Электропроводность, экспериментальные

Распределение капель по размерам при тонком распыле можно исследовать в соответствии с законами вероятности, как это сделано в разд. 1.3. На фиг. 3.26 приведены типичные результаты подробных экспериментальных исследований [623]. Дальнейшему изучению распределения частиц по размерам в распыленных струях посвящена работа [880]. Измерение распределения размеров капель на основе электропроводности жидкости осуществлено в исследовании [175]. [c.149]

Многочисленные экспериментальные исследования подтверждают изложенные выше соображения. Так, например, у большинства халькогенидных стекол электропроводность на постоянном токе [c.362]

Фотоэффект. С установлением электромагнитной природы света волновая теория, казалось, победила окончательно. Однако мог ли автор ее экспериментального обоснования Г. Герц предполагать, что им енно ему будет суждено обнаружить явление, которое будет противоречить волновой теории Он заметил, что при освещении одного из шаров разрядника ультрафиолетовым излучением разряд между шарами возникает при значительно меньших напряжениях. Им было высказано предположение, что под действием излучения зазор между шарами становится более электропроводным. Полученное явление было названо фотоэффектом. Подробные исследования фотоэффекта по схеме, показанной на рис. 24, выполнил в 1888—1890 гг. профессор Московского университета А. Г. Столетов. Он показал, что ток в цепи [c.117]

Действительно, огромное чпсло экспериментальных исследований, которые велись в течение по крайней мере столетия, еще не привели пас к полному пониманию природы электрического сопротивления металлов, однако вместе с тем такого обилия полезных сведений, которое получено при изучении электропроводности металлов, вероятно, нельзя было бы иметь с помощью каких-либо других измерений. [c.153]

К числу экспериментальных методов исследования процессов теплопроводности относится метод аналогии. При этом исследование тепловых явлений заменяется исследованием аналогичных физических явлений, которые, хотя и различаются по физической сущности, подчиняются одинаковым закономерностям и, следовательно, описываются одинаковыми дифференциальными уравнениями и условиями однозначности. В частности, аналогичны явления теплопроводности, диффузии, электропроводности и движения жидкости при ламинарном режиме. [c.192]

Полупроводники G ионными решетками ( dS, PbS, оксиды). Экспериментальные данные о ионных полупроводниках показывают, что в оксидах и сульфидах большей частью наблюдается следующая закономерность. Если полупроводник может обладать электропроводностью п- и >-типов, как, например, PbS, то избыток серы по отношению к его стехиометрическому составу или примесь кислорода вызывает у него дырочную электропроводность, и избыток металла — электронную. В полупроводниках с одним типом примесной электропроводности увеличение числа дырок в полупроводнике р-типа получается за счет избытка кислорода или серы, а увеличение числа электронов в полупроводнике и-типа — за счет уменьшения числа этих элементов. Из опыта известно, что выдержка Си О (дырочный полупроводник) в печи с кислородной средой ведет к увеличению проводимости, а ZnO (электронный полупроводник) — к уменьшению ее. [c.236]

Приведены уравнения, описывающие в приближении двухзонной модели температурную зависимость эффективного заряда ионов металлов или компонентов однофазных сплавов, мигрирующих в процессе электропереноса, а также уравнения для температурной зависимости электропроводности. Рассмотрены случаи постоянства и изменения с температурой отношения подвижностей носителей тока обоих сортов. Изложены некоторые экспериментальные методики изучения параметров электропереноса и некоторые данные экспериментов и расчетов. Кратко-описаны уравнения, позволяющие распространить исследования на двухфазные сплавы. Библиогр. 8. [c.231]

Это число Мц является общим для данных Отах, т. е. таким, при котором образцы еще не имели значительных усталостных повреждений, вызывающих резкое изменение электропроводности. Однако, несмотря на это, экспериментально было обнаружено изменение термоэдс AQ = Q—Qo, где Qo—термоэдс [c.197]

В экспериментальной практике исследования различных адсорбционных и коррозионных процессов в последние годы находят широкое применение тонкопленочные датчики из различных металлов [28]. Современная теория физических процессов, развивающихся в тонких металлических пленках, в ряде случаев позволяет объяснить влияние адсорбированных частиц на электрофизические свойства тонких пленок. Изменение состояния поверхности металлической пленки при адсорбции на ней молекул адсорбата может существенно влиять на ее электропроводность. Так, если адсорбция сопровождается обменом электронами между адсорбированной частицей и металлом, может измениться концентрация электронов в зоне проводимости металла и, следовательно, электропроводность пленки. Предполагается, что если адсорбированная частица имеет большее сродство к электрону, чем атом металла, то адсорбция ве-,дет к снижению электропроводности пленки (акцепторные свойства частиц). Напротив, адсорбированные частицы, отдающие свои электроны металлу (донорные свойства), повышают электропроводность пленки [29]. [c.31]

Экспериментальные данные по теплопроводности расплавленные металлов весьма ограничены, поэтому провести анализ функции к подобно тому, как это было сделано для вязкости, пока не удается. В связи с этим интересно рассмотреть соотношение между теплопроводностью и электропроводностью, поскольку последняя для жидких металлов изучена значительно лучше. [c.25]

Поскольку при нахождении величины электропроводности имеется некоторая неопределенность, в настоящей работе принята ориентация па теоретические методы, получившие удовлетворительное экспериментальное подтверждение. Заслуживает пристального внимания методика, изложенная в работе Фроста [98] и неоднократно подтвержденная в результате тщательно выполненных измерений (см., например, [107]). Согласно модифицированной методике [98] при расчете электропроводности однокомпонентной присадки (калий) учитываются степень ионизации атомов калия (уравнение Саха) уменьшение концентрации атомов калия при образовании КОН в равновесных условиях прилипание электронов к ионам ОН стабилизирующее влияние на ионы калия со стороны окружающих электронов при расчете диффузионного сечения рассеяния электронов — соударения как с нейтральными атомами и молекулами, так и с ионами калия энергия частиц, зависящая от распределения по скоростям при расчете диффузионного сечения рассеяния электронов. [c.112]

Метод предназначается для изучения истинной теплоемкости электропроводных материалов, экспериментально он освоен до 3000° С, отличается малой длительностью опыта (несколько минут) и простотой калориметрического устройства. Одновременно с теплоемкостью в нем могут определяться электропроводность и суммарная степень черноты образца. [c.43]

Из-за локальных искажений вблизи каждого растворенного атома образуется область повышенной подвижности. Возникает вопрос о правильном суммировании диффузионного сопротивления внутри и вне этих областей. При самодиффузии в разбавленных растворах области повышенной подвижности между собой разделены (подобно тому, как это имеет место на границах фаз, в отличие от границ зерен, образующих одну разветвленную сеть). Если сами области считать неподвижными, то решение можно получить по аналогии с решением задачи диэлектрической постоянной раствора, содержащего области с электропроводностью, отличной от электропроводности матрицы [82]. Результат был экспериментально подтвержден на системе железо — медь. [c.109]

Определение электропроводности или удельного электрического сопротивления является значительно более простым с точки зрения его экспериментального выполнения по сравнению с определением теплопроводности, так как установившееся состояние разности потенциалов в двух выбранных точках испытываемого образца достигается практически мгновенно. [c.303]

Как и следовало ожидать, эта зависимость для аст носит линейный характер, причем при экстраполяции к сравнении значений, полученных экстраполяцией и определенных экспериментально на жгутах из волокон, оказывается, что они различаются всего лишь на 5%. Это различие, вероятно, связано с незначительными отклонениями волокон от параллельности и обрывом волокон в процессе формования композиционных материалов [13]. Более заметное расхождение расчетных и экспериментальных данных наблюдается в случае более хрупких высокомодульных волокон. [c.311]

Теплопроводность металлов. Металлы в отличие от других твердых тел, как правило, являются хорошими проводниками теплоты и электричества. Этот факт позволил П. Друде (1900) сделать первые заключения о механизме передачи теплоты в металлах, связав его с наличием в них большого числа свободных электронов, являющихся носителями электричества. Друде и Ло-рентц разработали теорию электро- и теплопроводности, хорошо объясняющую закон Видемана — Франца, установленный экспериментально еще в 1853 г., согласно которому отношение теплопроводности К к удельной электропроводности а для большинства металлов пропорционально температуре Т, при этом коэффициент (пропорциональности L одинаков для всех металлов [c.192]

Если сравнить число Лорентца, полученное в теории Друде — Лорентца, с экспериментальным значением, усредненным по многим металлам и равным 2,44-10- Вт-Ом/К , то, как видим, согласие получается очень плохим. Это обстоятельство явилось весьма серьезным затруднением для электронной теории металлов. Как видно из вышесказанного, для. объяснения электропроводности и теплопроводности число свободных электронов в единичном объеме необходимо считать очень большим, но в таком случае тепловая энергия электронного газа ти (2= 12квТ становится значительной, а следовательно, теплоемкость должна приближаться к значению /2Мкв, чего в эксперименте никогда не наблюдалось. Более того, при объяснении теплоемкости твердых тел в области температур Г>0о приходится допустить, что электроны вообще не вносят вклада в теплоемкость и, как мы видели, электронный вклад в теплоемкость при комнатных температурах примерно в 100 раз меньше классического значения Таким образом, классическая теория Друде — Лорентца приходит к противоречию, так как она требует большого числа электронов для объяснения электропроводности и малого — для объяснения теплоемкости. [c.194]

Рассмотрим вопрос о том, сохраняется ли при наличии температурного градиента действительное термическое равновесие, упомянутое в конце п. 25. Заслуживает внимания тот факт, что хотя экспериментальные результаты по электропроводности в целом прекрасно согласуются с теорией, однако в случаях теплопроводности и термоэлектричества количественные расхождения с теорией остаются все еще очень больвпгми. Так, до сих пор нет никаких экспериментальных доказательств существования предсказываемого теорией резко выраженного минимума теплопроводности чистых металлов вблизи T k-i Q,2b. Трудно согласовать с теорией отношение элект-poHHoii теплопроводности при высокой и низкой температурах. Выше уже упоминалось, что теоретическая интерпретация измерений термо-э. д. с. при низких температурах встречает значительные трудности. С другой стороны, Зиман [102] недавно выступил с утверждением, что видоизменение теории, при котором количественно учитываются процессы переброса, приводит [c.218]

Здесь iS (u)) rfu) — вклад колебанш с частотами ш, dto в решеточную теплоемкость. Этот же результат был получен различными способами Блаттом ) и Макдональдом [188J. Можно ожидать, что вклад фононов будет наиболее существенным при температурах выше 10° К, а затем будет снова уменьшаться при более высоких температурах благодаря множителю рр/С рр + ре)- Систематического экспериментального изучения как этого эффекта, так и отклонения электропроводности от од, пока еще пе проводилось, хотя подобные эксперименты могли бы дать ценную информацию об отношении констант связи "Срр/ р,. [c.286]

Экспериментально определить характер электропроводности можно двумя способами с помощью эффекта Холла и термическим способом. Сущность эффекта Холла заключается в том, что при воздействии поперечного постоянного магнитного поля на пластинку материала, вдоль которой перемещаются носители заряда, происходит их смещение так, что плотнос1ь носителей в поперечном сече-НИИ становится неравномерной. В результате этого между боковыми гранями пластинки возникает некоторая разность потенциалов — поперечная э. д. с. Холла. В зависимости от типа электропроводности меняется направление поперечной э. д. с. (рис. 5-2). [c.272]

Электропроводность твердых тел обусловливается передвижением кг к ионов самого диэлектрика, так и ионов случайных примесей, а у некоторых материалов может быть вызвана наличием свободных электронов. Электронная электропроводность наиболее заметна при сильных электрических полях. Вид электропроводности устанавливают экспериментально, используя закон Фарадея. Ионная электропроводность сопровождается переносом вещества. При электронной электропроводности это явление не наблюдается. В процессе про-хожденпя электрического тока через твердый диэлектрик содержащиеся в нем ионы примеси могут частично удаляться, выделяясь на электродах, как это наблюдается в жидкостях. [c.37]

Как показали экспериментальные исследования [1, 2], при возбуждении ЭМА методом ультразвуковых колебаний в ферромагнитных материалах при повышенных температурах коэффициент преобразования электромагнитной энергии в упругую увеличивается. Особенно резко возрастает амплитуда ультразвукового импульса при подходе к точке Кюри. В связи с этим весьма актуальна задача теоретической интерпретации характера возбуждения ультразвуковых колебаний при повышенных температурах. Возбуждение ультразвуковых колебаний ЭМА методом в ферромагнитных материалах происходит за счет взаимодействия вихревых токов с индукцией постоянного магнитного поля и за счет маг-нитострикционных сил. При повышении температуры индукция постоянного магнитного поля В, а также электропроводность среды уменьшаются, что приводит к уменьшению амплитуды ультразвуковых колебаний, возбуждаемых за счет амперовых сил. [c.114]

Работа ТЭП может осуществляться в следующих основных режимах вакуумном, т. е. без заполнения внутреннего объема парами цезия и в трех режимах с парами цезия — прямопролетном (квазивакуумном), диффузионном и дуговом. Результаты многочисленных экспериментальных исследований [44, 108, 111, 118, 130, 142, 144, 150, 151, 159] показывают, что наиболее перспективным и легко осуществимым является дуговой режим. При достаточно высокой температуре катода генерация ионов в межэлектродном пространстве происходит не только на поверхности катода, ко и во всем объеме межэлектродного пространства. Высокая электропроводность плазмы, образуемой в межэлектродном пространстве, позволяет значительно увеличить плотность тока, генерируемого ТЭП, и, следовательно, повысить удельную электрическую мощность ТЭП. [c.19]

Экспериментальная проверка влияния темяературы на электропроводность электролитов была произведена во ВТИ, МЭИ и ряде зарубежных лабораторий. Нойес с сотрудниками установил, что на линии насыщения эквивалентная электропроводность увеличивается при 306° С в 10 раз по сравнению с нормальными условиями. Франк, исследуя электропроводность КС1, КОН и НС1 при 400—750° С в интервале концентрации (1 - JlO) н, установил, что этот показатель лри изменении плотности от 0,2 до 0,8 г/см возрастает почти линейно. Максимального значения электропроводность достигает при плотностях 0,5 0,6 г/см , а затем начинает уменьшаться. [c.37]

Сухой остаток воды обычно определяется весовым методом. Для приблил<енных экспресс-определений используют электрометрические методы, при которых измеряется электропроводность воды. Подобная возможность основана на том обстоятельстве, что химические соединения находятся в воде в ионно-дисперсном состоянии и, следовательно, делают воду электропроводной. Доля неионно-дисперс-ных веществ в сухом остатке природных вод обычно лежит в пределах 10—20%. При использовании солемеров, тарированных на солевых растворах, для определения по ним сухого остатка требуется вводить соответствующие поправки. Последние определяются экспериментально для каждого источника воды. На долю органических веществ в большинстве природных поверхностных вод со средней степенью минерализации приходится 5—15% сухого остатка. Суммарное количество органических веществ оценивается косвенным показателем, а именно окисляемостью воды. Под этим понимается количество кислорода или другого окислителя в миллиграммах, необходимое для окисления в определенных условиях органических веществ, содержащихся в 1 кг воды. [c.29]

Для решения дифференциального уравнения Лапласа (81) может быть также применен экспериментальный метод электрической аналогии. В электрической модели с напряжениями, создаваемыми на контуре, распределение потенциалов внутри поля удовлетворяет уравнению Лапласа. Чаще всего плоскую электрическую модель изготавливают из электропроводной бумаги и исследуют на установках типа ЭГДА [16]. Этот метод позволяет определять величины сумм главных напряжений + Ог внутри контура модели, что в сочетании с данными поляризационно-оптического метода Oj — 02 дает возможность получать раздельно главные напряжения и (Ja-Линии равных сумм главных напряжений Oj + (jg (изопахики) могут быть определены и при помощи оптического прибора — интерферометра как линии равных приращений толщины модели. Интерферометр ИТ [17] позволяет определять Oj + на материалах с малой оптической чувствительностью (типа органического стекла). В результате наложения интерференционных картин в модели до и после ее загружепия образуются муаровые полосы, являющиеся изопахиками. При работе с оптически чувствительными материалами типа эпоксидных смол этот интерферометр с введенным в его схему анализатором позволяет определять абсолютную разность хода лучей, поляризованных в плоскостях, соответствующих напряжениям и Ог. Главные напряжения определяют в этом случае по отдельности через абсолютные разности хода [c.69]

Описанию электропроводности термоионизованной плазмы посвящено большое количество экспериментальных и теоретических работ. Обычно теоретически рассматривается электропроводность для двух крайних случаев очень слабо ионизованных и полностью ионизованных газов однако до недавнего времени не исследовали промежуточный случай, характерный для МГД-генераторов,— частично ионизованные газы [105, 106]. [c.112]

Неопределенность расчетной величины электропроводности <т обусловлена неопределенностью величин электронного сродства гидроксильной группы он и диффузионного сечения рассеяния низкоэнергетических электронов нейтральными компонентами плазмы Q ea Qden- На основании экспериментов наиболее обоснованной величиной следует считать Eq-ц = = 2,1 эв. Как известно, расхождения в экспериментальных данных по в значительной степени обусловливаются методикой постановки эксперимента. Существующая неопределенность экспериментального установления величины оценивается в 20—30%. В настоящей работе величины приняты по данным [98] в виде соответствующих аппроксимаций для всех компонент, кроме N0. Для этой компоненты использованы данные [108]. [c.113]

Электродинамика. Состояние эл.-магн. поля в теории Максвелла характеризуется двумя осн. векторами напряжённостью электрич. поля Е и магн. индукцией В, являющимися ф-циями координат и времени. Эл.-магн. свойства вещества задаются тремя величинами диэлектрич. проницаемостью е, магн. проницаемостью ц и уд. электропроводностью ст, к-рые должны быть определены экспериментально. Для векторов Е и В и связанных с ними вспомогат, векторов электрич. индукции D и напряжённости магн. поля Н записывается система линейных диф-ференц. ур-ний с частными производными — Максвелла уравнения. Эти ур-ния описывают эволюцию эл.-магн. поля. По значениям характеристик поля в нач. момент времени внутри нек-рого объёма и по граничным условиям на поверхности этого объёма можно определить и в в любой последующий момент времени. Векторы Вт В определяют силу, действующую на заряж. частицу, движущуюся с определ. скоростью в эл.-магн. поле (Лоренца силу). [c.315]

За последние годы был опубликован ряд работ, посвященных систематическим исследованиям тепло- и электропроводности композиционных материалов, в которых кроме экспериментальных данных о свойствах композиционных материалов содержится информация о соответствующих свойствах волокнистых наполнителей и матриц, а также приводятся методы и условия изготовления образцов для испытаний. Результаты этих исследований были положены в основу полуэмпирического корреляцибиого метода, который рассмотрен ниже. [c.287]

Асбестовые волокна. В литературе отсутствует какая-либо информация о тепло- и электропроводности асбестовых волокон, используемых в производстве композиционных материалов. Остается только надеяться, что анализируя экспериментальные данные, полученные для достаточно аккуратно изготовленных образцов асбопластиков, можно будет в какой-то степени оценить проводимость асбестовых волокон в продольном и поперечном направлениях. Ниже приводятся данные о плотности двух типов асбеста, определенной флотационным методом (методом градиентной трубки) [24] [c.306]

Неметаллы и металлы рассматриваются параллельно. Основные экспериментальные методы (гл. 2), а также краткое изложение главных особенностей теплопроводности (гл. 3) относятся к обоим типам веществ. Далее рассматриваются фононы, являющиеся носителями тепла в неметаллах, механизмы их рассеяния и вклад в теплопроводность (гл. 4—8). Некристаллические твердые тела, например стекла, обсуждаются отдельно (гл. 9). Изучаются свойства электронов в металлах и их рассеяние, а также теплопроводность металлов и сплавов, обусловленная электронами и фононами (гл. 10—12). Так как теория электронов хорошо известна в связи с электропроводностью, она обсуждается более кратко, чем для фоно-нов. О теплопроводности сверхпроводников только упоминается. Наконец, рассматриваются полупроводники, в которых важны как решеточная, так и электронная теплопроводности (гл, 13). [c.12]

Уолдорф и др. [236] при измерениях тепло- и электропроводностей очень чистого галлия не обнаружили присутствия члена, зависящего от Р ни в р, ни в WT , обе эти величины можно было хорошо описать с помощью постоянных и членов, зависящих от Р, которые были идентифицированы как вклады от рассеяния на дефектах и на фононах. Число Лоренца, определяемое по измеренным проводимостям, стремится к Ц при Г О, но то число Лоренца, которое соответствует только идеальным, зависящим от температуры сопротивлениям, медленно уменьшается ниже 4 К, где его значение равно 0,4-10" Вт-Ом/К . Из простой теории можно ожидать, что число Ло )енца для идеальных сопротивлений 8па Ьо1/в , и для галлия при 3,2 К (0/100) оно будет примерно равно 2-10 Вт-Ом/К , что сильно расходится с экспериментальным значением, даже если добавить множитель 4 в отношение между низкотемпературной теплопроводностью и электропроводностью. [c.225]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...