Уравнении ветвей

Полагая у = 0 (поверхность конуса проходит через источник, расположенный на плоскости хОг), получаем уравнение ветви, ограничивающей области интегрирования (рис. 9.20) [c.358]

Формулы (3) — (10) дают возможность описывать кривую упрочнения, ветви петли механического гистерезиса, определять остаточную деформацию и рассчитывать потери на механический гистерезис. Аналогичными рассуждениями можно получить уравнения ветвей петель механического гистерезиса последующих циклов нагружения. [c.164]

Сравнивая это уравнение с уравнением ветви гиперболы, отнесенной к наружному фокусу [c.223]

Уравнения ветвей петли гистерезиса [c.216]

Пока a < Qo = уравнения ветвей имеют тот [c.216]

Пока а < а —-, уравнения ветвей имеют тот же [c.218]

Выбирая оси координат с началом в точке А, запишем уравнение ветви АС, согласно (1 ), в виде [c.198]

Аналогично находим уравнение ветви D [c.198]

Итак, уравнение ветви D окончательно будет qx / ql ра р [c.199]

Покажем, что это есть уравнение ветви гиперболы в полярных координатах с полюсом в обратном фокусе. Что это вообще представляет гиперболу, видно из того, что е> 1. Действительно [c.342]

Подставляя в (3.17) значение 0 = я, получим характеристическое уравнение ветви II [c.301]

Уравнения ветвей петли гистерезиса для ветви 1 [c.342]

Собственные колебания — см. Свободные колебания Соединения деталей — Гистерезис при циклическом нагружении — Площади петли 341, 343—346 --Уравнения ветвей петли 342 [c.563]

При сфО параметрические уравнения ветвей имеют вид [c.121]

Из канонического уравнения гиперболы следует, что I. Это означает, что величина j изменяется от +а до + с (правая ветвь гиперболы) и от —а до — ао (левая ветвь гиперболы), а величина у изменяется от — оо до + оо. По мере удаления в бесконечность ветви гиперболы неограниченно приближаются к прямым линиям. [c.153]

Так же может быть получено уравнение для катодной ветви суммарной поляризационной кривой [c.202]

Получили систему двух уравнений с тремя неизвестными Ft, Fu F . Эти уравнения устанавливают изменение натяжений ведущей и ведомой ветвей в зависимости от нагрузки Ft, но не вскрывают способности передавать эту нагрузку или тяговой способности передачи, которая связана с величиной силы трения между ремнем и шкивом. 1 а-кая связь установлена Эйлером. [c.222]

Особенностью топологических уравнений является то, что каждое из них связывает однотипные фазовые переменные, относящиеся к разным элементам системы. Примером могут служить уравнения законов Кирхгофа, записываемые относительно либо токов, либо напряжений ветвей. Для компонентных уравнений характерно то, что они связывают разнотипные фазовые переменные, относящиеся к одному элементу. Так, уравнение закона Ома связывает ток и напряжение резистора. [c.167]

В классическом варианте МУП имеются ограничения на вид компонентных уравнений. Применительно к схемной форме представления моделей эти ограничения выражаются в недопустимости таких ветвей, как идеальные источники напряжения и любые ветви, параметры которых зависят от каких-либо токов. В модифицированном варианте МУП эти ограничения снимаются благодаря расширению вектора базисных координат — дополнительно к узловым потенциалам к базисным координатам относят также токи особых ветвей. Особыми ветвями при этом называют 1) ветви источников напряжения 2) ветви, токи которых являются управляющими (аргументами в выражениях для параметров зависимых ветвей) 3) индуктивные ветви. [c.177]

Компонентные уравнения неособых ветвей имеют вид f, = Y.U + Y I + Q. где в дополнение к уравнению (4.44) в правой части фигу-12-785 177 [c.177]

Ветви 8 на рис. 2.2 соответствует преобразование исходного описания задачи, относящегося к макроуровню, в систему ОДУ с известными начальными условиями. Е сли это система нелинейных ОДУ, то дальнейшие преобразования происходят по охарактеризованным втчше ветвям 4, 6, 7 или 4. 5 если же система линейных ОДУ, то целесообразен непосредственный переход к системе линейных алгебраических уравнений (ветвь 9). [c.45]

Ниже описан ход решения, когда уравнения системы требуется записать чере, кинематические переменные (уравнения ветвей). В этом случае уравнения двухпо люсников должны быть записаны в прямой форме (81). Эти уравнения подставляют в уравнения основных сечений (78) [c.70]

Квантовое число вершины параболы Фортра (канта) легко получается при дифференцировании общего уравнения ветвей [c.78]

Для определения промежутка времени от этого момента до положения статического равновесия необходимо еще знать скорость в момент соприкасания с резиновым ограничителем. Она получается из уравнения ветви а 1 ь= —дга5 п ((Од Гз) = —6,67 39,5-51п 39 10 = — 166 см/сек. [c.175]

Коэффициент передачи для последовательно соединенных ветвей (рис. 2.28, а) найдем, если из уравнений ветвей 5x2 = = a5xi Ъх з = ЬЬх2 исключим переменную 6x2 Ъхз = аЬЪх . В этом случае коэффициент передачи равен произведению коэффициентов передач ветвей (здесь и далее на графах узлы обозначены цифрами 1, 2..., а коэффициенты передачи ветвей для упрощения обозначены разными буквами без индексов). [c.132]

Коэффициент передачи для параллельных одинаково направленных ветвей (рис. 2.28, б) найдем из уравнений ветвей 5x2 = a5xi-b65xi=(fl- -6)5xi. Он равен сумме коэффициентов передач каждой из ветвей. [c.132]

FE = 2а. Гипербола имеет две оси (х — действительная, у — мнимая) и две асиптоты т — прямые, с которыми ветви гиперболы пересекаются в несобственных точках. Расстояние между фокусами гиперболы FFi называется фокусным расстоянием и равно 2с. Уравнение гиперболы [c.49]

Двойная точка кривой линии называется изолированной (см. п. 2.5.1), если через нее проходят две мнимые негеи. Координаты этой точки удовлетворяют уравнению кривой, хотя точка визуально может и не принадлежать действительной ветви этой кривой. [c.137]

Обозначим через li и Ь векторы токов, а через Ai и Аг — подматрицы ннциденций узлов с неособыми и особыми ветвями соответственно. Тогда уравнение (4.42) перепишем в виде [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...