Сжатие холодного вещества

Модель атома по Томасу — Ферми и сильное сжатие холодного вещества [c.192]

Давление сильно сжатого холодного вещества пропорционально плотности вещества д (которой пропорциональна средняя плотность [c.197]

Сжатие холодного вещества [c.536]

СЖАТИЕ ХОЛОДНОГО ВЕЩЕСТВА [c.537]

Пусть линии ом и ОМ — ударные адиабаты соответственно сплошного и пористого (начальное состояние которого определяется точкой О ) вещества. Тогда площади треугольников ОМА и О М А, согласно последнему равенству, соответствуют изменению внутренней энергии сплошного и пористого веществ на ударной волне при их сжатии до одной и той же плотности. При этом изменение энергии холодного сжатия равно площади ОРА, и тогда изменение тепловой энергии, определяющей тепловое давление, при ударном сжатии сплошного вещества равно площади треугольника ОРМ, а при сжатии пористого вещества — площади ОРМ О, откуда видно, что при ударном сжатии пористого вещества до заданной плотности разогрев и тепловое давление будут много больше, чем при сжатии сплошного вещества. Отметим, что ударный разогрев пористого тела достаточно большой начальной пористости может привести к тому, что плотность вещества за ударной волной будет меньше плотности сплошного вещества в исходном состоянии. Этой ситуации соответствует ударная адиабата ОМ" с исходным состоянием О". [c.260]

Поскольку / 1 и Е зависят только от V, процессы сжатия и расширения холодного вещества происходят обратимо при 5 = 0. Это дает основание называть Пх(Т), Е (У) упругим давлением и упругой энергией. Первые члены в правой части выражений (2.40) и (2.43) определяются силами взаимодействия между атомами и зависят только от удельного объема V или плотности р. Вторые члены в правой части выражений (2.40) и (2.43) связаны с тепловым движением атомов и зависят от удельного объема (плотности) и энтропии или температуры. [c.42]

Основной причиной возникновения быстрой реакции в очаге является локальный разогрев вещества. Поскольку имеет место конкуренция двух процессов — рост температуры очага в результате неупругой деформации и ее снижение в результате теплоотвода в окружающее холодное вещество, то возможность образования определенного количества эффективных очагов реакции возрастает с увеличением скорости сжатия. Так как максимальная скорость сжатия достигается в ударных волнах, именно в них генерируется основная масса очагов реакции, участвующих в дальнейшем развитии процесса. [c.303]

Рис. 35. Диаграмма р — V для ударного сжатия пористого вещества (рп — ударная адиабата пористого тела Рс ударная адиа- ата сплошного тела рх — кривая холодного сжатия сплошного тела).

В системе чередующихся плоских слоев из легкого и тяжелого веществ рассмотрим движение волны с фронтом, параллельным слоям. Имея в виду случай неограниченного усиления ударной волны, будем считать оба вещества идеальными газами, до сжатия холодными, с V = = /д. Если толщины тяжелых слоев между собой равны (то же для легких слоев), т. е. система периодическая, то в ней может идти ударная волна с периодически меняющимся давлением на фронте, например, под действием равномерно движущегося поршня. (Очевидно, что периодичность установится не сразу, а лишь вдали от поршня.) Характер такого движения показан на рис. 17. Давление на фронте меняется периодически, испытывая скачки на границах слоев и в местах, где его догоняют вторичные ударные волны — результаты отражений от границ слоев. [c.335]

Таким образом, при сильном сжатии конденсированного вещества в нем развивается колоссальное внутреннее давление, даже в отсутствие всякого нагревания, только за счет отталкивания атомов друг от друга. Существование этого давления нетеплового происхождения, совершенно не свойственного газам, и определяет основные особенности поведения твердых и жидких тел при сжатии их ударными волнами. В ударных волнах очень большой амплитуды, как мы увидим ниже, происходит и сильное нагревание вещества, приводящее к появлению давления, связанного с тепловым движением атомов (и электронов), которое называют тепловым , в отличие от упругого, или холодного давления, обусловленного силами отталкивания. В принципе, если амплитуду ударной волны устремить к бесконечности, относительная роль теплового давления возрастает и в пределе упругое давление становится малым по сравнению с тепловым в волнах чрезвычайно большой амплитуды первоначально твердое вещество ведет себя как газ. Однако в ударных волнах с давлениями в миллионы атмосфер, полученными в лабораторных условиях, давления обоих типов сравнимы друг с другом. В менее сильных волнах, с давлением порядка сотен тысяч атмосфер и ниже, упругое давление преобладает. Мала в этом случае и тепловая энергия вещества, сжатого ударной волной. Вся внутренняя энергия, приобретаемая веществом в волне, затрачивается на преодоление сил отталкивания при сжатии тела и сосредоточена в форме потенциальной, упругой энергии. Скорость распространения малых возмущений в конденсированном веществе, в отличие от газов, никак не связана с температурой. Она определяется упругой сжимаемостью вещества. [c.535]

Первые слагаемые в формулах представляют собой энергию области первоначального инициирования, вторые — энергию окружающего сжатого холодного горючего. В табл. 3.3 представлены результаты расчетов массы всего термоядерного горючего, а также энергий области зажигания и окружающего сжатого термоядерного горючего при различных значениях внутренней энергии термоядерного вещества для случая прямого зажигания. [c.52]

Рнс.9.1. Схема, поясняющая принципы динамической генерации плазмы граница максимальных сжатий вещества — кривая холодного сжатия (Г—О К) К — критическая точка кружки— исходные состояния среды Я , Я —кривые сжатия цезия и инертных газов падающими и отраженными (Я , Я ) ударными волнами Я , Я -сжатие сплошных и пористых металлов ударными волнами 5 —кривая адиабатического сжатия цезия 5 -адиабаты разгрузки ударно-сжатых металлов. Двухфазные области при плавлении и испарении заштрихованы. [c.339]

В процессе выгорания добавок в изделиях образуется значительное количество газов, которые, стремясь вырваться наружу, разрывают стенки пор, благодаря чему поры в значительной мере остаются открытыми, понижается механическая прочность изделий, а коэффициент теплопроводности их ухудшается. Поэтому из всех выгорающих примесей, применяемых для производства изделий, лучшей является пробковая мелочь, получаемая помолом отходов от переработки пробки. Она легко выгорает и не дает большого количества газообразных веществ. Форма пробковой мелочи близка к сферической, что обусловливает образование сферических пор, обладающих максимальной прочностью при сжатии. Кроме того, пробка при обработке холодной водой почти не разбухает, чем обеспечивается постоянство размеров пор. Однако пробковая добавка ввиду ее дефицитности применяется редко. При пользовании древесными опилками предпочтительны опилки от поперечной резки древесины, которые дают менее продолговатые поры. [c.90]

Эксперименты в области ударного сжатия твердых тел [1], поставленные в последние годы, дали необходимые сведения о холодных составляющих большого ряда металлов. Эти эксперименты связаны с применением ударных волн. Законы ударного сжатия обладают необычной общностью и не зависят от агрегатного состояния вещества. [c.156]

Упругая составляющая энергии и давления в форме (1.15) и (1.18) качественно правильно отражает вид нулевой изотермы, причем работа расширения вещества от нормальных плотностей до нулевой совпадает с теплотой сублимации для всех рассмотренных в работе [114] материалов. Как показывают сравнения с экспериментальными данными по холодному и ударному сжатию, формула (1.15) удовлетворительно описывает упругую составляющую давления примерно до двукратного сжатия металлов. [c.9]

Казалось бы, отвод энергии излучением от фронта ударной волны большой амплитуды должен играть важную роль, и в третье из ударных соотношений (7.4) следовало бы наряду с потоком энергии вещества включить и поток энергии, уносимой с поверхности фронта излучением 8 = аТ . Это существенным образом повлияло бы на конечное состояние за фронтом ударной волны, приводя к большему сжатию за фронтом, подобно тому как к большему сжатию ведет увеличение теплоемкости газа. На самом же деле потери энергии на излучение с поверхности фронта волны весьма ограничены и их эффект обычно незначителен. Дело в том, что в непрерывном спектре газы прозрачны лишь для сравнительно малых квантов. Атомы и молекулы сильно поглощают кванты, энергия которых превышает потенциал ионизации и которые вызывают фотоэффект, а молекулы, как правило, поглощают даже меньшие кванты например, граница прозрачности холодного воздуха лежит при X 2000 А /IV 6 эв. [c.407]

Вследствие непрозрачности холодного газа, излучение, выходящее с поверхности ударного разрыва, в волнах большой амплитуды почти полностью поглощается перед разрывом, нагревая слои газа, втекающие в разрыв. Эта энергия, идущая на нагревание, черпается за счет высвечивания слоев газа, уже испытавших ударное сжатие, которые, следовательно, охлаждаются излучением. Эффект сводится, таким образом, к перекачиванию энергии из одних слоев газа в другие посредством излучения. Лучистый теплообмен разыгрывается на расстояниях, измеряемых длиной пробега квантов для поглощения. Обычно длина пробега квантов на несколько порядков больше газокинетического пробега частиц (см. гл. V) и больше ширины релаксационного слоя, где устанавливается термодинамическое равновесие в самом веществе. [c.408]

Теоретически можно установить предельный закон для холодного сжатия вещества при очень больших давлениях и плотностях. В условиях очень сильного сжатия электронные оболочки атомов в какой-то мере теряют свою индивидуальную структуру. Состояние вещества при этом можно приближенно описать с помощью статистической модели атома Томаса — Ферми, или, чуть точнее, с помощью модели Томаса — Ферми — Дирака (в последней учитывается обменная энергия) ). Об уравнении состояния вещества в модели Томаса — Ферми речь шла в 13 гл. III. В пределе очень больших давлений и плотностей давление холодного сжатия [c.539]

Резюмируем коротко результаты 2—5. Удельную внутреннюю энергию и давление твердого или жидкого вещества можно представить в виде сумм трех составляющих, которые описывают упругие свойства холодного тела, тепловое движение атомов (ядер) и тепловое возбуждение электронов. Рассматривая не слишком высокие температуры, не выше нескольких десятков тысяч градусов (и большие сжатия), можно в порядке приближения считать, что атомы совершают малые колебания и что теплоемкость их равна су = 3]Ук. Электронные члены при таких температурах описываются приближенными формулами (11.28), (11.29)> аким образом, энергия и давление равны [c.549]

Рассмотрим сначала ударную волну, распространяющуюся по телу с нулевой температурой Го = О, 8о = О, 0 = 7ок- Проведем на диаграмме р,У (рис. 11.6) адиабату холодного сжатия р (V) и ударную адиабату рн (V), которая, естественно, проходит выше, так как полное давление за фронтом складывается из упругого и теплового. Упругая энергия е , приобретаемая веществом, численно равна площади криволинейного треугольника ОВС, заштрихованного гори- [c.550]

Рассмотрим теперь ударное сжатие пористого тела. Для простоты будем рассматривать ударное сжатие до высоких давлений, измеряемых сотнями тысяч и миллионами атмосфер, так что обычную адиабату сплошного вещества можно считать совпадающей с кривой холодного сжатия. [c.555]

Здесь по традиции относительное сжатие на ударной волне обозначено как О1==1р1/1ро, в то время как для холодного давления и изэнтропы принято обозначение 61 = 01/ро- Величина Ь, в уравнении (4.31) может быть функцией удельного объема (или относительного сжатия), температуры или внутренней энергии. Из уравнения (4.31) следует, что в пределе при а Ь, давление Р на фронте ударной волны стремится к бесконечности, т. е. величина А представляет собой предельное сжатие конденсированного вещества в ударной волне. В то же время при а - Н потенциальная составляющая давления Р остается сугубо конечной величиной. Таким образом, при больших давлениях на ударной адиабате основную роль играют тепловое давление и тепловая энергия. Вьпшшем для дальнейшего анализа термическое и калорическое уравнения состояния [c.109]

Без детализации механизма возникновения очагов разложения общая схема ударно-волнового инициирования в негомогенных взрывчатых веществах представляется в следующем виде [39, 41,42]. Вследствие физической неоднородности вещества часть энергии ударного сжатия локализуется в отдельных горячих точках , что приводит к возбуждению в них экзотермической реакции разложения. Выделяющееся тепло частично отводится в окружающее очаг вещество, а частично остается в очаге, увеличивает его температуру и тем самым ускоряет процесс разложения. Развитие процесса определяется соотношением скоростей тепловьщеления экзотермической реакции и теплоотвода в окружающее холодное вещество. Если [c.282]

Прямое зажигание — быстрый поджиг. Прямое зажигание [11, 12] представляет собой концепцию наиболее энергетически выгодного способа зажигания мишеней инерциального синтеза. Такой подход позволяет минимизировать энергию DT-плазмы на уровне (20-50) кДж, при достижении порога зажигания, и на уровне (0,3-1) МДж, при инициировании волны горения с высокими коэффициентами усиления [11, 12]. Прямое зажигание имеет еще одно важное преимущество, которое может оказаться решающим для проблемы ИТС. Дело в том, что при попытке сформировать условия инициирования волны термоядерного горения (высокая температура в центральной части мишени, высокая плотность в окружающем холодном веществе) только за счет явления гидродинамической кумуляции при сжатии сферической мишени, серьезное негативное влияние на процесс формирования области первоначального инициирования может оказывать гидродинамическая неустойчивость, поскольку торможение периферийной части плотного термоядерного вещества происходит на малоплотной центральной области. Опыт исследований в области ИТС показывает, что решение проблемы гидродинамической неустойчивости представляет собой непростую задачу. Поэтому прямое зажигание, несмотря на использование дополнительного драйвера, может ока- [c.48]

В первом случае в равномерно и мгновенно прогретом веществе возникает давление р = р/(т)(7 — 1), где 7 — показатель адиабаты, /(т) — плотность энергии в слое толщиной, т. е. /(т) = onst при О < m < гпх. От границы с вакуумом и от раздела нагретого и холодного вещества вглубь прогретого слоя пойдут волны разгрузки, а по непрогретому слою пойдет волна сжатия. В случае, если вещество прогретого и холодного слоя одно и то же, волны разгрузки встретятся в центре прогретого слоя в момент t = x/2 s и создадут здесь растягивающие усилия величиной р/2. Если скачок давления не слишком велик, то справедливо акустическое приближение, при котором р = = p gU, где и — скорость, с которой вещество движется в сторону вакуума. В противоположную сторону оно движется со скоростью и/2. Когда растягивающее усилие р/2 превысит динамическую прочность вещества на разрыв, произойдет откол слоя массой гПх/2, который, двигаясь в сторону источника нейтронов, будет иметь импульс [c.133]

Уравнения состояния кондеисироваипых тел и их фаз. Уравнения для внутренней энергии и давления твердых тел или жидкостей соответствуют двухпараметрпческой среде, когда внутренняя энергия н давление зависят от двух переменных — истинной плотности вещества р° и температуры. Прп этом внутреннюю энергию и давление при температурах, меньших 10 К, представляют в виде суммы двух составляющих, которые соответственно описывают упругие свойства холодного тела прп гидростатическом сжатии up, Рр) и эффекты гармопичсскпх колебаний атомов в решетке (ut,Pt), характеризуемых температурой [c.242]

Далее, исиользуя уравнение энергии на скачке (третье уравнение (3.1.4)) II связи между различными характеристиками вещества, следующие из молекулярной физики п термодипамики конденсированной среды, в том числе и упоминавшуюся связь между Г(р) и Рр(р), мо/Кио оиределить функции холодного сжатия Рр(р) и коэффициента Грюиайзена Г(р). [c.244]

Сжатие порошка сильной ударной волной можно описать идеализированной схемой (Я. Б. Зельдович, Ю. П. Райзер, 1966), проиллюстрированной на рис. 3.1.5. Согласно этой схеме порошок сжимается до плотности сплошной фазы, не оказывая сопротивления, вдоль линии О О (р 0), а затем вещество сжимается согласно уравнению состояния сплошного вещества, когда давление холодного сжатия изменяется вдоль линии Pp V). Фактически это соответствует тому, что давление холодного сжатия лмеет точку излома О при F = У°лг 1/Рю-17 [c.259]

Скорость звука в газах и жидкостях. В. газах и жцд костях звук распространяется в виде объёмных волн сжатия — разряжения. Если процесс распространения происходит адиабатически (что, как правило, и имеет место), т, е. из,менвние те.мп-ры в звуковой волне не успевает выравниваться н за периода тепло из нагрё-тых (сжатых) участков не успевает перейти к холодный (разреженным), то С. з. равна с У(дР/др) , где Р давление в веществе, р — его плотность, а индекс а показывает, что производная берётся при постоянной энтронии. Эта С. з. наз. адиабатической. Выражение для С. 3, может быть записано также в одной из следующих форм [c.546]

Для работы с радиоактивными, химически агрессивными и токсическими веществами, находящимися в различных агрегатных состояниях, применяются герметичные коробчатые укрытия, называемые боксами или камерами. Боксы обычно изготовляются из нержавеющей стали или из органического стекла и оборудуются системой приточно-вытяжной вентиляции, коммуникациями для подвода электроэнергии, горячей и холодной воды, сжатого воздуха, бытового газа и реагента, устройствами для удаления жидких и твердых отходов, форвамерами для водаии мате1риалов, смотровыми окнами, светильниками, вытяжными фильтрами, специальными перчатками и различными вспомогательными устройствами. Боксы могут устанавливаться на столе или на специальных подставках. Имеются боксы, снабженные стальными или чугунными плитами для защиты от проникающих излучений и без них. Выпускаются боксы на одно или несколько рабочих мест, боксы общего назначения и специализированные, как, например, весовые, приемно-расфасовочные, химико-термические, моечные и т. п. [c.181]

Технология определения повреждения капиллярным способом следующая. Очищенные детали погружают в ванну с проявляющей жидкостью. Жидкость можно наносить пульверизатором или мягкой кистью. Затем деталь очищают раствором ТМС и просушивают подофетым сжатым воздухом, что способствует выходу проникающего раствора на поверхность детали и растеканию его по краям трещины. По длине и ширине полоски с контрастным веществом судят о месте расположения и размерах обнаруженной трещины. В конце операции деталь протирают ветошью или промывают струей холодной воды под давлением 0,2 МПа с последующей сушкой. [c.123]

Холодному давлению для изотермического всестороннего сжатия вещества при Р = 0 из состояния равновесия необходимо совершить работу против сил отталкивания, аналогично для изотермического расширения — против сил притяжения. И в том и другом случае холодная энергия будет возрастать, поскольку в состоянии равновесия достигается ее минимум. Зависимость холодной энергии от удельного объема имеет такой же характер, как зависимость потенциальной энергии взаимодействия двух атомов в молекуле от расстояния между ядрами (рис. 2.1). С увеличением плотности р силы отталкивания быстро растут и соответственно растет холодная энергия. Изменение и при сжатии иллюстрируется сле-дуюпщми значениями для меди при сжатии в 1.2 раза = [c.43]

Мы видим, что Максвелл полностью разработал технику оптического метода анализа напряжений в поляризованном свете, нашедшую в настоящее время широкое применение в исследовании двумерных задач. Он заметил также свойство, обнаруживаемое некоторыми прозрачными материалами и используемое ныне в трехмерной фотоупругости. Так, в описании своих опытов по кручению (случай 1) он сообщает Если, сохраняя крутящую нагрузку, дать возможность желатину высохнуть, то мы получим затвердевшую пластинку из рыбьего клея, которая по-прежнему будет действовать на поляризованный свет, если даже крутящий момент и будет устранен... Два других некристаллических вещества обладают способностью сохранять поляризационную структуру, созданную сжатием. Первое из них—это смесь воска и смолы, сцрессованная в тонкую пластинку... Другое вещество, обладающее сходными свойствами,—это гуттаперча. Это вещество в своем обычном состоянии и в холодном виде непрозрачно даже в тонких пленках но если такую пленку постепенно растягивать, она сможет удлиниться более чем вдвое в сравнении со своей первоначальной длиной. В таком состоянии она обладает сильно выраженной способностью к двойному лучепреломлению, которую она охраняет столь стойко, что используется для поляризации света . [c.327]

Особенное значение имеет энергия покоя ,,, о которой дореля-тивпстская физика не имела представления. Нагретое тело должно иметь большую массу, чем то же тело, но холодное сжатая пружина имеет большую массу вещества, химически прореагировавшие с выделением энергии, будут иметь ыеньш ю массу, и т. п. Но практически такие изменения массы никогда не наблюдались вследствие очень малых относительных изменений массы — величина А /с (где АЕ — приращение энергии) обычно ничтожно мала относительно массы т тел. Точность измерений недосгаточна для определения таких изменений. [c.539]

Задача значительно упрощается, если в качестве опорной кривой использовать не кривую холодного сжатия, а иззнтропу. В диапазоне относительно невысоких давлений экспериментально установлено, что в координатах давление—массовая скорость изэнтропа разгрузки сжатого вещества в простой волне для металлов отклоняется от ударной адиабаты не более чем на 3% [9]. В этом приближении объемная скорость звука может быть с хорошей точностью определена через коэффициенты ударной адиабаты Ср и Ь Сь = Ро(< о + 2Ьм)/р. Предполагая, Ц о это соотношение справедливо вдоль изэнтропы, проходящей через точку р = О, V = Уд. получаем для нее выражение [c.33]

Ударные адиабаты и кривые холодной сжимаемости. Описанными выше методами были сняты ударные адиабаты многих металлов, ионных, кристаллов типа Na l, воды и других веществ. В качестве примера на рис. 34 приведены ударные адиабаты свинца и меди до давлений 4х 10 атм, там же показаны и кривые холодного сжатия см. ниже). [c.254]

Различают горячую (высокотемпературную) и холодную (низкотемпературную) плазму. Степень ионизации частиц (отношение числа ионов к общему числу частиц) в горячей плазме близка к единице, их температура составляет сотни тысяч градусов. В таком состоянии находится вещество в недрах Солнца. Горячая плазма отличается очень высокой электропроводимостью. Низкотемпературную плазму получают в плазменных генераторах (плазмотронах) со степенью ионизации, равной 1%. Наиболее просто эту задачу решают при помощи дуговых плазмотронов, в которых газ нагревается до 10 ООО—30 000° С, проходя через сжатую электрическую дугу постоянного или переменного тока с высокой концентрацией мощности, и образует достаточно чистую плазму, малоза-грязнунную посторонними примесями. [c.273]

Не, металлои. Наиболее сильные из них водорода (6562 А) и Н ж К. Са+ (3968 и 3933 А). Протяженность хромосферы при наблюдении в различных линиях различна, в Я и ЛГ Са" ее можно проследить до 14 ООО км над фотосферой. Исследование спектров хромосферы привело к выводу о значительно более медленном убывании плотности хромосферы с высотой, чем это должно быть по барометрич. ф-ле, если в нее подставить темп-ру фотосферы. В слое, где происходит переход от фотосферы к хромосфере, темп-ра переходит через минимум и по мере роста высоты пад основанием хромосферы увеличивается до величины 8000—10 000° К, а иа высоте в неск. тысяч км—до 15000—20 000° К. Такая темп-ра легко объясняет большую протяженность хромосферы (малый градиент плотности). Результаты наблюдений приводят к выводу, что в хромосфере на одной и той же высоте должны сосуществовать более горячие и более холодные элементы. Возможно, что существует целый набор хромоеферных волокон с различными темп-рами. Нагрев хромосферы (и короны) объясняют поглощением энергии акустич. шумов (волн сжатия), к-рые генерируются движением вещества в конвективной зоне С. Эти волпы почти не поглощаются в фотосфере при распространении вверх волны превращаются в ударные. Поглощение волн с падением плотности увеличивается. Расчеты показали, что поток энергии в акустич. шумах достаточен, чтобы объяснить свечение хромосферы и короны причем необходимый баланс энергии между поглощением энергии, с одной стороны, и излучением, с другой — обеспечивается нри темп-ре, соответствующей наблюдениям. Перенос энергии от конвективной зоны может быть связан также с магнитогидродинамич. и гравитационными волнами, т. к. в условиях солнечной атмосферы происходит непрерывный переход волн различных типов друг в друга. По мере уменьшения плотности и роста ионизации с высотой в хромосфере основная роль в охлаждении соответствующих слоев переходит от одних типов излучения к другим. С этим может быть связан довольно резкий скачок темп-ры. [c.578]

Теоретические расчеты кривых холодного сжатия Рх (V) или вх (V) в практически достижимом диапазоне сжатий и давлений основываются на квантовомеханическом рассмотрении междуатомного взаимодействия. В ряде случаев при этом удается получить удовлетворительное согласие с опытными данными по сжимаемости, в частности для щелочных и щелочноземельных металлов при небольших давлениях. Подробное изложение этих расчетов и сравнение с экспериментальными данными Бриджмена по статическому сжатию веществ до нескольких десятков тысяч атмосфер можно найти в книге Гомбаша [13] там же приведены ссылки на литературу. [c.539]

В ударных волнах с давлениями порядка миллиона атмосфер тепловая энергия, связанная с увеличением энтропии вещества, сравнима с полной энергией. Точно так же тепловое давление сравнимо с полным давлением. Это иллюстрируется рис. 11.8, вэятым из работы [3], на котором представлены экспериментальные ударные адиабаты меди и свинца до давлений порядка 4-10 аттгл и полученные на основе опытов расчетным путем кривые холодного сжатия но оси абсцисс отложен не объем, а величина сжатия, — = [c.551]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...