Поляризованное излучение, круговая

Поляризованное излучение, круговая поляризация 21 -- линейно 21 [c.609]

Применение поляризатора и четвертьволновой пластинки обусловлено необходимостью устранения паразитной связи между резонаторной сисгемой лазера и интерферометром. С помощью четвертьволновой пластинки линейно поляризованное излучение лазера преобразуется в излучение с круговой поляризацией. Отразившись от зеркал интерферометра и вновь пройдя четвертьволновую пластинку, излучение вновь становится линейно поляризованным, но повернутым относительно первоначального на -g-. [c.175]

Л(>и, I) не зависит от / во всем диапазоне изменения интенсивности ( 35 МВт/см ), тогда как уменьшение А для линейно-поляризованного излучения наблюдается уже при сравнительно небольших ( -- 5 МВт/см ) значениях / (см. рис. 7.16). Следовательно, излучение круговой поляризации, насыщает исследуемый КВ-пе-реход в молекуле Н2О при значительно больших значениях (по крайней мере на порядок) интенсивности, что находится в соответствии с оценкой по формуле [16. [c.183]

На рис. 4.14 приведена блок-диаграмма гетеродинного детектирования. Согласно этой схеме излучение от СОг-лазера со стабилизированной с высокой точностью частотой излучения поляризуется в плоскости чертежа, далее четвертьволновая пластинка преобразует линейно поляризованное излучение в излучение с круговой поляризацией, которое посылается через телескоп в атмо- [c.125]

Значения коэффициента F зависят от поляризации излучения. Он равен 27 для линейно поляризованной волны и 19 для волны с круговой поляризацией. [c.12]

Излучение с круговой поляризацией можно представить в виде двух ортогональных, произвольно ориентированных линейно поляризованных лучей одинаковой амплитуды Ех, Ey, сдвинутых друг [c.139]

В принципе излучение одномодового лазера непрерывною действия должно быть почти полностью плоскополяризованным. В газовых лазерах это было экспериментально подтверждено. Но большинство измерений проводилось на газовых лазерах с внешними зеркалами, в которых разрядная трубка заканчивалась окошками, наклоненными под углом Брюстера. Это благоприятствует генерации света, поляризованного в плоскости падения, так как такая поляризация проходит без потерь через окошки. Следовательно, нет ничего неожиданного в том, что излучение таких лазеров оказалось почти полностью плоскополяризованным. При исследовании эффекта Зеемана в гелий-нео-новом лазере (гл. 3, 3, п. Зж) в излучении наблюдались компоненты с круговой поляризацией. [c.91]

Пример 3.1. Рубиновый лазер излучает импульсы линейно поляризованного света с гауссовым распределением амплитуд по круговому сечению пучка. Энергия в импульсе, продолжительность импульса и эффективный радиус пучка равны соответственно 1 Дж, 100 мкс, 5 мм. Считая мгновенную мощность в течение импульса излучения постоянной, определить ее значение, плотность потока энергии на оси пучка, амплитуду напряженности электрического поля и амплитуды индукции и напряженности магнитного поля на расстоянии 2 мм от оси пучка. [c.32]

Среди круговых анизотропных элементов различают полярные и неполярные. Неполярными называют такие элементы, действие которых не зависит от направления распространения излучения. К этому типу элементов в силу свойств симметрии относятся все кристаллы. Для полярных элементов, наоборот, существенно направление распространения волны. К таким элементам относятся среды во внешнем магнитном поле, которое и обусловливает полярность элемента. Полярный фазовый круговой анизотропный элемент называют фарадеевским вращателем. Матрица Джонса для любого вращателя совпадает с матрицей поворота (7.13), причем параметр г )/2 имеет смысл угла поворота плоскости поляризации линейно-поляризованной волны. [c.149]

В результате отражения на конце пружины , по которой распространяется волновой пакет с круговой поляризацией по -4-z (направление фиксировано в пространстве), возникнет отраженная волна с круговой поляризацией по тому же направлению. Это справедливо как для свободного, так и для закрепленного конца (или для любой другой нагрузки на конце). Таким образом, при отражении направление вращения относительно фиксированного в пространстве направления Z остается прежним. Это следует из закона сохранения момента импульса на закрепленном или свободном конце пружины не может возникнуть момент скручивания (сам по себе), и поэтому при отражении момент импульса относительно фиксированного направления + z сохраняется. Конечно, спиральность отраженной волны меняется на противоположную, так как после отражения меняется направление распространения. Электромагнитное излучение ведет себя так же, как пружина . Под этим мы подразумеваем, что направление вращения относительно фиксированного направления z поляризованного по кругу света или микроволн (или любого другого электромагнитного излучения) не меняется при отражении на 180°, но спиральность, т. е. направление вращения относительно направления распространения, меняется на обратную. [c.359]

Здесь амплитуда А кругового движения заряда ц связана с поляризованным по кругу электрическим полем излучения равенством (6), п. 8.2. Поляризация излучения, испускаемого нашей системой из двух антенн в любом направлении, будет той же, что и поляризация излучения, возникающего при движении эквивалентного точечного заряда, определяемого выражением (49). В общем случае проекция кругового движения эквивалентного заряда будет движением по эллипсу. Поэтому для произвольного направления, не совпадающего с +z, поляризация будет эллиптической. Излучение в направлении, перпендикулярном z, имеет линейную поляризацию (это — случай вырождения эллипса). Все эти результаты прямо следуют из законов излучения точечного заряда (п. 7.5) при выполнении двух условий 1) мы должны находиться достаточно далеко от антенны, чтобы можно было пренебречь полями ближней зоны , и 2) длина антенны должна быть мала по сравнению с длиной волны. Последнее условие необходимо, чтобы движение всех электронов в антенне можно было заменить движением одного эквивалентного заряда. (Если длина антенны равна, например, нескольким длинам волн, то электроны в разных ее частях дают в излучение вклады с разными фазами. Модель такой антенны должна иметь несколько эквивалентных зарядов. Излучение, которое они создают, называется мультипольным излучением. Напомним, что излучение от одного гармонически колеблющегося заряда называется диполь-ным излучением.) [c.365]

Выведем выражение для суммарного электрического поля в точке Р, предполагая, что оба источника совершают одинаковое гармоническое движение, фазовые постоянные которого могут быть различны. Представим себе мысленно источники в виде двух колеблющихся точечных зарядов. Будем рассматривать одну из двух возможных компонент вектора напряженности в точке Р. Нет необходимости указывать на тип поляризации, так как полученные результаты справедливы для любого типа поляризации, например для правой или левой круговой поляризации. Однако для определенности будем считать, что имеем дело с излучением, поляризованным по оси у, где у — направление, перпендикулярное плоскости рисунка. Движение зарядов 1 и 2 вдоль направления у имеет вид [c.411]

Перпендикулярно направлению поля наблюдаются три линейно-поляризованные линии я-линия с колебаниями, параллельными В, и 0+ и 0 -линии с колебаниями, перпендикулярными В. В направлении, параллельном полю, я-линия исчезает, а 0-линии имеют круговые поляризации в противоположных направлениях. Эти результаты, следующие из квантовой теории, в простых случаях можно связать с классической теорией излучения электрического диполя. Колебание линейного гармонического диполя d можно разложить (фиг. 72.2) на колебание я [c.351]

Наконец, можно отметить, что теория, изложенная в разд. 6.52, содержит также готовые формулы для падающего света с произвольным состоянием поляризации. Интересные результаты можно получить для круговой поляризации. Мы уже отмечали (разд. 5.32), что из соображений симметрии сферические частицы произвольного размера, освещенные излучением, поляризованным по кругу, при рассеянии назад могут давать излучение только с тем же состоянием круговой поляризации. Для несферических частиц это неверно. Поэтому высказывалась [c.508]

Квантовомеханическая теория возмущения [68] дает общее выражение для дифференциального сечения рассеяния плоско-поляризованного электромагнитного излучения с круговой частотой ш, падающего на идеализированную невырожденную молекулу (или атом) [c.118]

В квантовой оптике, где эл.-магн. излучение рассматривается как поток фотонов, с П. с. связывают одинаковое спиновое состояние всех фотонов, образующих световой пучок. Так, фотоны с круговой поляризацией (правой или левой) обладают моментом, равным Эллиптически-поляризованный свет описывается соответствующей суперпозицией этих состояний. [c.576]

Величина б имеет. минимум в области углов ф р 90°, Подбирая подходящий угол падения и значение j , можно получить сдвиг фаз, равный я/4 для двух отражений величина сдвига удваивается. Такой приём используется в полярнзац. устройствах (призма — ромб Френеля, см. Поляризационные приборы) для преобразования линейно поляризованного излучения в круговое. [c.27]

Поместим теперь перед источником параллельно фронту излучаемой волны поляризатор Р, преобразующий линейно поляризованное излучение в волну круговой поляризации. Пусть прошедшая через поляризатор [c.184]

Как известно, в природе существует два состояния излучения поляризованное и неполяризованное (естественное). Реальные источники всегда излучают частично поляризованный свет. С точки зрения классической физики свет представляет собой поперечные электромагнитные волны. Поляризованное излучение — это излучение с преимущественным направлением колебаний электрического вектора Е относительно одного из поперечных направлений или с определенным направлением (Вращения. Поляризованное излучение. может иметь линейную, круговую или эллиптическую поляризацию. Если направление электрического вектора постоянно, а во времени меняется только его величина, то такое излучение называют линейноноляризованны.м (или нлоскополяризованны.м). Поляризацию условно называют горизонтальной, если вектор Е полностью лежит в произвольно выбранной плоскости Х01 и вертикальной, если Е лежит в плоскости YOZ. В результате сложения двух волн с горизонтальной Ех и вертикальной Еу поляризацией, сдвинутых одна относительно другой на фазовый угол а, получаем [c.55]

Выше мы обращали внимание на поляризованность светового пучка, создаваемого лазером. В зависимости от конкретного устройства лазера поляризация может быть линейной, круговой или эллиптической, но в любом случае испускается поляризованный, а не естественный свет. В рамках принципа цикличности это свойство излучения лазера самоочевидно. Впрочем, строго монохроматический свет всегда поляризован, и поэтому ценность принципа цикличности в данном случае состоит не в утверждении факта поля-ризованности излучения лазера, а в возможности с его помощью установить состояние поляризации в том или ином лазере. Мы не будем останавливаться более на этом тонком вопросе, решение которого требует привлечения многих сведений о конструкции резонатора и о свойствах активной среды, [c.796]

При наблюдении перпендикулярно к направлению магнитного поля, например вдоль оси х, спектральный прибор зарегистрирует основную несмещенную линию частоты V, так как при колебании элементарного излучателя вдоль оси 2 максимальное излучение будет в плоскости, перпендикулярной к этой оси. В спектре будут также присутствовать две смещенные компоненты V—kv и г + Ал>, причем их поляризация будет линейной. Это произойдет по той причине, что диполь, совершающий колебания вдоль оси х, не дает излучения в направлении этой оси, но оба колебания в плоскости ху дадут компоненты, поляризовагшые по кругу. Поэтому наблюдатель, который смотрит навстречу оси х, увидит проекции круговых колебаний на ось у, а наблюдатель, который смотрит по оси у, увидит проекции круговых колебаний на ось х. Таким образом, спектр поперечного эффекта Зеемана состоит из трех линейно поляризованных спектральных линий. Линия с частотой V имеет колебания электрического вектора но направлению поля, а линии с частотами V—Av и т + — перпендикулярно к полю. [c.106]

В соответствии с Нрамерса — Кронига соотношениями расщепление линий спектра поглощения связано с расщеплением дисперсионных кривых, характеризующих зависимость показателя преломления среды от длины волны излучения (см. Дисперсия света). Индуцированная магн. полем оптич. анизотропия может обнаруживаться не только в области поглощения, но и в области прозрачности среды. При этом в геометрии Фойгта она проявляется в виде различия показателей преломления для двух линейно поляризованных компонент (магнитное линейное двупреломление), а в геометрии Фарадея для двух циркулярных компонент (магнитное круговое двупреломление). Наиб, известен и широко применяется линейный по полю эффект магн. кругового двупреломления, проявляющийся в виде поворота плоскости поляризации линейно поляризованного света, распространяющегося через среду вдоль магн, поля Квадратич- [c.701]

Отметим, что радиус орбиты электронов, вылетающих в основном в плоскости поляризации излучения, равный = Е, численно велик по сравнению с размером атома (боровский радиус), но мал по сравнению с размером области фокусировки излучения (последний превышает длину волны излучения) при интересующих нас значениях напряженности поля ОД а < Е < Еа. Таким образом, в циркулярно поляризованном поле тун нельные электроны лишь вращаются по круговым орбитам с радиусом Ге и не приобретают заметной дрейфовой скорости. [c.245]

В аналитических целях используется ряд явлений, заключающихся в том, что оптически активные среды в зависимости от свойств и структуры при взаимодействии с поляризованным светом могут изменять плоскость поляризации света (поляриметрический метод), изменять угол вращения плоскости поляризации для излучений различных длин волн (спектрополяриметрический метод), осуществлять вращение плоскости поляризации в присутствии внешнего магнитного поля (метод магнитного вращения). Возможно появление разности коэффициентов поглощения в исследуемой жидкости, помещенной в продольное магнитное поле, для лево- и правоциркулирующего поляризованного света — эффекта, используемого в методе кругового дихроизма, и разности в скорости распространения света, поляризованного по кругу вправо и влево, — эффекта кругового двулучепреломления. В зависимости от состава и структуры среды при помещении жидкости в поперечное магнитное поле возникает разность в показателях преломления обыкновенного и необыкновенного лучей ортогонально поляризованного света (метод магнитоуправляемого двулучепреломления). Оптическая активность веществ обусловливается двумя факторами — особенностью кристаллической решетки вещества и особенностями строения (асимметрией) молекул вещества. Для веществ первого типа характерна потеря оптической активности при разрушении кристаллической решетки плавлением или растворением. Вещества второго типа проявляют активность только в растворенном или [c.118]

Любое Э.11ЛИПТИЧ. движение электрона можно разложить на одно линейное колебание, параллельное полю, и на два круговых с вращением вправо и влево в плоско- сти, поперечной полю. Из ур-ия (1) ясно, что первая слагающая не испытает никаких иаменекий в магнитном поле, но будет излучать свет, линейно поляризованный, с колебаниями параллельно полю вдоль силовых линий, т. е. при продольном наблюдении этот компонент не может давать излучения. [c.196]

Эксперименты по циклотронному резонансу в полупроводниках при использовании циркулярно поляризованного электромагнитного излучения позволили установить (см. гл. 11), что дырки и электроны вращаются в магнитном поле в противоположных направлениях, как и следовало ожидать для зарядов противоположного знака. Кроме того, было установлено, что прн одном направлеиии круговой поляризации электромагнитные волны поглощаются электронами, а при обратном—дырками. [c.343]

Определение понятия теполяризованное излучение . Теперь мы подготовлены к тому, чтобы понять смысл утверждения, что свет не поляризован. Неполяризованный свет — это свет, две компоненты которого (например, х- и у-компоненты или компоненты с правой и левой круговой поляризацией) излучаются независимо (их фазы не связаны, например, поляроидом), а амплитуды и разность фаз обеих компонент поляризации измеряются приборами, усредняющими по временному интервалу, который велик по сравнению с временем когерентности (Ау)- . Не существует света, для которого неполяризованность была бы его внутренним свойством. Неполяризованный свет можно превратить в полностью поляризованный, если изобрести аппаратуру, которая позволила бы производить измерения за столь короткие интервалы времени, в течение которых разности фаз не меняются. [c.387]

В работе [22] для стабилизации частоты газоразрядных лазеров был успешно применен метод, в котором отсутствует внешний резонатор ( 8). Основой принципа стабилизации является использование самого лазерного перехода. Лазерный луч пропускают верез ячейку, содержащую газ, на котором работает лазер. В ячей-1 е поддерживается разряд и, таким образом, она либо усиливает либо поглощает излучение. Когда к разрядному промежутку прикладывается магнитное поле, возникает зеемановское расщепление и вещество становится дихроичным для света, поляризованного по кругу (рис. 11.32). Если свет, распространяющийся вдоль поля, имеет правую круговую поляризацию (ЯЯЯ), то он взаимо-22 [c.339]

Состояние поляризации можно также определить, измеряя зависимость интенсивности излучения от направления в плоскости X, у. Если волна поляризована лцнейно, то средняя интенсивность отлична от нуля только в одном направлении. Для волны, поляризованной по кругу, распределение средней интенсивности будет равномерным по всей плоскости,, так же как и для неноляри-зованной волны. Поэтому наличие круговой поляризации путем измерения интенсивности в разных направлениях плоскости х, у не может быть установлено непосредственно. Однако если ввести фазовую задержку на я/2 в одну из прямоугольных компонент век- [c.41]

При вычислении мощности излучения, поляризованного по кругу, следует положить в (8.43) 1 =—/з=1/)/ 2 для правой круговой поляризации (мощность dW ) и k = k = = UV 2 — для левой (мощйость dW-i) [c.108]

Расщепление спектр, линий влечёт за собой соответствующее расщепление дисперс, кривых, характеризующих зависимость показателя преломления среды от длины волны излучения (см. Дисперсия Света, Преломление света). В результате при продольном (по полю) распространении показатели преломления для света с правой и левой круговыми поляризациями становятся различными (магнитное циркулярное двойное лучепреломление), а линейно поляризованный монохроматич. свет, проходя через среду, испытывает вращение плоскости поляризации. Последнее явление носит назв. Фарадея эффекта. В области линии поглощения фарадеевское вращение проявляет характерную немонотонную зависимость от длины волны — эффект Мака-луао — Корбин о. При поперечном относительно магн, поля распространении света различие показателей преломления для линейных поляризаций приводит к линейному магнитному двойному лучепреломлению, известному как Коттона — Мутона эффект (или эффект Фохта), Изучение и использование всех этих эффектов входит в круг проблем совр. М. [c.382]

Развитие теории O.a. тесно связано с изучением её дисперсии — зависимости а (или [а]) от Л, (т. н. в р а-щательной дисперсии). Ещё Био установил, что в исследованных им случаях а тем меньше, чем больше X (ф А,-2). Такая дисперсия характерна для нормальной O.a.— вдали от длин волн Tiq, на к-рых в оптически активном в-ве происходит резонансное поглощение. Коттон, изучавший О. а. для излучений с к, близкими к обнаружил аномальную О. а.— увеличение а с ростом X. Им обнаружено также различие поглощения показателей при этих длинах волн для право- и левополяризованных по кругу лучей — т. н. круговой дихроизм, или Коттона эффект, вследствие к-рого свет, исходно поляризованный линейно, превращается в эллиптически поляризованный. [c.495]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...