Поляризованное излучение, круговая линейно

Поляризованное излучение, круговая поляризация 21 -- линейно 21 [c.609]

Применение поляризатора и четвертьволновой пластинки обусловлено необходимостью устранения паразитной связи между резонаторной сисгемой лазера и интерферометром. С помощью четвертьволновой пластинки линейно поляризованное излучение лазера преобразуется в излучение с круговой поляризацией. Отразившись от зеркал интерферометра и вновь пройдя четвертьволновую пластинку, излучение вновь становится линейно поляризованным, но повернутым относительно первоначального на -g-. [c.175]

Л(>и, I) не зависит от / во всем диапазоне изменения интенсивности ( 35 МВт/см ), тогда как уменьшение А для линейно-поляризованного излучения наблюдается уже при сравнительно небольших ( -- 5 МВт/см ) значениях / (см. рис. 7.16). Следовательно, излучение круговой поляризации, насыщает исследуемый КВ-пе-реход в молекуле Н2О при значительно больших значениях (по крайней мере на порядок) интенсивности, что находится в соответствии с оценкой по формуле [16. [c.183]

На рис. 4.14 приведена блок-диаграмма гетеродинного детектирования. Согласно этой схеме излучение от СОг-лазера со стабилизированной с высокой точностью частотой излучения поляризуется в плоскости чертежа, далее четвертьволновая пластинка преобразует линейно поляризованное излучение в излучение с круговой поляризацией, которое посылается через телескоп в атмо- [c.125]

Значения коэффициента F зависят от поляризации излучения. Он равен 27 для линейно поляризованной волны и 19 для волны с круговой поляризацией. [c.12]

Излучение с круговой поляризацией можно представить в виде двух ортогональных, произвольно ориентированных линейно поляризованных лучей одинаковой амплитуды Ех, Ey, сдвинутых друг [c.139]

Пример 3.1. Рубиновый лазер излучает импульсы линейно поляризованного света с гауссовым распределением амплитуд по круговому сечению пучка. Энергия в импульсе, продолжительность импульса и эффективный радиус пучка равны соответственно 1 Дж, 100 мкс, 5 мм. Считая мгновенную мощность в течение импульса излучения постоянной, определить ее значение, плотность потока энергии на оси пучка, амплитуду напряженности электрического поля и амплитуды индукции и напряженности магнитного поля на расстоянии 2 мм от оси пучка. [c.32]

Среди круговых анизотропных элементов различают полярные и неполярные. Неполярными называют такие элементы, действие которых не зависит от направления распространения излучения. К этому типу элементов в силу свойств симметрии относятся все кристаллы. Для полярных элементов, наоборот, существенно направление распространения волны. К таким элементам относятся среды во внешнем магнитном поле, которое и обусловливает полярность элемента. Полярный фазовый круговой анизотропный элемент называют фарадеевским вращателем. Матрица Джонса для любого вращателя совпадает с матрицей поворота (7.13), причем параметр г )/2 имеет смысл угла поворота плоскости поляризации линейно-поляризованной волны. [c.149]

Здесь амплитуда А кругового движения заряда ц связана с поляризованным по кругу электрическим полем излучения равенством (6), п. 8.2. Поляризация излучения, испускаемого нашей системой из двух антенн в любом направлении, будет той же, что и поляризация излучения, возникающего при движении эквивалентного точечного заряда, определяемого выражением (49). В общем случае проекция кругового движения эквивалентного заряда будет движением по эллипсу. Поэтому для произвольного направления, не совпадающего с +z, поляризация будет эллиптической. Излучение в направлении, перпендикулярном z, имеет линейную поляризацию (это — случай вырождения эллипса). Все эти результаты прямо следуют из законов излучения точечного заряда (п. 7.5) при выполнении двух условий 1) мы должны находиться достаточно далеко от антенны, чтобы можно было пренебречь полями ближней зоны , и 2) длина антенны должна быть мала по сравнению с длиной волны. Последнее условие необходимо, чтобы движение всех электронов в антенне можно было заменить движением одного эквивалентного заряда. (Если длина антенны равна, например, нескольким длинам волн, то электроны в разных ее частях дают в излучение вклады с разными фазами. Модель такой антенны должна иметь несколько эквивалентных зарядов. Излучение, которое они создают, называется мультипольным излучением. Напомним, что излучение от одного гармонически колеблющегося заряда называется диполь-ным излучением.) [c.365]

Перпендикулярно направлению поля наблюдаются три линейно-поляризованные линии я-линия с колебаниями, параллельными В, и 0+ и 0 -линии с колебаниями, перпендикулярными В. В направлении, параллельном полю, я-линия исчезает, а 0-линии имеют круговые поляризации в противоположных направлениях. Эти результаты, следующие из квантовой теории, в простых случаях можно связать с классической теорией излучения электрического диполя. Колебание линейного гармонического диполя d можно разложить (фиг. 72.2) на колебание я [c.351]

В соответствии с Нрамерса — Кронига соотношениями расщепление линий спектра поглощения связано с расщеплением дисперсионных кривых, характеризующих зависимость показателя преломления среды от длины волны излучения (см. Дисперсия света). Индуцированная магн. полем оптич. анизотропия может обнаруживаться не только в области поглощения, но и в области прозрачности среды. При этом в геометрии Фойгта она проявляется в виде различия показателей преломления для двух линейно поляризованных компонент (магнитное линейное двупреломление), а в геометрии Фарадея для двух циркулярных компонент (магнитное круговое двупреломление). Наиб, известен и широко применяется линейный по полю эффект магн. кругового двупреломления, проявляющийся в виде поворота плоскости поляризации линейно поляризованного света, распространяющегося через среду вдоль магн, поля Квадратич- [c.701]

Величина б имеет. минимум в области углов ф р 90°, Подбирая подходящий угол падения и значение j , можно получить сдвиг фаз, равный я/4 для двух отражений величина сдвига удваивается. Такой приём используется в полярнзац. устройствах (призма — ромб Френеля, см. Поляризационные приборы) для преобразования линейно поляризованного излучения в круговое. [c.27]

Поместим теперь перед источником параллельно фронту излучаемой волны поляризатор Р, преобразующий линейно поляризованное излучение в волну круговой поляризации. Пусть прошедшая через поляризатор [c.184]

Как известно, в природе существует два состояния излучения поляризованное и неполяризованное (естественное). Реальные источники всегда излучают частично поляризованный свет. С точки зрения классической физики свет представляет собой поперечные электромагнитные волны. Поляризованное излучение — это излучение с преимущественным направлением колебаний электрического вектора Е относительно одного из поперечных направлений или с определенным направлением (Вращения. Поляризованное излучение. может иметь линейную, круговую или эллиптическую поляризацию. Если направление электрического вектора постоянно, а во времени меняется только его величина, то такое излучение называют линейноноляризованны.м (или нлоскополяризованны.м). Поляризацию условно называют горизонтальной, если вектор Е полностью лежит в произвольно выбранной плоскости Х01 и вертикальной, если Е лежит в плоскости YOZ. В результате сложения двух волн с горизонтальной Ех и вертикальной Еу поляризацией, сдвинутых одна относительно другой на фазовый угол а, получаем [c.55]

Выше мы обращали внимание на поляризованность светового пучка, создаваемого лазером. В зависимости от конкретного устройства лазера поляризация может быть линейной, круговой или эллиптической, но в любом случае испускается поляризованный, а не естественный свет. В рамках принципа цикличности это свойство излучения лазера самоочевидно. Впрочем, строго монохроматический свет всегда поляризован, и поэтому ценность принципа цикличности в данном случае состоит не в утверждении факта поля-ризованности излучения лазера, а в возможности с его помощью установить состояние поляризации в том или ином лазере. Мы не будем останавливаться более на этом тонком вопросе, решение которого требует привлечения многих сведений о конструкции резонатора и о свойствах активной среды, [c.796]

При наблюдении перпендикулярно к направлению магнитного поля, например вдоль оси х, спектральный прибор зарегистрирует основную несмещенную линию частоты V, так как при колебании элементарного излучателя вдоль оси 2 максимальное излучение будет в плоскости, перпендикулярной к этой оси. В спектре будут также присутствовать две смещенные компоненты V—kv и г + Ал>, причем их поляризация будет линейной. Это произойдет по той причине, что диполь, совершающий колебания вдоль оси х, не дает излучения в направлении этой оси, но оба колебания в плоскости ху дадут компоненты, поляризовагшые по кругу. Поэтому наблюдатель, который смотрит навстречу оси х, увидит проекции круговых колебаний на ось у, а наблюдатель, который смотрит по оси у, увидит проекции круговых колебаний на ось х. Таким образом, спектр поперечного эффекта Зеемана состоит из трех линейно поляризованных спектральных линий. Линия с частотой V имеет колебания электрического вектора но направлению поля, а линии с частотами V—Av и т + — перпендикулярно к полю. [c.106]

Любое Э.11ЛИПТИЧ. движение электрона можно разложить на одно линейное колебание, параллельное полю, и на два круговых с вращением вправо и влево в плоско- сти, поперечной полю. Из ур-ия (1) ясно, что первая слагающая не испытает никаких иаменекий в магнитном поле, но будет излучать свет, линейно поляризованный, с колебаниями параллельно полю вдоль силовых линий, т. е. при продольном наблюдении этот компонент не может давать излучения. [c.196]

Расщепление спектр, линий влечёт за собой соответствующее расщепление дисперс, кривых, характеризующих зависимость показателя преломления среды от длины волны излучения (см. Дисперсия Света, Преломление света). В результате при продольном (по полю) распространении показатели преломления для света с правой и левой круговыми поляризациями становятся различными (магнитное циркулярное двойное лучепреломление), а линейно поляризованный монохроматич. свет, проходя через среду, испытывает вращение плоскости поляризации. Последнее явление носит назв. Фарадея эффекта. В области линии поглощения фарадеевское вращение проявляет характерную немонотонную зависимость от длины волны — эффект Мака-луао — Корбин о. При поперечном относительно магн, поля распространении света различие показателей преломления для линейных поляризаций приводит к линейному магнитному двойному лучепреломлению, известному как Коттона — Мутона эффект (или эффект Фохта), Изучение и использование всех этих эффектов входит в круг проблем совр. М. [c.382]

Развитие теории O.a. тесно связано с изучением её дисперсии — зависимости а (или [а]) от Л, (т. н. в р а-щательной дисперсии). Ещё Био установил, что в исследованных им случаях а тем меньше, чем больше X (ф А,-2). Такая дисперсия характерна для нормальной O.a.— вдали от длин волн Tiq, на к-рых в оптически активном в-ве происходит резонансное поглощение. Коттон, изучавший О. а. для излучений с к, близкими к обнаружил аномальную О. а.— увеличение а с ростом X. Им обнаружено также различие поглощения показателей при этих длинах волн для право- и левополяризованных по кругу лучей — т. н. круговой дихроизм, или Коттона эффект, вследствие к-рого свет, исходно поляризованный линейно, превращается в эллиптически поляризованный. [c.495]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...