Вязкость кинематическая молекулярная

Вязкость ( кинематическая молекулярная), V. Отношение fx/p часто появляется в уравнениях динамики жидкости. Размерность этой величины включает только кинематические единицы, чем и объясняется ее название. Таким образом, [c.22]

V — кинематическая молекулярная вязкость. [c.183]

При турбулентном режиме носителями импульса становятся жидкие макрочастицы (турбулентные моли), совершающие хаотическое движение пульсационного характера, которое накладывается на основное направленное движение жидкости (так называемое осредненное движение). Полуэмпирическая теория турбулентности Л. Прандтля основана на определенном сходстве хаотического движения турбулентных молен с хаотическим движением молекул в газе. Если, основываясь на этой простейшей теории турбулентности, сравнить перенос импульса турбулентными молями с переносом импульса молекулами, то окажется, что турбулентный поток им пульса во много раз больше молекулярного. Поскольку поток импульса через единицу поверхности, параллельной направлению осредненного движения, равен трению на этой поверхности, то естественно ввести понятие турбулентного трения и формально связанной с таким трением турбулентной вязкости Тт = Цт((5шж/<3)/), где цт — турбулентная вязкость. Так же формально можно ввести кинематический коэффициент турбулентной вязкости (кинематическую турбулентную вязкость) Ут =, ит/р. [c.360]

При исследован.ии молекулярной диффузии попользуется критерий Шмидта S =vfD, который иначе называется диффу-зионным критерием Прандтля Ргj =v/D и представляет отношение молекулярного коэффициента кинематической вязкости vk молекулярному коэффициенту диффузии D, [c.110]

В этих уравнениях компоненты скорости, концентрации и давления являются средними величинами D, 0, - молекулярный и турбулентный коэффициенты диффузии V, V, - кинематические коэффициенты молекулярной и турбулентной вязкости. Коэффициенты турбулентной вязкости и диффузии в общем случае являются функциями координаты у. [c.59]

Уравнение (3.1) позволяет описать локальные и интегральные параметры потока, если известны кинематический коэффициент молекулярной и турбулентной вязкостей, плотность среды, касательное напряжение на стенке трубы. Особенности вариантов в математической модели пристенного турбулентного движения отражаются соотношениями для турбулентной вязкости. [c.58]

Отличие между уравнениями (3.64) и (3.65) заключастся в кинематическом коэффициенте вязкости в уравнении (3.65) распределение скоростей определяется молекулярной вязкостью, а в уравнении (3.64) -турбулентной, определяемой выражением (3.8). [c.86]

Число Рг характеризует отношение двух характеристик молекулярного переноса кинематической вязкости v и коэффициента температуропроводности а. Перенос импульса, связанный с величиной V, определяется разностью скоростей, а перенос тепла, связанный с величиной а,— разностью температур. Следова-телыю, число Рг, явно содержащее лишь величины, определяющие [c.234]

Критерий Прандтля Рг по физическому смыслу представляет собой отношение двух коэффициентов молекулярного переноса первый из них — кинематическая вязкость и характеризует перенос количества движения при помощи внутреннего трения, второй -коэффициент температуропроводности а характеризует перенос тепла посредством теплопроводности [c.109]

Закон сохранения энергии выражается в постоянстве суммы механической энергии наблюдаемого движения и энергии молекулярного движения. Оба вида энергии можно рассматривать как составляющие различных видов механической энергии. Если пренебречь внутримолекулярными силами, то свойство вязкости определяется средними кинематическими характеристиками состояния молекулярного движения и свойством инерции молекул жидкости. [c.154]

Сложнее решается вопрос о значении собственной температуры на главной части поверхности, омываемой быстродвижущимся потоком газа. В пограничном слое, будь то ламинарном или турбулентном, происходит торможение элементов потока из-за действия соответствующих сил трения и, следовательно, имеет место внутреннее тепловыделение. Поскольку в направлении к стенке тепло, по условию, передаваться не может, тепловыделению вследствие трения противостоит теплопроводность (молекулярная или турбулентная) в направлении менее разогретой области, т. е. прочь от стенки. В стационарном состоянии оба взаимно противоположных эффекта компенсируют друг друга в каждой точке поля, обусловливая установление некоторого стабильного профиля температур по внешней нормали к стенке. Чем интенсивнее будет теплопроводность при фиксированной мощности местного тепловыделения, тем меньшей окажется равновесная температура на данном удалении от стенки и, следовательно, на самой стенке. Это рассуждение, как, разумеется, и основное уравнение энергии (4-22), указывает на роль числа Прандтля (отношение коэффициентов кинематической вязкости и температуропроводности) при решении задачи о собственной температуре стенки. На рис. 5-6 приведена для примера расчетная эпюра температур по нормали к продольно обтекаемой воздухом пластине при ламинарном пограничном [c.139]

Жидкие металлы отличаются от газов и других жидкостей тем. что их коэффициент температуропроводности много больше коэффициента кинематической вязкости, т. е. Рг 1. Поэтому процесс молекулярной теплопроводности в турбулентном потоке жидкого металла играет существенную роль не только в пристенном слое, но и в турбулентном ядре. Следствием является то, что теплоотдача в турбулентном потоке жидкого металла практически однозначно определяется [Л. 7-13] зависимостью [c.104]

Для расчета теплообмена в турбулентной области пограничного слоя применим теперь несколько другой подход. В рассматриваемом диапазоне чисел Прандтля (от 0,5 до 10) коэффициенты турбулентного переноса значительно выше соответствующих коэффициентов молекулярного переноса. Поэтому в дифференциальных уравнениях движения и энергии можно пренебречь кинематическим коэффициентом вязкости и коэффициентом температуропроводности по сравнению с коэффициентами турбулентного переноса импульса и тепла (см. также гл. 9). Полагая, что 8т = еи, мы возвращаемся к аналогии Рейнольдса. В гл. 9 было показано, что аналогия Рейнольдса приводит к следующей зависимости между профилями скорости и температуры [c.284]

Символы Т —абсолютная температура, °K(T = 273 + Q и Гв — соответственно температура воздуха и температура адиабатического насыщения (температура мокрого термометра) — температура радиационной поверхности и и — соответственно влагосодержание и критическое влагосодержание пористого тела Ср —удельная изобарная теплоемкость влажного воздуха (парогазовой смеси) р — плотность влажного воздуха v — коэффициент кинематической вязкости а — коэффициент температуропроводности —коэффициент теплопроводности влажного воздуха — коэффициент взаимной диффузии — относительное парциальное давление пара, равное отношению парциального давления пара к общему давлению парогазовой смеси w — скорость движения воздуха р о — относительная концентрация г-ком-понента в смеси, равная отношению объемной концентрации р,- к плотности смеси р(р,о =рУр) Рю—относительная концентрация пара во влажном воздухе <р — влажность воздуха (< = pj/pj ре — давление насыщенного пара — химический потенциал г-го компонента М,-— молекулярный вес г-го компонента Л,-—удельная энтальпия г-го компонента R — универсальная газовая постоянная г—удельная теплота испарения жидкости. [c.25]

Турбулентность на свободных поверхностях усиливается при следующих условиях 1) вещество диффундирует из фазы с более высокой вязкостью 2) вещество диффундирует в фазу с меньшим поверхностным натяжением 3) при наличии большой разности кинематических вязкостей жидкостей, составляющих фазы, и коэффициентов молекулярной диффузии 4) при наличии высокого градиента концентраций у поверхности 5) поверхностное натяжение сильно изменяется с концентрацией [c.154]

В формулах (2-4) — (2-8) приняты следующие обозначения [ц — кинематическая вязкость пара с — средняя скорость молекул к — постоянная Больцмана k — показатель изоэнтропы а —скорость звука /п — масса молекулы пара ак — коэффициент конденсации пг — молекулярная масса Ь — количество молекул, сталкивающихся с единичной площадкой в единицу времени. [c.21]

Сравнивая выражение (3-5) с формулой (1-7) для касательного напряжения, вызванного молекулярным движением, мы видим, что р7( = 1. Из этого следует, что коэффициент молекулярной диффузии К для переноса импульса является кинематической вязкостью [c.69]

У молекулярного переноса — диффузии — механической энергии и аналогичного переноса количества движения — вязкого трения — общий носитель и, как далее будет выяснено, общий коэффициент переноса (диффузии) это — динамический коэффициент вязкости р, или кинематический коэффициент вязкости V. В конце главы нам придется встретиться с процессами переноса тепловой энергии (теплопереносом) и введенного в жидкость вещества (массопереносом), частью которых будет также диффузия (теплопроводность, массопроводность). И в этом случае носителями явятся молекулы, но разница в переносимой субстанции вызовет различие и в коэффициентах переноса (диффузии). [c.431]

КОСТИ играет кинематический коэффициент вязкости v. Это говорит о тождественности молекулярного механизма влияния вязкости на движение жидкости и на диффузию завихренности. [c.432]

Рис.2.1. Зависимости между молекулярной массой и кинематической вязкостью для различных классов кремнийорганических жидкостей

Для определения динамической вязкости смеси по формуле (26,1) необходимо знать состав смеси (/-i, г , ), молекулярные массы (Mi) и динамическую вязкость компонентов (tj ) газовой смеси. Вычислив т]см, находим кинематическую вязкость смеси [c.114]

В отличие от газообразного состояния вещества, в жидкостях, вследствие весьма большой концентрации молекул, происходит образование отдельных неустойчивых молекулярных структур. Образование молекулярных структур в жидкости усиливается по мере фазового перехода вещества из жидкого состояния в твердое. Наличие молекулярных структур в жидкостях приводит к тому, что молекулярное трение при течении жидкостей по сравнению с газами оказывается значительно большим. Динамическая вязкость у жидкостей больше, чем у газов. Однако вследствие значительно большей плотности жидкостей кинематическая вязкость у жидкостей меньше, чем у газов. [c.115]

По аналогии с вязким касательным напряжением, вызываемым молекулярной диффузией, этот перенос количества движения (срезывающую силу) можно связать с тензором гij фиктивной кинематической турбулентной вязкости , определяемым уравнением = — рм-м -= В большей части тур- [c.383]

В предельном случае модельная структура пристенного турбулентного движения состоит из трех элементов 1) вязкой среды возле твердой поверхности 2) крупномасштабных образований (крупномасштабная турбулентность), отрываюшцхся от вязкой среды в результате волнового взаимодействия вязкой и турбулентных сред и 3) турбулентной среды в основном потоке, состоящей из мелкомасштабной турбулентности, зависящей от предыстории движения/33-56/. Крупномасштабная турбулентность, разрушаясь, поддерживает мелкомасштабную турбулентность. Мелкомасштабная турбулентность стремится к однородной турбулентности однако крупномасштабные вязкие струи поддерживают неоднородную турбулентность. Таким образом, пристенная турбулентность генерируется в результате волнового взаимодействия вязкой среды с турбулентной и только в результате такого взаимодействия поддерживается эта турбулентность. Если бы на время удалось приостановить приток крупных образований в турбулентную среду со стороны вязкого подслоя, то в ядре потока образовалось бы движение, аналогичное молекулярному движению разреженных газов, т.е. со скольжением относительно твердой поверхности при этом имелось бы постоянное значение турбулентной вязкости. По-видимому, такое явление имеет место, но периодического характера. Наличие крупных образований между вязкой и турбулентной средами сглаживает это скольжение и образуется плавное изменение поля скоростей. Однако влияние вязких струй на турбулентное ядро потока с удалением от стенки уменьшается и при определенных условиях в ядре потока имеет место однородная турбулентность. При обычных экспериментальных исследованиях кинематические параметры на границе вязкой и турбулентной сред осредняются в пространстве и во времени /33-56/. [c.51]

Выражение (188) было предложено Буссинеском в 1867 г. В отличие от динамического коэффициента вязкости [х в формуле (6) коэффициент s учитывает не молекулярную структуру жидкости, а особенности турбулентного движения. Из формулы (189) следует, что величина е не является константой для данной жидкости, а изменяется при переходе от одной точки к другой в зависимости от кинематических характеристик потока в этих точках. Только при изучении турбулентности земной атмосферы можно считать коэффициент турбулентной вязкости постоянным для всех ее слоев. [c.153]

Кинематический коэффициент турбулентного иереноса импульса би является турбулентным аналогом кинематического коэффициента вязкости v, характеризующего молекулярный перенос импульса. Обе величины имеют одинаковую размерность м сек. Однако важное различие этих величин состоит в том, что и не является физической константой жидкости, а зависит от пульсационной компоненты скорости и длины пути смешения, т. е. от степени и масштаба турбулентности. [c.89]

Теплообмен при больших скоростях движения газа характеризуется рядом особенностей по сравнению с теплоотдачей, протекающей в условиях умеренных скоростей. Как известно, вследствие проявления вязкости жидкости в пограничном слое газ затормаживается у поверхности твердого тела. В результате этого торможения, а также передачи количества движения, обусловленного значительными градиентами скорости у стенки, температура жидкости у повер.хности этой стенки существенно повышается, что при умеренных скоростях не имело места. В адиабатических условиях теплоотвод через стенку отсутствует. Но повышение температуры raia у стенки обусловливает появление переноса тепла за счет теплопроводности из пограничного слоя газа в ядро потока. Таким образом, при движении газа с большой скоростью происходит одновременно два процесса, имеющих разное направление. С одной стороны, в пограничном слое выделяется некоторое количество тепла за счет, диссипации энергий. С другой стороны, некоторое количество тепла путем теплопроводности из пограничного слоя переходит в основной поток. Молекулярный перенос количества движения, согласно закону Ньютона, пропорционален коэффициенту кинематической вязкости молекулярный перенос тепла, в соответствии [c.176]

При течении жидкости у гладкой стенки (для простоты — безграничной пластины) в непосредственной близости к стенке наблюдается ква-зиламинарное течение, затем — переходное, в котором эффекты молекулярной и молярной природы соизмеримы, и вдали от стенки — развитое турбулентное. Введем, как обычно, эффективный коэффициент кинематической вязкости, определяемый формулой [c.155]

Коэффициенты турбулентной диффузии на много порядков больше, чем коэффициенты молекулярной диффузии. Поэтому, если только мы не рассматриваем диффузию около твердой новерхности (где турбулентность гасится), обычно допустимо вообще пренебречь молекулярной диффузией. Турбулентные аналоги чисел Прандтля и Шмидта определяются соответственно как отношения кинематической турбулентной вязкости к коэффициентам турбулентной температуропроводности или турбулентной диффузии. Их численные величины основываются на измерениях профилей скорости, темиературы и концентрации в процессах турбулентного перемешивания. Турбулентные числа Прандтля и Шмидта приблизительно одинаковы как для жидкостей, так и для газов. Их численная величина — около 0,7 это показывает, что при турбулентном перемешивапии теплота и вещество переносятся с одинаковой скоростью и что эта скорость больше, чем скорость турбулентного переноса количества движения [Л. 11]. [c.454]

Вопросы теплообмена в разреженном газе имеют серьезное значение в технологических нроцеосах при глубоком вакууме и в расчетах теплового режима тел, летающих в верхних слоях атмосферы. Согласно молекулярно-кинетической теории газов, кинематическая вязкость, характеризующая скорость распространения сдвиговых возмущений, [c.323]

Здесь V — кинематическая вязкость, То — невозмзпценная температура газа, у — отношение теплоемкостей, со — скорость звука при выкладках число Прандтля Рг = СрЦ/к было положено, для упрощения расчетов, равным что с достаточной точностью справедливо для газов. Импульс давления, выражаемый этой формулой, представляет собой острый пик, центр которого перемещается от стенкп со скоростью звука. Его интенсивность пропорциональна температурному возмущению ЛГ и убывает как корень четвертой степени из проходимого расстояния х. С возрастанием t ширина импульса возрастает как У , т. е. подобно тому, как это имеет место для процессов молекулярной диффузии. [c.469]

Молекулярная масса Г а зостойкость, воздействие электрического поля Кинематическая вязкость [c.66]

Обработка данных по зависимости значений молекулярных масс от значений кинематической вязкости кремнийорганических жидкостей при стандартных условиях, которые, будучи основной их эксплуатационной характеристикой, известны для всех кремнийорганических жидкостей, показала, что эти зависимости для всех классов кремнийорганических жидкостей могут бьггь представлены уравнениями вида [c.278]

Анализ и обобщение имеющихся экспериментальных данных [49] о взаимосвязи между коэффициентами сжимаемости 2 кремнийорганических жидкостей и их молекулярной массой показал, что коэффициенты сжимаемости для низкомолекулярных кремнийорганических жидкостей класса ПДМС (с кинематической вязкостью менее 1000 сст) и класса ПМС-р имеют примерно постоянные значения, равные 0,268. Для высокомолекулярных кремнийорганических жидкостей класса ПДМС коэффициенты сжимаемости увеличиваются с ростом молекулярной массы согласно соотношению [c.284]

Если обозначить среднюю скорость дрейфа Стурб и среднюю длину пути взаимодействия возмущенных турбулентных масс турб, то турбулентная кинематическая вязкость определяется аналогично молекулярной кинематической вязкости [c.310]

Молекулярные коэффициенты кинематической вязкости и температуропроводности определялись для многокомпонентного газа, состоящего из N2,02 И О, по формулам (6.1.13). Градиент энтальпии многокомпонентной смеси расчитывался по формуле [c.270]