Движение абсолютное равномерное поступательное

Основные законы классической механики были сформулированы Ньютоном как законы движения по отношению к некоторой абсолютно неподвижной системе — абсолютному пространству — или любой другой инерциальной или галилеевой системе, движущейся по отношению к абсолютному пространству поступательно, прямолинейно и равномерно за время, в течение которого движение протекает, Ньютон принимал абсолютное время , не зависящее от движения тел и систем отсчета. [c.10]

В теоретической механике за абсолютные принимают такие оси и такое время, для которых оказываются истинными по определению основные законы механики. Мы увидим далее, что если эти основные законы справедливы по отношению к некоторой системе осей, то они будут справедливы также по отношению к другой системе осей, находящейся в равномерном поступательном движении по отношению к первой системе. Этим различным системам осей, по отношению к которым оказываются [c.116]

Однако в том частном случае, когда система отсчета совершает прямолинейное и равномерное поступательное движение по отношению к абсолютно неподвижным осям, относительное ускорение совпадает с абсолютным ускорением, и силы, определенные в относительном движении, не отличаются от сил, определенных в абсолютном движении, т. е. от сил реальных. Законы и уравнения механики применяются по отношению к этим новым осям совершенно так же, как по отношению к неподвижным осям. Поэтому различные системы осей, находящихся в прямолинейном и равномерном поступательном движении одни относительно других, совершенно эквивалентны между собой с точки зрения принципов механики мы уже упоминали выше, что их называют галилеевыми системами. [c.125]

Если подвижные оси находятся в прямолинейном и равномерном поступательном движении, то оба ускорения " к]" равны нулю, кинетическая реакция и сложная центробежная сила тоже обращаются в нуль. Поэтому их бесполезно вводить, и уравнения относительного движения оказываются тождественными с уравнениями абсолютного движения. Это можно было предвидеть, так как подвижная система осей в этом случае галилеева (n lOS). [c.210]

В классической физике выявились глубокие противоречия. Согласно теории Фарадея — Максвелла, все электромагнитные явления, в том числе и световые, объясняются свойствами всепроникающего неподвижного эфира и его взаимодействием с веществом. Теория близкодействия Фарадея — Максвелла противоречила теории дальнодействия Ньютона, согласно которой взаимодействие распространяется с бесконечной скоростью. Не удавалось построение и самой модели эфира. С одной стороны, эфир должен быть твердым телом, поскольку электромагнитные волны поперечны, а с другой стороны, вещественные тела должны беспрепятственно двигаться через этот твердый эфир. Наконец, принцип относительности Галилея, бесспорный для механических явлений, утверждает, что невозможно установить, движется ли тело равномерно-поступательно или находится в покое, т. е. что понятие абсолютного движения лишено физического смысла. Однако, если эфир неподвижен, то можно говорить об абсолютном движении тела, понимая под этим движение тела относительно неподвижного эфира, и определить скорость этого движения экспериментально. Если электромагнитные и световые волны суть волны эфира, то скорость их распространения относительно эфира будет всегда одна и та же, независимо от движения источника или приемника. Но для движущегося наблюдателя (приемника) эта скорость будет иная, зависящая от скорости наблюдателя относительно эфира. [c.347]

Заметим, что, если поступательное переносное движение среды есть движение прямолинейное и равномерное, то Wg = 0, а, следовательно, и Р = 0. В этом случае уравнение, определяющее относительное ускорение материальной точки, ничем не отличается от основного уравнения динамики, определяющего абсолютное ускорение точки. С динамической точки зрения относительное движение в этом частном случае ничем не отличается от движения абсолютного относительное движение по отношению к среде, движущейся прямолинейно и равномерно, происходит совершенно так, как если бы среда была неподвижна. [c.114]

Резец Л1 совершает поперечное возвратно-поступательное движение согласно закону х — asm (at. Найти уравнение траектории конца резца М относительно диска, вращающегося равномерно с угловой скоростью ш вокруг оси О, пересекающей абсолютную траекторию резца. [c.153]

Сопоставление уравнений (26.8) и (26.1) показывает, что при равномерном прямолинейном поступательном переносном движении уравнение (26.8), определяющее относительное ускорение материальной точки Wr, не отличается от основного уравнения динамики (26.1), определяющего абсолютное ускорение точки w. В этом случае относительное движение с динамической точки зрения не отличается от абсолютного движения. [c.79]

Ниже в динамике относительного движения точки показано, что сформулированная аксиома применима не только к абсолютно неподвижной системе отсчета, но и к любой другой инерциальной системе отсчета, т. е. к системе движущейся поступательно, прямолинейно и равномерно по отношению к основной системе отсчета. [c.205]

Абсолютное, переносное, относительное, равномерное, прямолинейное, криволинейное, равноускоренное, равнозамедленное, вращательное, винтовое, мгновенно винтовое, (не-) возмущённое, инерционное, (не-) ускоренное, замедленное, простейшее, сферическое, (не-) устойчивое, поступательное, мгновенно поступательное, плоское, плоскопараллельное, колебательное, установившееся, апериодическое, сложное, составное, горизонтальное, вертикальное, эллиптическое. .. движение. [c.44]

Замечание. — Предыдущее доказательство дает повод для следующего замечания. Если сумма внешних сил равна нулю, то центр инерции движется прямолинейно и равномерно. Подвижные оси движутся поэтому поступательно с постоянной скоростью, так что обе фиктивные силы (переносная сила инерции и сложная центробежная сила) равны нулю. Дифференциальные уравнения относительного движения будут поэтому те же, что и для абсолютного движения. Отсюда имеем следующее заключение [c.34]

Законы механического движения были сформулированы Ньютоном по отношению к абсолютному (неподвижному) пространству. Системы координат, неподвижные относительно этого пространства или движущиеся относительно него поступательно, равномерно и прямолинейно, называют инерциальными системами отсчета. [c.85]

Так называемые силы инерции, встречающиеся в классической механике, как раз и являются в этом смысле силами фиктивными. В классе реальных сил, т. е. сил, вызывающих абсолютное ускорение и имеющих противодействие, их нет. В исходных уравнениях движения по отношению к абсолютной системе координат, а также и галилеевой (равномерно и поступательно перемещающейся относительно абсолютной ) они отсутствуют. Появляются силы инерции лишь при модификации записи уравнений движения как обозначения отдельных их членов, соответствующих некоторым искусственно вводимым векторам, модуль которых имеет размерность силы. [c.5]

Если переносное поступательное движение подвижной среды является равномерным и прямолинейным, то сила инерции в переносном движении и кориолисова сила инерции равны нулю. В этом случае относительное движение материальной точки изучается с помощью уравнения, тождественного ее уравнению абсолютного движения [c.136]

Таким образом, абсолютное движение материальной точки может рассматриваться не только по отношению к неподвижным осям координат, но и по отношению к любой системе отсчета, движущейся поступательно и притом равномерно и прямолинейно по отношению к неподвижным осям координат. Эти системы отсчета называются инерциальными (галилеевыми осями). [c.136]

Если материальная точка движется относительно инерциальной системы отсчета по инерции (т. е. прямолинейно и равномерно) с какой-либо абсолютной скоростью V, то таким же будет движение данной точки относительно любой другой системы отсчета, движущейся относительно инерциальной поступательно, прямолинейно и равномерно со скоростью пер- [c.264]

Следствие V. Относительные движения друг по отношению к другу тел, заключенных в каком-либо пространстве, одинаковы, покоится ли это пространство или движется равномерно и прямолинейно без вращения [Там же. С. 49]. В элементарной форме этот принцип был сформулирован Галилеем и носит название принципа относительности Галилея . В нем постулируется невозможность различия покоя или равномерного прямолинейного поступательного движения системы отсчета (лаборатории) какими бы то ни бьшо механическими опытами. Итак, суррогатом идеализированного абсолютно неподвижного пространства [c.11]

Прямолинейное и равномерное поступательное движение ш отзывает никакого влияния на условия равновесия они осШаются одинаковыми с условиями, имеющими место дЛя абсолютного равновесия. [c.289]

Существенной особенностью содержания кинематики служит то, что движения тел происходят в системах координат (системах отсчета), движущихся друг по отношению к другу. В кинематике переход от одной системы координат к другой, движущейся по отношению к первой, приобретает самостоятельное II важное значение. Это служит основанием теории относительных движений, в которой устанавливаются связи между кинематическими характеристиками движений (траекториями, скоростями II ускорениями) в двух произвольно движущихся друг по отношению к другу системах координат. В этой теории одна какая-то координатная система принимается условно за абсолютно неподвижную , а другие — за движущиеся по отношению к ней относительные системы координат. В отличие от динамики, абсолютная неподвижность какой-то одной, положенной в основу рассуждений системы отсчета не имеет объективного значения. Только в динамике стремление к установлению такой абсолютно неподвижной системы приобретает смысл. Так, среди всех возможных систем координат выделяют гелпо-центрическую систему с центром в Солнце, а осями координат, ориентированными на так называемые неподвижные звезды. В динамике рассматриваются также инерциальные , или галилеевы , системы координат, движущиеся поступательно, прямолинейно и равномерно по отношению к системе, выбранной за абсолютно неподвижную , а следовательно, и друг по отношению к другу. [c.143]

Если относительная система координат Oxyz движется по отношению к абсолютной системе O x y z поступательно, прямолинейно и равномерно, то она представляет собой инерциаль-ную или галилееву систему, и уравнение движения в ней не должно ничем отличаться от уравнения двил<ения в абсолютной системе действительно, в этом случае Se = S — О, так что уравнение (6) совпадаете (1). [c.422]

Можно представить себе бесчисленное множество таких систем координат, движущихся но отношению к абсолютной системе и друг по отношению к другу поступательно, равномерно и прямолинейно. Все они являются инерциальными (галилеевыми), и по отношению к любой из них уравнение (1) будет оставаться неизменным. Ни одной из этих систем нельзя отдать предпочтение с точки зрения изучения механических движений. К этод-iy вопросу мы вернемся в следующей главе, посвященной изложению специальной теории относительности. [c.422]

Согласно постулатам Эйнштейна, уравнения электродинамики, а следовательно, и их решения должны сохранить свой вид в системе отсчета (х, у, z, t ), движушейся относительно исходной системы х, у, z, t) поступательно, равномерно и прямолинейно. Обратим внимание на то, что, говоря о поступательном, равномерном и прямолинейном относительном движении систем отсчета, мы необходимо должны предположить, что t ф t, т. е. что время не является, абсолютным. В самом деле, предположив противное, придем к преобразованиям Галилея, т. е. к формуле (2) сложения скоростей, что противоречит второму постулату Эйнштейна о постоянстве скорости света. [c.448]

В планетарном приводе картофелекопателя центральная шестеренка а, совершающая поступательное прямолинейное равномерное движение вместе со своей осью, соединена при помощи паразитных шестеренок Ь с подвижными шестеренками с, к втулкам которых прикреплены крылья d оси шестеренок 6нс насажены на водило S, вращающееся вокруг оси центральной шестеренки а с угловой скоростью (Ло. Определить абсолютную угло- [c.180]

Уравнения (14) показывают нам, что уравнения относительного движения точки не будут отличаться от уравнений абсолютного движения в том случае, когда -гг ер —О и К кор — О, т. е. если подвижная система координат движется относительно неподвижной системы прямолинейно, поступательно и равномерно. Таким образом, обнаружить каким-либо динамическим опытом прямолинейное, поступательное и равномерное движение подвижной системы, находясь иа ней, нельзя. Механические явления в неподвижной системе или в системах, движущихся относительно этой неподвижной системы прямолинейно, поступательно и равномерно, протекают совершенно одинаково. Это положение классической механики называется принципом относительности Г алилея — Ньютона. [c.273]

Замечание 1. Положение тел Яо, Я], Яг неизменно лишь в системе координат Gxyz. В абсолютной системе О т) (рис. 71) вся система обладает поступательно-вращательным движением, так как центр масс G движется прямолинейно и равномерно относительно O Tit, а прямая Ол вращается с постоянной угловой скоростью п в плоскости Gxy II 0 т). [c.531]

Различают инерциалъную и неинерциалъную системы координат. Инерциальной называют такую систему координат, которая находится в состоянии покоя или равномерного прямолинейного поступательного движения относительно абсолютной системы отсчета например, удаленных звезд, условно называемых неподвижными. Всякая другая система координат является неинерциальной. Заметим, что часто при решении задач механики некоторые неинерци-альные системы координат оказывается возможным рассматривать в качестве инерциальных. При этом допускается несущественная для данной задачи погрешность, но зато удается значительно упростить задачу в целом. [c.31]

Ввиду того что канал движется поступательно, прямолинейно и равномерно, разность количеств движения Сц — можно рассматривать как разность, соответствующую количествам движеиия толт>ко в относительном движении. Поэтому каждое из количеств движеиия г, и можно найти по формулам, аналогичным формуле (10-15), в которой вместо абсолютной скорости V будет фигурировать относительная скорость да. Будем иметь [c.388]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...