Определение угла падения

При М os ф > 1 + I/sin О (что возможно лишь при М > 2) величина X снова вещественна, но теперь надо выбрать ч < 0. Согласно (8) при этом -4 > 1, т. е. отражение происходит с усилением волны. Более того, знаменатели выражений (8) с х < О могут обратиться в нуль при определенных углах падения волны, и тогда коэффициент отражения обращается в бесконечность. Поскольку этот знаменатель совпадает (с точностью до обозначений) с левой стороной уравнения (3) предыдущей задачи, то можно сразу заключить, что резонансные углы падения определяются равенствами (5) я (6) (последнее — при М>2 ). В свою очередь, бесконечность коэффициента отражения (и прохождения), т. е. конечность амплитуды отраженной волны при стремящейся к нулю амплитуде падающей волны, означает возможность спонтанного излучения звука поверхностью разрыва раз созданное на ней возмущение (рябь) неограниченно долго продолжает излучать звуковые волны, не затухая и не усиливаясь при этом энергия, уносимая излучаемым звуком, черпается из всей движущейся среды. [c.455]

Конфигурация интерференционных полос в фокальной плоскости линзы определяется в этом случае набором углов в световых пучках, падающих на плоскопараллельную пластинку. Если на пластинку падает световой конус с осью, нормальной к пластинке, равномерно заполненный светом (таким будет световой пучок от протяженного источника света), то в фокальной плоскости линзы интерференционные полосы будут иметь форму колец. Каждое кольцо будет соответствовать определенному значению угла преломления г и, следовательно, определенному углу падения световых [c.128]

В случае падения плоской волны на прямой двугранный угол (рис. 18) происходит двукратное отражение волны от граней угла, приводящее к параллельному ее смещению. При падении на двугранный угол сферической волны от источника О отражение происходит от плоскости MJV, отраженные волны как бы излучаются мнимым источником О, но только нижние волны становятся верхними, и наоборот. Если двугранный угол образуется поверхностями твердого тела, то при каждом отражении может происходить трансформация волн, как показано на рис. 13 и 14. Вследствие этого амплитуда волны, отраженной в сторону источника излучения, может существенно уменьшиться при определенных углах падения (рис. 19). Если волна падает под большим углом к одной из граней, то возникают поверхностные и головные (скольжения) волны, в результате чего отраженная волна ослабляется (на рис. 19 не показано). [c.200]

Для уяснения физической сущности волн в пластинах рассмотрим процесс образования нормальных волн в жидком слое. Пусть на слой толщиной /г (рис. 1.3) падает извне под углом р плоская продольная волна. Линия AD показывает фронт падающей волны. В результате преломления на границе в слое возникает волна с фронтом СВ, распространяющаяся под углом а. и многократно отражающаяся в слое. При определенном угле падения фазы волны, отраженной от нижней поверхности, и прямой волны, идущей от верхней поверхности, совпадают, что и является условием возникновения нормальных волн. [c.15]

Расчет коэффициентов прохождения продольной Di и поперечной Dt волн по энергии для границы плексиглас—сталь, рассчитанные по формулам (1.35) и (1.36), представлен на рис. 1.12. В области малых углов падения (О. .. 10°) в стали существует практически только продольная волна. Эту область используют для возбуждения продольных воли раздельно-совмещенными преобразователями. Далее, вплоть до первого критического угла, идет область одновременного существования волн двух типов. Эту область углов в дефектоскопии используют редко. При первом критическом угле наиболее интенсивно возбуждается головная волна. В интервале между первым и вторым критическими углами существует только поперечная волна. Эту область наиболее часто используют в дефектоскопии для возбуждения в контролируемом материале поперечных волн. За вторым критическим углом при определенном угле падения возбуждается поверхностная волна. [c.27]

При фиксированной длине волны и определенных углах падения и отражения коэффициент отражения может служить сравнительной мерой шероховатости отражающей поверхности [c.120]

Распространение гармонических волн в упругих телах при наличии границы. Существование двух типов волн в неограниченной упругой среде вызвало большой интерес к проблеме влияния граничных поверхностей на процесс распространения гармонических волн. По существу, задача об отражении и преломлении упругих волн на границе раздела двух полупространств — одна из основных задач в упругой теории света — раскрыла интересные проявления факта наличия двух типов волн в упругом теле. Так, оказалось, что при наклонном падении на свободную поверхность упругого полупространства продольной волны кроме отраженной под тем же углом продольной возникает и поперечная волна. Более того, при определенном угле падения продольной волны всю энергию уносит только отраженная поперечная волна. [c.11]

Как и в ранее рассмотренном случае, здесь имеем полное преобразование падаюш,ей сдвиговой волны в продольную при определенных углах падения. На рис. И эти углы определяются по нуле- [c.48]

Линии равного наклона. Если на пластинку падает пучок непараллельных лучей, то в отраженном пучке будут присутствовать лучи различных направлений распространения с соответствующими различными углами преломления. Те из них, для которых удовлетворяется условие (29.5), дают при интерференции максимум интенсивности. Следовательно, если с помощью линзы в ее фокальной плоскости образовать интерференционную картину, то интерференционная линия определенной интенсивности соответствует определенному углу 0пр в (29.4) или, что то же самое, определенному углу падения или отражения. Другими словами, эта линия соответствует определенному углу наклона образующих ее лучей к поверхности пластины. Поэтому такие интерференционные линии называются линиями равного наклона. Они локализованы на бесконечности. [c.181]

Пример. Определение углов падения а и простирания ф плоскости. [c.297]

Измерение эллиптической поляризации света, отраженного от поверхности металла при наклонном падении линейно поляризованного света, лежит в основе предложенного Друде экспериментального метода определения оптических характеристик них металла. Теория связывает м и х с эксцентриситетом и положением осей эллипса колебаний. По данным измерений этих величин можно рассчитать них. Наибольшая чувствительность метода (и одновременное упрощение расчетных формул) достигается при определенном угле падения (главном угле падения, играющем при отражении от поглощающих сред ту же роль, что и угол Брюстера при отражении от прозрачных сред). В большинстве случаев он лежит вблизи 70°. Для этого угла отраженный свет имеет круговую поляризацию, если соответствующим образом подобрать направление поляризации падающего света. [c.163]

НИИ многослойных покрытий их рассчитывают, вообще говоря, для определенных углов падения волны, причем наиболее часто используются углы О и тг/4. [c.171]

Фиг. 138. Определение углов падения луча на склеенную поверхность.

ОПРЕДЕЛЕНИЕ УГЛА ПАДЕНИЯ [c.105]

Под углом падения пигментов понимают угол наклона поверхности, при котором пигмент свободно с нее скатывается. Прибор и метод определения угла падения разработаны С. В. [c.105]

Рис. 40. Прибор Якубовича и Терехова для определения угла падения пигментов.

Для определения угла падения пигмент равномерно насыпают из расположенной наверху воронки на верхний конец желоба. В начале опыта желоб образует минимальный угол с горизонтальной плоскостью. Постепенно желоб посредством винта поднимают до тех пор, пока пигмент не начнет свободно скатываться с железной поверхности желоба. Тогда отмечают угол по транспортиру этот угол и является углом падения пигмента по железу. [c.106]

Для определения угла падения пигментов по другим материалам (белая жесть, дерево и т. д.) в железный желоб вкладывают пластинку из соответствующего материала. [c.106]

При определенном угле падения Р волна, отраженная от нижней поверхности, совпадает по фазе с прямой волной, идущей от верхней поверхности. Это и есть условие возникновения нормальных волн. Угол а, при котором происходит такое явление, может быть найден из формулы [c.284]

В ряде случаев при определенных углах падения звука наблюдается полное прохождение звука. Более подробно на этих эффектах мы остановимся при изучении прохождения звуковых волн через тонкие пластины. [c.215]

Далее, вплоть до первого критического угла, идет область существования двух типов волн одновременно. Наличие интенсивных продольной и поперечной волн в ОК затрудняет расшифровку результатов контроля, поэтому эту область углов падения используют в дефектоскопии редко. При угле, близком к первому критическому возбуждают головную волну. Между первым и вторым критическими углами существует только поперечная волна. Эту область часто используют в ультразвуковой дефектоскопии для возбуждения наклонных к поверхности поперечных волн. За вторым критическим углом при определенном угле падения возбуждается поверхностная волна. [c.40]

Для уяснения физической сущности волн в пластинах рассмотрим образование нормальных волн в жидком слое. Пусть на слой толщиной Н (рис. 8) падает под. углом а плоская продольная волна. Линия АП — фронт падающей волны. В результате преломления на границе в слое возникает волна с фронтом СВ, распространяющаяся под углом у и претерпевающая многократные отражения в слое. При определенном угле падения а волна, отраженная от нижней поверхности, совпадает по фазе с прямой волной, идущей от верхней поверхности. Это и есть условие возникновения нормальных волн. Угол V при котором происходит такое явление, определяется соотношением [c.18]

Во втором случае плоско-параллельный образец погружают в имер-сионную жидкость (вода, керосин и др.) и определяют времена прихода преломившихся проходящих волн при разных углах падения волны на образец. При определенном угле падения (больше критического для волн Р) через образец будет проходить только обменная волна типа PSP (рис. 67, г). [c.150]

При нормальном падении звуковых волн на клин скорость продольных волн можно найти по максимумам и минимумам пропускания звука в зависимости от толщины клина (при смещении клина вдоль оси) максимумы пропускания соответствуют толщинам ( =1,2,...). При повороте клина вокруг оси в нем возникают как продольные, так и поперечные волны и при некотором определенном угле падения первичной волны наступает полное отражение и минимум прохождения звука. Проводя такие измерения для разных толщин клина и пользуясь теорией Рейсснера и графическим методом расчета, можно найти скорость поперечных волн с точностью до 0,4%. [c.376]

Это и есть условие Брегга. Оно показывает, что отражение рентгеновских лучей от некоторой плоскости возможно только при падении на нее луча под определенным углом 9, удовлетворяющим ношению. Число п называется порядком отражения. [c.529]

Так как длинноволновая дифракция реализуется во многих приборах и устройствах современной техники сверхвысоких частот, соответствующие теоретические исследования актуальны и сегодня. Простые, удобные в обращении аналитические представления не только помогают инженерам и конструкторам, но и позволяют делать обобщающие выводы, обогащающие электродинамическую теорию решеток. Для примера укажем на эффект, обнаруженный Г. Д. Малюжинцем еще в 1937—1940 гг., который установил, что при определенном угле падения плоская Я-поляризованная волна проходит сквозь частую решетку из металлических брусьев ненулевой толщины без отражения [6]. Позже этот результат был подтвержден в рамках более строгих подходов к решению задач дифракции на ряде примеров доказано, что явление носит универсальный характер, уточнены условия проявления эффекта при наложении на него других резонансных режимов рассеяния [24—29]. [c.7]

При проектировании декоративно-поглощающих покрытий в 1937— 1940 гг. Г. Д. Малюжинец обнаружил [6], что звуковая волна при определенном угле падения полностью проходит сквозь частую решетку из прямоугольных брусьев. Обоснован этот эффект им с помош,ью гидродинамических аналогий, позволивших установить, что для решетки из жестких брусьев с ненулевой высотой в длинноволновом диапазоне I с Я) полное прохождение наблюдается в случае [c.103]

Коэффициент отражения р зависит от угла падения. При одном и том же угле падения коэффициент отражения,- вообще говоря, различен для падения волны на границу из различньсс сред. Как видно из (18.6), при определенном угле падения 0пд коэффициент отражения при падении волны на границу раздела из первой среды равен коэффициенту отражения при падении волны на границу раздела из второй среды лишь при условии, что угол падения во втором случае равен углу преломления в первом. Однако как видно из (16.30а) и (16.42а), отличаются знаком для различньк направлений движения волны к границе раздела Другими словами, необходимо брать равным правым частям равенств (16.30а) и (16.42а) при расчете преломления для соответствующих составляющих напряженности Е поля волны. Что касается ст [см. (29.11)], то он при указанных условиях различен для преломления на одной и той же границе при движении волны с разных сторон. Поэтому коэффициент ст для преломления на верхней поверхности пластины при движении луча из среды в пластину обозначим СТ],. при движении из пластины в среду — Ст], для преломления на нижна поверхности пластины при движении луча из пластины в среду—СТ2. [c.185]

Для увеличения поверхностной прозрачности стекла на его поверхности создается пленка с показателем преломления п = = у п пц и толщиной Х/4. Применение более толстых пленок (соответствующих /V = 3, 5 и т. д.) нецелесообразно, так как условие полного исчезновения отражения может быть точно выполнено только для одной определенной длины волны и одного определенного угла падения. При N = 1 возрастание коэффициента отражения с изменением длины волны, а также с изменением угла падения получается наиболее медленным. Поэюму в этом случае можно добиться почти полного исчезновения отражения для сравнительно большого участка спектра и сравнительно широкого интервала углов падения. [c.421]

Принцип локализации входит в неявном виде в асимптотические формулы Дебая, полученные в 1908 г., потому что, как мы увидим ниже, члены с определенным значением п дают асимптотические выражения, содержащие коэффициенты отражения Френеля для определенного угла падения. Понятно, что сам Дебай не останавливается на объяснении этого соответствия между слагаемыми и более или менее локализованными лучами. Однако после развития квантовой механики такой подход стал очень заманчивым, так как он показывает полную аналогию с эффектами, известными в квантовой механике. Волновое уравнение для электрона, сталкивающегося с центром возмущения, — это уравнение Шредингера. Решение имеет вид ряда с целыми значениями квантового числа момента количества движения I. Длина волны де Бройля равна К=к1ть, где т — масса, V — скорость и /г —постоянная Планка. Если считать, что электрон локализован и проходит на расстоянии (I от центра, то момент количества движения //г/2я должен быть равен тьй. Это дает /=й/2я. В действительности точной локализации не наблюдается, но среднее значение (1 равно 1 + - ) 1/2л. Смысл этой [c.243]

При определенном угле падения, который зависит от коэффициента Пауссона для данного материала, вся энергия оказывается сосредоточенной в поперечной волне, тогда как продольная волна полностью исчезает. Для плавленого кварца [c.576]

Поверхнос1 Ные (релеевские) волны. За вторым критическим углом при определенном угле падения возбуждается поверхностная (релеевская) волна, являющаяся суперпозицией неоднородных продольной и поперечной волн. [c.52]

Партхасаратхи [1528] провел подобные опыты со звуковыми волнами длиной 0,065 и 0,05 мм и получил при определенных углах падения в направлениях, отвечающих условию Брэгга, диффракционные спектры увеличенной яркости. На фиг. 233 изображена картина диффракции [c.190]

Проградуировав отрезки АВ и СВ, соединяем прямыми точки с одинаковыми отметками. Это будут горизонтали заданной плоскости а, перпендикулярно к которым проводим масштаб падения а, плоскости. Для определения угла Ф на масштабе падения взяты две точки Я, j и f,4, разность отметок которых ракна единице. С помощью прямоугольного треугольника, одним катетом которого является , jF,4, а другим — отрезок, равный единице длины, определяем угол наклона линии наи- [c.183]

Годом позже Друде предложил более совершенный метод определения оптических параметров металла. Согласно методу Друде, для определения и и х достаточно измерить сдвиг фаз Аф = ср ( — ср между параллельными и перпендикулярными компонентами отраженного поля и коэффициент отражения R при некотором значении угла падения. Далее п и х можно связать с параметрами среды е ИОВ уравнениях Максвелла. Как показывают расчеты, результаты подобного вычисления не дают удовлетворительного согласия с экспериментально вычисленными значениями я и х в видимой области. Расхождение усиливается с увеличением частоты падающего света. Такое расхождение между теорией и экспериментом можно обьяс-iHiTb влиянием связанных электронов на п и х. Действительно, при развитии вышеупомянутой теории мы исходили из представления о металле как о системе, состоящей из полностью свободных электронов. При увеличении частоты света (для видимой и ультрафиолетовой областей) в оптических явлениях участвуют также связанные электроны, отсюда и вытекает расхождение теории с экспе-рпмеьггом. В инфракрасной области, где оптические свойства металлов Б основном обусловлены наличием свободных электронов, согласие можно считать удовлетворительным. Вообще мы не вправе [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...