Движение Количество относительное

Поток выходит из камеры в осевом направлении (отсутствуют окружные слагающие скоростей), поэтому момент количества движения потока относительно оси вращения турбины на выходе из камеры равен нулю. [c.396]

Однородный круглый диск массы = 50 кг и радиуса 7 = 30 см катится без скольжения по горизонтальной плоскости, делая вокруг своей оси 60 об/мин. Вычислить главный момент количеств движения диска относительно осей 1) проходящей через центр диска перпендикулярно плоскости движения 2) относительно мгновенной оси. [c.277]

Для механической системы кинетическим моментом Kq (или главным моментом количества движения системы относительно какой-либо точки О) называют векторную сумму кинетических моментов точек этой системы, взятых относительно точки О (рис. 48), т. е. [c.204]

Аналогично определяются моменты количеств движения системы относительно координатных осей [c.290]

Полученное уравнение выражает следующую теорему моментов для системы производная повремени от главного момента количеств движения системы относительно некоторого неподвижного центра равна сумме моментов всех внешних сил системы относительно того же центра. [c.292]

Аналитические выражения моментов количества движения точки относительно осей координат (ч. I, Статика , 47) имеют енд [c.146]

Момент вектора количества движения mv относительно оси г в любой момент времени определяется по формуле (53.3) [c.149]

Приложим к маятнику, нить которого отклонена от вертикальной оси OiZ на угол ф , действующие на него силы силу тяжести G и реакцию нити S, а также его переносную силу инерции Ф . Применим к относительному движению маятника теорему об изменении момента количества движения маятника относительно оси О у. [c.150]

Следовательно, момент количества движения элемента относительно оси Z будет [c.338]

Вектор Ка1 называется моментом количества движения точки относительно полюса А. Главным моментом количества движения [c.72]

Рисунок сделан в предположении, что маятник движется в сторону увеличения угла поворота <р. Момент количества движения маятника относительно оси 2 равен 1 = тъ1 так как п = /ф, то = и [c.188]

Главный момент количеств движения системы относительно оси 2 при среднем положении груза равен сумме момента количества движения диска и момента количества движения груза относительно той же оси VP [c.206]

Подставляя и из формз л (3) и (4) в формулу (2), находим главный момент количеств движения системы относительно оси z при среднем положении груза [c.207]

Здесь L z — момент количеств движения барабана, а I/ — момент количества движения груза относительно оси z. Имеем [c.219]

Рассмотрим теперь случай, когда все точки оси симметрии гироскопа находятся в движении. Разложим абсолютное движение гироскопа на переносное поступательное движение вместе с центром инерции и на относительное вращательное по отношению к центру инерции. В этом случае главный момент количеств движения гироскопа относительно его центра инерции приближенно также направлен по оси симметрии и равен по модулю / (0. [c.512]

Главный момент количеств движения гироскопа относительно точки О направлен по оси симметрии в сторону вектора угловой скорости и и равен по модулю [c.516]

Скорость и можно записать в виде векторного произведения двух векторов, воспользовавшись формулой ф = <йХ - В данном случае вектор-радиусом г служит главный момент количеств движения гироскопа относительно неподвижной точки О, а вектором угловой скорости является вектор угловой скорости прецессии Oi. Следовательно, [c.517]

Пользуясь теоремой об изменении главного момента количеств движения шпинделя относительно осей у, д, находим [c.610]

Решение. Составим дифференциальные уравнения движения ротора, пользуясь теоремой об изменении главного момента количеств движения. Моменты относительно неподвижных осей дают реакции нижней упругой опоры, сила тяжести и сила Р, реакция связи, удерживающей массу т на роторе. Сила Р по величине равна [c.616]

Пользуясь теоремой об изменении главного момента количеств движения в относительном движении по отношению к осям, движущимся поступательно вместе с центром инерции, составляем остальные два дифференциальных [c.625]

Отсюда видно, что уравнение (4.6) выражает постоянство момента количества движения точки относительно оси Oz. Модуль момента количества движения равен [c.99]

Главный момент количеств движения системы относительно оси равен проекции на эту ось главного момента количеств движения той же системы относительно какой-либо из точек оси [c.317]

Определить время Т полного оборота оси симметрии артиллерийского снаряда вокруг касательной к траектории центра масс снаряда. Это движение происходит в связи с действием силы сопротивления воздуха / = 6,72 кН, приближенно направленной параллельно касательной и приложенной к оси снаряда на расстоянии к = 0,2 м от центра масс снаряда. Момент количества движения снаряда относительно его оси симметрии равен Ц850 кг-м /с. [c.311]

Перенос количества движения в относительном движении — Хикс (1880), Герман (1887), Бассе (1887) [45Ц. [c.267]

Момент количества движения точки относительно какой-нибудь оси Oz, проходящей через центр О, будет равен проекции вектора mgimv) на эту ось [c.205]

Тогда из уравнения (35) следует, что при этом ЛГо=соп51. Таким образом, если сумма моментов относительно данного центра всех приложенных к системе внешних сил равна нулю, то главный момент количеств движения системы относительно этого центра будет численно и по направлению постоянен. Приложение этого результата к случаю движения планеты было рассмотрено в 86. [c.294]

Тогда из уравнений (36) следует, что при этом / z= onst. Таким образом, если сумма моментов всех действуюи их на систему внешних сил относительно какой-нибудь оси равна нулю, то главный момент количеств движения системы относительно этой оси будет величиной постоянной. [c.294]

Если величину G rrio (о) назвать секундным моментом количеств движения жидкости относительно центра О, то теорему, выражея-ную равенством (39), можно сформулировать так (сравн. с ИЗ) разность секундных моментов количеств движения относительно центра О жидкости, протекающей через два поперечных сеченая трубки тока (трубы), равна сумме моментов относительно того же центра всех внешних (массовых и поверхностных) сил, действующих на объем жидкости, ограниченный этими сечениями и поверхностью трубки тока (стенками трубы). При решении задач теорема позволяет исключить из рассмотрения все внутренние силы, т. е. силы взаимных давлений частиц жидкости в объеме 1—2. [c.299]

Из полученных уравнений следует, что если сумма моментов внёшних ударных импульсов относительно какого-нибудь ueliipa (или оси) равна нулю, то главный момент количеств движения системы относительно этого центра (или оси) за время удара не [c.398]

Моменты количества движения точки относительно центра О и отностельно оси г, проходящей через этот центр, связаны зависимостью (ч. I, Статика , 46) [c.146]

Равенства (54.3) выража1ст теорему об изменении момента количества движения точки относительно сси производная по времени от момента количества двиочения материальной точки относительно некоторой неподвижной оси равна алгебраической сумме моментов сил, дейетеующих на точку, относительно этой же оси. [c.148]

Г.чавный момент количеств движения гироскопа относительно точки О приближенно направлен по оси симметрии в сторону [c.515]

Величина гУ. F представляет собой, как известно, момент силы относительно центра О (рис. 313). Аналогично величина ry mv является моментом количества движения tnv относительно того же центра. Таким образом, уравнение (12) выражает собой следующую теорему об изменении момента количества движения точки производная по времени от момента количества двиокения точки относительно какого-либо центра равна моменту действующей силы относительно того же центра. [c.328]

Динамической характеристикой механического движения, учитывающей положение материальной точки (или частицы) по отноилению к данному центру, является момент количества движения точки относительно данного центра. [c.313]

Пусть X, у, Z — координаты материальной точр и (рис. 183), К—вектор количества движения этой точки, а mv , mVy и mv —проекции количества движения на оси координат. Чтобы определить рюмент количества движения точки относительно оси Oz, надо сначале спроецировать вектор К на плоскость хОу. Обозначим эту проекцию Кху Абсцисса л и ордината у [c.315]

Эту же величину называют также кинетическим моментом системы материальных точек относительно данного центра. Главный Moivi r количества движения системы относительно центра является динамической характеристикой механического движения, учитывающей положение материальной системы по отношению к данному центру. [c.317]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...