерность эмиссионной постоянной dim B=L- 0-V. [c.81]

Различают абсорбционный и эмиссионный спектральные анализы. Абсорбционный спектральный анализ осуществляют по спектрам поглощения электромагнитного излучения, поглощаемого анализируемым объектом. Для целей технической диагностики применяют эмиссионный анализ. Источником излучения при этом является дуга постоянного тока, зажигаемая между исследуемым [c.188]

Методы испытания оксидных катодов на никелевых кернах ка эмиссионную способность в стандартных диодах и оценка результатов при помощи показателя качества описаны в [Л. 26]. В большинстве испытаний диодов за показатель качества принимается напряжение накала, при котором имеет место изгиб кривой зависимости эмиссии от напряжения накала при постоянном анодном напряжении 40 в. Проводились также измерения в условиях слабых полей, т. е. при анодном напряжении 4 в, во избежание отравляющего влияния, вызываемого продуктами разложения окислов и хлоридов на поверхности анода, наблюдающегося при анодных напряжениях 4,5 в и выше. [c.239]

Важная деталь, которую прояснили П. Т. Ландсберг и Ж. Тонге в своём обзоре и которая не была достаточно оценена предыдущими исследователями, — это разница между температурами потоков и яркостными температурами, первые из которых не являются абсолютными термодинамическими температурами (т. е. частной производной энергии по энтропии при постоянном объёме). В любом случае, правая часть полученного ими неравенства (1.50) представляет собой коэффициент полезного действия цикла Карно , вычисление которого требует определения энтропии, унесённой неравновесным излучением поля. П. Т. Ландсберг и Ж. Тонге утверждают, что эта энтропия описывается обычным равновесным выражением, а именно, интегралом от числа занятых фотонов по всем модам, входящим в спектральную ширину излучения, по области телесных углов и по направлениям поляризации излучения. Заметим, что плотность потока флуоресцентной энергии может быть записана как интеграл по тем же числам заполнения фотонов. Тогда, исходя из данных спектра флуоресценции, величина энтропии может быть соотнесена к величине энергии, так, что Тр в конечном счёте выражается только в терминах эмиссионной интенсивности. Этот анализ неявно предполагает, что Тр [c.41]

Наиболее совершенным и высокочувствительным эмиссионным фотоэлектрическим преобразователем является фотоэлектронный умножитель (ФЭУ). В этом преобразователе увеличение тока на выходе прибора /ф по сравнению с током фотокатода достигается за счет вторичной эмиссии электронов с ряда последовательно включенных на пути электронного потока эмиттеров (динодов). Каждый последующий эмиттер находится под большим потенциалом, чем предыдущий, поэтому лавинообразный процесс роста числа электронов, управляемый электрическим полем, приводит к значительному увеличению чувствительности /ф = hai, где — коэффициент вторичной эмиссии п — количество эмиттеров. Коэффициент М = ав называют коэффициентом усиления ФЭУ. Многочисленность применений ФЭУ и большое разнообразие характеристик связаны со значительным количеством разработанных промышленностью материалов для фотокатодов (соединения сурьмы, теллура, висмута, серебра, полупроводники типа А В и др.) и эмиттеров (сурьмяно-цезиевые соединения, сплавы магния, бериллия). Разнообразно также конструктивное оформление ФЭУ — коробчатые, жалюзийные, тороидальные, линейные, корытообразные и т. д. Принципы действия, конструкции, основные параметры и характеристики, а также способы включения и особенности эксплуатации ФЭУ подробно рассмотрены в отечественной литературе [67]. Отметим только некоторые моменты. Спектральная характеристика чувствительности ФЭУ определяется типом фотокатода, постоянная времени — менее 10 с, чувствительность может достигать нескольких десятков ампер на люмен. Существенным преимуществом ФЭУ является относительно высокая [c.203]

Эмиссионная постоянная В L- -Ч ампер на квадратный метр-кельвин в квадрате А/(м К ) A/(m - К ) У.4.41 [c.4]

Акустико-эмиссионный метод контроля относится к пассивным методам акустического контроля и применяется для осуществления постоянного надзора за работоспособностью ответственных объектов. Суть метода - обнаружение дефектов в момент их зарождения. За состоянием объекта следят несколько ПЭП, прикрепленных в заданных точках объекта. Местоположение рождающегося дефекта типа трещины определяется способом триангуляции с помощью электронных блоков дефектоскопа. [c.211]

В условиях холодной дуги с однородным металлическим катодом, тем более с катодом жидкого типа, не могут существовать какие-либо постоянные или устойчивые эмиссионные центры, как это имеет место, например, в случае оксидного термоэлектронного катода. Каков бы ни был в данном случае механизм освобождения электронов из металла, их появление обусловлено не особыми свойствами металла в области катодного пятна, а всей совокупностью условий, возникающих временно в ближайшей к катоду области разряда и поддерживаемых в результате определенного цикла связанных процессов, который мы называем дуговым циклом. При таких обстоятельствах, ввиду неустойчивости этого цикла, сама смена его последовательных стадий в пределах каждой ячейки должна явиться источником перестройки ячеек, приводящей к их перемещению по катоду. Нетрудно представить себе ее конкретные формы. [c.191]

Таблица 3. Эмиссионные постоянные некоторых чистых металлов

В табл. 3.1 приведены эмиссионные постоянные некоторых чистых металлов. Опытные значения А сильно отличаются от теоретических. [c.82]

Подводя итоги, можно сказать, что метод термоэлектронной эмиссии позволяет измерять величины, которые непосредственно связаны с истинной работой выхода и универсальной эмиссионной постоянной, если он применяется к однородной поверхности проводника (например, к отдельной кристаллической плоскости) и если температурный коэффициент работы выхода для данной поверхности известен. В тех же случаях, когда применяются поликристаллические или другие неоднородные эмиттеры, наклон кривой Ричардсона для нулевого поля не так легко связать с какой-нибудь физической величиной, а получаемые значения эмиссионной постоянной не связаны определенной зависимостью с универсальной постоянной А, хотя иногда наблюдаются удачные совпадения. Ситуация для полупроводников еще более сложная, когда дело доходит до интерпретации результатов, и не существует удовлетворительной модификации теории термоэлектронной эмиссии для полупроводников. [c.199]

Эмиссионная постоянная. Эмиссионная постоянная В является коэффициентом пропорциональности в формуле Ричардсона — Дешмена, выражающей плотность анодного тока насыщения [c.80]

Эмиссионная постоянная В—физическая величина, являющаяся коэффщиентом пропорциональности в формуле Ричардсона — Дешмена, выражающей плотность анодного тока насыщения 8 [c.125]

В работе рассматривается процесс радиационно-конвективного тел--лообмена при движении продуктов сгорания топлива в цилиндрическом канале с постоянной по длине температурой стенки. Температура и скорость газа на входе в канал, длина канала и условия входа, состав продуктов сгорания и их эмиссионные свойства, а также степень черноты стенки предполагаются известными. [c.135]

Изучение эмиссионных свойств топочных газов, представляющих собою смесь углекислоты СО2 и водяного пара HjO, было проведено Эбергардтом [Л. 94] при постоянной толщине слоя и переменных температуре и парциальном давлении компонентов смеси газов. [c.178]

Затем на экран подавался импульс отрицательного напряжения. После этого при прямом напряжении, амплитуда которого была постоянна во время эксперимента, фиксировалось новое значение авто-эмиссионного тока и новое автоэмиссионное изображение. В проекторе также был установлен контрольный образец, на который подавались импульсы только положительной полярности и постоянной амплитуды (он служит для четкого различия разрушений волокна, вызванных ионной бомбардировкой при прямом напряжении и пондеромоторными нагрузками при обратном напряжении). На испытываемый образец подавалась серия импульсов прямой и обратной полярности (амплитуда импульсов обратной полярности увеличивалась на 200—400 В на каждый импульс) и при каждом импульсе прямой полярности фиксировалось новое значение автоэмиссион-ного тока и соответствующее ему автоэмиссионное изображение. Подача импульсов прекращалась, когда автоэмиссионный ток образца становился порядка 1 —5 мкА. [c.94]

Сначала были сообщения об одноступенчатой формовке в течение нескольких часов [199], при этом получалось стихийное изменение рабочей поверхности, сопровождаемое, как правило, уменьшением эмиссионного тока при постоянном напряжении. И в этом случае основная идея формовки может быть сформулирована следующим образом постепенный выход автокатода на рабочий токовый режим, стабилизирующий состояние эмитти-рующей поверхности автокатода. [c.141]

Электрическое сопротивление Удельное сопротивление Электри ческая проводимость Удельная электрическая проводимость Температурный коэффициент сопротивления Подвижность носителей тока (ионов, электронов) Эмиссионная постоянная [c.232]

Сварка неплавящимся электродом в инертных газах может быть ручной, полуавтоматической и автоматической. При сварке переменным током применяют прутки из чистого вольфрама диаметром от 0,5 до 7—8 мм, а для сварки постоянным током прямой полярности применяют вольфрам марки ВЛ-15 с содержанием лантана до 1,5% Прутки из лантанированного вольфрама изготовляют диаметром 1—7,5 мм. Благодаря присадке лантана повышается эмиссионная способность электрода и устойчивость горения дуги. [c.220]

Эмиссионные постоянные для различных гексаборидов даны в табл. 19-2. При ра1боте гексаборидов, находящихся в соприкосновении с тугоплавкими металлами, атомы бора диффундируют в металлическую решетку, образуя с ними соединения бора типа внедрения. При этом решетка бора, удерживающая атомы металла, распадается и металл испаряется. Поэтому гексабориды можно использовать, лишь нанося их на карбид тантала или углерод. [c.435]

Вольфрам применяют в качестве неплавящегося электрода. При сварке постоянным током на прямой полярности используют вольфрам марки ВТ по нормали НИО-021-612, а при сварке переменным током — прутки из чистого вольфрама, тянутые, диаметром 0,5—3,0 мм ио ТУ ВМ2-529-57. В последнее время промышленность начала поставлять лантанированный вольфрам. Вольфрам ВТ-15 содержит окись тория до 1,5—2%, что значительно повышает эмиссионную способность электрода, снижает катодное падение напряжения, уменьшает температуру конца электрода, повышает общую устойчивость дуги. Торироваиный вольфрам применяют прутками дпаметром от 1 до 7,5 мм. Применение торированиого вольфрама для сварки на переменном токе нецелесообразно. Диаметр вольфрамового электрода выбирают в зависимости от величины и рода сварочного тока (табл. 32). [c.93]

НИКИМТ ПТИ РФ 23.10.92 г. Методика проведения акустико-эмиссионного контроля трубопроводов и сосудов, работающих под давлением. Источник АЭ приравнивается к дефектам, которые ранжируются на пять групп. Дефекты 1-й группы - катастрофические, недопустимые - требуют остановки испытаний, принятия решения об источниках дефекта к ним относятся источники АЭ с экспоненциальным ростом параметров в прюцессе испытаний. Дефекты 2-й группы - развивающиеся, недопустимые - требуют ремонта после испытаний, к ним относятся источники АЭ, характеризующиеся постоянным ростом АЭ на ступеньках выдержки давления, в том числе при повторных нагружениях, наличие сигналов с амплитудой более [c.138]

Точное решение уравнения аналитическим способом отсутствует из-за наличия подынтефального экспоненциального множителя, поэтому для решения задачи ЭКТ используют аналитические алгоритмы, основанные на создании условий регистрации, позволяющих пренебречь экспоненциальным множителем или считать его постоянным. Второе направление - использование алгебраических итерационных методов. Чаще всего используется модифицированный метод обратных проекций, основанный на обработке информации, регистрируемой с противоположных сторон объекта. В настоящее время эмиссионные томофафы созданы для контроля шаровых и стержневых уран-фафитовых твэлов, имеющих более низкую плотность, чем твэлы реакторов других типов. [c.169]

При сварке на переменном токе применяют прутки из чистого вольфрама по ТУ ВМ2-529—57. При сварке на постоянном токе в некоторых случаях применяют торированные вольфрамовые электроды, т. е. такие, в составе которых содержится 1,5—2,0% двуокиси тория (марка ВТ-15 по ведомственной нормали НИО. 021. 612). При этом значительно повышается эмиссионная способность электрода, снижается катодное падение напряжения, уменьшается температура конца электрода. Дуга горит устойчиво, отсутствует блуждение катодного пятна и заточенный на конус конец электрода не оплавляется (фиг. 112). [c.200]

Хотя линейные кривые Ричардсона и Шотки могут быть получены и для поверхности полупроводника, как это было показано Бахманом и др. [8] для кремния, интерпретация кажущейся эмиссионной постоянной становится еще более сложной, чем для проводников, ввиду указанных выше факторов. На самом деле наблюдаемая линейность для кривой Ричардсона обусловлена удачным взаимным погашением эффектов сильной температурной зависимости работы выхода и коэффициента отражения, а для кривой Шотки — эффективной диэлектрической проницаемостью, которая в используемом диапазоне полей действительно остается постоянной. Вообще говоря, для полупроводников не следует ожидать линейности этих двух кривых. [c.199]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...