Осцилляции де Гааза — Ван Альфена

Осцилляции зависимости сопротивления от поля впервые наблюдали в В Шубников и де Гааз [371], и, как мы видели в гл. 1, именно это открытие привело к обнаружению осцилляций де Г ааза — ван Альфена магнитных свойств. Однако оказывается, что этот эффект отчетливо выражен только в полуметаллах и полупроводниках, а также в условиях магнитного пробоя (см. гл. 7). Обычно же эффект слаб и довольно труден для наблюдения, и в действительности он был обнаружен только для небольшого числа металлов. Теория этого эффекта [2] достаточно сложна, поскольку она включает подробное рассмотрение задачи о рассеянии электрона в магнитном поле. К счастью, однако, его природу можно качественно понять с помощью простого рассуждения, принадлежащего Пиппарду [344]. Пиппард указал, что вероятность рассеяния пропорциональна числу состояний, в которые электрон может попасть в результате рассеяния, и поэтому эта вероятность, которая определяет время электронной релаксации г и величину удельного сопротивления, будет осциллировать вместе с плотностью состояний ( ) для энергии, равной энергии Ферми. (Осцилляции плотности состояний обсуждались в разд. 2.5.) [c.195]

Мы получили осцилляции де Гааза—ван Альфена в результате довольно длинного расчета. Однако физически их происхождение довольно легко объяснить, если рассмотреть заполнение электронных состояний. Рассмотрим рис. 10.4 а. На нем изображены уровни, соответствующие разным п (точнее, каждая горизонтальная линия означает начало зоны е рг). Штриховая линия соответствует химическому потенциалу х. Нижние уровни заняты, а верхние пусты. Так как то число уровней п ниже [c.165]

В хороших металлах тоже существуют части ферми-поверхности с малыми сечениями и малыми эффективными массами. Эти части трудно обследовать с помощью методов, описанных в предыдущих главах, так как их влияние на проводимость ничтожно. Но осцилляции де Гааза—ван Альфена от этих частей ферми-поверхности будут иметь большую амплитуду и большой период. Конечно, площадь экстремального сечения — не такая прямая характеристика спектра, как непосредственное значение граничного импульса Ферми. Но тем не менее измерение этой величины при разных направлениях поля практически позволяют восстановить ферми-поверхность с хорошей точностью. [c.167]

Если В —В порядка периода осцилляций де Гааза—ван Альфена, то единственный параметр размерности длины есть ларморовский радиус Гд, так что d г . [c.171]

Нарисуем электронные орбиты согласно модели свободных электронов ( 14.3). Для этого изобразим окружности с центром в центре каждого шестиугольника. Эги окружности пересекаются. Как всегда, пересечение в действительности снимается, получается замкнутый контур в середине и треугольные контуры по краям шестиугольника. Существенно здесь то, что снятие вырождения происходит только за счет спин-орбитальной связи. При малых полях периоды осцилляций де Гааза—ван Альфена определяются площадями, заштрихованными на рис. 10.14. Но если поле достаточно велико, то восстанавливается орбита свободного электрона и получается сечение, большее площади шестиугольника. [c.175]

То же объяснение мы можем теперь перенести на случай поверхности Ферми любой формы. Квантованные поверхности F — уже не площади окружностей, но и поперечные сечения концентрических трубок —уже не круговые поверхности. Эго, однако, ничего не изменяет в аргументации. Каждый раз, когда при возрастающем магнитном поле трубка покидает поверхность Ферми, наступает внезапное изменение свободной энергии и вместе с тем —намагничения. Период осцилляций де Гааза—ван Альфена определяется экстремальным сечением поверхности Ферми в направлении, перпендикулярном к магнитному полю. Рассматривая, например, рис. 33, мы, в зависимости от ориентации магнитного поля, обнаружим экстремальные орбиты разного вида. Важнейшие типы показаны на рис. 36. Для заданного направления может существовать много экстремальных орбит. Осцилляции в этом случае получаются наложением различных частот. [c.108]

Фиг. 14.2. Осцилляции де Гааза — ван Альфена в рении (а) и в серебре (б). (С любезного

Первопричиной осцилляций де Гааза — ван Альфена и связанных с ними эффектов является наличие резко выраженной осцилляторной структуры в плотности электронных уровней, что вытекает из условия квантования (14.13). Плотность уровней имеет резкий максимум ), когда энергия ё оказывается равной энергии экстремальной орбиты ), удовлетворяющей условию квантования. Причина этого поясняется на фиг. 14.5. На фиг. 14.5, а представлена совокупность орбит, удовлетворяющих условию (14.13) при заданном V. Они образуют в А -пространстве трубку с площадью поперечного сечения (V К) АА. Вклад в g (ё) й% от уровней Ландау, отвечающих орбитам на такой v-й трубке, равен числу этих уровней с анергиями между ё и % Ш. Число уровней в свою очередь пропорционально площади части трубки, заключенной между изоэнергетическими поверхностями с энергиями 8 и % й%. На фиг. 14.5, 6 показана эта часть трубки в случае, когда орбиты с энергией ё на трубке не являются экстремальными, а на фиг. 14.5, в представлена часть трубки, когда на ней есть экстремальная орбита с энергией ё. Очевидно, что площадь такой части трубки в последнем случае во много раз больше, поскольку вблизи этой орбиты энергия уровней очень медленно изменяется вдоль трубки. [c.273]

Трудность наблюдения столь малых изменений периода осцилляций де Гааза — ван Альфена с изменением ориентации кристалла удается преодолеть, проводя эксперимент в постоянном магнитном поле и наблюдая изменение восприимчивости при изменении ориентации кристалла. Типичные экспериментальные данные показаны на фиг. 15.2. Расстояние между пиками определяется изменением экстремальной площади ДЛ, составляющим обычно около 10 А. Таким путем удается получить довольно точную информацию. [c.284]

Фиг. 15.2. Осцилляции де Гааза — ван Альфена, наблюдаемые при повороте кристалла калия в заданном магнитном поле. (Из работы [2. )

Фиг. 15.6. Осцилляции де Гааза — ван Альфена в серебре. (С любезного разрешения

Поверхность Ферми для единственной наполовину заполненной зоны свободных электронов в г. ц. к. решетке Бравэ представляет собой сферу, которая целиком расположена внутри первой зоны Бриллюэна и ближе всего подходит к поверхности зоны в направлении (111). В этих направлениях ее расстояние от центра зоны составляет 0,903 расстояния от центра зоны до центра шестиугольной грани. Измерения эффекта де Гааза — ван Альфена показывают, что во всех трех благородных металлах поверхности Ферми в целом очень похожи на сферу свободных электронов, но в направлениях (111) в действительности они касаются граней зоны Бриллюэна, поэтому наблюдаемые поверхности Ферми имеют форму, показанную на фиг. 15.5. Восемь шеек вытягиваются и касаются восьми шестиугольных граней зоны, но в остальном поверхность мало искажена по сравнению со сферической. Суш ествование шеек наиболее отчетливо проявляется в осцилляциях де Гааза — ван Альфена в магнитных полях, параллельных направлениям (111). Эти осцилляции содержат два периода они определяются экстремальными орбитами на пузе (максимум) и шейке (минимум) (фиг. 15.6). Отношение этих двух периодов непосредственно дает отношение максимального и минимального поперечных сечений в направлениях (111)1) [c.291]

В As и Bi кроме необычной температурной зависимости поперечный эффект зависит еще и от магнитной индукции. При низких температурах наблюдается осцилляция эффекта Холла (эффект Де Гааза — ван Альфе-на). Периодическая зависимость коэффициента Холла от обратной магнитной индукции представлена в следующем виде [c.475]

Вспомним теперь с помощью рис. 9 объяснение эффекта де Гааза —ван Альфена для свободных электронов. Непрерывное распределение состояний в Л-пространстве стягивалось в магнитном поле в концентрические цилиндры. При этом площади сечения цилиндров были поверхностями орбит, допускаемых квантованием Fk = nk] . Осцилляции магнитной восприимчивости появлялись именно тогда, когда поверхность одного из цилиндров пересекала сферу Ферми и находящиеся на ней электроны переходили в состояния соседней, глубже лежащей, поверхности цилиндра. [c.108]

По-видимому, наиболее точные измерения ферми-поверхности были выполнены с помощью эффекта де Гааза — ван Альфена. Этот эффект — появление периодических осцилляций магнитной восприимчивости при изменении магнитного поля — является чисто квантовым и возникает из-за квантования электронных орбит в магнитном поле. Мы можем получить это квантование на основании интуитивного полуклассического рассмотрения, проведенного в 2. Тогда мы нашли, что классическая частота движения электрона по орбите определяется формулой [c.139]

Эффект де Гааза — ван Альфена превратился в мощное средство исследования поверхности Ферми в значительной мере благодаря работам Шенберга описанная им история изучения этого явления [2] весьма интересна и поучительна. Для измерения осцилляций применяются главным образом два основных метода. Один из них основан на том, что на намагниченный образец в поле [c.265]

Если] в эксперименте де Гааза — ван Альфена магнитное поле неоднородно в пределах образца, то это должно отражаться на величине g %). Максимумы функции g g) в разных областях будут соответствовать различным напряженностям поля, поэтому может оказаться, что суммарная восприимчивость с учетом вкладов от всех областей уже не будет осциллировать. Чтобы этого не случилось, изменения энергии обусловленные изменениями 6Л поля в пространстве, должны быть малы по сравнению с величиной v+i — Для экстремальных орбит. Пользуясь тем, что величина дА (%, k i ldk обращается в нуль для экстремальных орбит, вычислите для них производную д%у(к. )1дН исходя из выражения (14.13). Докажите, что для существования осцилляций неоднородность поля должна удовлетворять требованию [c.282]

В книге известного английского физика содержится систематическое изложение результатов исследования природы магнитных осцилляций в металлах, экспериментальной техники их наблюдения и исследования их связи с электронной структурой металлов. Монография охватывает весь круг вопросов, связанных с воздействием магнитного поля на электроны проводимости нормальных металлов, включая методику наблюдения эффекта де Гааза — ван Альфена и других осцилляций, возникающих в результате квантования энергетического спектра электронов в магнитном поле. [c.4]

В этой работе осцилляции впервые были названы эффектом де Гааза—ван Альфена . [c.27]

В принципе при изменении магнитного поля все величины, характеризующие физические свойства металла, должны осциллировать, и действительно, многие из этих эффектов были экспериментально обнаружены. В данной главе мы подробно обсудим методы исследования собственно эффекта де Гааза—ван Альфена, т.е. осцилляций намагниченности и ее производных по полю. Обзор осцилляций других физических величин и информации, которая может быть из них получена, будет дан в гл. 4. [c.116]

Хотя мы и не будем вдаваться в подробности практического осуществления этого метода, следует кратко упомянуть некоторые приемы, повысившие его гибкость и точность. В ранних экспериментах было замечено, что на кривых осцилляций обычно имеются довольно резкие всплески (рис. 3.5, а) по обе стороны от максимального значения поля [в максимуме поля амплитуда сигнала, заданная соотношением (3.15), конечно, обращается в нуль, так как = 0]. Как вскоре выяснилось, причина этого заключается в том, что цепь приемной катушки имеет некоторую емкость (главным образом в кабеле к усилителю) и, следовательно, собственную резонансную частоту/о (обычно порядка 10 Гц), так что всплески возникают при совпадении /о с временной частотой осцилляций / (т.е. один раз при нарастании поля и второй раз при спаде). Впоследствии эту особенность уже намеренно использовали в своего рода спектрометрии, когда одновременно присутствовали несколько частот де Гааза—ван Альфена. Специально подключая конденсаторы к приемной катушке, можно было установить любое требуемое [c.134]

В этой главе мы рассмотрим некоторые другие свойства металла, осциллирующие при изменении магнитного поля. Эти свойства можно разделить на две категории. Первая включает существенно термодинамические свойства, для которых осцилляторные зависимости от поля могут быть непосредственно выведены из осциллирующей части Й термодинамического потенциала. К этой категории относятся магнитные свойства, т.е. эффект де Гааза — ван Альфена, который мы уже обсуждали, тепловые свойства (температура и теплоемкость образца), механические свойства (размеры образца, т.е. магнитострикция и упругие свойства) и химический потенциал (т.е. осцилляции энергии Ферми). [c.173]

Магнитное взаимодействие в случае, когда в эффекте де Гааза — ван Альфена присутствуют осцилляции с разными частотами [c.350]

Рассмотрим, например, случай, когда почти свободный электрон помещен в решетку, периодическую в одном направлении (рис. 10.12 а). В соответствии с изложенным в гл. I, мы должны рассматривать только одну зону Бриллюэна, а часть изоэнергетической поверхности, которая выступает за пределы зоны Бриллюэна, должна интерпретироваться как относящаяся к следующей энергетической зоне. На рис. 10.126 мы видим, что при достаточно больших энергиях получаются гофрированный цилиндр в одной зоне и замкнутая поверхность—в другой. Если магнитное поле направлено вдоль оси г, то при малых полях мы увидим осцилляции де Гааза—ван Альфена лишь от замкнутых поверхностей, а сопротивление р будет пропорционально Я, так как это будет случай гофрированного цилиндра в перпендикулярном поле ( 5.4). Однако когда магнитное поле будет достаточно велико, магнитный пробой восстановит первоначальную ферми-сферу для свободных электронов, и экваториальное ее сечение даст период осцилляций де Гааза—ван Альс на. По той же причине будет стремиться к насыщению. [c.173]

Осцилляции электронного поглощения в магнитном поле могут быть вызваны различными причинами и подразделяются на геометрич. резонанс, магнетоакустич. резонанс, квантовые осцилляции (осцилляции де Гааза — ван Альфена или Шубнико- [c.55]

Прежде чем приступить к детальному изучению теории осцилляций де Гааза — ван Альфена, полезно дать качественное (и в некоторых отношениях полуколичественное) объяснение возникновения осцилляций, предложенное Чемберсом [70]. Для этого мы воспользуемся частью детального анализа, который будет проведен в дальнейшем. Начнем с результата Онзагера при наличии м 1гнитного поля Н единственно разрешенные состояния располагаются в к-пространстве на трубках, называемых трубками Ландау, которые определяются условием квантования площади [c.46]

Обычно величина Т порядка 300 К и осцилляции полностью затухают при температурах, при которых возникают осцилляции де Гааза ван Альфена и Шубникова — де Гааза. [c.221]

Итак, мы видим, что поток электронов от Р кР в этой упрощенной модели осциллирует при изменении Я, и эти осцилляции подобны осцилляциям де Гааза ван Альфена. Соответственно осциллирует и сопротивление, обусловленное током по открытым траекториям. Одна важная особенность, отличающая эти осцилляции от тех, которые обусловлены собственно эффектом дГвА, — их нечувствительность к температуре. Для циклических орбит площадь А зависит от энергии г и, как было показано ранее, влияние конечной температуры эквивалентно размытию фаз из-за различи площадей орбит для различных энергий г в пределах размытия фермиевской ступеньки. Поэтому основным параметром, описывающим размытие фаз и уменьшение амплитуды, является циклотронная масса, пропорциональная йА/(1е, В рассматриваемом же случае, как показано на рис. 7.18, траектории электронов, имеющий [c.435]

Как отмечалось в историческом обзоре (гл. 1), между результатами ранних экспериментальны работ по исследованию осцилляций де Гааза—ван Альфена в. В1 [379] и теоретической формулой Ландау наблюдалось хотя и небольшое, но загадочное расхождение. Оно состояло в том, что измеренная зависимость амплитуды эффекта от магнитного поля и температуры не согласовывалась с теорией. Согласие достигалось (и с хорошей точностью), только если при подгонке параметров вводилась температура, несколько ббльшая температуры образца. Объяснение этому расхождению было дано Динглом [119]. Он показал (об этом уже говорилось в п. 2.3.7.2), что вследствие столкновений электронов уровень Ландау уширяется и это приводит к уменьшению амплитуды осцилляций, почти точно такому же, какое было бы обусловлено увеличением температуры от ее истинного значения Г до Г + л . Эта дополнительная температура х, которую следует ввести для согласования теории и эксперимента, известна как температура Дингла, и мы будем называть множитель ехр(—2тг кх/13Н), описывающий уменьшение амплитуды, фактором Дингла. Предложенный Динглом механизм позволил объяснить и остававшееся ранее загадочным уменьшение амплитуды осцилляций, наблюдавшееся в В1 при добавлении к нему любой примеси [398]. Такое уменьшение следует ожидать, поскольку добавление примеси приводит к росту вероятности рассеяния электронов. [c.440]

Экспериментально существование М. п. у, обнаруживается как осцилляции (с амплитудой <0,1%) полного поверхностного сопротивлеп[1Н проводника (v- -lO—100 ГГц) в зависимости от магн. поля, изменяющегося в пределах 0,1 — 100 Э (рис. 2). М. и. у. изучались иа монокристаллах Sn, Bi, In, d, Al, n [1, 2]. Природа осцилляции аналогична эффекту де Гааза — ван Альфена (см. [ вантовые осцилляции в магнитном поле). Вычисленные fro ф-ле (2) п по известным параметрам поверхности Ферми Bi значения Я (,. точно совпадают с измеренными максимумами реактивного поверхностного сопротивл(мп1я образца Bi [.3—5j, [c.678]

Осцилляции того же типа, что и в эффекте де Гааза —ван Альфена наблюдаются также в кинетических явлениях, например в проводимости и теплопроводности. Осцилляции проводимости (ШуЗников и де Гааз, 1930) [68] являются наиболее удобными для экспериментального наблюдения поэтому мы остановимся именно на этом эффекте. Кинетическое уравнение, которым мы пользовались до сих пор, в данном случае неприменимо, а построение полной квантовой теории кинетических явлений по своему уровню выходит за рамки данной книги ). Ввиду этого мы найдем по порядку величины осциллирующую добавку к проводимости, воспользовавшись тем, что основной вклад в нее происходит от изменения вероятности рассеяния [71]. [c.175]

Как уже говорилось в предыдущей главе, ввиду большой частоты осцилляций каждое диф1ференцирование по Н увеличивает относительную амплитуду осциллирующей добавки. Поэтому эксперименты, в которых определяется дХ1дН или дЯ/дН, особенно выгодны с точки зрения квантовых осцилляций. Измерения импеданса имеют и другое преимущество по сравнению с эффектом де Гааза—ван Альфена. В последнем случае все экстремальные сечения участвуют в магнитном моменте, и если их несколько, то нелегко выделить различные типы осцилляций. При измерении же импеданса по сути дела определяется эффективная проводимость а ф, пропорциональная Поэтому, меняя по- [c.178]

Фиг. 14.3. Некоторые эффекты, при которых наблюдаются осцилляции (самым Н8В8СТНЫМ примером служит эффект де Гааза — ван Альфена). о — поглошенне звука в вольфраме (Джонс и Рейн [5])

Подставляя это выражение в (1), можем выполнить теперь интегрирование по е. Заметим далее, что производная 9//9е существенно отлична от нуля лишь в области шириной кТ вблизи е = [Д.. Каждый член в (4) испытывает осцилляции с частотой 1цНи. Если [ЛдЯ <С кТ, интегрирование осциллирующей функции по области шириной порядка кТ даст весьма малую величину. Если же кТ < ЦвЯ, то значение интеграла становится существенным, и мы имеем эффект де-Гааза —ван Альфена. Наиболее осторожно следует вычислять интеграл при кТ ХвН. [c.322]

Изложенная в 84, 85 теория гальваномагнитных явлений имела квазиклассический характер в том смысле, что кванто-вость проявлялась только в виде функции распределения электронов, дискретность же уровней энергии в магнитном поле не учитывалась. Эта дискретность приводит, однако, к качественно новому явлению—осцилляциям проводимости как функции магнитного поля так называемый эффект Шубникова — де Гааза). Этот эффект аналогичен осцилляциям магнитного момента (эффект де Гааза — ван Альфена), но его теория сложнее ввиду кинетического, а не термодинамического характера явления. Мы рассмотрим ее в рамках модели невзаимодействующих электронов, оставляя в стороне вопрос (по-видимому, еще не исследованный) о влиянии ферми-жидкостных эффектов. [c.455]

К фотографиям пионеров осцилляционных исследований, открывающим книгу, мы в этом издании добавили портрет Д. Шенберга. Он имеет на это несомненное право не только и даже не столько как автор по существу первой исчерпывающей монографии по эффекту де Гааза — ван Альфена (дГвА), но как один из тех исследователей, деятельность которых превратила уникальное явление, обнаруженное на странном во многих отношениях В1, в эффективный метод изучения энергетического спектра практически всех металлов. Начав заниматься изучением магнитных осцилляционных явлений в тридцатые годы, Д. Шенберг более 40 лет посвятил детальному исследованию осциллирующих при изменении магнитного поля характеристик металлов, совершенствованию методики измерения и получения из измерений все более точной и достоверной информации об устройстве металла. За эти годы его планомерная и последовательная деятельность сопровождалась выдающимися достижениями, среди которых следует отметить обнаружение эффекта дГвА у металлов, поверхности Ферми которых не содержат малых сечений (у металлов первой группы таблицы Менделеева), а также открытие магнитного взаимодействия, в ряде случаев коренным образом изменяющего картину осцилляций. Д. Шенберг может служить примером ученого, бесконечно преданного своему делу, избранному направлению исследований. Несмотря на сосредоточенность Шенберга на осцилляционных явлениях, его ни в коей мере нельзя обвинить в замкнутости, в уходе с основного пути развития физики металлов. Вся деятельность автора монографии и сама монография очень современны. Инструментарий, применяющийся для изучения эффекта дГвА, использует самые совершенные физические и радиотехнические приборы и методы, а обсуждение полученных результатов — последние достижения квантовой теории конденсированного состояния. [c.5]

Это, однако, скорее относится к технике экспериментального наблюдения эффекта де Гааза—ван Альфена, чем к основным свойствам образца, определяющим амплитуду осцилляций. Мы вернемся к вопросу о влиянии неоднородности поля в гл. 3, где рассматриваются экспериментальные методики. Наконец, отметим еще, что П-образное распределение можно применить также в случае кристалла, слегка изогнутого го дуге окружности (при условии, что направление изгиба не совпадает с кристаллографически выделенной ориентацией) легко видеть, что понижающий множитель по-прежнему равен 51пХ/Х, но только вместо РАН/Н в (2.142) будет стоять АР/Ну где АР — вариация Р на размере образца. [c.95]

Джульяни и Оверхаузер [166] предположили, что волны зарядовой плотности имеют преимущественные кристаллографические направления (близкие к <110>), так что образец разбивается на отдельные домены. Это опять привело бы к значительному уменьшению анизотропии лимона и могло бы способствовать объяснению расхождения, которое в обзоре Оверхаузера названо трудностью с эффектом де Гааза — ван Альфена . Однако, как указали О Ши и Спрингфорд [312], такая доменная гипотеза привела бы к значительному размытию фазы (т.е. к интерференции между осцилляциями от различных доменов) и к изменению амплитуды с направлением, в то время как в хороших образцах наблюдается поразительное постоянство амплитудыКроме того, интерференция способствовала бы такому уменьшению абсолютной амплитуды, которое трудно было бы согласовать с результатами экспериментов, описанных в гл. 9, из которых находится величина , хорошо согласующаяся с определениями, основанными на совершенно иных методах. [c.243]

Наблюдение эффекта де Гааза — ван Альфена в ферромагнетиках, впервые осуществленное Андерсоном и Голдом [17] в Fe, представляло некоторую сложность, поскольку требуется наблюдать сравнительно слабые магнитные осцилляции (IMI s 1 Гс) в присутствии огромной ферромагнитной намагниченности насыщения (Л/jj 10 Гс). Однако при должном внимании к особенностям, обусловленным ферромагнетизмом, выясняется, что исследование этих осцилляций немногим труднее, чем в случае обычного металла со сложной ПФ. Наличие сильной ферромагнитной намагниченности является не столь большим осложнением, как можно было бы думать, поскольку в тех полях, которые необходимы для наблюдения осцилляций (несколько единиц на 10 Гс), эта намагниченность уже полностью насыщена. Таким образом, при изменении поля (в случае использования метода импульсного поля или модуляцион- [c.276]

При теоретическом рассмотрении эффекта де Гааза — ван Альфена до сих пор предполагалось, что магнитное йоле, действующее на электроны, — это просто поле, создаваемое магнитом, а добавкой от осциллирующей намагниченности М металла можно пренебречь. Однако, хотя амплитуда ИтгЛ/ никогда не достигает столь значительных размеров, чтобы быть сравнимой с полем //, она может стать вполне сравнимой с периодом осцилляций ЯVF в сильных полях и при достаточно низкой температуре (см. таблицу в приложении 7.1). Когда величина Аж АМ/АН становится близкой к 2тг, можно ожидать, что поле, обусловленное осциллирующей намагниченностью электронов, существенно повлияет на форму осцилляций, сделав ее отличной от формы, определяемой формулой ЛК, при выводе которой магнитный момент образца не принимался во внимание. [c.310]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...