Скорость из бесконечности космическая вторая

Абсолютная, относительная, переносная, средняя, начальная, конечная, заданная, угловая, мгновенно угловая, постоянная, секторная, линейная, окружная, синхронная, возможная, виртуальная, обобщённая, первая (вторая) космическая, минимальная, максимальная, предельная, малая, номинальная, потерянная, круговая, параболическая. .. скорость. Адиабатическая, бесконечная. .. скорость звука. [c.83]

Рис. 5.28. Кинетическая энергия К, необходимая для преодоления земного притяжения, т. е. для достижения второй космической скорости. Для того чтобы достичь бесконечности, нужно, чтобы АГ> —и = и .

Понятие второй космической скорости, или скорости из бесконечности, может быть обобщено на случаи притяжения к любой планете массы М и радиуса R. Согласно общему закону тяготения (40) постоянная С, стоящая D правой части (58), равна fmM, Заменяя в равенстве (62) [c.35]

Можно ли утверждать, что на бесконечно большом расстоянии от Земли скорость тела станет равной нулю Пет, нельзя, так как радиус сферы действия Земли бзс = 924 820 км. Па расстояниях г > > ззс основной силой, действующей на тело, является сила притяжения Солнца — влиянием Земли на движение тела в этой области можно пренебречь. Если телу на поверхности Земли сообщить вторую космическую скорость, то скорость тела на расстоянии бзс окажется равной и — Уз — 2gR /— 0,926 км/с. Если скорости [c.156]

Вторая космическая скорость г7ц — наименьшее значение скорости, которую нужно сообщить частице шх (находящейся на поверхности шара) относительно шара для того, чтобы они разошлись на бесконечно большое расстояние. Используя закон сохранения полной энергии (10.7), находим [c.71]

Можно ли утверждать, что на бесконечно большом расстоянии от Земли скорость тела станет равной нулю Оказывается — нет, поскольку радиус сферы действия Земли з = 924 820 км. На расстояниях г > > 8 основной силой, действующей на тело, является сила притяжения Солнца — влиянием Земли на движение тела в этой области можно пренебречь. Если телу на поверхности Земли сообщить вторую космическую скорость, то скорость тела на расстоянии з от нее окажется равной = = (2gЛ /б) /2 — о, 926 км/с. Если скорости Земли и тела коллинеарны, то скорость тела относительно Солнца на 0,926 км/с больше скорости Земли относительно Солнца (V = 29, 785 км/с). Следовательно, тело станет спутником Солнца. Афелий его эллиптической орбиты будет находиться за Солнцем на расстоянии 21 млн. км от орбиты Земли. [c.102]

СОВ по сравнению со спуском с орбиты 3 по траектории 4, если радиус орбиты 3 превышает 11,9/ (/ — радиус Земли, см. 2 гл. 5). Благодаря же тому, что атмосфера Земли освобождает нас от ракетного торможения в точке Л, энергетический выигрыш сопровождает предварительный подъем с орбиты 5 уже тогда, когда ее радиус составляет 4,8/ [2.9]. Выигрыш будет наибольшим, если осуществить переход через бесконечность . При этом неизбежен вход в атмосферу со второй космической скоростью (см. 2 гл. И). [c.123]

Активный маневр вблизи Солнца. Рассмотрим рис. 123 в 7 гл. 13. Если на нем поменять направления всех стрелок на обратные ( обратить движение ), то, считая в случае 1 центр притяжения Солнцем (а не планетой), а круговую орбиту — орбитой Земли, придем к следующему выводу при уходе из сферы действия Солнца в тех случаях, когда У >Уз-У2, т. е. когда заданная скорость на бесконечности больше скорости освобождения на расстоянии 1 а. е. от Солнца (42,122 км]с), выгоднее совершить двухимпульсный маневр. Этот маневр заключается в том, что сначала космический аппарат посылается внутрь Солнечной системы (как, скажем, Гелиос ) и затем в перигелии его орбиты сообщается второй, разгонный импульс. Желательно, чтобы перигелий был расположен как можно ближе к Солнцу. Чем ближе — тем меньше сумма двух импульсов и тем больше выигрыш по сравнению с прямым уходом с орбиты Земли. [c.468]

Заметим, что в том случае, когда рассматривается задача перелета по эллиптической траектории между двумя точками космического пространства и радиус притягивающего тела бесконечно мал, могут быть использованы обе ветви гиперболы. Одна из них будет отвечать восходящим траекториям, а вторая — нисходящим. Выбрав величину начальной скорости, обеспечивающую перелет между заданными точками, можно реализовать две траектории перелета, направленные в противоположные стороны и геометрически образующие один и тот же эллипс. [c.85]

Второй космической скоростью Vn называется наименьшая скорость, которую нужно сообщить телу, чтобы оно, преодолев гравитационное притяжение Земли (или Луны, или какого-то другого массивного небесного тела), удалилось от нее на бесконечно большое расстояние [c.92]

Из уравнения (8) следует, что при vl = 2gR величина Гщах обращается в бесконечность, т. е. снаряд на Землю не возвратится (wo = V gR — = 11,2 KMj eK называется второй космической скоростью). Поэтому снаряду надо сообщить начальную скорость, удовлетворяющую условию 2 / —Tig > О, т. е. щ<СУ2gR. [c.66]

Это наименьшая скорость, получив которую тело может стать спутником Земли. Параболическая скорость при Гд = R, Спар = У ёо — = 11,2 км/с. Уже при этой скорости при соответствующем фо летательный аппарат удаляется в бесконечность, т. е. уходит из ноля притяжения Зе.мли. Поэтому параболическую скорость называют второй космической скоростью (или скоростью освобождения от притяжения данным це11тром). [c.532]

Тактико-технические расчеты для вертикального полета ракеты, стартуюш,ей с земли, и ракеты, служаш ей спутником Земли, вынолни-ли несколько авторов. Вторая космическая скорость Ue, т.е. скорость необходимая для выхода из сферы притяжения Земли, грубо оценена простым уравнением = gR, которое уравнивает кинетическую энергию единицы массы и работу, необходимую для движения едипич-пой массы от расстояния R к бесконечности против силы притяжения, пренебрегая всеми другими видами сопротивления. Если заменить g значением гравитационного ускорения на поверхности Земли, а R радиусом земного шара, то получим Ug порядка 7 миль в секунду. [c.189]

Заметим, что орбита радиуса 11,9/ имеет теоретическое значение еще в одном отношении. Если мы будем рассматривать двухимпульсные запуски на круговые орбиты все большего радиуса, то сумма двух импульсов (начального горизонтального и разгонного в апогее) будет постепенно увеличиваться. Но так будет происходить только до орбиты радиуса 11,9/ , а для более высоких орбит сумма двух импульсов будет уменьшаться. В пределе для бесконечно высокой круговой орбиты нужен начальный импульс, равный второй космической скорости 11,19 км/с, и нулевой импульс на сконечности. Иными словами, при двухимпульсном запуске с использованием полуэллиптической орбиты перехода сумма обоих импульсов увеличивается до орбиты радиуса 11,9/ , а затем уменьшается, стремясь к предельному значению, равному второй космической скорости [2.9]. [c.117]

Легко заметить, что суммарная характеристическая скорость при двухимпульсном запуске изменяется совсем не так, как минимальная характеристическая скорость , которую можно интерпретировать как скорость запуска на натянутом тросе ( 1 гл. 3). Последняя, как мы видели, по мере роста высоты круговой орбиты спутника неуклонно возрастает, причем для бесконечно высокой орбиты ее значение достигает величины второй космической скорости. При двухимпульсном же запуске суммарная характеристическая скорость возрастает вначале быстрее, достигает максимума при радиусе орбиты 11,9/ и затем постепенкс падает до величины второй космической скорости. Отсюда видно, что ч запуск на натянутом тросе , соответствующий нижнему теоретическому пределу энергетических затрат (и, следовательно, минимальная начальная характеристическая скорость), мало отвечает реальным условиям запусков на высокие орбиты. [c.117]

Второй космической (параболической) скоростью называется наимшшая скорость, которую нужно сообщить телу (без учета влияния атмосферы), чтобы оно могло уйти от п еты на бесконечность. При запуске тела с поверхности Земли вторая космическая скорость равна [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...