Количество изотермическом процессе

Количество полученной в изотермическом процессе теплоты равно [c.39]

Таким процессом является, например, изотермическое расширение идеального газа, находящегося в тепловом контакте с горячим источником. Так как в этом процессе изменение внутренней энергии равно нулю, то согласно первому закону термодинамики, работа, совершенная при расширении газа, равна количеству теплоты, переданной от горячего источника. Таким образом, имеет место полное превращение теплоты в работу. Но это не противоречит второму закону термодинамики, который утверждает, что невозможен процесс, единственным конечным результатом которого будет превращение в работу теплоты, извлеченной от горячего источника. Действительно, в конце изотермического процесса газ занимает объем больше, чем он занимал вначале. Изменение состояния газа и является компенсацией превращения теплоты в работу. [c.209]

При осуществлении обратимого произвольного цикла необходимо в каждой точке процесса отводить или подводить теплоту при бесконечно малой разности температуры между рабочим телом и источником теплоты, так как иначе при конечной разности температур процесс передачи теплоты будет необратим. Для того чтобы выполнить это условие, нужно иметь бесконечно большое количество тепло-отдатчиков и теплоприемников. При этом температура двух соседних источников теплоты должна отличаться на бесконечно малую величину. Количество источников теплоты может быть уменьшено, если на отдельных участках цикла теплота будет отводиться и подводиться при неизменной температуре, т. е. в изотермических процессах. [c.111]

Количество теплоты в изотермическом процессе идеального газа определяется уравнениями [c.166]

Количество теплоты в изотермическом процессе легко определяется из диаграммы 7 5 [c.189]

Работа расширения и количество подведенной теплоты могут быть определены по формулам изобарного процесса, хак как рассматриваемый изотермический процесс, протекающий, в области влажного пара, одновременно является процессом изобарным. Следовательно, работа расширения определяется по уравнению (205) [c.203]

Количество подведенной теплоты может быть также определено по формуле изотермического процесса (206) [c.203]

Удельная теплота фазового превращения I определяется, как количество теплоты, поглощаемой или выделяемой единицей массы материала при изотермическом процессе фазового превращения. [c.142]

Джоуль на кельвин равен изменению энтропии системы, которой при температуре и К в изотермическом процессе сообщается количество теплоты п Дж. [c.99]

Количество теплоты, поглощаемое пленкой при равновесном изотермическом процессе, когда площадь ее увеличивается от S, до [c.362]

Связь между теплотой плавления Х23, теплотой испарения жидкости >112 и теплотой сублимации Х13 непосредственно следует из того, что при круговом изотермическом процессе работа, а следовательно, и количество теплоты равны нулю [c.365]

Следствие 1. При круговом изотермическом процессе, совершаемом системой обратимым образом, общее количество теплоты Q, полученной системой, и произведенная ею работа В (и Ь) равняются нулю-, в случае необратимого процесса О и // < 0. [c.45]

Это соотношение получается непосредственно из условия равенства нулю работы, а следовательно, и количества полученной телом теплоты при круговом -изотермическом процессе. [c.141]

Согласно первому началу термодинамики количество теплоты, полученной 1 кг тела при изотермическом процессе. [c.165]

Чтобы осуществить изотермическое сжатие идеального газа, от него необходимо отвести теплоту в количестве д-р. Так как при изотермическом процессе идеального газа /2 = г , то согласно выражению (16.14) др = 1р, т. е. [c.542]

Изотермический процесс сжатия идеального газа изображается отрезком изотермы 1—2, заключенным между изобарами р и р . Площадь диаграммы, лежащая под отрезком 1—2, выражает количество отводимой теплоты q. Для идеального газа из первого закона термодинамики следует, что q = 1 . . [c.61]

Количество теплоты, подведенное в изотермическом процессе идеального газа а-Ь от источника с высокой температурой Ti, можно определить по формуле (см. гл. 4) [c.61]

Отводимое количество теплоты в изотермическом процессе [c.166]

Первое следствие относится к изотермическим процессам. При круговом изотермическом процессе, совершаемом системой обратимо, общее количество теплоты Q, полученной системой, и произведенная ею работа L равна нулю при необратимом процессе Q < О и L -<0. [c.56]

В обратимом круговом изотермическом процессе работа и количество теплоты должны быть обязательно равны нулю, так как если бы они были отрицательны, то при перемене направления процесса (что вследствие обратимости процесса всегда возможно) работа и количество теплоты стали бы положительными, что противоречит второму началу термодинамики. Для необратимых процессов работа ф dL и количество теплоты dQ имеют отрицательный знак, т. е. работа затрачивается, а теплота отдается. [c.57]

Количество теплоты, получаемое системой при изотермическом процессе, равно Т (S — Sj), а при изобарическом процессе — Л. Равновесный фазовый переход является изотермически-изобарическим процессом, поэтому [c.205]

Количество теплоты, полученной 1 кг тела при изотермическом процессе, [c.298]

Рекуррентная формула (3.71) позволяет в принципе указать простую процедуру получения термодинамической шкалы температур для некоторого теплового состояния ( назначается температура Т1 в виде положительного действительного числа, снабженного наименованием единицы измерения к 1 кг рабочего тела обратимого двигателя Карно в изотермическом процессе при температуре 1 подводится некоторое количество теплоты дг, рабочее [c.84]

Из рассмотрения Ts-диаграммы (рис. 3-6) видно, что количество тепла Б изотермическом процессе легко определяется как площадь прямоугольника, у которого основанием служит As — == 2 — Si, а высотой — значение абсолютной температуры таким образом, [c.124]

Разность удельных энтальпий i — Q представляет собой удельное количество теплоты q , изобарно подведенной к рабочему телу в котельном агрегате (в процессах подогрева жидкости, парообразования и перегрева), а разность ij —Ц равна теплоте Iq al, отведенной в конденсаторе в изобарно-изотермическом процессе конденсации. [c.240]

Количество тепла, полученное телом при изотермическом процессе, определяется из уравнения (2-8) или (2-9) по известному значению L или L [c.47]

Это заключение Нернста подверглось критике Эйнштейна, который считал невозможным осуществление изотермического процесса D, поскольку при адиабатном сжатии тела в состоянии С оно при практически небольщом трении уйдет с кривой Г=0 К и будет сжиматься вдоль адиабагы СВ (абстракция об обратимых термодинамических процессах здесь невозможна) . Так что при достижении О К цикл Карно вырождается в совокупность двух слившихся адиабат и двух слившихся изотерм при прямом изотермическом процессе А В от теплоотдатчика берется количество теплоты 01, а при обратном процессе ЗА такое же количество теплоты Q2 ему отдается и к.п.д. такого цикла равен нулю. [c.164]

Убыль внутренней энергии U — 112 = — можно определить из опыта, когда система переходит из состояния с энергией в состояние с энергией U2 без совершения работы (при постоянных объеме V и других внешних параметрах Д в сложной системе). Она в этом случае равна — Af/=—0 = количеству выделяющейся теплоты или тепловому эффекту перехода (например, тепловому эффекту реакции в калориметрической бомбе Бертло). Таким образом получаем уравнение Гиббса — Гельмгольца для полной работы системы (против всех сил) при любом изотермическом процессе [c.178]

В системе, состоящей из льда, воды и се пара, возможны различные изотермические процессы превращение воды в лсд или пар, препрашение поды частично в лед, частично в пар и др. При и ютсрмичсском (г = 0,01 С) сжатии системы давление (/) = 609,2 Па) изменяться не будет, но часть пара перейдет в жидкость, а выделившаяся при этом теплота может быть по нашему усмотретшю использована п определенном количестве Hjm на плавление льда, или отдана термостату. Таким образом, при изобарно-изотермическом сжатии пар и лсд будут превращаться в воду. Пусть I г воды образуется из а граммов пара и h граммов льда, тогда a h= и a —h. Если удельная теплота сжижения пара X, (Х,<0), а теплота таяния льда ( 2>0), то теплота образования 1 г воды [c.304]

Рабочее тело цикла расширяется вначале изотермически в процессе 1-2, получая от теплоисточника количество теплоты q , при температуре Т,. В процессе 2-5 энтропия уменьшается и рабочее тело должно отдавать теплоту, но температура в процессе умен эшает-ся до Т.1 и для обратимости процесса 2-5 необходимо множество источников теплоты со значениями температур от до Tj. В изотермическом процессе сжатия 5 -4 теплота в количестве 2 при температуре Гз будет отдаваться холодильнику. В процессе энтропия увеличивается и, следовательно, рабочее тело цикла должно получать теплоту. Эта теплота может быть воспринята от источник13в, которые были установлены на линии 2-5. [c.89]

Правая часть представляет собою количество тепла, поступившего в систему за цикл. Для адиабатического процесса этот интеграл равен нулю. Он равен нулю также для изотермического процесса, поскольку вследствие второго начала термодинамики dQ = Т dS при Т — onst [c.149]

Уравнение первого закона термодинамики 6.q = AT -/7duдля изотермического процесса примет ]зпд Aq = pAv, откуда следует, что все количество теплоты, подведенное к газу, затрачивается на совершение работы в процессе расширения. [c.46]

На рис. 5.4 изображен обратимый цикл Карно в координатах S, Т. Количество теплоты q , подведенное к рабочему телу в изотермическом процессе А-В (Ti = onst), численно равно пл. АВВ А = Т . — 5 ), количество теплоты q , отведенное от [c.63]

Рабочий процесс компрессора должен быть составлен та с, чтобы затраты удельной работы на сжатие газа были минимальными. При осуществлешш в цилиндре изотермического процесса 1-2 работа на сжатие минимальна, однако отводимое от сжимаемого газа количество теплоты максимально и стоимость систе.мы охлаждения и ее эксплуатация велики. Применяют водяное или [c.121]

Определить количество теплоты, подведенное к рабочему телу при изотермическом процессе, с использованием удельной теплоемкости невозможно, так как с = = а при изотермическом процессе с1дфО, с1Т=0 [c.136]

Смысл этого параметра состояния газа связан с подводом и отводом тепла от газа. В общем случае, как известно, при этом меняется температура газа, но для простоты рассмотрим сначала процесс при постоянной температуре — изотермический. Для того чтобы понять назначение параметра энтропия, поставим прежде всего задачу измерить графически с его помощью количество тепла в процессе— важнейшую характеристику каждого процесса, аналогично тому, как в ру-диаграмме графически измеряется другая важная величина — работа газа в процессе. Для этого, как и для графического изображения ра(5оты, необходимо пользоваться двумя параметрами. Для графического изображения количества тепла используем еще неизвестный нам параметр состояния —энтропию и в качестве второго параметра — абсолютную температуру газа, которая, как это видно будет в дальнейшем, в сильной степени определяет экономичность работы тепловых двигателей. Итак, пусть в начальном состоянии при проведении изотермического процесса энтропия 1 1сг газа s , в конечном 2, а постоянная температура в процессе Т. [c.82]

Из определения теплоемкости следует, что одно и то же вещество может иметь множество теплоемкостей в зависимости от вида процесса, так как количество теплоты является функцией процесса. В общем случае теплоемкость газа может изменяться от нуля при Qx = о (адиабатный процесс) до св при i = onst (изотермический процесс). Кроме того, теплоемкость может иметь отрицательное значение, когда знаки теплоты и изменения температуры различны. [c.27]

Калорический коэффициент h носит название удельной скрытой теплоты расширеи 1я и равен отношению удельного количества теплоты, сообщаемого телу, к изменению его удельного объема в изотермическом процессе. Калорический коэффициент hp, называемый удельной скрытой теплотой повышенргя давления, равен отношению удельного количества теплоты, сообщаемого телу, к изменению давления в изотермическом процессе. [c.148]

Следствие 1. При круговом изотермическом процессе, совершаемом системой обратимым образом, общее количество тепла Q, полученного системой, и произведенная ею работа U (и L) равняются нулю в случае необратимого процесса Q<0 и L<0. Чтобы убедиться в правильности этого утверждения, рассмотрим круговой изотермический процесс изменения состояния какой-либо термически однородной системы, в которой поддержание постоянной температуры осуществляется с помощью единственного источника тепла. Так как согласно первому началу работа системы при круговом иооцессе L = = dL равна количеству полученного ею тепла Q= dQ, то если [c.57]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...