Движение Количество равномерное

Поступательное движение такой молекулы можно разложить по направлениям трех координатных осей, в соответствии с этим говорят, что молекула имеет три степени свободы поступательного движения. Количество вращательных степеней свободы будет зависеть от атомности газа. Основной предпосылкой кинетической теории является установленный Максвеллом—Больцманом закон о равномерном распределении внутренней энергии газа по степеням свободы поступательного и вращательного движения молекул. [c.73]

Как изменяется количество движения точки, равномерно движущейся по окружности [c.188]

Динамика регулирования конденсационных турбин. Уравнение ротора. Пусть при установившемся движении происходит равномерное вращение ротора с угловой скоростью т. Изменение силового поля машины, вообще говоря, нарушает равновесие между силами движущими и силами сопротивления, и ротор получает ускорение или замедление. Уравнение движения ротора может быть записано на основании теоремы моментов количеств движения [c.175]

При встречном движении (столкновении) двух струй с одинаковым начальным количеством движения струи равномерно растекаются в иаправлении, перпендикулярном начальному (рис. 13). [c.44]

В I в. до и. э. были созданы водяные часы, в которых о времени судили по количеству равномерно вытекающей нз сосуда воды. Это был важный шаг вперед, так как нми в отличие от солнечных часов можно было пользоваться как днем, так и ночью. Водяные часы широко применяли до средних веков. Следует отметить, что на принципе равномерного движения, используемом в этих часах, работают также песочные часы, которые кое-где применяют и в наши дни (например, в медицинских учреждениях). [c.10]

Для количественной оценки тока служит понятие силы тока / — количество электричества, протекающего через поперечное сечение проводника в единицу времени. Если движение зарядов равномерно и за время / через поперечное сечение проводника переместилось количество д электричества, то постоянная сила тока в проводнике 1 = д/1. Единица силы тока — ампер. Единица количества электричества — кулон — определяется как количество электричества, протекающее через поперечное сечение [c.287]

Наиболее существенное влияние оказывает расход насадки. С его ростом увеличивается количество тепла, отбираемого в верхней камере, и снижается температура газов и насадки на выходе из нее. При этом неравномерность распределения температур по сечению заметно увеличивается. Так, при небольших расходах насадки (200—600 кг/ч) поле выходных температур практически равномерно, а при расходах более 1 500 /сг/ч неравномерность достигает 300—400° С. Характер температурного поля насадки определяет процесс нагрева воздуха в нижней камере. При прямоточном движении газов и воздуха и неравномерном распределении температур насадки воздух успевает нагреться в первых (по ходу) горячих слоях насадки и последующие, слои работают с очень низким температурным напором. При достаточно больших расходах насадки (свыше 1 ООО кг/ч) этот температурный напор становится отрицательным, что приводит к обратному теплообмену, т, е. к переходу тепла 380 [c.380]

Г . Сопло имеет прямоугольную форму с высотой А и шириной Ь. Скорость вдува Допустим, что на входе окружная скорость имеет равномерный профиль. На некотором удалении от соплового ввода полностью сформированы свободный и вынужденный вихри с соответствующим распределением окружной скорости. Запишем уравнения сохранения расхода, кинетической энергии вращающегося газа и окружного момента количества движения [c.189]

График угловой скорости ш(/) изображается в декартовых координатах с учетом числовых значений масштабов угловой скорости ц. , и времени (д.,. Промежуток времени от ta до делится на такое количество интервалов А/,, которое позволяет считать, что на каждом малом промежутке времени Д/, движение можно принять равномерным. [c.112]

Определить угловое ускорение тела при равнозамедленном вращательном движении, а также количество оборотов тела за время равномерного и равнозамедленного движения. [c.104]

Для определения количества оборотов, сделанных телом, можно было частоту вращения и не переводить в единицы угловой скорости. За время /х=30 с=0,5 мин при равномерном движении тело сделало [c.104]

Построив векторы количеств движения т О и из одной точки (см. рис. б), находим их разность, равную импульсу равнодействующей силы 5. Так как точка движется равномерно, т. е. = [c.175]

Однородная пластина, выполненная в виде полукруга радиуса i , равномерно вращается вокруг вер тикальной оси Z с угловой с оростью со. Определить модуль количества движения Q пластины, если ее толщина равна / , а плотность материала, из которого изготовлена пластина, равна у. [c.104]

Следствие 5.1.2. (Интеграл количества движения). Если сумма проекций всех внешних активных сил на направление е в условии теоремы 5.1.2 тождественно равна нулю, то проекция скорости центра масс системы на это направ-ление постоянна, а проекция центра масс на это направление либо не движется, либо смещается равномерно. [c.382]

Материальная точка М массой w = 1 кг движется равномерно по окружности со скоростью и = 4 м/с. Определить момент количества движения этой точки относительно центра С окружности радиуса г = 0,5 м. (2) [c.239]

Трубка равномерно вращается с угловой скоростью со = 10 рад/с. По трубке движется шарик массой m = 1 кг. Определить момент количества движения шарика относительно оси вращения трубки, когда расстояние ОМ = = 0,5 м и скорость шарика относительно трубки = 2 м/с. (2,5) [c.240]

Конус вращается равномерно вокруг оси Az с угловой скоростью со = 4 рад/с. По образующей конуса движется материальная точка М массой 1 кг. Определить момент количества движения материальной точки относительно оси Oz в положении, когда расстояние ОМ = = 1 м, если угол а = 30°. (1) [c.240]

Первый принцип — принцип относительности, утверждает, что существует неограниченное количество инерциальных систем отсчета (систем координат), имеющих относительное равномерное поступательное прямолинейное движение, в которых законы физики (а не исключительно механики) формулируются в наиболее простой форме. Все эти системы координат равноправны. [c.517]

Очевидно, Pi, Pz, Pa есть силы давлений в соответствующих сечениях, а — результирующая сила, действующая со стороны боковой поверхности трубы на рассматриваемый объем жидкости. Направления сил Pi, и Рз известны, так как соответствующие им сечения плоские, а силы направлены противоположно внешним нормалям. Ясно также, что сила Р= —R является искомой, поскольку она выражает силовое воздействие жидкости на боковую поверхность трубы. Примем, что скорости в живых сечениях S , и Sj распределены равномерно и равны соответствующим средним скоростям Uj. Тогда уравнение количества движения можно переписать в виде [c.183]

Другим примером установившегося движения является движение жидкости в трубопроводе при ее перекачке центробежными насосами. Так как рабочее колесо центробежного насоса практически вращается равномерно с постоянной угловой скоростью, подача жидкости в трубопровод будет происходить также непрерывно и равномерно, все время в одинаковых количествах, с постоянными скоростью и давлением. [c.59]

При установившемся движении жидкости в равномерно вращающемся канале динамический реактивный момент действия потока на стенки канала относительно оси его вращения определяется изменением секундного момента количества движения потока и равен (рис. 13-9) [c.364]

При первом способе смешения объем газовой смеси равен сумме объемов газа, из которых состоит смесь. Пусть, например, имеются два резервуара (рис. 3-23), в каждом из которых заключен какой-нибудь газ. Если эти резервуары соединены трубопроводом, на котором установлена задвижка, то через некоторый промежуток времени после открытия ее вследствие теплового движения молекул образуется равномерно распределенная по всему объему смесь при этом предполагается, что смешиваемые газы не могут вступать в химическое взаимодействие. Состав полученной смеси нетрудно определить, если найти количества газов, взятые для смешения. По известному составу можно найти молекулярную массу, газовую постоянную, теплоемкость смеси, объемный состав ее. [c.146]

Теорема моментов количеств движения в относительном движении вокруг центра тяжести. Теорема моментов количеств движения может быть приложена, по доказанному, к движению системы относительно неподвижных осей или осей с постоянными направлениями, совершающих прямолинейное и равномерное переносное движение (334). Если мы желаем исследовать относительное движение системы по отношению к осям, движущимся произвольным образом, то нельзя будет применить эту теорему, не изменяя ее путем добавления некоторых поправочных членов, которые будут определены в теории относительного движения. Но существует такая частная система подвижных осей, что если изучать движения системы относительно этих осей, тог можно будет применить теорему моментов количеств движения без всякого изменения. Этими частными осями являются оси. имеющие постоянное направление и проходящие через центр тяжести. Это обстоятельство выражают, говоря, что теорема моментов количеств движения может быть приложена к относительному. движению системы по отношению к осям постоянного направления, проходящим через ее центр тяжести. [c.57]

Заметим прежде всего, что непосредственно известно движение сферы вокруг своего центра С, являющегося ее центром тяжести. Действительно, силы, действующие на сферу, рассматриваемую как изолированная система, суть вес, реакция плоскости и реакция движущейся точки. Все эти силы проходят через центр С. По обобщенной теореме о моментах количеств движения полный момент количеств движения относительно центра С будет, следовательно, постоянным и движение сферы вокруг своего центра будет равномерным вращением вокруг оси, проходящей через центр С и имеющей постоянное направление как относительно сферы, так и в пространстве. [c.229]

В опыте Фуко маятник подвешивается на длинной нити и колебания его происходят около точки, связанной с поверхностью вращающейся Земли. Виктор его начального количества движения лежит в вертикальной плоскости, проходящей через нить маятника. Показать, что его движение можно представить как колебания в плоскости, равномерно вращающейся со скоростью 2я os 0 радиан в сутки, где 0 — широта, отсчитываемая от полюса. Каково направление этого вращения (Если нужно, то можно колебания этого маятника приближенно считать малыми.) [c.161]

В зависимости от формы и размеров изделий применяют следующие способы нанесения на них шликера окунание, облив и пульверизацию. По первому способу изделия погружают в бак со шликером, затем вынимают и при помощи встряхивающих движений добиваются равномерного распределения шликера по поверхности изделий. Мелкие изделия погружают в шликер при помощи особых щипцов с засютренными краями. Кастрюли же и другие крупные изделия окунают при помощи клещей больших размеров. На рис, 78 изображены различные инструменты для окунания изделий. Способ окунания применим в том случае, когда вся внутренняя и наружная поверхность изделия покрывается одним и тем же шликером. Если же внутренняя и наружная поверхности покрываются разными эмалями, то пользуются следующим способом. Сначала покрывают внутреннюю поверхность, наливая шликер ковшом или ложкой во внутрь изделия, которое затем опрокидывают дном кверху и встряхивают для разравнивания слоя шликера по поверхности изделия и удаления излишка. Опытные рабочие обычно не пользуются ковшом, а быстрым движением набирают требуемое количество шликера, слегка коснувшись до него лишь краем изделия. После просушки внутреннего слоя изделие осторожно погружают до краев в шликер, чтобы покрыть эмалью его наружную поверхность и снова встряхивают до получения ровного слоя. Для работы по способу окунания или облива служит стол с врезанным в него сосудом для шликера. Для улавливания излишка шликера, разбрызгиваемого при встряхивании изделий, на столе устраивается особый щит из оцинкованной стали. Покрытые изделия устанавливают на стальные подставки так, чтобы излишек шликера стекал вниз к бортам, откуда его затем удаляют цри помощи губки, проволоки или деревянной палочки. Следы от инструментов и приспособлений, появляющиеся на изделиях, заправляются шликером при помощи кисточки. После этого из- делие поступает в сушило. Для того чтобы шликер имел одина ковую густоту, его необходимо часто перемешивать в баке, что достигается при помощи ковша, сжатого воздуха или специаль- ных мешалок. . [c.196]

Итак, единственное возможное в нашем вопросе движение есть равномерное коническое движение оси фигуры около оси моментов количеств движения. Равномерное коническое движение осп фигуры называется регулярной прецессией. Таким образом, для тела вращения, имеющего неподвижную точку, движение по инерции есть непременно регулярная прецессия. Гораздо более сложным движение по инерции бухет для тела, для которого не существует равенства моментов инерции Jy и [c.219]

В соответствии с экспериментальнши данными величина коэффициента перекрытия пер лш щеток, очищающих сравнительно гладкую поверхность от свободно лежащих или слабо связанных о нею ча>-тиц, кояеолется в пределах 1,25 - 1,5 даже с учетом выпадения некоторого количества ворса в процессе эксплуатации щетки. Пользуя ь вышеприведенными методами расчета, можно определить необходимое количество равномерно распределенного на щетке ворса, выбрать минимально необходимые значения скорости щетки 1Лц и максимально допустимые значения скорости ткани, при которых возможна установка одной щетки вместо двух. В случаях же расположения ворса на колодке щетки в виде пучков приходится увеличивать окружную скорость щетки (на 10-20%), чтобы даже при небольших скоростях движения ткани изоежать пропусков, которые зависят от вели- [c.143]

Уравнение моментов количества движения для установившегося движения жидкости в равномерно вр)ица1шцихся каналах [c.152]

Приближенно силу F давления жидкости на открытый клапан, представленную выражением (3.75), можно оцеиитЕ. при помощи уравнения количества движения для потока в области, ограничен-пой контрольными сечениями 1 — 1 ш 2 — 2 (си. рис. 3.74, а). Принимая равномерное распределение скоростей н г,,, и давлений [c.368]

Отсюда видно, что интенсивность теплоотдачи примерно на 30% ниже, чем в неподвижном слое, но значительно выше, чем в противоточно продуваемом слое. Такой результат объясним достаточно равномерным движением слоя и лучшим газораспределением. Для изучения газораспределения в слое были установлены термисторы марки ММТ-1. Согласно рис. 10-3 наибольшее количество воздуха проходит в пристенной области, что соответствует амакс- По мере удаления от стенок к центру плотность частиц увеличивается и достигает максимума в центре. Следствием этого является обратная картина распределения воздуха в ядре слоя. Из рис. 10-3 следует, что фактор движения слоя практически не оказывал влияния на распределение газа в слое. Величим неравномерности, определяемая отношением Омакс/а, сравнительно мала и в среднем равна 1,2. Этот важный результат оказался практически неизменным при увеличении Кесл от 70 до 650. [c.326]

При смеиланном управлении движением системы механизмов используются отдельные элементы централизованного и децентрализованного управления, что обеспечивает большую надежность и универсальность. При смешанном управлении можно уменьшить количество предохранительных устройств, заменив их установкой датчиков, контролирующих выполнение команд или положение звеньев. Например, при работе автоматической линии при смешанном управлении невыполнение какой-либо команды о перемещении звена в определенное положение фиксируется путевым датчиком, по сигналу которого отключается командоаппарат, вал которого при нормальной работе вращается равномерно. При устранении неисправностей командоаппарат включается, что обеспечивает даль-nefinjee функционирован-ие системы механизмов по системе программного управления. [c.480]

Решение. Примем следующие единицы измерения длина — в сантиметрах, время — в секундах, сила — в тоннах. Рассмотрим движение груза. На груз действуют две силы вертикально вниз вес груза 2 гс вертикально вверх — на-гяжение троса. Груз спускался равномерно, следовательно, до защемления натяжение троса равнялось весу груза. В этом равновесном положении его застала авария. После защемления троса груз не остановился мгновенно. В это мгновение он имел скорость 5 м/с (500 см/с) и продолжал опускаться. Но по мере опускания груза сила натяжения троса возрастала от своего начального значения 2 тс. Ускорение груза направлено по силе и пропорционально ей. Поэтому опускание груза было замедленным и в некоторое мгновение скорость груза, перейдя через нуль, стала направленной вверх, в направлении силы и ускорения. Движение вверх было ускоренным, но по мере того как груз поднимался, растяжение троса, а следовательно, и его натяжение уменьшались, а потому уменьшалось ускорение груза, скорость же продолжала увеличиваться до момента прохождения через равновесное положение. После этого груз, набрав скорость, продолжал подниматься, но замедленно, так как натяжение троса стало меньше веса и равнодействующая приложенных к грузу сил была направлена вниз. Затем скорость стала равной нулю, груз начал падать вниз, натяжение троса возрастало и движение повторялось снова неопределенное количество раз. [c.128]

Пусть в цилиндрической трубе существует потоке параметрами Uj, РрРц Т ив результате его торможения образовался скачок, за которым параметры потока 2- Р2- Рг. 2 (рис. 209). Строго говоря, скачок не является поверхностью, а имеет некоторую протяженность в направлении вектора скорости, т. е. занимает некоторый объем. Однако эта протяженность весьма мала (порядка длины свободного пробега молекул) и в газодинамических расчетах принимается равной нулю. Выделим двумя плоскостями 1 п 2 отсек газа, включающий поверхность разрыва, или иначе, фронт скачка С—С. Пренебрегая действием массовых сил и предполагая распределение параметров газа по сечению трубы равномерным, уравнение количества движения в проекции на ось трубы для выделенного отсека запишем в виде [c.448]

Вопрос о выборе величин шагов и Ах решался, по существу, эмпирически. Критерием выбора служили сравнение результатов расчетов с различными по величине шагами, а также интегральные проверки уравнений сохранения массы и количества движения. Шаг Aiji выбирался равномерным, шаг Ах — кусочноравномерным. Так, для определения А-ф была проведена серия расчетов с различными Аф, равными 0,2-10 , 0,1-10-, 0,4-10 2, [c.190]

Если скорость течения сверхзвуковая, то торможение потока произойдет скачком вдоль плоскости АС под углом р к первоначальному направлению течения (рис. 2.32). Вдоль плоскости АС как со стороны набегающего, так и со стороны заторможенного потока распределение давления равномерное. Следовательно, изменение количества движения массы газа происходит только в нормальном направлении к плоскости АС. Касательные со-ставяющие скорости течения газа вдоль плоскости АС до и после торможения равны друг другу Vlt = V2 Vт. [c.124]

Из хаотичмости движения громадного количества молекул, движущихся с разными скоростями в разных направлениях, вытекает, что 1) молекулы равномерно распределены по всему объему И 2) давление газа равномерно распределено по всем стенкам. [c.21]

Найдем выражение для динамического реактивного момента, возникающего при установившемся движении жидкости в равномерно вращающемся канале (рио. 7.4), используя теорему об изменении момента количества движения. Пусть WiHw — скорости движения жид-кости относительно стенок канала, щ к — скорости переносного [c.91]

Считая, что струя распространяется в изобарических условиях, и профиль скорости на срезе кольцевой щели является равномерным, используем условие сохранения количества движения для контрольной йоверхности секторного слоя ОАВ с центральным углом V (рио. 2.3 ) [c.44]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...