Источник частиц

Космические лучи источник частиц высоких энергий [c.73]

На базе Т. э. разработан метод измерения времён протекания ядерных реакций в диапазоне 10 —10 с. При облучении монокристаллич. мишени быстрыми частицами образующаяся составная ядерная система смещается из узла кристаллич. решётки под действием импульса частицы. Продукты реакции испускаются на нек-рых расстояниях от узлов решётки эти расстояния определяются скоростью составной системы v и временем протекания ядер-ной реакции т. При ср. смещении [jt>10 m степень запрета на движение заряж, продуктов реакции в направлении кристаллографич. оси (или плоскости) ослабевает, что отражается на форме тени (рис, 4). По изменению формы тени определяется ср. величина смещения источников частиц и находится время протекания ядерной реакции т. [c.66]

УСКОРЕНИЕ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ в космических условиях. Одной из ключевых в астрофизике является проблема механизмов ускорения и источников частиц, к-рые мы наблюдаем как космические лучи (КЛ). [c.244]

Пусть анализируемая система представляет собой источник частиц F и мишень р2 вероятности поглощения падающих частиц поверхностями Fi и р2 соответственно Pi и Р2=1. Вероятности прямых переходов - F2 Wi2) и (г )ц) зависят от геометрии системы и [c.67]

Схема прямого моделирования траекторий предполагает, что при падении на источник частица с вероятностью Pi погибает (счет траекторий закончен ) и с вероятностью 1—Pi отражается. Искомая вероятность того, что эмиттируемые источником частицы достигнут мишени, [c.68]

Но если в пределах объема имеются источники частиц, то формула [c.219]

ЕСТЕСТВЕННЫЕ ИСТОЧНИКИ ЧАСТИЦ [c.68]

Счетчики Гейгера удобнее использовать в тех случаях, когда интерес представляет количество частиц, падающих в счетчик, а не их энергия. Следует отметить, что использование счетчика Гейгера не устраняет возможности измерения энергии падающей частицы. Энергии частиц могут быть определены из кривой поглощения, при снятии которой определяется зависимость между числом частиц, попадающих в счетчик, и толщиной поглотителя, вставленного между источником частиц и счетчиком. [c.191]

Интегрирующий множитель 83, 127 Интенсивная величина 14 Инфинитезимальный процесс 15 Ионизации энергии 236 Ионная сила 213 Источник частиц 13 [c.300]

Это выражение, разумеется, непосредственно вытекает из отношения (2.30). Отметим, что знак ыо обычно противоположен знаку и. В этом можно убедиться, рассматривая источник частиц с фиксированным нулевым потенциалом. Поскольку частицы покидают источник, обладая некоторой положительной кинетической энергией, из уравнения (2.32) следует Quo> 0, т.е. о положительно для положительно заряженных частиц и отрицательно для отрицательных ионов или электронов. С другой стороны, и — ыо< 0 для положительно заряженных частиц [c.27]

Если имеется источник частиц с разными кинетическими энергиями, то можно измерить распределение частиц по энергиям (скоростям), непрерывно изменяя напряжение на конденсаторе и измеряя ток, проходящий через положительную пластину с наибольшим потенциалом. Очевидно, что при любом значении Д / этот ток пропорционален числу частиц с начальной энергией, превышающей QAU. [c.47]

Кроме того, возникают некоторые другие сложности. Для того чтобы определить точное распределение скоростей у(К), необходимо учитывать распределение тепловых скоростей вблизи источника частиц. К счастью, влияние тепловых скоростей существенно только при очень низких напряжениях [11], поэтому ими в большинстве случаев можно пренебречь. Следующая проблема связана с собственным магнитным полем пучка. Так как это поле определяется законом Био — Савара (уравнение (3.249)), оно является суперпозицией элементарных сил, которые всегда перпендикулярны данным траекториям элементов тока (заряженных частиц). Следовательно, существование этих сил делает задачу пространственного заряда трехмерной даже в простейших случаях. (Для осесимметричного пучка собственное магнитное поле направлено тангенциально, что нарушает осевую симметрию.) Однако, к счастью, собственное магнитное поле пренебрежимо мало для нерелятивистских скоростей частиц (см. разд. 12.1.1.2). [c.601]

Источником -частиц в Р. и. м. обычно служит Ra недостаток та- [c.279]

Вопросы химического состава частиц, играющего определяющую роль в прогнозировании оптической активности атмосферного аэрозоля, детально рассмотрены в монографиях [6,14,16], а также многочисленных статьях. В этой связи мы ограничимся минимальным обзором результатов, необходимых для обоснования выбранной модели. Так, в [6] за основные источники частиц аэрозоля приняты следующие [c.78]

Реально источник частиц I в такой схеме может [c.141]

Таким образом, ядра, расположенные в области I, являются источниками -частиц (электронов). [c.174]

Таким образом, ядра, расположенные в области II, являются источниками -частиц (позитронов). [c.174]

Важную категорию составляют радионуклиды, образующиеся в ядерных реакциях деления (имеются в виду фрагменты и продукты деления ядер). Фрагменты с одинаковыми массами располагаются в области I посередине линии, соединяющей распадающееся ядро с началом координат, т. е. далеко от области стабильности. Таким образом, фрагменты ядерных реакций деления являются источниками -частиц и образуют последовательность радиоактивных --распадов, проходящих в несколько этапов (от двух до четырех). [c.174]

Т — 11-распределение. Большое каноническое распределение.) Если система, заключенная в объеме. F, находится в контакте с термостатом при температуре и с источником частиц, характе- [c.36]

Вывод Т — х-распределения. Пусть Nt — полное число частиц данного сорта в рассматриваемой системе и источнике частиц [c.37]

Если система находится в контакте с термостатом при температуре Т и источником частиц, характеризуемым химическим потенциалом р (большой канонический ансамбль), то (1.92) и (1.93) определяют средние значения Е в N. [c.44]

Показать, что система, находящаяся в контакте с термостатом и источником частиц, обладает числом частиц N и энергией Е с вероятностью, определяемой соотношениями (1.73а) и (1.736). [c.59]

В эти годы перед физикой встала проблема об источниках частиц больших энергий, которые необходимы для дальнейшего изучения тайн атомного ядра. Многие физики обращаются к вопросу об искусственном ускорении заряженных частиц. В 1929—1931 гг. разрабатывается и был построен электростатический ускоритель Ван-де-Граафа. В 1930—1932 гг. Э. Лоуренс разрабатывает и строит первый циклотрон. [c.11]

С др. стороны, К Л незаменил1ы в качестве естеств. источника частиц высокой энергии нри изучении >ле-ментарнон структуры вещества и взаимодействий между элементарными частицами. Исследования такого рода относятся к ядерно-физическому аспек-т у КЛ. Именно детальное изучение зарядов и масс вторичных КЛ привело к открытию позитронов (1932), мюонов (1937), л- и К-мезонов (1947), а также А -, --гиперонов. Исследования КЛ в ядерно-фиа. аспекте продолжаются в основном с целью определения характеристик элементарного акта ядерного взаимодействия при энергиях эВ кроме того, они дают информацию об интенсивности, спектре и анизотропии частиц при —10 эВ, что очень важно для поиска источников КЛ и механизмов их ускорогия. КЛ ещё долго будут оставаться уникальным источником частиц сверхвысоких энергий, т. к. на самых мощных совр. ускорителях макс. достигнутая энергия пока не превышает 10 эВ, [c.471]

С. по в. п. в сочетаиии с ускорителями и импульсными реакторами может быть использован для измерения не только заряженных, но и нейтральных частиц (нейтронов, К-мезонов и др.). В этом случае начало отсчёта времени задаётся импульсным источником частиц (см. Нейтронная спектроскопия). [c.621]

Осн. источник бомбардирующих заряж. частиц—ускорители заряженных частиц, дающие пучки протонов, лёгких ядер (d, Не и т. п.) и тяжёлых ионов (вплоть до ядер и). Др. источник частиц, как заряженных, так и нейтральных,—Я. р. в мишени, вызываемые первичными лучками. Этим методом получают вторичные пучки у-квантов, нейтронов, пи-мезонов, К-мезонов, антипротонов и др. Крюме [c.667]

Мы познакомились уже с методами получения таких нуклидов. Для этих целей в нашем распоряжении имеются естественные радиоактивные элементы, представляющие собой источники частиц. Мы располагаем также ускорителями заряженных частиц, такими, как циклотрон или установки типа Кокрофта — Уолтона. Существуют также очень мощные источники нейтронов — ядерные реакторы. [c.120]

Естественным источником частиц высоких энергий являются космические лучи. Не случайно поэтому, что до начала 50-х годов развитие физики элементарных частиц было тесно связано с изучением процессов в космических лучах. Однако интенсивность потока их сравнительно мала, и поэтому интересующие исследователей события крайне редки. Кроме того, космические частицы неуправ- [c.233]

Космические лучи — поток частиц высокой энергии, в основном протонов, падающих на Землю из космического пространства (первичное излучение), а также поток вторичных частиц, рожденных при столкновении первичных частиц с веществом атмосферы. До создания ускорителей космические лучи были едипствеппым источником частиц высокой энергии. [c.259]

Положение сильно ухудшается из-за взаимодействий отдельных частиц между собой. Как известно, при этом происходит дополнительное энергетическое уширение пучка (эффект Боэрша). Тем не менее это энергетическое уширение может быть рассмотрено просто как расширение (в некоторых случаях весьма существенное) энергетического диапазона вблизи источника частиц, приводящего к хроматической аберрации. Таким образом, с точки зрения исследования аберраций нет необходимости рассматривать эффект Боэрша отдельно. [c.335]

Как видно на рис. 81, значение сферического коэффициента добротности крайне велико для очень слабых линз. Причина состоит в том, что, хотя фокусное расстояние быстро растет по мере уменьшения олтической силы линзы, коэффициент сферической аберрации растет еще быстрее. По этой причине линзы с отношением напряжений изображение — объект меньше 2 редко применяются на практике и поэтому в дальнейшем рассматриваться не будут. С другой стороны, очень большие отношения напряжений изображение — объект требуют мощных источников и дорогого высоковольтного оборудования, имеющегося только в специальных лабораториях. Хотя высокие отношения напряжений необходимы, например, для замедления высокоэнергетических пучков при анализе их энергии, а также для ускорения частиц низких энергий, полученных в околопороговых процессах [210], оптические свойства меняются очень слабо с их ростом, поэтому нет необходимости рассматривать отношения напряжений свыше 20. Еще одна причина, по которой мы стремимся к ограничению отношения напряжений, является нерелятивистский подход, используемый в этой главе. Конечно, совсем другое дело источники частиц, отношение напряжений достигает там громадных значений, но источники частиц не ограничены областями, в которых поле отсутствует, поэтому они должны рассматриваться отдельно. [c.398]

Свойства кубической полиномиальной линзы хорошо исследованы для фиксированных положений объекта и изображения. Результаты показывают [219, 220, 222—224], что она превосходит двухапертурную линзу, которая является всего лишь другим типом симметричной двухэлектродной линзы и с которой поэтому можно прямо сравнивать полиномиальную линзу. В случае применения в качестве источника частиц, когда цилиндрического расширения со стороны объекта нет, это преиму-шество проявляется особенно сильно. Хотя двухапертурные линзы могут иметь очень маленькие отверстия, следует учитывать, что отверстие в каждом электроде действует как линза с оптической силой, определяемой разностью электрических полей на обеих поверхностях отверстия (см. разд. 7.8.2). Так как поле быстро изменяется вблизи обоих отверстий, аберрации этих линз ухудшают качество изображения. Эту ситуацию можно улучшить, удалив поля из области вблизи отверстий. Это справедливо для полиномиальной линзы, которая имеет чистые входные и выходные условия электрическое поле принимается равным нулю в непосредственной близости отверстия по обе стороны, следовательно, отверстия в электродах не сказываются на оптических свойствах системы. [c.415]

Электростатическ ие призмы, базовой траекторией которых является окружность, могут иметь форму цилиндрических, сферических или тороидальных конденсаторов. Базовая траектория задается эквипотенциальной пО)Верхностью. В случае цилиндрического конденсатора, поперечное сечение которого показано на рис. 162, базовая траектория является окружностью радиуса р. Предположим, что поле лризмы планарно, т. е. ие зависит от координаты, перпендикулярной плоскости рисунка (см. разд. 3.1.1.1). Другое предположение заключается в том, что источник частиц помещен внутри конденсатора, т. е. потенциал на базовой траекторий устанавливается таким образом, что он соответствует начальной скорости частиц. На лрактике источник обычно расположен вне конденсатора и используется только его сектор для отклонения и фокусировки. В этом случае необходимо принимать во внимание контурные поля. [c.592]

Вероятность ионизации, возрастаюш ая с номером уровня п, велика в области очень больших п, где одновременно велика и вероятность-захватов. Это приводит к тому, что в области очень малых энергий связи (порядка и меньше кТ) устанавливается равновесие Саха — Больцмана (6.87) между заселенностью уровней и плотностью свободных электронов. В рамках диффузионной модели это означает, что источник частиц, в области малых энергий связи таков, что в этой области автоматически поддерживается данная плотность частиц. Поток вдоль энергетической оси, который при этом возникает из-за наличия стока в области больших энергий, очевидно, и определяет скорость отвода возбун<-денных атомов вниз и скорость образования атомов в основном состоянии, т. е., по суш еству, скорость рекомбинации. [c.348]

Через 4 месяца после пролета Вояджера-2 мимо Юпитера анализ фотографий позволил обнаружить неизвестный ранее 14-й спутник Юпитера, движуш ийся, как сообш или газеты, со скоростью 107 километров в час . Нетрудно убедиться, что таково значение круговой скорости на расстоянии 143 000 км от центра Юпитера, т. е. спутник движется вблизи кромки кольца Юпитера, а это заставляет заподозрить в нем постоянный источник частиц кольца. [c.427]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...