Температура подсистемы

Другой пример процессов, для которых кинетические коэффициенты выражаются через временные корреляционные функции с обычным определением эволюции микроскопических потоков, это медленные (марковские) процессы в системах, состоящих из слабо взаимодействующих подсистем. В таких случаях корреляционные функции вычисляются с частично-равновесным статистическим оператором (6.2.7), где T t) = l/P t) — неравновесная температура подсистемы и — некоторый эффективный гамильтониан. Кинетический коэффициент в частично-равновесном состоянии имеет вид [c.36]

Наблюдаемые 84, 106 Неравновесная температура подсистемы 103 [c.291]

Начнем с флуктуаций температуры, предполагая, что рассматриваемая макроскопическая подсистема находится в тепловом контакте с термостатом. Считая температуру подсистемы функцией независимых переменных V и напишем [c.596]

Тепловая подсистема. Фазовые переменные этой подсистемы — тепловые потоки Ф и температура 7 —соответственно аналоги токов и напряжений. Запишем урав-зех типов простейших элементов [c.70]

Эквивалентные схемы тепловых подсистем. Если в ММ элементов используются значения температур, то за базовый узел в таких подсистемах мол<ет приниматься условное тело с температурой О К или О °С пли, если в ММ используются только разности температур, произвольная точка подсистемы. [c.83]

Связь через зависимые параметры элементов характерна при взаимодействии с тепловой подсистемой. В зависимости от значений температуры меняются параметры элементов взаимодействующей подсистемы, например вязкость л<идкости, значение сопротивления резистора. Обратное влияние на тепловую подсистему учитывается введением в эквивалентную схему тепловой подсистемы зависимых источников теплового потока. При отсутствии массопереноса значение источника определяется мощностью, выделяемой элементом при наличии массопереноса — переносимой массой. [c.88]

Тем же способом, каким мы вычисляли в в 7.3 среднее значение энергии подсистемы, из формулы (7.22) можно найти уже известное нам из 4.2 соотнощение между температурой и средней кинетической энергией, связанной с движением частицы в одном из трех возможных направлений [c.159]

Этому свойству теплоемкости вымерзать при понижении температуры можно дать простое качественное объяснение. Согласно каноническому распределению вероятность того, что подсистема будет находиться в каком-то состоянии с энергией в, пропорциональна ехр(- в/Т) и очень быстро спадает при увеличении е. Поэтому, если температура мала по сравнению с интервалом энергии hm, отделяющим одно состояние осциллятора от другого, он будет с вероятностью, близкой к единице, находиться в одном-единственном состоянии с самой низкой энергией. [c.179]

Частные производные (6.12) во всех равновесных подсистемах равны друг другу. Следовательно, эти частные производные выражают общее свойство, характеризующее тепловое равновесие в системе. Таким свойством, как уже говорилось ( 2), является температура. Если обозначить [c.52]

Введенная таким способом абсолютная, т. е. независящая от свойств веществ, из которых состоят подсистемы, термодинамическая темпера гура Т с точностью до постоянного множителя совпадает с постулированной ранее ( 2) эмпирической температурой, если последнюю измерять газовым термометром с предельно разреженным газом (см. ниже). [c.53]

Абсолютная температура считается всегда величиной положительной. Чтобы выяснить физический смысл этого, рассмотрим изолированную неравновесную систему, состоящую из двух, для простоты, внутренне равновесных частей (а) и (Р), находящихся в тепловом контакте между собой. Для такой системы должны выполняться соотношения (6.4), (6.5), но вместо (6.6), (6.7) в данном случае можно рассматривать действительные, а не виртуальные изменения состояний подсистем при релаксации неравновесности всей системы. Основываясь на (6.4), можно записать скорость изменения энтропий подсистемы в некоторый момент времени t [c.53]

Еслн внутренняя энергия подсистемы (а) возрастает со временем, dU°-/dt)>0, то принятая в термодинамике положительность абсолютных температур означает, что т. е. энергия переходит от более нагретой части системы (р) к менее [c.53]

В общем случае справедливость этого вывода можно доказать, используя понятие независимых составляющих (компонентов) системы. Рассмотрим гетерогенную систему при постоянных давлении и температуре. Пусть для начала каждое из составляющих веществ является подвижным и представлено в каждой из фаз, т. е. фазы — полностью открытые подсистемы. Согласно (7.10) условие сохранения компонентов в системе можно записать в виде [c.142]

Рассматриваемые нами подсистемы являются однородными, так как характеризуются одной температурой, давлением и т. д. [c.303]

На основании формулы (18.53) при постоянном давлении и температуре для 1-й подсистемы [c.208]

Во всякой реальной молекулярной системе постоянно происходят флуктуации ее свойств. Относительная величина флуктуаций обратно пропорциональна корню квадратному из числа молекул, имеющихся в системе. Чтобы убедиться в этс м, определим флуктуации температуры и объема подсистемы, составляющей небольшую часть однородной системы. [c.93]

По отношению к данной подсистеме остальные части системы можно рассматривать как внешнюю среду, имеющую постоянные температуру Т и давление р. Поэтому на основании выражения (2.97) [c.93]

Определим флуктуации температуры и обьема подсистемы, составляющей небольшую часть однородной системы. По отношению к данной подсистеме остальные части системы можно рассматривать как внешнюю среду, имеющую постоянные температуру Т — Т и давление р. Поэтому [c.119]

Рассмотрим структуру получившейся системы конечно-разностных уравнений и методику ее решения. Система (3.88), (3.89) для фактически распадается на не связанные между собой подсистемы, в каждую из которых входят только неизвестные, принадлежащие какой-либо из горизонтальных прямых . Эти подсистемы решаются путем прогонок по горизонталям в направлении оси х,. причем на каждом шаге по времени такие прогонки выполняются /И раз т -- 1,. .., М. Аналогично система (3.90), (3.91) распадается на вертикальные подсистемы, которые решаются прогонками в направлении у, которые выполняются N раз. Таким образом, для определения значений температуры и п, на новом временном слое сначала на основе распределения температуры предыдущего временного слоя ш прогонками в направлении х находится промежуточное распределение не имеющее самостоятельного значения, а затем на основе этого промежуточного распределения с помощью вертикальных прогонок вычисляется окончательное распределение нового временного слоя. [c.121]

Рассмотрим две взаимодействующие друг е другом подсистемы, которые находятся в тепловом равновесии и, следовательно, обладают одинаковой температурой. Из анализа выражений (895) и (896) видно, что у таких систем одинаковые значения имеют параметры р. Примем без дополнительных доказательств, что параметр р является функцией температуры Р = I / кТ). [c.432]

Подсистема автоматического контроля и регулирования технологических параметров выполняет следующие функции регулируют температуру рабочих растворов в пределах —10-i-+160° с точностью 4°С обеспечивает точность регулирования рабочих растворов в ваннах по высоте 10 мм контролирует качество промывной воды и сточных вод, концентрацию основных или блескообразующих компонентов рабочих ванн, кислотность растворов, контакты катодных и анодных штанг, силу постоянного тока и напряжение на электрохимических ваннах, состояние вытяжной и приточной вентиляции. [c.349]

ТТ с переохлажденной жидкой фазой. Величину Q потока, передаваемого тепловой трубой, можно повысить путем изменения энтальпии жидкости Ai ik в подсистемах I и II. Если в термодинамической подсистеме II температуру возвращаемой жидкости понизить на величину Д7 =7 п—Тж, а в испарителе повысить ее на ту же величину, то система уравнений (1.11) может быть записана в виде, аналогичном (1.12) и (1.14) [c.11]

Для ЭКОНОМИИ памяти ЭВМ несколько кодов записывается в одной ячейке. Управление процессом расчета на ЭВМ осуществляет специальный блок управления (подпрограмма-диспетчер), для которого основной информацией является логическая. Блок управления, расшифровывая и перерабатывая эту информацию, осуществляет надлежащую последовательность расчета. Первая подсистема уравнений математической модели схемы в основном состоит из уравнений состояний. При применении уравнений состояния, выражающих явную зависимость свойств от температуры и давления, параметры состояния на выходе из отсека определяются итеративными методами (методы хорд, половинного деления, простой итерации). [c.29]

Функции автоматического пуска, регулирования и управления исполнительными механизмами системы выполняются подсистемой управления, включающей аппаратуру автоматического пуска и регулирования мощности и температуры, а также управления компенсирующими пакетами. [c.490]

Очевидно, что к такому же выводу мы придем независимо от того, на какие две подсистемы будем мысленно подразделять нашу систему. Таким образом, мы пришли к выводу о том, что в изолированной системе в состоянии равновесия температура и давление во всех частях системы одинаковы. [c.132]

Зависимость поверхностной энергии от размера частицы предопределяет связь между температурой плавления наночастицы и ее размером. Рассмотрим систему, представляющую собой твердую сферическую изотропную частицу, находящуюся в своем расплаве. Если ввести в качестве поверхности, разделяющей две фазы, поверхность натяжения Гиббса, то будем иметь три подсистемы конденсированную фазу 1, окружающий ее расплав (фаза 2) и поверхность раздела фаз 3. В условиях равновесия суммарное изменение энергии этих подсистем равно нулю. Легко показать, что для выполнения этого равенства необходимо и достаточно, чтобы температура и химические потенциалы были одинаковы во всех подсистемах, т. е. Т, = Т, = Т, и д, = д, = = Дз, а давление в фазе 1 превышало давление в фазе 2 на вели- [c.65]

Для двигателя внутреннего сгорания подсистемами являются коленчатый вал, механизм газораспределения, поршневая группа, системы смазывания и охлаждения. Внутренние параметры - число цилиндров, объем камеры сгорания и др. Выходные параметры - мощность двигателя, КПД, расход топлива и др. Внешние параметры -характеристики топлива, температура воздуха, нагрузка на выходном валу. [c.17]

Подсистемы электронного усилителя - усилительные каскады внутренние параметры - сопротивления резисторов, емкости конденсаторов, параметры транзисторов выходные параметры - коэффициент усиления на средних частотах, полоса пропускания, входное сопротивление внешние параметры - температура окружающей среды, напряжения источников питания, сопротивление нагрузки. [c.17]

Если подставить в формулу (7.16) выражения для статсумм, найденные в предыдущем параграфе, можно получить уже известные нам из гл.4 соотношения между температурой и средней энергией отдельной подсистемы простейших макроскопических объектов. Взяв, например, в качестве 2 выражение (7.15), для средней энергии частицы идеального газа получаем [c.156]

Особенностью эволюции природных систем является наличие взаимосвязанных превращений структур разных иерархий, протекающих в различных временных шкалах. Поэтому введены представления о иерархической термодинамической системе как системе, состоящей из иерархических подсистем (взаимосвязанных в порядке структурного или какого-либо другого подчинения и перехода от низшего уровня к высшему), выделенных либо в пространстве, либо по времени установления в этих подсистемах равновесия при релаксации. Простейший пример иерархической пространственно выделенной термодинамической системы - двухфазная система пар - жидкость. Здесь каждая фаза системы - ее подсистема. Простейший пример системы, в которой подсистемы выделяются по временам релаксации, - плазма, включающая подсистемы электронов и ионов. Равновесие в каждой подсистеме последней системы устанавливается сравнигельно быстро, тогда как в системе в целом медленно, поскольку обмен энергией между подсистемами затруднен. В подобных ситуациях говорят о частично равновесных состояниях (равновесие в одной структурной гюдсистеме) и вводят различные температуры подсистем. Указанные примеры тривиальны, и термин иерархия в таких простых случаях не упо фебляется. Однако в более сложных иерархических термодинамических системах, например, биологических, содержащих много подсистем различных типов, удобно говорить о структурной и релаксационной иерархии. Так, [c.23]

В антиферромагнетиках с высокой температурой Не-еля квазизвуковые моды, возникающие благодаря связи между упругой (практически линейной) и магнитной (нелинейной) подсистемами, обладают сильной нелинейностью. Эта нелинейность особенно велика, если одна из магнитных мод без учета магнитострикции оказывается [c.652]

Одно из первых обобш.ений заключается в предположении, что термодинамические функции и параметры сохраняют свое значение и смысл для неравновесных состояний. Для таких функций, как внутренняя энергия и энтропия, подобное обобш,ение представляется естественным, так как ясно, что при неравновесном состоянии внутренняя энергия и энтропия имеют определенные значения. Это относится и к объему неравновесной системы и к некоторым другим внешним параметрам. Более сложным является вопрос о давлении (плотности) и температуре, которые в разных частях неравновесной системы могут иметь разное значение и поэтому для системы в целом неопре-делены. В этом случае целесообразно разбить систему на части (подсистемы), которые с достаточной степенью приближения будут характеризоваться определенными значениями давления и температуры. При таком подходе любая система представляется совокупностью находящихся в локальном равновесии подсистем. Другая возможность заключается в введении при рассмотрении необратимого процесса некоторых внешних силовых и температурных полей, с помош,ью которых можно осуществить равновесное состояние с таким же распределением давления и температуры, как и в неравновесном состоянии [2]. [c.154]

Таким образом, величина X для обеих подсистем имеет одно и то же значение. В общем случае X есть функция температуры и объема Х=Х Т, V). Однако равенство Л] =7.2 обусловлено только совпадением температуры обеих подсистем, относительно объемов 1 1 и 2 никаких специальных допущений не вводится, величины Т] и Уг могут принимать разнообразные значения. Пусть в состоянии равновесия имеем определенные значения У и и Т — = Т 2 = Т. Нарущим равновесие внутри составной адиабатной системы, изменив объем первой подсистемы до значения V"l = У - -is.У, а второй — до значения У"2=У г—АУ. При этом будет Т <.Т2 и между подсистемами возникнет перенос теплоты, который будет продолжаться до установления равновесия Т"1 = Т"2=Т". Объем составной системы не изменился У - -У 2=У" - -У"2, следовательно, работа изменения объема L = L - -L2 = Q , теплота равна нулю в силу адиабатности составной системы. В этом случае по первому закону термодинамики и изменение внутренней энергии равно нулю последняя есть функция объема составной системы и ее температуры и = и(У, Т). Так как П =П" и У =У", то и 7 = 7". Таким образом, при переходе из первого состояния равновесия во второе температура осталась неизменной, а объемы подсистем изменились. Разумеется, и в этом случае справедливы уравнения (3.87) и (3.88), т. е. [c.91]

Следует обратить внимание на то, что при заданной или выбранной температуре предварительного охлаждения Т р значение Т, а следовательно, и определено только условиями полноты теплообмена в охладителе ОХ. В то же время значения Тз и з должны быть найдены из уравнения баланса энергий для подсистемы, ограниченной на схеме рис. 8.17,6 штриховой линией, включающей предварительный теплообменник ПрТ. Таким образом, величина ц р зависит от свойств рабочего тела, давления сжатия и расширения, температуры Т р притока теплоты из окружающей среды и условий теплообмена (недоре-куперациями) в теплообменниках установки. [c.314]

В модель Форрестера была включена подсистема Энергетика на основе сценария развития энергетики, разработанного в [19], в предположении о переходе мировой системы к глобальному равновесию энергопотребление тепловой мощности стабилизируется на уровне б кВт-год/чел. Согласно этому сценарию максимально возможная доля энергопроизводства (по экономическим и техническим соображениям) приходится на альтернативные источники энергии. Климатологическая модель парникового эффекта и повышение среднегодовой приземной температуры при развитии энергетики по этому сценарию дает результаты, представленные на рис. 4. [c.53]

Т — абс. температура, т, п определяют теперь квантовые состояния динамич. подсистемы, соотв. уровням энергии ёНаиболее простую форму имеет [c.363]

Во мн. случаях описание Р. и. с помощью ур-ния (1) неадекватно. В частности, в твёрдых непроводящих парамагнетиках (как электронных, так и ядерных) при XI Ха Р. м. протекает сложнее. Она ведёт к установлению в СС внутр, квазиравновесия, при к-ром зеемановская и спин-спиновая подсистемы характеризуются собственными спиновыми температурами. Их выравнивание между собой и с темп-рой решётки Т происходит на след, этапе, за счёт спин-решёточного взаимодействия. Дополнит, усложнения Р. м. возникают из-за мультиплетной структуры ниж. энергетич. уровней парамагн. ионов в крпсталлич. поле, сверхтонкого взаимодействия электронов с ядрами и др. [c.331]

СПЙНОВАЯ ТЕМПЕРАТУРА — термо динамит, величина, характеризующая состояние ввутр. квазиравновесия в подсистеме спиновых степеней свободы вещества. Наиб, распространение понятие С. т, получило при описании электронных и ядерных парамагнетиков. В атом случае С. т. определяет вероятность нахождения системы частиц, обладающих спином, в стационарном состоянии с энергией /, [c.633]

Технологический контроль применяется для большого количества однотипнгзтх вспомогательных параметров, имеющих малый диапазон допустимого отклонения от заданного значения (например, температуры каналов активной зоны, температуры масла подшипников). Этот контроль осуществляют автоматические многоканальные измерительные системы, связанные с подсистемой световой сигнализации. [c.282]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...