Время — Измерение Фотография

Микротвердость образца можно измерять как в процессе испытания, так и после проведения опыта, определяя размеры диагоналей отпечатков с помощью прибора ПМТ-3, а также на негативах или фотографиях образца, рассматриваемых в инструментальном микроскопе. Для испытаний в установке ИМАШ-9-66 используют образцы, форма и размеры которых показаны на рис. 58. На одной из поверхностей образца приготовляют металлографический шлиф, а затем на приборе типа ПМТ-3 размечают рабочий участок, нанося контрольные отпечатки алмазной пирамиды, например, по схеме, приведенной на рис. 58, б. Эти отпечатки являются ориентирами для вдавливания индентора при измерении микротвердости локальных участков образца, наблюдении и фотографировании микроструктуры одной и той же зоны на поверхности образца во время опыта, а также используются для определения удлинения образца на выбранной базе измерения. В отдельных случаях, в частности при исследовании крупнозернистых материалов, применяют образцы сечением, например, 5x3 или 6x2 мм. [c.161]

Этап И — проведение наблюдений и измерений. Он включает 1) измерения параметров работоспособности линии и ее элементов в периоды нормального функционирования (время отдельных рабочих и холостых ходов и степень их совмещения во времени технологические режимы скорость, равномерность и стабильность перемещений механизмов температуру рабочих жидкостей и газов и др.) 2) фотографию работы оборудования на протяжении 12—14 рабочих смен, хронометраж простоев отдельных видов и т. д. 3) измерения обрабатываемых деталей, их геометрической точности, определение шероховатости поверхности и других характеристик качества. На этом же этапе могут выполняться и другие измерения износ инструментов, занятость операторов и наладчиков и др. [c.196]

Пузырьковая камера применяется в экспериментах на ускорителях. Она наполняется жидкостью, к-рая в определённый момент времени вводится (сбросом давлении) в перегретое состояние. Жидкость нек-рое время не вскипает, т. к. отсутствуют центры, па к-рых начинается кипение. Роль этих центров играют ионы, образующиеся вдоль трека заряж. частицы, на к-рых начинают расти пузырьки пара. Пока пузырьки имеют ещё размер мм, их освещают импульсны.ч источником света и фотографируют. Пузырьковые камеры помещают в маги, поле для измерения знака и импульса заряж. частиц. Камеры обладают высоким пространственным разрешением, к-рое ограничивается возможностями фотографии. Использование голография, методов позволит, по-видимому, примерно в 10 раз улучшить пространственное разрешение (см. Голография). [c.588]

Обычно вихри одного ряда располагаются не посередине между вихрями другого ряда. Все вихревые дорожки, которые удовлетворяют этому уравнению, являются неустойчивыми во втором приближении, в то время как все другие вихревые системы неустойчивы уже в первом приближении. По фотографиям, полученным различными исследователями, числовые значения кЦ не одинаковы, поскольку кЦ зависит от времени [26—28]. При больших дозвуковых скоростях образовавшиеся вихри быстро затухают и дорожка становится визуально ненаблюдаемой. Тем не менее происходит периодический отрыв потока. Измерения поля скоростей с помощью термоанемометров и приближенные вычисления показали, что данные, полученные с помощью термоанемометров, недостаточны для характеристики вихревой дорожки 129, 30]. Было установлено, что метод расчета, предложенный в работе 129], может дать более подробную информацию о вихрях [301. Так как результаты не согласуются друг с другом, можно сказать, что в настоящем виде теория устойчивости вихревой дорожки не удовлетворительна. Теория устойчивости первого приближения достаточно точно описывает физические явления, но математический анализ предсказывает неустойчивость, указывая, что упорядоченное расположение вихрей не может сохраняться. [c.90]

Этап II — фотография работы и хронометраж простоев выбранного объекта наблюдения. Во время наблюдения необходимо фиксировать все затраты фонда времени линии производительные — работу, и непроизводительные — простои как технического, так и организационного характера, их причины, продолжительность, методы устранения неполадок, а также количество деталей, выпущенных в каждую смену и продолжительность цикла. На этом же этапе исследований могут выполняться и другие фактические измерения, например составление циклограммы, определение длительности отдельных элементов рабочего цикла и режимов обработки, износа инструмента, стабильности перемещений механизмов, температуры масла в гидросистемах и т. д. [c.48]

Первый этап — фотография работы выпарной станции — представляет собой обстоятельное испытание выпарной станции. Для организации испытания необходимо тщательно разработать методику его проведения, чтобы при минимальном штате квалифицированного персонала за короткое время и наименьших средствах контроля можно было произвести необходимые измерения. [c.382]

Если прежде имелись большие возможности улучшения оптико-фотографических накопительных систем путем усовершенствования фотоматериалов, то в настоящее время при повышенных требованиях и весьма совершенных фотоматериалах в первую очередь выдвигается условие наиболее полного воспроизведения записанной информации. Несмотря на то что при использовании цветной фотографии благодаря регистрации изображения в цвете появляется третье измерение, до сих пор в ней еще не достигнуты ни чувствительность, ни разрешающая способность черно-белой фотографии. Особые методы извлечения дополнительной информации имеет смысл применять только для черно-белых негативов. [c.11]

Следующим этапом исследований должны быть фактические наблюдения и измерения, прежде всего фотография работы оборудования и хронометраж его простоев по различным причинам как технического, так и организационного характера. Во время фотографии необходимо фиксировать все затраты фонда времени машин производительные (работу) и непроизводительные (простои по всем причинам как технического, так и организационного характера), их причины, продолжительность, методы устранения неполадок, а также количество изделий, выпущенных в каждую смену, и продолжительность цикла. Наблюдение должно быть по возможности непрерывным в течение достаточно продолжительного периода времени. Протоколы наблюдений должны отражать время и причину каждого простоя, методы устранения неполадок и т. д., т. е. содержать комплекс информации, наиболее полно характеризующий работоспособность линий в исследуемый период. [c.81]

В лабораторный резервуар, оборудованный принятой системой аэрации, например перфорированными полиэтиленовыми трубами, заливают воду водоема на высоту над барботерами, скажем, Н=2 м. Затем включают воздуходувное устройство и измеряют расход подаваемого в колонну воздуха Qt,, время аэрации / и высоту аэрируемой воды Яа. Пусть оказалось, что Яа=2,02. Тогда по формуле (7.72) получим т = 0,01. По измеренному расходу воздуха и площади сечения колонны оказалось, что интенсивность аэрации /=2 м (м .ч). Обсчет измеренного на выполненных фотографиях количества и диаметра пузырьков воздуха позволил по формуле (7.78) определить эк=0,5 см. Тогда по уравнению (7.77) пол чим 1о = 6 0,01/0,005= 12 м2/м , или м- . Принимаем температуру воды 20°С, при которой растворимость кислорода ао=9,17 мг/л. При Я=2 м с у.четом выражения. [c.246]

Рабочими жидкостями являются вода, водоглицериновые смеси и этиловый спирт. Наблюдение и фоторегистрация ведутся через прозрачные стенки кюветы (с боковой стороны или со стороны торца) при подсветке в виде светового ножа в поперечном к оси вибраций сечении, визуализатором является алюминиевая пудра. Фотоаппарат располагается неподвижно в лабораторной системе отсчета, время экспозиции изменяется от 1 до 20 с при стробоскопическом освещении с частотой от 0.1 до 1 Гц. Измерение скорости жидкости проводится по фотографиям. [c.26]

Во время продувки модели тела вращения в аэродинамической трубе были сделаны две фотографии обтекания (рис. 5.1.31). На одной из этих фотографий (рис. 5.1.31, а) показана форма головной ударной волны прл обтекании со вдувом, а на другой (рис. 5.1.31,6) —при обычном обтекании (без вдува). Как видно, вдув воздуха в омывающий поток значительно отодвинул ударную волну от поверхности тела вращения. По измерениям на фотографии рис. 5.1.31,6 (без вдува) расстояние до ударной волны от носка 5о=4,65 мм. Учитывая, что радиус сферы / г=0,023 м, величина относительного отхода 5о=5о// т=4,65/23=0,202. Рассчитаем эту величину по теоретической зависимости. Зная число =3, определим сначала относительную плотность [c.275]

В последнее время [228] при пользовании этим способом направление ультразвукового луча определяется теневым методом. О наблюдаемых при этом картинах можно судить по фотографии, приведённой на рис. 130. Для определения предельного угла полного внутреннего отражения ультразвукового луча медленно поворачивают пластинку, следя по наблюдаемой картине за интенсивностью ультразвука, прошедшего через образец. Начиная с некоторого угла падения не наблюдается более проходящего луча. Это и будет предельный угол полного внутреннего отражения сдвиговой волны 2-для измерения интенсивности ультразвуковых колебаний, прошедших через пластинку, за последней располагают пьезоэлектрический приёмник, трансформирующий упругие колебания в электрические. После усп- [c.232]

Пузырьковая камера — один из осн. трековых Д. в экспериментах на ускорителях. Если привести жидкость в перегретое состояние, то она нек-рое время не вскипает. Когда через такую перегретую жидкость пролетает ионизирующая ч-ца, то начинается вскипание. Пока пузырьки пара не успели вырасти до больших размеров, их можно осветить и сфотографировать. Измерение кривизны треков заряж. ч-ц в магн. поле, как и в камерах Вильсона, позволяет измерить импульс и знак заряда ч-цы. Гл. достоинства пузырьковых камер высокая эффективность при регистрации практически любого числа заряж. ч-ц, появляющихся в одном акте вз-ствия, высокая точность при измерении углов и импульсов ч-ц, а для камер с тяжёлыми жидкостями — высокая конверсионная способность к у-квантам (см. Конверсия внутренняя). Недостаток — ограниченное число исследуемых ч-ц, к-рые одновременно можно пропустить через камеру, т. к. при большом их числе на одной фотографии возникают [c.151]

Процесс упрочнения деталей в дробеметных камерах контролируют измерением основных показателей режима обработки, т. е. проверки полновесности самой дроби, контроля длительности обработки (время пребывания деталей в камере, скорость движени5с транспортера) и наблюдения за расходом электроэнергии, потребляемой для вращения турбинок и создания мощного потока дроби. Последний фактор контролируют по амперметру. Нормальное потребление тока устанавливают при засыпке свежей дроби и установке в турбинках новых лопастей. Если дробь засоряется осколками, потребление тока падает. Если сила тока возрастает, это говорит об износе лопастей в турбинках и, следовательно, об отсутствии необходимой живой силы удара дроби по обрабатываемой поверхности. Поэтому и падение и повышение силы потребляемого тока на амперметре сверх пределов, установленных опытами, указывает, что нарушается главный показатель процесса — интенсивность наклепа. Качество наклепа может контролироваться фотографированием поверхности листа рессоры в пятикратном увеличении и сличением снимков с эталонной фотографией. [c.520]

Приведенные предварительные данные не претендуют на высокую точность. Однако техника обработки фотографий с интерференционных картин может быть усовершенствована (в частности, путем при менения фотоэлектрического микрофотометра) тогда описанный метод окажется вполне применимым и для сравнительно точных измерений при характеристике температурной зависимости текучести смазочных масел. Этот метод, при дальнейшей его разработке, вероятно, даст возможность в некоторых с.тучаях заменить применяем[ые в настоящее время измерения текучести и вязкости смазочных масел при разных температурах при помощи капиллярных вискозиметров получением непрерывной температурной крн-Рие. 8. Температурная кри- вой текучести СДуванием в узкой ПЛОСКО-1 Гаоа 0- ап ный параллельной щели при наличии поперечно. [c.117]

Полное давление в струйках тока, прошедших разные участки системы скачков уплотнения, различно. Наибольшее восстановление давления в струе газа, прошедшей систему скачков 2-4-6. Зная угол О2 и предполагая течение плоскопараллельным, указанную систему можно легко рассчитать [2]. На рис. 1 штрихпунктирной линией нанесено значение = 19.75, рассчитанное для струйки тока, прошедшей систему скачков 2-5. Оно согласуется с экспериментальными данными. Значение давления рдд в струе, прошедшей систему косых скачков 2-4-6 равно 30. Это намного выше максимального значения р° на цилиндре. Это обстоятельство объясняется тем, что ширина отмеченной струи очень мала и она размывается, не дойдя до поверхности цилиндра (ширина струи, полученная по измерению расстояния АВ на теневой фотографии для цилиндра с с1 = 24 , равна 1-1.5 ). Этому содействует также колебание всей системы скачков уплотнения относительно среднего положения, практически всегда имеюгцееся во время эксперимента как вследствие отрыва потока, так и вследствие чисто механических колебаний модели в аэродинамической трубе. При больших размерах модели и больших числах Маха повышение давления на цилиндре будет более значительным. В частности, как показывают расчеты, при больших числах Маха скорость потока за скачком 5 остается сверхзвуковой. В этом случае перед цилиндром будет наблюдаться местный прямой скачок 7. [c.495]

Размеры, полученные по фотографиям дуги, движущейся под действием магнитного поля, сделанным с малой выдержкой и малым световым потоком, как видно из рис. 3.3, близки к размерам, определенным поясом Роговского. Поперечные размеры дуги растут при увеличении силы тока. Размер d несколько уменьшается при увеличении напряженности магнитного поля. Уменьшения продольного размера, полученного методом фотографирования, не замечено. При этом не учтен сдвиг изображения светящегося канала за время экспонирования, который растет от 0,4 до 1,5 мм при увеличении скорости движения дуги. Если учесть сдвиг изображения за время экспонирования, то проявится зависимость продольного размера Ь от напряженности магнитного поля и будет более полное согласо- вание с измерениями поясом Роговского. Интересно отметить, что поперечный размер дорожки от пятен, оставляемых дугой на электродах, как видно из рис. 3.3, также близок к поперечному размеру дуги. [c.65]

В 1910 г. Парсонс построил большую гидродинамическую трубу в Уоллсенде (Англия), которая позволяла испытывать винты диаметром 305 мм в условиях кавитации ири скоростях, соответствующих подобию по числу Фруда. Труба представляла собой замкнутый канал длиной приблизительно 20 м. Диаметр основного трубопровода был равен 914 мм рабочая часть шириной 686 мм и высотой 762 мм имела стеклянные окна на боковых стенках. Из верхней части успокоительного бака диамет-ро.м 4,27 м и высотой 3,5 м вода поступала в рабочую часть, затем опускалась вниз, проходила через циркуляционный насос и возвращалась в успокоительный бак. Вода для освобождения от захваченного ею воздуха выводилась на поверхность по системе вертикальных труб, расположенных в успокоительном баке. Использовалась дистиллированная вода, и, чтобы снизить содержание воздуха в ней, труба до начала опытов работала некоторое время в вакуумированном состоянии. Расход потока, обтекающего испытываемый винт, регулировался путем изменения числа оборотов циркуляционного насоса. Была предусмотрена возможность вакуумирования рабочей части и измерения упора,. момента и скорости вращения испытываемого винта. Винт освещался прожектором при помощи системы вращающихся зеркал, вмонтированных в ступицу винта. Такое освещение позволяло получать фотографии с выдержкой 1/30 000 с. [c.39]

Для изучения использования внутрисменного фонда рабочего времени проводятся фотографии и самофото-графии рабочего дня, снимаются показания автоматических приборов и установок, контролирующих работу оборудования. Фотографии рабочего дня проводятся методом непосредственных измерений (индивидуальные, групповые, бригадные фотографии) и методом моментных наблюдений. Наиболее массовое и эффективное средство выявления внутрисменных потерь — организация само-фотографий рабочего дня. Суть ее заключается в том, что рабочий во время простоя записывает на листке продолжительность простоя и его причину, а после окончания смены — свои предложения по устранению простоя. Проведение самофотографий позволяет привлечь к разработке мер по устранению причин внутрисменных потерь большое число рабочих, бригадиров, мастеров, а Также начальников участков и цехов. [c.35]

Автоматизация установки экспозиции при съемке без лампы-вспышки в настоящее время глубоко разработана, но решены не все задачи. Можно ожидать, что в однообъективных зеркальных фотоаппаратах будут широко применяться системы прямого измерения (п. 4.4), так как они не требуют запоминающих устройств и могут обеспечить более точное измерение экспозиции, однако они плохо согласуются со способом детального измерения яркости. При прямом измерении экспозиция определяется в самый момент съемки, а значит, для уже скомпонованного кадра. Чтобы способом прямого измерения определить экспозицию по сюжетноважной детали объекта, не находящейся в самом центре кадра, нужно расположить внутри камеры / подвижный (например, поворотный) фотоприемник 2, воспринимающий свет от сюжетно-важной части объекта (рис. 55, а), а в поле зрения видоискателя 3 обеспечить соответствующее перемещение ограничивающего кружка 4 (рис. 55,6). Таким образом, фотограф, скомпоновав кадр, должен до спуска затвора совместить ограничивающий кружок (в видоискателе) с изображением сюжетно-важной детали. Такое. устройство пригодно и в том случае, если фотоприемник системы прямого измерения экспозиции используется также для автоматической фокусировки на сюжетно-важный предмет, выполняемой при нажатии на спуск. [c.122]

Это есть известная формула Баума [69] для ненасыщенного порога обнаружения. Из нее следует, что уменьшение яркости фона неба на 2 , диаметра изображения звезды т в 2,512 раза или увеличение диаметра телескопа в 2,512 раза или времени накопления I в 5,024 раза в равной мере снизят порог обнаружения на одну звездную величину. Для получения необходимой точности измерений слабых звезд необходимо применять интегрирование сигнала или счет числа импульсов счет фотонов). Для слабых звезд последнее предпочтительнее. У. Баум [86] указывает, что для получения точности 0 05 для звезды 23 " при угловом диаметре диафрагмы д = 4" при наблюдениях на 5-метровом рефлекторо с синим фильтром с попеременным чередованием регистрации звезды совместно с фоном и только фона, необходимо время накопления, равное 4 часам. Метод счета фотонов полностью свободен от эффекта насыщения, присущего, как мы увидим дальше, фотоэмульсиям. Поэтому он обеспечивает значительно большую точность, чем фотография. [c.104]

Вскоре после того как Леонтовичем [39] была построена релаксационная теория и автор определил время релаксации анизотропии т по формулам теории и измерениям распределения интенсивности в крыле [73], стало ясно, что существует огромное расхождение между величинами т, полученными из рассеяния и из измерения инерции эффекта Керра. Последними количественными измерениями инерции эффекта Керра были тогда и остаются еще и теперь измерения Ханли и Меркса [525]. Для удобства обсуждения результатов измерения времени инерции эффекта Керра в жидкостях, укажем вкратце на принцип рассматриваемого метода 525]. Метод этот состоит в том, что бегущая ультразвуковая волна стробоскопируется светом, модулированным ячейкой Керра, которая питается от того же генератора, что и пьезокварц, излучающий звуковую волну. Фотография бегущей волнь в таком опыте будет представлять собой систему эквидистантных светлых и темных полос, положение которых зависит от соотношения между фазой звуковой волны и фазой световой модуляции. [c.368]

В [77] предложен алгоритм вычисления распределения показателя преломления по измерениям производной от оптической длины пути. Для измерения углов отклонения света, пропорциональных производной функции ф, используется оптическая схема регистрации интерферограмм углового сдвига в каладом из трех каналов зондирования [78]. Метод основан на записи двух спекл-фотографий диффузора на одну фотопластинку, причем во время одной из экспозиций между диффузором и объективом присутствует объект. Вследствие рефракции излучения на объекте спекл-структура смещается относительно своего первоначального (без объекта) состояния. Величина смещения спекл-структуры в каждой точке изображения определяется углом рефракции луча, приходящего в эту точку Поэтому при освещении фотопластинки узким пучком света период возникавших интерференционных полос зависит от угла рефракции, который в свою очередь связан с производной от фазового сдвига вдоль направления, перпендикулярного к полосам. В работе приведен результат восстановления распределения показателя преломления внутри пламени спиртовки по описанным выше проекционным данным. [c.82]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...