Количество тепла в изотермическом процессе

Из рассмотрения 7 5-диаграммы (фиг. 1-17) видно, что количество тепла в изотермическом процессе легко определится, как площадь прямоугольника, у которого основанием является a5=5j—5j, а высотой—значение абсолютной температуры таким образом, [c.60]

Количество отводимого и подводимого тепла в изотермических процессах подсчитывается по формулам [c.46]

Количество тепла в изохорическом процессе — Ли, в изобарическом qp = f a — I l = Ait в изотермическом q = [c.62]

Рассмотрим, как изменяется количество теплоты в политропных процессах (см. рис. 7-9). В адиабатном процессе теплота не подводится и не отводится. В изотермическом п = 1) и изобарном (п =0) процессах расширения и в изохорном процессе п = —оо) теплота подводится. Следовательно, все политропные процессы расширения, расположенные над адиабатой, в пределах /г > и > —оо, s, процессы сжатия при оо > и > fe, протекают с подводом тепла к рабочему телу. Политропные же процессы расширения при оо > > fe, а процессы сжатия при — оо< п <С k протекают с отводом тепла. [c.102]

При осуществлении обратимого произвольного цикла необходимо в каждой точке процесса отводить или подводить теплоту при бесконечно малой разности температуры между рабочим телом и источником теплоты, так как иначе при конечной разности температур процесс передачи теплоты будет необратим. Для того чтобы выполнить это условие, нужно иметь бесконечно большое количество тепло-отдатчиков и теплоприемников. При этом температура двух соседних источников теплоты должна отличаться на бесконечно малую величину. Количество источников теплоты может быть уменьшено, если на отдельных участках цикла теплота будет отводиться и подводиться при неизменной температуре, т. е. в изотермических процессах. [c.111]

Пример 2-4. М— 10 кг воздуха, параметры которого Pi = 1,2 бар, ti = 30° С, сжимаются, причем объем уменьшается в 2,5 раза. Найти начальные и конечные параметры, количество тепла в процессе, работу и изменение внутренней энергии, если сжатие происходит I) изотермически 2) по адиабате 3) по политропе с ш = 1,2. [c.282]

Графически количество тепла, участвующего в изотермическом процессе (см. рис. 5-8), выражается площадью 1—2—2 —Г, расположенной под линией процесса. Поскольку в изотермическом процессе при расширении газа все подводимое к нему тепло расходуется на совершаемую газом работу, а при сжатии газа работа, совершаемая внешней средой над газом, превращается в тепло, постольку площадь, выражающая работу в диаграмме v—р, соответствует площади, выражающей в диаграмме S—T участвующее в процессе тепло. [c.51]

В изотермическом процессе количество подведенного к пару или отведенного от него тепла определяется уравнением [c.112]

Таким образом, в изотермическом процессе все подведенное к газу извне тепло полностью расходуется на работу его расширения-. изменения внутренней энергии не происходит. В обратном процессе — процессе сжатия тепло от газа отводится в количестве, эквивалентном внешней работе, затрачиваемой на сжатие, что обеспечивает неизменность температуры газа в процессе. [c.70]

Осуществление термодинамической шкалы непосредственно по уравнениям (3-90) или (3-91) практически было бы неточным, поскольку в этом случае измерение термодинамической температуры сводилось бы к измерениям количества тепла, подводимого или отводимого в изотермических процессах такие измерения — операция весьма неточная. [c.75]

Тот же результат легко получить и непосредственно из уравнения (3-177). Так как мы условились, что рассматриваемый в этом примере источник работы обладает свойствами идеального газа и так как температура источника в состояниях 1ж2 одинакова и равна Т , то внутренняя энергия источника работы в состояниях 1 и 2 также одинакова и первое слагаемое уравнения (3-177) равно нулю. Второе слагаемое уравнения представляет собой количество тепла, подведенное к источнику работы в изотермическом процессе при температуре Го, равное работе в этом процессе (внутренняя энергия остается неизменной ). Энтропия источника работы в процессе изотермического расширения увеличивается (тепло подводится ), > S , и поэтому второе слагаемое уравнения (3-177) будет положительно. Численное же значение его будет эквивалентно площади 1-2-Ъ-а-1 на рис. 3-20. Последнее слагаемое уравнения будет отрицательно V > l i), а численное значение его эквивалентно площади а-с-2-Ъ-а. Таким образом, (площадь 1-2-Ъ-а-1)— (площадь а-с-2-Ь-а)=(площадь l-2- -l), что, как и следовало ожидать, совпадает с ранее полученным результатом. [c.103]

Количество тепла, сообщенное идеальному газу (или отведенное от него) в изотермическом процессе, равно работе расширения (или сжатия) этого процесса. Поэтому тепло, отнятое у источника работы в процессе изотермического сжатия а-2, равно работе, эквивалентной площади а-2-Ъ-с. Так как iS =iSi > (в процессе а-2 от источника работы отводится тепло, следова- [c.104]

Количество тепла, подводимого к системе (или отдаваемого системой) в изотермическом процессе, определяется из известного соотношения [c.220]

В изотермическом процессе расширения воде сообщается количество тепла, равное теплоте парообразования ri и в диаграмме S—Т графически определяемое площ. 1—2—2 —/ —/— =7 i(s2—si)= i. В изотермическом процессе сжатия от пара отводится количество тепла q , равное Га (л —- 2), где есть теплота парообразования при давлении р%, — степень сухости пара в начале из )термического сжатия (точка 3), Хг — степень сухости пара в конце изотермического сжатия (точка 4). Количество тепла 2 графически определяется площадью 3—4—1 — 2 —3=7г ( 2—S1) =tj2- [c.166]

Количество тепла, подводимого к единице массы вещества (илц отводимого от нее) в изотермическом процессе q , как известно, может быть подсчитано следующим образом [c.59]

Количество тепла, подводимого к единице объема диэлектрика (или отводимого от него) в изотермическом процессе, определяется известным соотношением (3-101) [c.96]

Количество тепла, подводимого к поверхности (или отводимого от нее) в изотермическом процессе, определяется очевидным соотношением [c.145]

Напомним, что в изотермическом процессе количество тепла, подводимого к телу (или отводимого от него), определяется, очевидно, соотношением [c.211]

Однако необходимо иметь в виду, что процесс деформирования при действии ударных нагрузок существенно отличен от деформирования при статических нагрузках. При малых скоростях деформирования температура тела практически остается неизменной, так как она успевает выравниваться по всему телу и с окружающей средой. Наоборот, при ударных нагрузках, прикладывающихся с большой скоростью, такое выравнивание происходить не может, поэтому процесс деформирования происходит практически при постоянном количестве тепла в деформируемом объеме. Таким образом, процессы деформирования при статической и динамической нагрузках происходят в существенно различных условиях. Если первый является изотермическим, то второй следует считать адиабатическим. Эта разница должна сказываться уже при упругих деформациях, так как в случае адиабатического процесса упруго деформирующийся образец охлаждается (объем увеличивается при постоянном количестве тепла). После того как возрастание нагрузки прекращается, образец нагревается и вследствие этого получает добавочную деформацию при разгрузке тот же процесс протекает в обратном порядке, так что диаграмма деформации образует петлю (петля гистерезиса). Еще более заметно сказывается адиабатический характер процесса на пластической деформации, которая сопровождается освобождением значительного количества тепла. В результате этого происходит значительное повышение предела текучести при замедленном упрочнении и относительно малом изменении временного сопротивления. Качественное различие адиабатического и изотермического процессов деформирования можно видеть на схематических диаграммах этих процессов, представленных на рис. 247. Таким образом, характери- [c.441]

Пример 5. Кислород, имеющий объем 8 м при абсолютном давлении 12 кгс/см , расширяется изотермически до абсолютного давления 5 кгс/см . Определить работу и количество тепла в процессе. [c.44]

Количество тепла в обратимом изотермическом процессе [c.58]

Рассмотрим обратимый цикл, состоящий из двух изотерм 1—2 и 3—4 и двух эквидистантных линий 2—3 и 4—1 (рис. 1.78). В процессе изотермического расширения 1—2 к рабочему телу при температуре Ту подводится от верхнего источника тепла количество тепла Цу, а в изотермическом процессе 3—4 от рабочего тела при температуре Т2 отводится в нижний источник тепла количество тепла В процессе 2—3, происходящем с уменьшением температуры и энтропии, рабочее тело отдает тепло бесчисленному множеству промежуточных источников тепла, температуры которых отличаются друг от друга на бесконечно малую величину. Общее количество отданного тепла определяется площадью Рис. 1.78. Обобщенный цикл 2—3—С—с1. В процессе 4—1 увеличиваются тем-Карно пература и энтропия, и рабочее тело получает [c.126]

Задача 2-3. В изотермическом процессе от воздуха, температура которого 17° С, отнимается 100 кдж тепла, при этом давление увеличивается в 2 раза. Определить количество газа, участвующего в процессе. [c.327]

Задача 2-4. 2 кГ воздуха, начальные параметры которого / ,== = 10 ата, конечные параметры, количество тепла в процессе, изменение внутренней энергии и работу, если расширение происходит 1) изотермически 2) по адиабате 3) по политропе с т = 1,2 4) по политропе с от = 1,6. [c.327]

Удельное количество тепла, подводимого к телу или отводимого от тела, в изотермическом процессе определяется из уравнения (4.11) первого начала термодинамики [c.52]

Количество тепла, сообщенное или отведенное в изотермическом процессе, равно работе расширения или сжатия этого процесса. Поэтому тепло, отнятое у источника работы в процессе изотермического сжатия а-0, равное работе, эквивалентной площади а-О-Ь-с. Так как = З,, то второй член уравнения (5-40) будет иметь знак [c.153]

Полученная зависимость позволяет изобразить графически количество тепла в процессе. Если в прямоугольной системе координат отложить по оси ординат значения Т (рис. 1-14), а по оси абсцисс —5, то изотермический процесс подвода тепла изобразится прямой, параллельной оси абсцисс (температура постоянная), а количество тепла д — площадью [c.27]

Из Т, S-диаграммы можно легко усмотреть, что количества тепла Q23 и Q41, изображаемые площадями 23 сЬ и 41 ad. равны между собой. На этом основании мы должны лишь учитывать количества тепла, передаваемые в цилиндрах в изотермических процессах. Их величины эквивалентны соответствующим площадям, изображающим работу — 34 de и 12 Ьа в р, V-диаграмме, и равны площадям 34 de и 12 Ьа в Т, S-диаграмме. Таким образом, [c.114]

Из рассмотрения rs-flHarpaMMbi (рнс. 3-8) видно, что количество тепла в изотермическом процессе легко опреде- [c.133]

Со и Ср отношения элементарных количеств тепла б д и б Зр, сообщенных единице массы в изохорическом (у = idem) и изобарическом (p = idem) процессах, к элементарному изменению температуры dt fto и hp — калорические коэффициенты — отношения элементарных количеств тепла б gt, сообщенных единице весового количества вещества в изотермическом процессе (i = idem), к элементарному изменению удельного объема dv или абсолютного давления dp [c.197]

Ответ на вопрос об этом пределе дал французский физик и инженер Сади Карно (1796— 1832 гг.). Он показал, как должен строиться цикл изменения состояния рабочего тела, чтобы для заданных условий работы двигателя термический к. п. д. имел наибольшее значение. Этот цикл, получивший назвацие цикла Карно, протекает следующим образом (рис. 1-20). Расширение рабочего тела происходит по двум процессам изотермическому/-2 и адиабатному 2-3. В течение первого процесса рабочее тело приходит в соприкосновение с горячим источником тепла я получает количество тепла В адиабатном процессе связь рабочего тела и источника тепла по смыслу процесса исключается. Сжатие рабочего тела [c.31]

Смысл этого параметра состояния газа связан с подводом и отводом тепла от газа. В общем случае, как известно, при этом меняется температура газа, но для простоты рассмотрим сначала процесс при постоянной температуре — изотермический. Для того чтобы понять назначение параметра энтропия, поставим прежде всего задачу измерить графически с его помощью количество тепла в процессе— важнейшую характеристику каждого процесса, аналогично тому, как в ру-диаграмме графически измеряется другая важная величина — работа газа в процессе. Для этого, как и для графического изображения ра(5оты, необходимо пользоваться двумя параметрами. Для графического изображения количества тепла используем еще неизвестный нам параметр состояния —энтропию и в качестве второго параметра — абсолютную температуру газа, которая, как это видно будет в дальнейшем, в сильной степени определяет экономичность работы тепловых двигателей. Итак, пусть в начальном состоянии при проведении изотермического процесса энтропия 1 1сг газа s , в конечном 2, а постоянная температура в процессе Т. [c.82]

Уравнение (5-46 ) показывает, что при расширении газа в изотермическом процессе все сообщаемое газу тепло расходуется на совершение работы. В случае сжатия в изотермическом процессе от газа должно быть отведено количество тепла, эквивалм1тное соответствующей работе сжатия. [c.51]

В изотермическом процессе заряда конденсатора при температуре Ti = onst от состояния 1 (QS = 0) до состояния 2 (05 = Ф i) количество тепла, подводимого к конденсатору (или отводимого от него ), в соответствии с (4-120) равно [c.110]

Пьер Симон маркиз де Лаплас (1794-1827) [3] исправил вычисления Ньютона. Основное обстоятельство, изменившее результат, было следующим. Давление р так называемого идеального газа пропорционально его плотности р в изотермическом процессе, т. е., когда изменение происходит при постоянной температуре. С другой стороны, если газ сжимается в так называемом адиабатическом процессе, то он нагревается, а если он расширяется, то он охлаждается. Мы называем процесс адиабатическим, если нет возможности подводить тепло в газ извне и наоборот. В этом случаем мы можем доказать, что давление р пропорционально определенной степени плотности р" , где 7 — всегда больше единицы и зависит от количества атомов в молекуле, или точнее, количества степеней свободы, на которых молек)ша может накапливать энергию. Для воздуха 7 равно примерно 1,4, так что производная dp/dp в 1,4 раза больше, чем она была бы, если р пропорционально р, как предполагал Ньютон. Процесс, включающий распростра-непие звука, можно считать с хорошим приближением адиабатическим, потому что теплопроводность пренебрежимо мала. [c.110]

Отношение количества тепла О полученного телом при обратимом изо термическом процессе изменения со стояния, к абсолютной температур процесса Т (т. е. к температуре источ, ника тепла) называется приведен ным количеством тепла. В слу чае произвольного обратимого беско нечно малого процесса, который, ка с было показано в 2-8, всегда може быть представлен как совокупност изотермического и адиабатическогь участков, приведенное тепло процесса [c.65]

Количество тепла, участвующего в изотермическом процессе, согласно первому закону термодинамики равно работе, так как изменение виутренией энергии равно нулю [c.37]

Дальнейшее изменение состояния рабочего тела связано с необходимостью возвращения поршня в первоначальное положение, а газа — в начальное состоя-г ние. В цикле Карно это осуществляется следующим образом от точки С начинается изотермическое сжатие, во время которого рабочее тело находится в соприкосновении с источником тепла Т . Пусть процесс изотермического сжатия заканчивается в точке О, и в течение этого процесса от рабочего тела переходит к холодному источнику единиц тепла. В ру-дма-грамме работа сжатия измеряется площадью ПСЕОО, а отнятое количество тепла в диаграмме Тз—площадью NMOPN. [c.44]

Уравнение (5-34) показывает, что при расширении газа в изотермическом процессе все сообщаемое газу тепло расходуется на совершение работы. В случае сжатия в изотермическом процессе от газа должно быть отнято такое количество тепла, которое эквивалентно соответствующей работе внешних сил. Изменение внутренней энергии в изотерми-чеоко процессе ввиду -постояп ства тем1пературы равно нулю [c.59]

Смотреть страницы где упоминается термин Количество тепла в изотермическом процессе : [c.108] [c.81] [c.221] [c.332] [c.77] [c.52] [c.110] [c.42] [c.50] [c.421]

Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.220 ]

ПОИСК

Изотермический

Изотермический процесс

Количество изотермическом процессе

Количество тепла

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...