Гальваномагнитные явления

Кинетические явления, возникающие в твердых телах при совместном действии на них электрического и магнитного полей, называют гальваномагнитными явлениями. Рассмотрим одно из наиболее изученных гальваномагнитных явлений, получившее название эффекта Холла. [c.260]

Гальваномагнитные явления — совокупность явлений, возникающих под действием магнитного поля в проводниках, по которому протекает электрический ток. [c.736]

ЯВЛЕНИЯ <гальваномагнитные — явления, вызванные действием магнитного поля на электрические свойства твердых проводников, по которым течет электрический ток капиллярные— явления, обусловленные смачиванием и поверхностной энергией на границе фаз на уровне межмолекулярных сил контактные — электрические явления, возникающие в зоне контакта металлов или полупроводников переноса — необратимые процессы, приводящие к пространственному перемещению массы, энергии и т. п., возникающие вследствие действия внешних силовых полей или наличия пространственных неоднородностей состава, температуры) [c.303]

При изучении гальваномагнитных явлений пользуются т. н. циклотронной Э. м, электронов и дырок [c.645]

С введением понятия открытых орбит и после изучения их влияния на магнетосопротивление гальваномагнитные измерения стали широко применяться для исследования топологии поверхности Ферми. Гальваномагнитные явления наряду с аномальным скин-эффектом использовались в работе [35 для демонстрации того факта, что поверхность Ферми у меди действительно является многосвязной и касается границы зоны Бриллюэна в направлениях [111]. На фиг. 36 показана поверхность Ферми для золота, сходная с таковой для меди. [c.112]

При поперечном намагничивании проводника с током (Н J) наблюдаются следующие гальваномагнитные явления [c.467]

Различают гальваномагнитные явления нечетные (т. е. зависящие от нечетных степеней Н) и четные (т. е. зависящие от четных степеней Н). Наиболее важен из нечетных — эффект Холла, наиболее существен из четных эффектов — эффект изменения сопротивления в магнитном поле. [c.468]

ГАЛЬВАНОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ В МЫШЬЯКЕ, ВИСМУТЕ, СУРЬМЕ И ИХ СПЛАВАХ [c.475]

Гальваномагнитные явления в слабом магнитном поле [c.76]

Гальваномагнитные явления в сильном магнитном поле. Замкнутые траектории [c.79]

Гальваномагнитные явления в сильном поле [c.83]

Гальваномагнитные явления в сильном магнитном поле 79 [c.518]

Некоторые гальваномагнитные явления [c.64]

Одно из важнейших следствий ферми-жидкостного рассмотрения таково экспериментальные методы исследования электронного энергетического спектра (по эффекту де Гааза — ван Альфена, гальваномагнитным явлениям, циклотронному резонансу и т. п.) определяют свойства именно квазичастиц, а не невзаимодействующих электронов. — Прим. ред. [c.350]

Так, например, обстоит дело в теории гальваномагнитных явлений в металлах (см., в частности, [I]). [c.157]

Нам удобно в этой главе явно выделить химический потенциал л при этом W (Х) суть, очевидно, собственные значе-йия не обобщенного, а обычного гамильтониана. Для собственных значений обобщенного гамильтониана мы сохраним символ Е. Подчеркнем, что речь идет сейчас о гамильтониане, по определению не содержащем взаимодействия между частицами. Поэтому спектр (X), вообще говоря, не совпадает с экспериментально определяемым. В частности, эффективные массы, которые будут введены в дальнейшем, суть затравочные массы (в смысле квантовой теории поля). В металлах они никогда не совпадают с определяемыми, например, из гальваномагнитных явлений с другой стороны, в полупроводниках можно реализовать условия, когда взаимодействие между электронами практически исчезает, и тогда параметры, характеризующие функцию W (к), непосредственно определяются из опыта. Явные вычисления с выражением (18.1) весьма затруднительны, так как фактически функции ср, (х) можно эффективно определить лишь в весьма грубом приближении. По этой причине, как уже говорилось в предыдущем параграфе, целесообразно воспользоваться каким-либо из вариантов метода эффективной массы, рассматривая ср, (д ) как эффективные волновые функции и учитывая периодическое поле просто путем введения некоторых параметров в невозмущенный гамильтониан. При этом рассматриваемая система делается пространственно однородной (соответственно, компенсирующий заряд надлежит считать равномерно размазанным по пространству). Как известно, при этом следует различать два случая [c.162]

Гальваномагнитные явления в сильных полях. [c.426]

Эта величина обратно пропорциональна магнитному полю. Поэтому в гальваномагнитных явлениях надо считать слабыми поля, для которых а сильными—для которых [c.426]

Приступим к составлению кинетического уравнения, описывающего гальваномагнитные явления. [c.427]

Истинной характеристикой всех четных эффектов является намагниченность, поэтому правильным методом исследования гальваномагнитных явлений в области парапроцесса является снятие кривых зависимости гальваномагнитного эффекта от Л (см. рис. 107). Характер же изменения гальваномагнитного эффекта в функции поля можно описать, если известна хотя бы приближенно зависимость намагниченности от поля. Такая зависимость для области Парапроцесса может быть получена, если воспользоваться уравнением типа Вейсса — Гейзенберга. Акулов [3] показал, что в этом случае для температур далеко от точки Кюри имеет место соотношение [c.209]

Рис. 112. Петля гистерезиса нечетного гальваномагнитного явления (эффекта Холла) для железа.

Гальваномагнитные М. основаны на явлении искривления траектории электрич. зарядов, движущихся в магн. поле Н з , под действием Лоренца силы (см. Гальваномагнитные явления). К этой группе М. относятся М. на Холла эффекте (возникновении между гранями проводящей пластинки разности потенциалов, пропорциональной протекающему току и Я зм), М. на эффекте Гаусса (изменении сонротивления про- [c.381]

С Г. м. связано гистерезисное поведение при циклпч. изменении Н целого ряда др. физ. свойств, так или иначе зависящих от состояния магнетика, от распределения намагниченности (или др. параметра магн. порядка) в образце, напр, гистерезис магнитострикции, гистерезис гальваномагнитных явлений и магпитооп-тич. явлений (см. Магнитооптика) и т. д. Кроме того, т. к. намагниченность неоднозначно изменяется (из-за метастабильных состояний) также в зависимости от др. внеш. воздействий (темп-ры, упругих напряжений и др.), то имеет место гистерезис как самой намагниченности, так и зависящих от неё свойств при циклич. изменении указанных воздействий. Простейшими примерами являются температурный Г. м. (неоднозначная температурная зависимость М при циклич. нагревании и охлаждении магнетика) и магнитоупругий гистерезис (неоднозначное изменение М при циклич. наложении и снятии внеш. одтюстороннего напряжения). [c.493]

Нахождение из экспериментал).ных данных формы Ф, п. и скоростей электронов на ней — одна из наиболее важных задач электронной теории металлов. Для этого наиболее удобны гальваномагнитные явления, позволяющие установить, в каком направлении Ф. п. проходит через всю решетку в р-пространстве квантовые осцилляции различных величии в магнитном ноле магн. восприимчивости (Де-Хааза — Ван-Альфена эффект), магпитосопротивления (Шубникова— де-Хааза эффект) и высокочастотной проводимости, позволяющие найти экстремальные площади сечения Ф. п. циклотронный и ультразвуковой резонансы, из к-рых можно найти экстремальные диаметры Ф. п. и эффективные массы электронов. Форма изоэнергетич. поверхности и эффективные массы онро-деляют скорости электронов на поверхности. Для определения экстремальных диаметров удобно также изучать поверхностный импеданс пластины в слабых магн. полях. [c.298]

Изложенная в 84, 85 теория гальваномагнитных явлений имела квазиклассический характер в том смысле, что кванто-вость проявлялась только в виде функции распределения электронов, дискретность же уровней энергии в магнитном поле не учитывалась. Эта дискретность приводит, однако, к качественно новому явлению—осцилляциям проводимости как функции магнитного поля так называемый эффект Шубникова — де Гааза). Этот эффект аналогичен осцилляциям магнитного момента (эффект де Гааза — ван Альфена), но его теория сложнее ввиду кинетического, а не термодинамического характера явления. Мы рассмотрим ее в рамках модели невзаимодействующих электронов, оставляя в стороне вопрос (по-видимому, еще не исследованный) о влиянии ферми-жидкостных эффектов. [c.455]

Если число электронов постоянно (или почти постоянно) при изменении Я, энергия Ферми должна осциллировать с амплитудой порядка Уг Н [см. (2.82)], т.е. примерно 10 эВ для типичных условий (т/т = 0,2, Н 2 X 10" Гс), что может быть обнаружено с помощью метода, описанного в разд. 4.4. До сих пор из осциллирующих свойств наблюдались только гальваномагнитные явления. Сильный эффект Шубникова—де Гааза наблюдался впервые в инверсионном слое в кремнии [151], и впоследствии его изучению было уделено значительное внимание. В разд. 4.5 изложена в общих чертах теория этого эффекта и сопутствующих особенностей эффекта Холла, а также кратко представлены некоторые впечатляющие результаты последних экспериментальных исследований [c.78]

Естественно, в столь большом труде, посвященном к тому же интенсивно развивающейся области знания, трудно рассмотреть все задачи с одинаковой степенью потноты. Поэтому вряд ли можно всерьез упрекать автора за отсутствие в книге тех или иных разделов, которые хотелось бы там видеть, можно лишь сожалеть об этом. Следует также принять во внимание, что книга была закончена, судя по дате на предисловии автора, в 1958 г. В это время только создавались современные методы решения кинетических задач, основанные непосредственно на уравнениях квантовой механики и потому свободные от ряда дефектов классического кинетического уравнения. Не удивительно поэтому, что данное в книге изложение вопроса о гальваномагнитных явлениях в сильных магнитных полях, когда квантовые эффекты особенно существенны, не может полностью Удовлетворить современного читателя. То же относится и к вопросу об условиях применимости кинетического уравнения, получившему более или менее удовлетворительное решение лишь после написания книги, и особенно к задаче о кулоновском взаимодействии между электронами. Ей посвящена в книге специальная гл. IV, базирующаяся в основном на известном методе лишних переменных . В настоящее время на смену ему пришел гораздо более убедительный и эффективный метод квантовых функции Грина при этом часть результатов, изложенных в гл. V, претерпела известные видоизменения. Это относится, в частности, к вопросу о предельном плазменном волновом числе кс, к точному виду экранированного потенциала, к выражению для эффективной массы носителя тока. Связанные с этим изменения в различных формулах слишком многочисленны, чтобы их можно было отразить в подстрочных примечаниях. Более современную трактовку вопроса можно найти, например, в книге [1]. Вместе с тем основные качественные выводы гл. IV остаются в силе и поныне справедливы также выведенные там формулы для основной плазменной частоты и для дебаевского радиуса. [c.6]

Гальваномагнитные явления). найти наибольшую скорость У-г от- КОЛЛЕКТИВНЫЕ МЁТОДЫ УСКО- [c.298]

МАГНИТОРЕЗИСТЙВНЫЙ ЭФФЕКТ, изменение электрич. сопротивления ТВ. проводников под действием внеш. магн. поля JHГ. Различают поперечный М. э,, при к-ром электрич. ток I течёт перпендикулярно магн. полю Н, и продольный М. э. (/II ДГ). Причина М. э.— искривление траекторий носителей тока в магн. поле (см. Гальваномагнитные явления). Относительное поперечное изменение сопротивления Дp/p)J при комнатных темп-рах мало у хороших металлов (Др/р) 10- при Н - 10 Э. Исключение —В1 у к-рого (Др/р) [ 2 при Я—3 10 Э, Это позволяет использовать его для измерения магн. поля (см. Магнитометр). У полупроводников (Др/р) 10 2—10 и существенно зависит от концентрации примесей и от темп-ры, напр, у достаточно чистого Ое (Дp/p)J 3 при Г- 90 К и Я=1,8-10 Э. [c.383]

Благодаря значит, подавлению теплового движения атомов при Н. т, удалось обнаружить большое число макроскопич, явлений, имеюпщх квант, природу существование гелия в жидком состоянии вплоть до абс, нуля темп-ры (О К), явления сверхтекучести, сверхпроводимости и др. При Н, т, состояние тв. тела можно рассматривать как упорядоченное состояние, соответствующее О К, но с учётом влияния газа элем, возбуждений — квазичастиц. Введение разл. типов квазичастиц [фононы, дырки, магноны и др.) позволяет описать многообразие св-в в-в при И. т. Термодинамич. св-ва газа квазичастиц определяют наблюдаемые макроскопич. равновесные св-ва в-ва. В свою очередь, методы статистич. физики позволяют вычислить св-ва газа квазичастиц из характера связи их энергии и импульса [дисперсии закона), устанавливаемого на базе изучения теплоёмкости, теплопроводности и др. тепловых и кинетич. св-в тв. тел при Н. т. На основе закона дисперсии магнонов удалось объяснить температурную зависимость намагниченности ферро- и антиферромагнетиков. Установление закона дисперсии эл-нов в металлах позволило объяснить ряд низкотемпературных св-в металлов (см. Гальваномагнитные явления, Де Хааза — ван Алъфена эффект, Циклотронный резонанс). Н, т. широко [c.468]

К П. я. относятся электропроводность — перенос электрич. заряда под действием внеш. электрич. поля диффузия — перенос в-ва (компонента смеси) при наличии в системе градиента его концентрации теплопроводность — перенос теплоты вследствие градиента темп-ры вязкое течение (см. Вязкость) — перенос импульса, связанный с градиентом ср. массовой скорости. Перенос в-ва вследствие градиента темп-ры термодиффузию и обратный ей Дюфура эффект, гальваномагнитные явления и термогальваномагнитные явления — называют перекрёстными процессами, т. к. здесь градиент одной величины вызывает перенос др. физ. величины. При определ. условиях для перекрёстных процессов выполняется Онсагера теорема. Приведённые примеры относятся к П. я, в гомогенных системах, внутри к-рых отсутствуют поверхности раздела. [c.528]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...