Катод область

Исследованный катод Область спектральной чувствительности, A Квантовый выход, % Работа выхода, эв Длинноволновая граница, А [c.197]

В условиях холодной дуги с однородным металлическим катодом, тем более с катодом жидкого типа, не могут существовать какие-либо постоянные или устойчивые эмиссионные центры, как это имеет место, например, в случае оксидного термоэлектронного катода. Каков бы ни был в данном случае механизм освобождения электронов из металла, их появление обусловлено не особыми свойствами металла в области катодного пятна, а всей совокупностью условий, возникающих временно в ближайшей к катоду области разряда и поддерживаемых в результате определенного цикла связанных процессов, который мы называем дуговым циклом. При таких обстоятельствах, ввиду неустойчивости этого цикла, сама смена его последовательных стадий в пределах каждой ячейки должна явиться источником перестройки ячеек, приводящей к их перемещению по катоду. Нетрудно представить себе ее конкретные формы. [c.191]

На общей кривой катодной поляризации имеется ряд характерных точек, местонахождение и особенности которых приведены в табл. 39, а также определенные области, характер работы катода для которых указан в табл. 40. [c.263]

Область на рис. 180 Характер работы катода [c.264]

Недостаточно изучено влияние примесей и металлургических факторов на скорость коррозии в сильнощелочных растворах (pH лг 14), где коррозия также сопровождается выделением водорода. В пассивной области, при pH = lO-f-13, нельзя ожидать резко выраженного влияния примесей (в их обычных концентрациях) или обработки на пассивность металла. В общем, любые условия, повышающие соотношение площадей катода и анода, способствуют достижению пассивного состояния или повышению его устойчивости. [c.108]

Если головка нити приближается к другой, старой нити, то она достигает области пленки, которая, вследствие участия в процессе образования этой старой нити, обеднена органическими и неорганическими анионами, необходимыми для создания в головке большой концентрации солей двухвалентного железа. Обеднена она и катионами, необходимыми для достижения высоких значений pH на периферии головки. Это препятствует дальнейшему росту нити по направлению к старой нити. Но, по-видимому, еще существеннее, что уже накопленные и вновь образующиеся ионы ОН , а также еще более интенсивное снабжение кислородом гарантирует, что тело старой нити остается катодом и способствует тому, что приближающаяся анодно заряженная головка меняет направление движения. Если в результате отслоения пленки из головки нити удаляется электролит, то при подходе головки к телу старой нити рост нити прекращается. Это действительно иногда наблюдается на практике. [c.259]

В зависимости от плотности тока вольт-амперная характеристика дуги может становиться падающей, пологой и возрастающей (рис. 2.8). В / области при малых токах (примерно до 100 А) и свободной дуге с увеличением тока /д интенсивно возрастает число заряженных частиц главным образом вследствие разогрева и роста эмиссии катода, а следовательно, и соответствующего ей роста объемной ионизации в столбе дуги. Сопротивление столба дуги уменьшается и падает нужное для поддер- [c.38]

Рис. 2.25. Зависимость плотности авто-термоэлектронного тока с вольфрама от напряженности поля у катода с учетом эффекта Шоттки (заштрихована область реальных плотностей тока в сварочных дугах)

Измерения в переходных областях. Изучение явлений в катодной и анодной зонах, особенно в дугах высокого давления, к которым относятся почти все сварочные дуги, за исключением вакуумной, затруднено. Получение сведений о плотностях тока /з и на электродах, отношениях je/ji катода, значениях Ьк и и , напряженностях зон d , d , температурах электронов и давлениях газа вблизи них осложняется высокой температурой и малыми размерами зон. [c.70]

Катодная область. В зависимости от материала катода сварочные дуги можно разделить на два основных типа с неплавящимся катодом (например, W-дуги) с плавящимся холодным катодом (Ме-дуги). [c.71]

Анализ движения пятна показал, что взаимодействие его отдельных частей происходит под влиянием их собственных магнитных полей и подчиняется принципу максимума напряженности поля. Максимум напряженности поля должен всегда соответствовать максимуму концентрации частиц, поэтому в направлении наибольшего потока энергии к катоду должно смещаться и само катодное пятно. Этим объясняется направленное (в том числе и обратное) движение пятна в магнитном поле, его деление и хаотическое перемещение по катоду. При больших токах и сложной структуре пятна оно в целом также будет перемещаться в область максимума напряженности не только собственного Hi, но и дополнительного внешнего Н магнитного поля. [c.73]

Собственное магнитное поле, охватывая область высоких концентраций зарядов наподобие футляра, уменьшает диффузионные потери частиц. Благодаря этому возможна высокая концентрация частиц и энергии над микроучастками (ячейками) катода, что приводит к высокой плотности тока, испарению металла и эмиссии электронов. [c.73]

Баланс энергии дуги. Как для катодной, так и для анодной областей дуги можно составить подробную схему баланса энергии. Например, для участка анода основные составляющие баланса следующие в) приход — потенциальная и кинетическая энергия электронов, конвективная и лучистая теплопередача от столба плазмы б) расход — плавление, излучение и теплоотвод в материал анода. Однако механизм явлений в переходных областях дуги пока недостаточно ясен, поэтому проводить точный расчет всех составляющих баланса энергии трудно. В катодной области остается неизвестной доля ионного тока, коэффициент аккомодации энергии ионов для данного катода, изменение работы выхода электронов вследствие эффекта Шоттки и т. п. [c.74]

Для W-дуг типична колоколообразная форма (рис. 2.30), расширяющаяся к аноду. Область перед катодом здесь подобна электромагнитному насосу, который забирает газ из среды и выбрасывает его к аноду. [c.77]

Рассмотрение приэлектродных областей дуги показало, что катодная область, служащая источником электронов, определяет основные свойства дуги. Исходя из вида катодов, сварочные дуги целесообразно разделить на две группы а) металлические (Ме-дуги) в парах с плавящимися, холодными катодами и б) дуги в газах, с неплавящимися термокатодами. В качестве примера последних рассматриваются W-дуги (вольфрамовые). [c.78]

Объяснение действия элементов-ионизаторов можно связать с воздействием их на работу выхода катода, поскольку значение Ф тесно связано с потенциалом ионизации. Пары веществ-ионизаторов попадают в зону катода, понижают его работу выхода, что снижает катодное падение, повышает электропроводность катодной области и устойчивость дуги в целом. Анодное падение мало изменяется и составляет в Ме-дугах, как уже отмечалось, 2,5 0,5 В. [c.94]

Тиратрон с экранирующей сеткой — тиратрон, имеющий анод, катод и две сетки, одна из которых — экранирующая — расположена между анодом и управляющей сеткой, а также между управляющей сеткой и катодом положительный потенциал экранирующей сетки сдвигает пусковую характеристику в область больших по абсолютной величине отрицательных сеточных напряжений, а отрицательный потенциал — в область меньших по абсолютной величине отрицательных напряжений [3]. [c.156]

Методы возбуждения и регистрации радиоволн приведены в курсах электро- и радиотехники и имеют лишь косвенное отношение к проблеме распространения коротких электромагнитных волн. Важно лишь отметить, что для частот v > 10 Гц (к < 30 см) электронная лампа типа триода, на использовании которой до недавнего времени была основана классическая радиотехника, уже становится непригодной. Действительно, в этой области частот время пролета электрона от катода до анода сравнимо с периодом изменения электромагнитного поля и сетка уже не может управлять анодным током. [c.10]

При нагретом катоде трубки и включенном анодном напряжении трубка светится, и в ней отчетливо виден газоразрядный столб розового цвета. По внешнему виду включенная трубка вполне аналогична газоразрядным неоновым рекламным трубкам. Если через спектроскоп наблюдать ненаправленное свечение этой трубки, то отчетливо видна совокупность многих спектральных линий неона, расположенных в различных областях видимого спектра, и желтые линии свечения гелия. [c.792]

Упражнение 3. Изотопный анализ лития. Определите процентное содержание изотопов Ы и Ьх в пробе лития по относительным интенсивностям компонент изотопов в линии 670,78 нм, измеряемым методом фотографической фотометрии (см. главу 1 4). Для анализа используйте две крайних компоненты линии. Интенсивности этих компонент сильно отличаются друг от друга. Поэтому, чтобы получить их одновременно в области нормальных почернений, рекомендуется фотографировать интерференционную картину через ступенчатый ослабитель, устанавливаемый на щели спектрографа. При этом сильную компоненту изотопа проектируют на ступеньку с минимальным пропусканием, а слабую компоненту Ы — на соседнюю ступеньку с максимальным пропусканием. Для нанесения марок почернений спектр полого катода фотографируют через ступенчатый ослабитель в отсутствие интерферометра (см. упр. 2). При фотометрическом определении интенсивности слабой компоненты необходимо учитывать фон,, интенсивность которого следует вычитать из измеренной интенсивности компоненты. [c.86]

Недостатки прибора состоят в том, что он может давать большие погрешности при измерении низкого давления, а также при воздействии внешних электрических и магнитных полей на прибор возможно перегорание катода в области относительно высокого давления. [c.167]

Инверсно-магнетронный вакуумметр. Представляет собой дальнейшее усовершенствование магнитного электроразрядного вакуумметра. В отличие от последнего в лампе предусмотрены два катода, выполненных в форме коротких трубок, соединенных между собой пластинами-экранами. По оси катодов размещен проволочный анод, на который подается напряжение 5—10 кВ. В пространстве между катодом и анодом возникает сильное электрическое поле, вызывающее токи авто-электронной эмиссии, которые обеспечивают зажигание и устойчивость разряда в области низкого давления вплоть до 1,33-Ю- о Па. [c.168]

Отсюда видно, что ПЭ зависит от электрического поля так же, как ТЭ зависит от температуры ln(j/S2) = = f(l/ ё) (рис. 25.47). При высоких температурах плотность тока ПЭ возрастает с Т, особенно сильно в области малых (но уже вызывающих ПЭ) электрических полей. Распределение по энергиям электронов, эмитируемых из металла, при ПЭ при низких температурах эмиттера начинается от энергии, соответствующей уровню Ферми в металле (принимаемому за нуль), и простирается в область отрицательных энергий. Ширина распределения на половине высоты составляет около 0,5 эБ (рис. 25.48). При возрастании температуры энергетический спектр эмитируемых электронов расширяется в сторону положительных энергий. ПЭ полупроводников обладает рядом особенностей, связанных с распределением электронов по энергиям в них, с проникновением внешнего электрического поля в полупроводник и с сильной термо- и фоточувствительностью полупроводников, оказывающей влияние на ток ПЭ (рис. 25.49) [28, 29]. Токи ПЭ с большой плотностью удается получать с эмиттеров, имеющих форму острия. Предельная плотность тока, еще не разрушающего острие, /кр возрастает с увеличением угла при вершине эмитирующего конуса, так как с увеличением этого угла улучшается отвод теплоты от острия (табл. 25.27, рис. 25.50). В очень сильных электрических полях, когда плотность тока ПЭ достигает 10 —10 А/см локальные участки катода, из которых происходит эмиссия, (острия) в результате сильного разогрева взрываются, образуя плотную плазму, расширяющуюся со скоростью t = 10 см/с. Этот процесс сопровождается возникновением интенсивной эмиссии (взрывная электронная эмиссия, рис. 25.51) [30]. Ток /, А, взрывной электронной эмиссии при взрыве одиночного острия [c.588]

Плазмотроны. Для исследования обтекания моделей при очень высоких температурах используются электродуговые установки и плазмотроны. Схема одного из плазмотронов, в котором получали струи плазмы с температурой до 12 ООО К, показана на рис. XVI.5. Между цилиндрическим анодом J и катодом 4 образуется электрическая дуга, в область которой через тангенциально расположенные сопла 2 подается вода под давлением. [c.472]

Конструктивно газоразрядный счетчик представляет собой тонкостенную, обычно стеклянную герметичную камеру цилиндрической формы. С внутренней стороны камера покрыта тонким слоем металла, который служит катодом. Анодом служит тонкая (диаметром около 0,05 мм) металлическая нить, протянутая по оси цилиндра. Такая резкая асимметрия геометрии электродов приводит к тому, что электрическое поле очень велико в малой области вокруг анодной нити и мало в остальном пространстве внутри счетчика. Ниже мы увидим, что именно этой асимметрией обусловлены основные особенности процессов в газоразрядных счетчиках. [c.495]

Начнем с пропорциональных счетчиков. Эти счетчики работают в области несамостоятельного разряда, при котором выходной импульс пропорционален энергии регистрируемой частицы. Поэтому пропорциональный счетчик не только регистрирует частицу, но и измеряет ее энергию. Коэффициент газового усиления, т. е. число вторичных электронов на один первоначальный, в этих счетчиках не очень велик, порядка 10 — 10 . Импульс напряжения на счетчике достигает максимальной величины к моменту прихода ионов на катод. [c.498]

Очевидно, что при работе с полным импульсом разрешающее время определяется временем дрейфа ионов к катоду. Это время, как мы только что видели, по порядку величины равняется 10 с. Его можно значительно уменьшить, если воспользоваться нелинейностью нарастания импульса. Оказывается, что скорость нарастания импульса является наибольшей в первые моменты отхода ионов от нити. Поэтому, работая на начальном участке импульса, можно достичь разрешающих времен 10" — 10" с при не очень малом выходном импульсе В. Пропорциональные счетчики обладают практически стопроцентной эффективностью по отношению к заряженным частицам. Пропорциональные счетчики дешевы, просты в обращении. Однако область их применимости ограничивается тем, что треки длиннопробежных частиц не уменьшаются в счетчике, что препятствует измерению энергии этих частиц. Поэтому пропорциональные счетчики применяются только для регистрации и измерения энергии частиц весьма низких энергий. Пропорциональные счетчики применяют и для регистрации нейтронов (см. 5, п. 2). [c.498]

Прежде чем мы перейдем к обзору работ в указанной области, полезно несколько уточнить понятие като Дного пятна, а также наметить разграничение между дуговым и искровым разрядами. Первоначально термино.м катодное пятно обозначался ярко светящийся участок катода угольной дуги, обладающий весьма высокой температурой. Впоследствии этот термин стали применять к ртутной и другим металлическим дугам. Так как в этом случае наиболее яркой частью разряда является отрицательное свечение, в применении к металлическим дугам данный термин, очевидно, должен был относиться именно к названной части разряда. В отличие от этого некоторые авторы под катодным пятном подразумевают часть поверхности самого катода, занятую разрядом. Ниже термином катодное пятно будет обозначаться совокупность катодных частей разряда, включая сам активный поверхностный участок катода, область катодного падения и примыкающее к нему яркое отрицательное свечение. Включение сюда поверхностного слоя катода на его активном участке оправдывается тем, что явления разряда, безусловно, начинаются уже в пределах этой части катода. Как указывал Лёб [Л. 2], вследствие выделения на малых участках катода больших мгновенных количеств энергии поверхностный слой металла на этих участках должен находиться в необычном для земных условий состоянии пара с высокой плотностью частиц. Возможно, что известная доля этих частиц находится уже в ионизированном состоянии. В таком случае естественно рассматривать эту поверхностную область катода как существенную часть разряда. [c.12]

В качестве первого шага к исследованию траектории движения пятна в заданном стороннем поле Н должно служить определение собственного поля дуги Н в райо не пятна. При определении этого поля мы прибегнем к ряду упрощений. Прежде всего для начала ниже будет приниматься, что распределение поля Нг в ближайших окрестностях пятна не зависит от стороннего поля. Это означает, в частности, что мы пренебрегаем влиянием на Нг возможного искривления путч разряда под действием стороннего поля. Распределение поля дуги в районе пятна в основном контролируется ближайшей к катоду областью разряда, протяженность которой измеряется миллиметрами. Что касается более удаленных частей дуги, то их влияние сводится к второстепенным эффектам. Поэтому искривление пути разряда за пределами катодной о-бласти дуги способно вызвать лишь относительно незначительное перераспределение поля в критической области катодного пятна по сравнению с тем, которое вызывается сложением стороннего и собственного полей дуги. [c.214]

Начальные участки поляризационных кривых (рис. 293) указывают на преобладание катодного контроля при коррозии железа в расплаве Na l, а значение энергии активации катодного процесса в этой области (18 ккал/моль — рис. 294) близко к значению энергии активации вязкости Na l (13 ккал/моль), что указывает на контроль катодного процесса диффузией основного деполяризатора (кислорода) к катоду, скорость которой в значительной мере зависит от вязкости расплава. [c.409]

По своей конструкции счетчик обычно представляет металлический или стеклянный баллон цилиндрической формы диаметром в несколько сантиметров с тонкой металлической нитью по оси. Диаметр нити, как правило, не превышает 1 мм. Нить оголена, но в местах ввода тщательно изолирована от стенок цилиндра и заземлена через сопротивление. Цилиндрическая трубка наполняется газом (или смесью газов) под определенным давлением. Между нитью (анод счетчика) и стенками цилиндра (катод счетчика) подается разность потенциалов примерно в 10 —10 в (рис. 7). Вблизи нити вoзн [кaeт область сильного электрического поля, в этой области и происходит газовое усиление. Коэффициент газового усиления обычно не превышает 10 . [c.40]

Область пассивного состояния металла находится между потенциалом (fi я потенциалом перезашкты ел,,,. Чем больше область устойчивого пассивного состояния, тем больше радиус действия анодной защиты, меньше вероятность перезащеты и ниже требования к рсг Л1фуюшим устройствам. В тех случаях, когда область устойчивого пассивного состояния составляет 1,5 В и более, для поддержания пассивного состояния достаточно подключить к катоду и аноду низкоомный источник постоянного тока например, аккумуляторную батарею, с устройством для изменения напряжения в нешироком интервале с учётом омического сопротивления в электролите. [c.73]

Одновременно с ростом стримера, направленного от катода к аноду, начинается образование встречного лавинного потока положительно заряженных частиц, направленного к катоду. Положительный стример представляет собой канал газоразрядной плазмы. Это объясняется тем, что электронные лавины оставляют на своем пути большое число вновь образованных положительных ионов, концентрация которьк особенно велика там, где лавины получили свое наибольшее развитие, т. е. около анода. Если концентрация положительньк ионов здесь достигает определенного значения (близкого к 10 ионов в 1 см ), то, во-первых, обнаруживается интенсивная фотонная ионизация, во-вторых, электроны, освобождаемые частицами газа, поглотившими фотоны, притягиваются положительным пространственным зарядом в головную часть положительного стргсмера и, в-третьих, вследствие ионизации концентрация положительных ионов на пути стримера увеличивается. Насыщение электронами пространства, заполненного положительными зарядами, превращает эту область в проводящую газоразрядную плазму. Под влиянием ударов положительных ионов на катоде образуется катодное пятно, излучающее электроны. В результате указанных процессов и возникает пробой газа. Обычно пробой газа совершается практически мгновенно длительность подготовки пробоя газа при длине промежутка 1 см составляет 10 - 10 с. Чем больше напряжение, пркближснпОс к газовому промежутку, тем быстрее может развиться прооой. Если длительность воздействия напряжения очень мала, то пробивное напряжение повышается. [c.119]

Для образования змиттерных областей N+-THna (эмиттера, Т)ранзистора, катода, диода, обкладки конденсатора, омических контактов) к коллекторным областям проводят диффузию легирующей примесью пятивалентного фосфора (перед этой операцией повто1ряются операции со 2-й по 7-ю). На этом заканчивается формирование всех элементов ИС. [c.95]

В результате гидролиза хлористых соединений железа происходит подкисление, а при образовании гидроксильных ионов - подщелачива-ние призлектродного слоя электролита. В зависимости от этого на различных участках поверхности металла наблюдается дифференциация анодных и катодных процессов и, как следствие, образование язвенных разрушений. Продукты коррозии оказываются сосредоточенными в язвенных участках, в которых происходит обеднение кислородом. Металл в области язвы становится анодом пары дифференциальной аз-рации, а катодом сл>окит участок поверхности металла, контактирующий с хорошо аэрируемой ведой. Образование дифференциальной пары аэрации приводит к усилению коррозии язвенных участков металла. [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...