Фарадеевское вращение

Соединение Фарадеевское вращение, град/см Магнитооптическая добротность, град/дБ Литература [c.712]

F, град/см — удельное фарадеевское вращение [c.866]

Рис. 45.34. Зависимость меры вращения RM внегалактических радиоисточников от галактической широты. Фарадеевское вращение плоскости поляризации радиоизлучения = позволяет определить величину

Удельное фарадеевское вращение 6 ферритов>гранатов при Я. = 1,064 мкм [c.488]

С помощью описанной аппаратуры возможно также измерение неоднородного фарадеевского вращения в кристаллах Si [55]. Аппаратура может быть использована и для изучения однородности межзонного фарадеевского вращения. В этом случае, однако, усложняется интерпретация полученных результатов. В целом однородность межзонного МОВ будет определяться структурой вещества, но для каждого отдельного материала должны быть проведены предварительные исследования и отработана методика анализа определенного вида структурных несовершенств (при проведении исследований на одной или нескольких фиксированных длинах волн излучения). [c.198]

Здесь 0F — угол фарадеевского вращения, при распространении света вдоль оптической оси 0i. Д — коэффициент максималь- [c.80]

Для слабых магнитных полей фарадеевское вращение в кубических кристаллах изотропно. [c.87]

Используя значение диэлектрической проницаемости, полученное в предыдущей задаче, рассчитать вклад свободных носителей в фарадеевское вращение кубического кристалла при условии, что электроны находятся в эквивалентных параболических долинах в окрестности к—О (т. е., например, случай германия и кремния п-типа). [c.87]

Фарадеевское вращение изотропно, поэтому вклад всех эквивалентных долин находится путем усреднения (15.10.2) по всем возможным ориентировкам эллипсоида эффективной массы. Эта средняя величина эквивалентна суммарному вкладу, получающемуся, если распределить электроны по трем долинам вдоль каждой из осей куба. Если направить В вдоль [001], то получим [c.389]

Величина фарадеевского вращения оказывается равной [c.389]

Удельное фарадеевское вращение, град (см F [c.768]

Из таблицы видно, что для веществ с большим поглощением, в частности металлов, эффективность дифракции весьма мала. Сильными дифракционными свойствами обладают вещества с большим фарадеевским вращением и слабым поглощением. [c.146]

Исследование фарадеевского вращения для состава с у=0,1 показало, что при длине волны Я=0,63 мкм удельное вращение плоскости поляризации составляет 1000 град см. [c.204]

Как показано на рис. 1.3, в зависимости от направления собственной намагниченности плоскость поляризации линейно-поляризованного света, прошедшего через переключающую ячейку, вращается либо по часовой, либо против часовой стрелки. При изменении направления собственной намагниченности на противоположное направление фарадеевского вращения изменяется с направления вращения по часовой стрелке на направление вращения против часовой стрелки и наоборот. Расположенный за гранатовым элементом поляризатор-анализатор не пропускает свет для одной плоскости поляризации и соответственно пропускает его для другой плоскости поляризации. Таким образом, имеется контраст между потоками света, проходящими через ячейки с противоположными направлениями собственной намагниченности. [c.17]

Эффект Фарадея, как кратко изложено в разд. 1.2, возникает из-за того, что материал имеет различный показатель преломления для света с круговыми поляризациями по часовой и против часовой стрелок. Фарадеевское вращение плоскости поляризации В пропорционально оптическому пути d в среде [c.26]

При освещении магнитооптического модулятора белым поляризованным светом следует принимать во внимание дисперсию фарадеевского вращения плоскости поляризации и коэффициента поглощения. На рис. 1.13 представлены зависимости коэффициента пропускания от длины волны в блокирующем и пропускающем режимах для ряда типичных значений угла установки анализатора 0о- При смещении в голубую область спектра свет полностью блокируется из-за высокого поглощения. Полная блокировка света с длинами волн более А, = 500 нм достигается только для определенных, зависящих от угла длин волн (например, Х = 545 нм при 0о = 25°). [c.30]

Главным недостатком существующих в настоящее время устройств является низкий коэффициент пропускания света, определяемый фарадеевским вращением плоскости поляризации, поглощением в материа.пе и толщиной магнитооптической пленки. [c.49]

Для материалов с высокой степенью замещения висмутом и большими углами поворота плоскости поляризации в существующих устройствах пока не удается достичь оптимальной толщины пленки. Для длины волны в середине видимой области спектра оптимальная толщина составляла бы около 10— 12 мкм. Однако современная технология позволяет получить до 5—7 мкм. Таким образом, здесь имеются возможности для улучшения параметров. Фарадеевское вращение плоскости поляризации уменьшается при смещении в красную и инфракрасную области спектра. С другой стороны, имеются окна в коэффициенте поглощения в инфракрасной области, где ПКМ оказывается на несколько порядков больше, чем в видимой области. Когда для оптической обработки информации используется лазерное излучение в инфракрасной области, имеется возможность создания модуляторов света с намного более высокими оптическими коэффициентами пропускания, чем в видимой области. Трудность, однако, состоит в том, что толщина магнитооптического слоя должна быть намного большей, чем в видимой области, чтобы получить лучший коэффициент пропускания (обычно в интервале до 100 мкм). Это делает технологию изготовления модулятора более сложной. В оптической обработке сигналов может представлять особый интерес получение углов фарадеевского вращения плоскости поляризации в 45 или даже 90°. В видимой области это возможно только при высоком коэффициенте поглощения. Как было показано с помощью простого устройства, в инфракрасной области могут быть получены углы поворота плоскости поляризации в 90° в гранатовых материалах при оптических коэффициентах пропускания до 90% [19, 20, 26]. Однако до сих пор подробно не изучена возможность создания высокоразрешающих пространственных модуляторов в инфракрасной области. [c.49]

Согласование фаз с использованием двулучепреломления кристаллов является наиболее широко распространенным методом. Однако существует и множество других методов, использующих, например, оптически активные среды [14, 139] или фарадеевское вращение [135]. В более поздних работах для компенсации рассогласования фаз использовались оптические волноводы [156] и акустические волны [128]. [c.92]

Рис. 29.19. Спектральная зависимость фарадеевского вращения в d r2Se4 при Т = 82 К, H=, 2-W кА/м [81] (точки — экспериментальные значения, линии — расчетные зависимости)

В ферромагнитных материалах напряженность магнитного поля в выражении для ф заменяется намагниченностью М, Тл, а постоянная Верде — постоянной Кундта К, град/(Тл-см). В таблицах обычно приводят характерное для ферромагнетиков значение параметра вращения при насыщенной намагниченности Ms, Тл, определяемое как удельное фарадеевское вращение плоскости поляризации Ms для света, распространяющегося вдоль вектора намагниченности Ms, т. е. [c.866]

Наиболее перспективные в прикладно.м отношении магнитооптические материалы характеризуются высокой магнитооптической добротностью ф - 2 р а (где 0/.- — удельное фарадеевское вращение, град/см а — коэффициент оптического поглощения, см ). Очевидно, устройство может обладать высокими параметрами только при достаточно большой добротности. Однако добротность однозначно не определяет выбор материала для конкретного применения. Существуют дополнительные требования, касающиеся предпочтительного диапазона намагниченности насыщения температуры [c.30]

Монокристаллические ортоферриты привлекли внимание как материалы с подвижными цилиндрическими магнитными доменами. При комнатной температуре подвижность доменной eдиницьf достигает 10 см/(с Э), увеличиваясь при - 100 С до 50 000 см (с Э). В видимой области удельное фарадеевское вращение 9/.- в ортоферритах достигает 10 град см, что в сочетании с их хорошей прозрачностью в красном свете позволяет получать высокие значения магнитооптической добротности ф. В коротковолновой части спектра фарадеевское вращение возрастает, однако поглощение растет быстрее, вследствие чего магнитооптическая добротность низка. С ростом длины волны вр падает по закону, близкому к 1 (где Я - длина волны), и поглощение также снижается. Причем при Я 1,35 мкм коэффициент поглощения а 0,1 см , в результате чего в инфракрасном свете магнитооптическая добротность ортос()ерритов превышает 10 град. [c.30]

Среди замещенных ферритгранатов наивысшие магнитооптические параметры 0 и г з имеют висмутзамещенные гранаты, которые в настоящее время считаются наиболее перспективными для использования в магнитооптических устройствах. Установлено, что удельное фарадеевское вращение в них почти линейно увеличивается с ростом концентрации висмута. Коэффициент поглощения а при это.м также растет во всем диапазоне длин волн от ультрафиолетового до ближнего инфракрасного. В результате магнитооптическая добротность с ростом концентрации висмута сначала быстро растет, а затем насыщается и даже несколько падает, когда рост поглощения начинает обгонять увеличение фарадеевского вращения. [c.31]

Необходимое для снижения намагниченности разбавление висмутсодержащих ферритгранатов галлием и другими немагнитными ионами одновременно снижает поглощение и фарадеевское вращение. [c.31]

Для эксперим. изучения структуры П. с. применялись разл. типы миниатюрных датчиков магн. поля, нанр. висмутовые измерители. Для визуального наблюдения структуры к — 5-областей использовалась техника декорирования ферромагн. порошками, основанная на том, что ферромагн. частицы втягиваются в область сильного поля, т. е. в места выхода 5-доменов на поверхность образца (рис. 2). Наиб, мощным совр. методом, позволяющим изучать динамику движения к 5-доменов, является магнитооптический. На зеркальную поверхность образца наносится прозрачная плёнка материала с очень высоким коэф. фарадеевского вращения плоскости поляризации (см. Фарадея эффект). Как правило, для этого используются соединения редкоземельных элементов, напр. ЕиЗ ЕиР2. Линейно поляризованный свет, отражённый от образца, наблюдается через скрещенные поляроиды (см. Магнитооптика), Участки выхода на поверхность образца 5-доменов кажутся тёмными, а вблизи А-доменов,где плёнка повер- [c.144]

Многие Ф.-гранаты обладают рядом уникальных свойств капр., в ЖИГ ширина линии магнитного резонанса составляет величину порядка 10 Тл, так что добротность резонатора может достигать неск. тысяч. Эпитаксиальные плёнки Ф.-гранатов являются одним из лучших материалов для устройств с цилиндрическими магнитными доменами, нек-рые из них прозрачны и имеют большой угол фарадеевского вращения (см. Магнитооптика). При низких темп-рах Ф.-гранаты обладают большой магнитной анизотропией, обусловленной редкоземельными ионами, и значит, магнитострикцией в них удаётся возбудить бегущие спиновые волны и наблюдать рассеяние света на спиновых волнах. [c.293]

Регистрация изменений М, вызванных вращением Я. г., также осуществляется с помощью динамич. методов— явления ядерного магнитного резонанса и эффектов модуляции величины поглощения или фарадеевского вращения плоскости поляризации оптич. излучения, проходящего через активную среду Я. г. с прецессирующим магн. моментом М. Процесс прецессии обеспечивается за счёт работы Я. г. в режиме спинового генератора (СГ). Для этого Я. г. помещают в перем. магн. поле Н. , перпендикулярное пост, полю Но. В результате в Я. г, возбуждается Лармора прецессия магн. момента М. В инерц. системе координат вектор М прецессирует вокруг поля Hq с частотой (Bj g = / Яо, где J—магнитомеханическое отношение. Если Я. г. вращается вокруг направления поля Яо с угл. скоростью 0, то частота прецессии ot определяется [c.673]

Более новый и весьма интересный пример одномодовой генерации с использованием однонаправленного кольцеобразного резонатора приведен на рис. 5,13. Этот неплоский резонатор сделан в виде небольшой пластины (38X13X3 мм) из Nd YAG, грани В и D которой вырезаны под таким углом, что пучок проходит неплоский путь, показанный на рисунке, испытывает полное внутреннее отражение на поверхностях В, С (верхняя поверхность пластины) и Z), а также отражается на поверхности А многослойным электрическим покрытием, которое действует как выходное зеркало. Пластина из Nd YAG играет роль и активной среды, и фарадеевского ротатора и накачивается продольным пучком полупроводникового диодного лазера (на рисунке не показан). Вращение плоскости поляризации, свойственное неплоскому кольцевому пути, затем компенсируется в одном направлении (но не в другом) фарадеевским вращением, вызванным постоянным магнитным полем. Поляризационно-чувствительным элементом является просто многослойное диэлектрическое покрытие на поверхности А, коэффициент отражения [c.265]

Множитель / здесь учитывает задержку по фазе на тг/2 между скоростью и магнитным полем. Фарадеевское вращение плоскости поляризации наблюдается во многих твердых телах, жидкостях и даже газах. В табл. 4.5 представлены значения постоянных Верде для некоторых материалов. [c.114]

В ферромагнитных материалах магнитное поле в выражении для <рр заменяется на намагниченность М, а постоянная Верде на постоянную Кундта К- В таблицах обычно приводится характерное для ферромагнетиков значение вращения при насыщенной намагниченности Ms, определлемое как удельное фарадеевское вращение плоскости поляризации для света, распространяющегося вдоль Mg, т. е. [c.767]

На рис. 1.11 представлены зависимости от ПКМ коэффициента пропускания Г (Я) макс и величины фарадеевского вращения плоскости поляризации 2i/onT0f, необходимой для достижения максимума пропускания. [c.28]

Рис. 1.11. Зависимости максимального значения коэффициента пропускания Tt,мяк и оптимальной величины фарадеевского вращения 2с/опт.в от показателя качества материала.

Третий эффект, ограничивающий оптический контраст, происходит вследствие внутреннего отражения на границе между магнитооптической пленкой и подложкой. Если поверхность подложки не покрыта просветляющим покрытием, часть модулированного света отражается обратно. На внутренней границе раздела происходит второе отражение, так что компонента света снова направляется на выход из устройства. Наконец, эта часть проходит через пленку в третий раз, приводя к тому, что полное фарадеевское вращение составляет величину в 3 раза большую, чем для основной доли модулированного света, т. е. 30/ С вместо 0 . Вследствие того что эта компонента имеет иную плоскоАь поляризации, она не блокируется анализатором и, таким образом, снижает контраст. Более точно выражаясь, возникают многократные отражения этого типа. Однако вследствие поглощения в материале последующими отражениями можно пренебречь. Для угла установки поляризатора, соответствующего условию Фo = Fd (С=<х> в отсутствие дихроизма и отражения), окончательное значение контраста приближенно описывается формулой [c.34]

Если оптическая толщина эпитаксиальной пленки равна некоторому не слишком большому числу длин волн, то при достаточно большом разрешении прибора можно наблюдать многократные отражения. Если приложить магнитное поле, то при совпадении его направления с направлением распространения света свободные носители становятся оптически активными. Можно ожидать, что многократные отражения будут влиять на фарадеевское вращение плоскости поляризации. Донован и Мед-калф [148, 149] рассчитали величину этого возмущающего действия. [c.409]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...