Коэффициент полезного действия цикла Карно

Коэффициент полезного действия цикла Карно [c.15]

Введем понятие термического коэффициента полезного действия цикла Карно г, сокращенно к. п. д. (см. рис. 7) [c.32]

Qo Qo Коэффициент полезного действия цикла Карно Qo-Q, То-Т, г.. [c.29]

Коэффициент полезного действия цикла Карно в пределах температур 263—500° С изменяется от > 43 до 62%, а к. п. д. цикла Ренкина при давлении 55 ата — от 37,5 до 40,5%. Отношение к. п. д. цикла Ренкина 55 ата к к. п. д. цикла Карно с повышением температуры в указанных пределах падает от 85% до 66% (фиг. 51). [c.78]

Коэффициент полезного действия цикла Карно в этих пределах температур А (582,4 + 273) - (28,6 + 273) 553,8 [c.529]

Найдем коэффициент полезного действия цикла Карно для идеального газа. [c.60]

Докажем теперь следующую теорему коэффициент полезного действия цикла Карно больше, чем коэффициент полезного действия любого другого равновесного цикла, у которого максимальная температура [c.35]

Согласно (2.4) коэффициент полезного действия идеальной тепловой машины определяется только значениями температур ее нагревателя Тх и холодильника и не зависит от направления прохождения цикла и, что самое важное, не зависит от свойств рабочего тела. Это свойство коэффициента полезного действия цикла Карно навело в середине XIX в. на мысль об использовании законов термодинамики для осуществления эталонной шкалы температур. [c.17]

Цикл Карно, как мы видели, состоит из двух изотерм и двух адиабат (см. рис. 24) Коэффициент полезного действия цикла Карно определяется выражением ( 19) [c.192]

Можно показать, что коэффициент полезного действия цикла Карно имеет наибольшее значение по сравнению с любым другим процессом, происходящим в пределах тех же температур. [c.192]

Из уравнения (а), видно, что коэффициент полезного действия цикла Карно практически никогда не может быть равен единице. Для этого необходимо иметь либо теплоотдатчик бесконечно высокой температуры, либо теплоприемник при абсолютном нуле. Ни одно из этих условий неосуществимо. [c.193]

Пример 2. Построить график влияния температуры теплоотдатчика на термодинамический коэффициент полезного действия цикла Карно, если известно, что температура теплоприемника равна температуре окружающего воздуха (20 С). [c.200]

Важная деталь, которую прояснили П. Т. Ландсберг и Ж. Тонге в своём обзоре и которая не была достаточно оценена предыдущими исследователями, — это разница между температурами потоков и яркостными температурами, первые из которых не являются абсолютными термодинамическими температурами (т. е. частной производной энергии по энтропии при постоянном объёме). В любом случае, правая часть полученного ими неравенства (1.50) представляет собой коэффициент полезного действия цикла Карно , вычисление которого требует определения энтропии, унесённой неравновесным излучением поля. П. Т. Ландсберг и Ж. Тонге утверждают, что эта энтропия описывается обычным равновесным выражением, а именно, интегралом от числа занятых фотонов по всем модам, входящим в спектральную ширину излучения, по области телесных углов и по направлениям поляризации излучения. Заметим, что плотность потока флуоресцентной энергии может быть записана как интеграл по тем же числам заполнения фотонов. Тогда, исходя из данных спектра флуоресценции, величина энтропии может быть соотнесена к величине энергии, так, что Тр в конечном счёте выражается только в терминах эмиссионной интенсивности. Этот анализ неявно предполагает, что Тр [c.41]

Коэффициент полезного действия цикла Карно уравнение (7.3) не зависит от природы газа (рабочее тело) и является максимально достижимым, так как работа этого цикла в конечном итоге определяется двумя изотермическими процессами, а при изотермическом процессе система является лишь трансформатором теплоты в работу, не накапливая ее в себе (AI/=0) [c.192]

Здесь = 1 - (Г2/Г1) — коэффициент полезного действия цикла Карно, а. Г] — реальный коэффициент полезного действия. Если г = О, то работа не совершается, = О, и 92 = 91 = 9- В этом случае чистый тепловой поток, не производя никакой работы, "занимается" просто тепловым "загрязнением" среды, производя в ней энтропию с темпом [c.27]

Из ЭТОЙ формулы сразу же следуют теоремы Карно коэффициент полезного действия цикла Карно зависит только от температур нагревателя и холодильника, не зависит от способа осуществления цикла Карно, в частности, не зависит от примененного рабочего вещества, и дается формулой (2.89). [c.72]

Если имеем какой-либо произвольный обратимый цикл и максимальная температура системы при цикле, когда она получает тепло, равна (в абсолютной шкале) Гтах, а минимальная температура отдачи тепла равна Т т, то коэффициент полезного действия этого цикла меньше, чем коэффициент полезного действия цикла Карно, работающего между температурами Гтах и [c.72]

Найдем значение коэффициента полезного действия цикла Карно, Для этого воспользуемся равенством Клаузиуса [c.71]

Чтобы вычислить коэффициент полезного действия цикла Карно, мы предположим вначале, что проводим его с идеальным газом. Для [c.58]

Коэффициент полезного действия цикла Карно с идеальным газом зависит только от абсолютных температур обоих резервуаров, между которыми происходит обмен тепла. При этом мы должны обратить особое внимание на то, что для проведения такого цикла, который преобразует тепло в работу, должны использоваться два источника тепла, один из которых отдает тепло, а другой получает. [c.59]

Коэффициент полезного действия цикла Карно одинаков для всех рабочих веществ и зависит лишь от абсолютных температур Т и То обоих источников тепла. [c.65]

Отношение произведенной за цикл работы к полученному теплу—для реальных двигателей, впрочем, совершенно условному— называют термическим коэффициентом полезного действия цикла. В какой-то мере он характеризует эффективность преобразования внутренней энергии системы в работу. Из формулы (5.21) видно, что для цикла Карно коэффициент полезного действия [c.115]

Бинарный цикл. Коэффициент полезного действия цикла Ренкина с перегретым паром, осуществляемого в современных паросиловых установках, в отличие от цикла Карно зависит, как мы видели ( 13-14), не только от температуры свежего пара ii, но и от его давления т. е. [c.311]

Циклы. Оценка коэффициента полезного действия по Карно — Клаузиусу — Кельвину [c.405]

Цикл Карно работает с 1 молем гелия в качестве рабочего газа. На первой ступени газ расширяется изотермически и обратимо от 10 до 5 атм при постоянной температуре 1000 °R (555,5 °К). На второй ступени газ расширяется адиабатно и обратимо от 5 атм при 1000 °R (555,5 °К) до 1 атм. Затем система возвращается к своим первоначальным условиям в две ступени сначала изотермическим сжатием, затем адиабатным сжатием. Вычислить w, Q, Д и для каждой ступени, а также для полного цикла. Показать, что коэффициент полезного действия, выраженный отношением произведенной работы к переданной теплоте при 1000 °R (555,5 °К), равен 1 —. [c.210]

Рассмотрим цикл Карно между двумя бесконечно близкими изотермами. В этом случае термический коэффициент полезного действия [c.260]

Рассмотрим цикл Карно между двумя бесконечно близкими адиабатами (рис. 8.4). Работа этого элементарного цикла будет тоже бесконечно мала, но термический коэффициент полезного действия может быть достаточно высоким [c.262]

Корреляция флуктуаций 293 Коэффициент полезного действия 66 --- цикла Карно 67 [c.308]

С учетом выражений (1.76) и (1.77) определяется коэффициент полезного действия и холодильный коэффициент х обратимого цикла Карно [c.45]

С учетом выражений (4.2) и (4.3) определяется коэффициент полезного действия т]/ и холодильный коэффициент Цикла Карно [c.54]

Термический коэффициент полезного действия (к. п. д.) цикла Карно (5.11) [c.126]

Коэффициент полезного действия регенеративного цикла выше, чем к. п. д. цикла Ренкина, но, разумеется, не может превзойти к. п. д. цикла Карно при таких же температурах [c.192]

Цикл, осуществленный по указанной схеме, носит название цикла Карно. Рассуждения, с помощью которых была определена формула Карно, позволяют признать, что этот цикл должен обладать наивысшим термическим коэффициентом полезного действия. [c.108]

Коэффициент полезного действия цикла Карно при укаеанных выше значениях не может превысить [c.25]

Действительно, центральным пунктом системы Клаузиуса служит доказательство теоремы Карно (о независимости коэффициента полезного действия цикла Карно от рода рабочего тела). Именно при доказательстве этой теоремы Клаузиус использует свой знаменитый постулат Теплота не может переходить сама собой от более холодного тела к более теплому , являющийся частной формой принципа односторонности. Однако, если вместо постулата Клауз1иуса принять прямо противоположное по смыслу (и физически явно абсурдное) положение, а именно Теплота не может переходить сама собой от более теплого тела к более холодному , то можно, почти слово в слово повторив все доказательство Клаузиуса, придти к тому же .амому результату [12]. Выполним это доказательство. [c.140]

Рис. 44. Влияние температуры теплоотдатчика на коэффициент полезного действия цикла Карно. Температура тепиоприемвика = 20° С

Положим, что мы имеем в области насыщенного пара элементарный цикл Карно abed (рис. 11-8) с бесконечно малым падением температуры йТ , а следовательно, и давления dp, причем начальная точка а изотермического расширения лежит на нижней пограничной кривой, а конечная точка Ь — на верхней. Коэффициент полезного действия цикла Карно для 1 кг рабочего тела в общем случае равен [c.247]

Коэффициент полезного действия цикла насыщенного водяного пара может быть улучшен введением регенерации тепла. На рис. 2 показано, что при регенерации в цикле водяного пара линия 3"—3" эквидистантна нижней ииграничной кривой 4—1, т. е. площадь полезной работы парового цикла этим приближается по величине к площади полезной работы цикла Карно. В цикле с перегретым паром влияние регенерации относительно меньше, так как основное отклонение к. п. д. этого цикла от к. п. д. цикла Карно происходит в зоне перегретого пара. Для цикла на ртутном паре применение регенерации не дает заметного эффекта, так как вследствие малой теплоемкости жидкой фазы (при 100° С теплоемкость жидкой ртути около 0,13 Дж/(кг- К), а воды 4,19 Дж/(кг К) нижняя пограничная кривая ртути достаточно близка к адиабате. В циклах на парах цезия и рубидия влияние регенерации на к. п. д. также незначительно. К. п. д. циклов на парах натрия и калия может быть несколько повышен при использовании регенерации. [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...