Работа изотермического процесса

При этом может быть использована любая из выведенных формул работы изотермического процесса для идеального газа [c.59]

Работу изотермического процесса определим из уравнения [c.46]

Из (5.6) следует, что работа цикла Карно равна разности работ изотермических процессов а Ь и -d. [c.62]

Для определения работы изотермического процесса следует проинтегрировать уравнение общего вида dl = pdv [c.51]

Работа изотермического процесса сжатия одного килограмма газа ван-дер-Ваальса находится по уравнению [c.88]

Работа изотермического процесса диффузии одного моля растворенных частиц в растворителе при уменьшении их концентрации от до может быть выражена формулой [c.475]

Это уравнение показывает, что работа, полученная при адиабатном расширении, целиком затрачивается иа адиабатное сжатие данного газа. Эта особенность вытекает, как видим, да уравнения (7.6). Действительно, так как д1=ЛЬ и дг=А1 г, то 4=/ —т. е. полезная работа цикла равна разности работ изотермических процессов расширения и сжатия следовательно, [c.117]

Заменяя под логарифмом отношение объемов через отношение давлений, получим вторую форму выражения работы изотермического процесса [c.63]

Путем замены отношений объемов обратным отношением давлений из уравнения (4-18) можно получить другие уравнения для определения работы изотермического процесса. [c.45]

Работа изотермического процесса А = А2 — А1 является максимальной работой процесса. Группировка величин по признаку начального и конечного состояния дает [c.52]

Для определения работы изотермического процесса следует интегрировать уравнение общего вида для работы (для 1 кг газа),.т. е. [c.59]

Работа изотермического процесса тоже выглядит довольно просто [c.28]

Покажем, как эта формула может быть получена с помощью термодинамических потенциалов. Рассмотрим сначала тепловой двигатель. Полезная внешняя работа в простейшем случае двигателя с двумя источниками тепла производится в результате двух изотермических и двух адиабатических процессов. При обратимом проведении процесса полезная внешняя работа изотермического процесса равняется убыли энергии Гиббса I — Т8, а работа адиабатического процесса — убыли энтальпии /. Поэтому максимальная полезная внешняя работа за один цикл составит (в дальнейшем индексы 1, 2, 3, 4 характеризуют состояния рабочего тела, вследствие обратимости всех процессов они находятся в соответствии также с состоянием теплоотдатчика и окружающей среды в начале и в конце теплового контакта между ними и рабочим телом) макс = [ (/ — Т8)х — (/ — Т8)2 + (/2 — з) + — Г5)з - (/ - Г5),] + (/4 - /1). [c.140]

Для характеристики охлаждаемых компрессоров используют изотермический КПД т) э = / з//кд, где / 3 — работа равновесного сжатия в изотермическом процессе, подсчитанная по формуле (5.29) при п = I. [c.54]

Предположим, что адиабаты пересекаются в точке с. Проведем между ними изотермический процесс аЬ, получим цикл аЬс, в котором совершается работа (эквивалентная заштрихованной площади) за счет охлаждения одного источника теплоты, что противоречит второму закону термодинамики. [c.209]

Таким процессом является, например, изотермическое расширение идеального газа, находящегося в тепловом контакте с горячим источником. Так как в этом процессе изменение внутренней энергии равно нулю, то согласно первому закону термодинамики, работа, совершенная при расширении газа, равна количеству теплоты, переданной от горячего источника. Таким образом, имеет место полное превращение теплоты в работу. Но это не противоречит второму закону термодинамики, который утверждает, что невозможен процесс, единственным конечным результатом которого будет превращение в работу теплоты, извлеченной от горячего источника. Действительно, в конце изотермического процесса газ занимает объем больше, чем он занимал вначале. Изменение состояния газа и является компенсацией превращения теплоты в работу. [c.209]

Так как изменение внутренней энергии при течении изотермического процесса в системе из твердого тела, жидкости или идеального газа практически равно нулю, то теплота, сообщенная системе, равна произведенной работе. [c.43]

Зная уравнение изотермического процесса для идеального газа, можно подсчитать работу процесса. Удельная работа изменения объема равна [c.94]

В уравнении (8-27) (/i — 1 представляет собой полезную внешнюю работу в обратимом адиабатном процессе рабочего тела, а Гд (S1 — Sg) — полезную внешнюю работу в обратимом изотермическом процессе источника работы. Следовательно, как указывалось раньше, максимальная полезная работа от рабочего тела при изме- [c.127]

Работа равна уменьшению свободной энергии F. Свободная энергия системы есть часть энергии, которая в изотермическом процессе превращается во внешнюю работу. [c.146]

Максимальная работа, производимая системой в изотермическом процессе, равна разности свободной энергии в этих двух состояниях. [c.146]

При необратимом изотермическом процессе работа dL, совершаемая системой, будет меньше dL aK - [c.146]

Максимальная полезная работа при обратимом изобарно-изотермическом процессе равна уменьшению термодинамического потенциала системы. [c.148]

Уравнение максимальной работы при изобарно-изотермическом процессе можно представить в развернутом виде [c.148]

Как определяют изменение внутренней энергии, подведенную теплоту и внешнюю работу в изотермическом процессе [c.194]

Чтобы уменьшить работу сжатия, необходимо процесс сжатия приблизить к изотермическому процессу, для этого требуется отводить тепло от сжимаемого газа в цилиндре компрессора. Последнее достигается путем охлаждения наружной поверхности цилиндра [c.247]

При изотермическом процессе сжатия (пл. 5216) работа опре- [c.248]

Работа пара в изотермическом процессе находится из уравнения первого закона [c.189]

Работа расширения и количество подведенной теплоты могут быть определены по формулам изобарного процесса, хак как рассматриваемый изотермический процесс, протекающий, в области влажного пара, одновременно является процессом изобарным. Следовательно, работа расширения определяется по уравнению (205) [c.203]

А. А. Ильюшиным был выдвинут постулат во всяком замкнутом, в пространстве вектора деформаций изотермическом процессе работа напряжений неотрицательна, т. е. [c.256]

Полезная внешняя работа простейше10 теплового двигателя с двумя источниками теплоты производится в результате цикла, состоящего из двух изотермических и двух адиабатических процессов (рис. 8.J). При обратимом проведении процесса полезная внешняя работа изотермического процесса равна убыли энергии Гиббса I — TS, а работа адиабатического процесса — убыли энталь- [c.504]

Следствие 2. Существуют такие состояния термин чес к и однородной системы, которые недостижимы путем адиабатическогопере- 2 хода из данного состояния. Дей-I ствительно, если бы был возможен адиаба- тический переход системы из данного со-1 Изотерма 7 СТОЯНИЯ / В любое другое состояние, в том Адиабата числе В состояние 2 (рис. 3-1) при той же ----- температуре, но при другом значении объема и в которое система может быть обра-1 ис. 3-1. тимо переведена из начального состояния 1 изотермически при отводе количества тепла Qi 2<0, то, совершив круговой процесс, состоящий из адиабатического перехода 1—2 и обратимого изотермического перехода -2—I, мы шолучилн бы полезную внешнюю работу L, состоящую из работы адиабатического процесса /i—/г и работы изотермического процесса —Qi-2—ih—h), т. 6. [c.58]

Из рассмотрения цикла следует, что изменение внутренне) энергии в адиабатном процессе расширения и в адиабатном процессе сжатия происходит в иигервале одних и тех же температур Ti и Гг, но только в противоположных направлениях. Поэтому эти изменения внутренней энергии, а следовательно, и соответствующие им работы адиабатных процессов в цикле численно равмы, но противоположны по знаку. Следовательно, полезная работа, получаемая в результате протекания всего цикла Карно, равна разности работ изотермических процессов — расширения и сжатия. Графически эта полезная работа измеряется площадью замкнутого контура цикла — площадью 1—2—3— 4—1. [c.96]

Действительно, если бы был возможен адиабатический переход из данного С0СТ01ЯНИЯ / в любое другое состояние, в том числе и в состояние 2, где система имеет ту же температуру, но другое значение объема и в которое система может быть обратимо переведена из начального состояния 1 изотермически при отводе количества тепла С1-2<0, то, совершив круговой процесс, состоящий из адиабатического перехода 1—2 и обратимого изотермического перехода 2—1, мы получили бы полезную внешнюю работу и, состоящую из работы адиабатического процесса —-/г и работы изотермического процесса — <Э1 2—(/1—/2), т. е. I- — —Ql-2 —(/ —/2) + ( 1—Ь) =— 1-2, которая была бы положительной, так как по предложению —С1-2>0. Следовательно, в результате рассматриваемого кругового процесса производилась бы полезная внешняя работа при наличии только одного источника тепла, что согласно второму началу термодинамики невозможно поэтому невозможен и адиабатический переход системы в любое состояние из данного. [c.39]

Свободная энергия F может быть определена как сумма кинетической и потенциальной энергией частиц. Энергия F называется свободной, поскольку при изотермических процессах она может быть выделена из системы в виде тепла и превращена в работу. Произведение TS — называют энтропийным фактором или связанной энергией. Свободная энергия F и энтропия S являются критериями равновесия термодинамической системы. При достижении равновесия F имеет минимальное, а S максимальное из возможных значений. С повышением температуры F всегда умепьпзается. [c.28]

Максимальную работу в цикле Карно можно получить только в том случае, когда температура рабочего тела равна температуре тенлоотдатчика и когда наименьшая температура рабоч( го тела равна температуре тенлопрпемника, т. е. когда совершаются обратимые процессы. Отсюда максимальную работу в системе при переходе из неравновесного состояния в равновесное можно получить только при осуществлении обратимых адиабатных и изотермических процессов. [c.126]

Величина TdS есть полученная системой теплота, поэтому урлвпепие (9-31), указывает, что работа в изотермическом процессе совершается не только за счет внутренней энергии системы, но и за [c.145]

Из этого неравенства видно, что свободная энергия системы при необратимом изотермическом процессе возрастает на меньшук вели-чину по сравнению с внешней работой. [c.146]

Определение работы на привод компрессора. При изотермическом процессе работа, расходуе мая на сжатие газа, графически изображается пл. 0 230 (см. рис. 16-2). Полная работа для получения 1 кг сжатого газа равна [c.248]

Если процесс сжатия газа осущ,ествляется при политронном процессе до давления Рб в одной ступени, то работа на привод компрессора представляется пл. 018с0. При переходе от одноступенчатого сжатия к трехступенчатому с промежуточным охлаждением пО лу-чается экономия работы, изображаемая пл. 2345682. Ступенчатое сжатие с промежуточным охлаждением приближает рабочий процесс компрессора к наиболее экономичному изотермическому процессу. [c.255]

После крушения теории теплорода теплота окончательно рассматривается как энергия движения составляющих тело материальных частиц (атомов, молекул). Но между теплотой и механической энергией вскоре обнаружились принципиальные отличия. Например, при торможении автомобиля его тормозные колодки нагреваются, но обратный процесс абсолютно невозможен — сколько бы мы ни нагревали колодки, автомобиль все равно останется на месте. Закон сохранения и превращения энергии, раскрывая количественную сторону превращений энергии, ничего не говорит о принцигшальных качественных отличиях между ее различными формами. Можно указать на другие принципиальные особенности тепловых явлений. Одним из самых очевидных наблюдений является то, что при различных видах работы часть энергии выделяется в виде теплоты. В природе существует тенденция к необратимому превращению различных видов энергии в теплоту, поскольку обратное превращение тепла в работу, за исключением изотермических процессов, невозможно. Другой, не менее очевидной особенностью тепловых явлений является то, что нагретые тела всегда стремятся прийти в равновесие с окружающей средой. Но и в этих процессах передачи теплоты существует односторонность, которую Р. Клаузиус сформулировал в качестве тепловой аксиомы Теплота не может сама собой переходить от тела холодного к телу горячему . Значение этого положения оказалось настолько важным, что его стали рассматривать как одну из формулировок второго начала термодинамики. Л. Больцман писал Наряду с общим принципом (законом сохранения и превра]цения энергии. — О. С.) механическая теория тепла установила второй, малоутешительным образом ограничивающий первый, так называемый второй закон механической теории тепла. Это положение формулируется следующим образом работа может без всяких ограничений превращаться в теплоту обратное превращение тепла в работу или совсем невозможно, или возможно лишь отчасти. Если и в этой формулировке второй принцип является неприятным дополнением к первому, то благодаря своим последствиям он становится гораздо фатальнее . [c.79]

Ясно, что для повышения коэффициента k газовых холодильных машин необходимо устранить потерю полезной работы при изобарическом расширении газа в холодной камере и сделать процесс сжатия более экономичным с точки зрения затраты энергии, проводя его квазиизотермически, а не адиабатически. Значительное приближение к такому более выгодному изотермическому процессу отдачи и поглощения тепла было достигнуто недавно Келлером и Джонкерсом [3] в газовой холодильной машине с замкнутым циклом (см. п. 5). [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...