Получение очень высоких интенсивностей

Другой способ передачи тепла, который может быть полезным в ядерных реакторах, это применение кипящих жидкостей. Внутри самого реактора такие системы могут быть нежелательны, так как они склонны к незакономерным изменениям средней плотности теплоносителя, что может отразиться на протекании ядерной реакции. С другой стороны, это превосходный способ получения очень высоких интенсивностей теплопередачи. Коэфициент теплопередачи для кипящих жидкостей в широком интервале температур возрастает почти пропорционально квадрату разности температур между стенкой трубы и жидкостью. При больших разностях температур коэфициент теплопередачи достигает максимума, а затем падает с дальнейшим увеличением разности температур. При очень больших разностях температур он, несомненно, опять возрастает. Это падение коэфициента теплопередачи происходит от того, что стенка становится слишком горячей и не смачивается более жидкостью. Аналогичным образом ведет себя капля воды на раскаленной плите. Разность температур, дающая макси- [c.296]

Получение очень высоких интенсивностей [c.47]

Такой световод напоминает (см. 1.2) волновод, широко используемый в технике СВЧ. Этот способ транспортировки светового потока применяется в волоконной оптике для передачи информации модулированным световым сигналом. Однако при этом возникли существенные трудности и лишь в последние годы были решены проблемы, основанные на использовании весьма чистых и однородных волокон. Дело в том, что наличие в стеклянном волокне мельчайших пузырьков воздуха, трещин, пылинок и т.д. приводит к рассеянию световых волн и резкому возрастанию потерь энергии, нацело исключающих возможность применения системы таких волокон для целей оптической дальней связи. В результате интенсивной исследовательской работы в 70-е годы была разработана технология получения оптических волокон очень высокого качества. Потери энергии в таких световодах оказываются того же порядка, что и затухание электрического импульса, распространяющегося в металлическом проводнике. Можно ожидать, что несомненная выгода передачи информации на оптических частотах будет реализована не только в условиях космоса, где не играют роли помехи, неизбежно возникающие при распространении свободной световой волны в приземной атмосфере. [c.93]

Данные таблицы хорошо согласуются с результатами, полученными в двух других научных группах (см. [18]) при использовании иных методов анализа. Как следует из этих данных, при высокой интенсивности испарения скачки температуры и плотности пара у межфазной границы становятся соизмеримыми с абсолютными значениями температуры и плотности. При (5 = 1 (данные табл. 1.3 приводятся для этого значения коэффициента испарения-конденсации) степень пересыщения пара столь высока, что вблизи межфазной поверхности еще прежде достижения предельной интенсивности испарения неизбежна объемная конденсация пара (так называемые скачки конденсации). Степень пересыщения пара очень сильно зависит [c.74]

Разработали и способы получения особой формы зерен, например, с зубчатыми границами или типа "ожерелье" (когда крупные удлиненные зерна окружены гораздо более мелкими равноосными). У этих высокопрочных материалов добились очень высокого сопротивления ползучести и усталости, однако часто за счет некоторой утраты пластичности. Откликом на все эти проблемы явилась интенсивная теоретическая и практическая работа, цель которой — лучше понять поведение суперсплавов, разрушающихся в условиях ползучести при промежуточных температурах. [c.318]

При нормальных режимах резания зависимость Т — v более или, менее монотонна. Правда, нередко при малых скоростях резания, I когда фрезы, оснащенные твердым сплавом, нагреваются слабо, стойкость их уменьшается из-за выкрашивания хрупких кромок. Но в широком диапазоне скоростей резания нарушается монотонный характер зависимости Т — V. При очень высоких скоростях резания порядка нескольких тысяч и десятков тысяч метров в минуту стс кость быстрорежущего инструмента, по данным новейших исследований, не снижается, чем обеспечивается возможность работать весьма производительно. Возможность получения столь высоких режимов резания можно объяснить понижением температуры резания режущие кромки инструмента, находящиеся в контакте с обрабатываемым металлом кратчайшие мгновения, не успевают нагреться и при очень больших скоростях вращения интенсивно охлаждаются потоком воздуха. В этих условиях пластическая деформация стружки резко уменьшается, что также способствует снижению температуры и повышению износостойкости. [c.339]

Следует отдавать себе отчет в том, что получение изотопов в ускорителях или атомных реакторах связано с необходимостью разрешения ряда трудных технических проблем. Например, мишени, подвергаемые бомбардировке, должны выдерживать очень высокие температуры, которые в больших циклотронах при недостаточном охлаждении могут достичь 1500° С на 1. -илг толщины мишени ). В реакторах облучаемые образцы должны выдерживать ядерное излучение чрезвычайно высокой интенсивности и действие температур порядка 150—200° С. [c.127]

В последние годы для плавления особо тугоплавких металлов и сплавов получает применение так называемый плазменный нагрев. В плазменных горелках выделенное в дуге тепло не излучается непосредственно на поверхность нагрева, а используется для получения потока ионизированного газа (плазмы) с очень высокой температурой (5000—20 000° К и более) и сверхзвуковыми скоростями. Интенсивность теплоотдачи от потока плазмы к нагреваемым телам чрезвычайно высока. [c.251]

Когда интенсивность ударной волны велика, температура в состояниях 2 и 3 оказывается очень высокой. На рис. 4.20 показано получение высоких температур за сильной ударной волной, отраженной от конца ударной трубы [48]. В ударных трубах нетрудно получать температуры выше 5000° К и наблюдать свечение, такое как на рис. 4.20. При таких температурах уже существенны возбуждения электронов, диссоциация и ионизация. Энергия возбуждения электронов мала по сравнению с энергией колебания молекул и энергией диссоциации. Когда газ диссоциирован, уравнение состояния имеет более общую форму [c.196]

Фокусировка пучков высокой интенсивности однородными магнитными полями является прямым методом. Однако получение сильного однородного поля в относительно большом объеме делает оборудование очень громоздким и трудным для эксплуатации. Этот недостаток делает такой вид фокусировки неприемлемым для многих применений. [c.616]

Исходя из этих основных положений, можно рассчитывать-на получение катодных осадков с одинаковой кристаллической структурой, независимо от того, происходило ли осаждение при низкой плотности тока из разбавленного электролита, или прц высокой плотности тока из концентрированного электролита или при очень высокой плотности тока из концентрированного электролита, подвергаемого подогреву и интенсивному перемешиванию. Решающую роль играет величина потенциала, при котором происходит разряд ионов осаждающегося металла. [c.15]

С нагревом металла до очень высоких температур, значительно превышающих температурные режимы при любых других способах получения или плавки металла, и последующая большая скорость охлаждения металла шва могут способствовать интенсивному растворению водорода в сварочной ванне и неполному выделению его в процессе кристаллизации и дальнейшего охлаждения металла. [c.158]

Легирующие элементы, снижающие температуру р- -а превращения, естественно, способствуют получению мартенсита, тогда как при малом легировании для этого требуется интенсивное охлаждение. При очень высоком [c.382]

Искусственное удлинение пути. Устройство оптического квантового генератора. Образование инверсной заселенности уровней еще не гарантирует высокой интенсивности светового потока, выходящего из активного стержня. Чаще всего коэффициент усиления слишком мал, и поэтому значение щ, определяемое формулой (6), невелико. Для получения высоких значений щ при небольших Мо были бы необходимы стержни очень большой длины, иногда даже несколько десятков метров. Разумеется, это практически нереально. [c.18]

Поэтому большие интенсивности легче получить на высоких частотах. Проектирование и ностройкафокусирую-щих излучателей, предназначенных для получения очень высоких интенсивностей, представляет собой сложную задачу, при решении которой приходится учитывать много различных соображений. [c.47]

Он пригоден гл. обр. для мягкого паяния тяжелых металлов оловянным припоем или еще более легкоплавкими припоями при не очень больших толщинах спаиваемых предметов. Для работы же с более тугоплавкими сортами оловянных припоев он уже непригоден и д. б. заменен паяльным пламенем, получаемым от сгорания газообразных вешеств. Передача тепла при применении паяльного пламени производится уже не при помощи хорошо проводящих тепло металлов, а через газы, к-рые, как известно, являются гораздо худшими проводниками тепла. Передача тепла к месту пайки требует в данном случае значительного времени, что в связи с более высокой степенью проводимости спаиваемого металла ведет к сильному подогреву не только места пайки, но и соседних с ним частей последнее может вызвать нежелательные изменения в свойствах материала. Степень нагрева соседних с местом пайки частей зависит не только от сообщаемой этому месту Р, но и от рода паяльного пламени. Чем выше °пл. припоя, тем горячее д. б. пламя, чтобы соседние с местом пайки части нагрелись возможно меньше. Пламя сравнительно слабой интенсивности дают паяльные лампы. Они работают на каком-либо жидком горючем (спирт, бензин, бензол или керосин), и конструкция их зависит от рода последнего. Лампа, сконструированная для определенного горючего, б. ч. непригодна для какого-либо другого, например спиртовую лампу нельзя использовать для бензина вследствие возможного в этом случае взрыва. Во всех остальных отношениях работа лампой не представляет никаких опасностей, если только она надежно изготовлена и если выполняют все установленные для этой лампы правила употребления. Работа этих ламп базируется на превращении горючего в газ, которюй через сопло выходит наружу, смешивается с "воздухом и образует широкое, заостренное пламя не очень высок, интенсивности. Паяльные лампы пригодны для мягкого паяния в тех случаях, когда паяльник оказьтается недостаточным, а также для мягкого паяния алюминия и для твердого паяния тяжелых металлов. Для твердого паяния алюминия такие лампы, наоборот, непригодны, так как пламя для этого слишком широко и недостаточной Р. На фиг. 7 представлена небольшая паяльная лампа. Для получения горячего пламени требуется прежде всего основательное смешение горючего с воздухом или чистьпуг кислородом. При применении какого-либо газа в качестве горючего, т. е. когда отпадает надобность в обращении жидкого горючего в газ, подобная операпия не представляет затруднений. Простейшей горелкой, пригодной в данном случае, является горелка Бунзена (см. Бунзена горелка). [c.351]

Осветитель Наше представляет призму полного внутреннего отражения (рис. 3). С его помощью возможно получение изображения очень высокой интенсивности, но расположение его относительно объектива уменьшает разрешающую способность приблизительно на 50 )о. Поэтому осветитель Наше используют только для небольпшх увеличений. [c.9]

Методом РСА установлено, что фазовый состав сконсолидиро-ванного массивного образца и исходного порошка различаются. Уменьшение интенсивности пиков, соответствующих Рез04 и FeO, так же как и увеличение параметра решетки Fe от 2,860 А до 2,865А, свидетельствуют о частичном растворении окислов. Микротвердость полученного образца Fe чрезвычайно высока (4500 МПа). Эти и многие другие результаты [66] показывают, что во время консолидации ИПД может происходить полное или частичное растворение частиц второй фазы. В результате формируется пересыщенный твердый раствор, что приводит к очень высокой твердости. [c.49]

Рис. 39. Схематическая (К-У)-диаграмма, полученная при испытаниях на коррозию под напряжением по методике лин Ьюй механики разрушения V— скорость распространения трещины, Ki - коэффициент интенсивности напряжений — критическое значение, при котором скорость распространения трещины очень высока Ко - пороговая величина, ниже которой распростраиение трещины лежит за пределами измерения

У. в. в конденснроваяных средах. В конденсированных средах (твёрдых телах и жидкостях) в У. в,, получаемых в лаб. условиях, достижим чрезвычайно широкий диапазон давлений. При детонации конденсированных ВВ возникают и затем переходят в контактирующее с ВВ исследуемое вещество — твёрдое тело или жидкость — У. в. с давлением до неск. сотен кбар. С помощью кумулятивных зарядов достигаются давления порядка мегабар. Для получения У. в. очень большой интенсивности используются также спец. газовые и др. пушки, к-рыми разгоняются снаряды — пластины, ударяющие затем по преграде из исследуемого вещества. Благодаря разработанны.м в 1940—50-х гг. методам получения и диагностики У. в. стали могучим и во многом незаменимым средством эксперим. исследования физ.-хим. и др. свойств веществ в экстремальных условиях. Особенно широко У. в. испо льзуются для определения ур-ний состояния твёрдых тел и жидкостей при высоких давлениях и темп-рах, не достижимых в статич. экспериментах. Измерив две скорости — D и и, можно вычислить Р2 и У2 по ф-лам [c.210]

Данная глава, как мы условились в разд. 1.5, посвящена взаимодействию излучения с веществом. Это очень широкая область науки, иногда называемая фотофизикой. Здесь мы ограничимся обсуждением лишь явлений, имеющих непосредственное отношение к веществу, используемому как активная среда лазера. Вводный раздел посвящен теории излучения черного тела, на которую опирается вся современная физика излучения. Затем мы рассмотрим элементарные процессы поглощения, вынужденного излучения, спонтанного излучения и безызлучательной релаксации, На первом этапе это изучение будет проводиться ради простоты для разреженных сред и малой интенсивности излучения. Кроме того, будем вначале считать, что среда состоит только из атомов. Затем будут рассмотрены случаи высокой интенсивности излучения и плотных сред (когда возникают такие явления, как насыщение, суперизлучение, суперлюминесценция и усиленное спонтанное излучение). В последнем разделе мы обобщим некоторые из полученных результатов на более сложный случай молекулярной системы. Некоторые весьма важные, хотя и не столь общие вопросы, касающиеся фотофизики полупроводников, молекул красителей и центров окраски, мы кратко обсудим в гл. 6 непосредственно перед рассмотрением соответствующих лазеров. [c.25]

Ответ. Образование зерен окисла более интенсивно на нечистых металлах. Действительно, можно допустить, что металлические примеси сильнее подвержены окислению, чем основной металл, и они являются теми точками, на которых рреимущественно начинаются реакции окисления. Образова-лие зерен проявляет себя обычным образом в металлах очен высокой чистоты, характерной для металлов, полученных нами из лаборатории Шодрона. Я думаю, что Бардолл, который исследовал поведение железа разного происхождения, может уточнить этот вопрос. [c.18]

Картину электронной дифракции — электронограмму — получают как на просвет от образца толщиной порядка нескольких десятков нанометров, так и на отражение от плоского образца, поставленного так, что электронный луч практически скользит по его поверхности, образуя с ней угол в несколько минут. Благодаря чрезвычайно сильному рассеянию электронов при почти полном отсутствии поглощения, а также использованию при получении электронограмм почти всей мощности электронного пучка интенсивность дифракционных максимумов электроно-граммы очень высокая. Электронограмму можно получить за доли секунды. Однако в связи с особенностями рассеяния электронов на электронограммах не удается получить интерференционные максимумы с высокими индексами кристаллографических плоскостей, что весьма обедняет информацию. Так как углы дифракции 6 малы, погрешность в определении межплоскостных расстояний по элекТронограммам велика несмотря на острый профиль интерференционных линий она составляет обычно несколько десятков процентов. [c.65]

Из частиц, применяемых для проведения ядерных реакций с целью получештя радиоактивных ядер, наиболее важными являются нейтроны. Медленные нейтроны производят- в котлах ядерные реакции типа [п, у) и п, /) и несколько менее важные реакции п, р) и [п, а). Быстрые нейтроны применимы для получения радиоактивных ядер по реакциям (п, р) и п, а) с мишенями, имеющими 2>20. Подобные нейтроны получают на циклотроне, как результат реакций с1, п), используя в качестве хмишени Ве, или В. Бериллий является особенно пригодным для этой цели благодаря его физическим свойствам, допускающим высокую интенсивность бомбардирующих дейтронов, и поэтому выход реакции (й, п) для бериллия очень высок. Выход радиоактивных ядер для реакции (и, у) подсчитывается по фор- [c.254]

Работой [14] подтверждается очень высокий износ фосфатной пленки в начальный период испытания. Чем толще пленка, тем дольше период обкатки и потеря в весе образца. Интенсивный износ толстой пленки объясняется меньшей прочностью внешних кристаллов фосфатов по сравнению с кристаллами, прилегающими непосредственно к поверхности металла. На износостойкость цинкфосфатной пленки оказывает влияние кислотность фосфатирующего раствора. Степень износа марганцовофосфатной пленки значительно меньше цинкфосфатной износостойкость же цинкфосфатной цленки зависит от ее толщины. Это объясняется более высокой твердостью фосфата марганца. В процессе обкатки кристаллы фосфатов образуют плоские выступы, размеры которых сравнимы с размерами зерен металла. Между выступами образуются каналы, служащие для подвода смазки и ее равномерного распределения, что способствует повышению износостойкости. Также установлено [15], что наибольшей износостойкостью обладают железомарганцовые фосфатные пленки, образующиеся при обычном способе фосфатирования. К аналогичным результатам привели исследования [16], показавшие, что по стойкости к истиранию пленки, образующиеся при горячем фосфатировании, превосходят в 2 раза пленки, получающиеся при холодном фосфатировании. Однако имеются данные [17], по которым холодное фосфатирование обеспечивает получение более износостойкой пленки, по сравнению с горячим. В промышленности используют и горячие и холодные способы фосфатирования. [c.244]

Лак ГФ-95 (ранее обозначавшийся 1154), наиболее широко употребляющийся в производстве электрических машин и аппаратов из числа глифталевых лаков, содержащий в своем составе растительные (льняное и касторовое) масла. Применяется и как пропиточ1Ный и как покровный лак, обладает также довольно высокой клеящей способностью. Пленка лака светлая, прозрачная, прочная, твердая и обладает высокой стойкостью против действия горячего минерального масла, совтола и других растворителей, против кислот и хлора, но не особенно водостойка. Лак ГФ-95, в частности, с успехом применяют для пропитки обмоток маслонаполненных трансформаторов (обеспечиваются маслостойкость и очень высокая механическая прочность пропитанных обмоток), для пропитки обмоток, подвергающихся действию паров кислот и хлора, для покрытия содержащей бакелит изоляции, пропитанного асбест-цемента и т. п. с целью повышения стойкости по отношению к действию поверхностных разрядов. Для получения хорошей пленки лак должен быть подвергнут интенсивной горячей сушке при доступе свежего воздуха. Растворитель и разбавитель— [c.93]

Хромовые покрытия, пожалуй, больше, чем иные гальванические осадки, оказывают влияние на механические свойства стальной основы. Учитывая исключительно прочное сцепление хрома со сталью, эту систему можно рассматривать как биметалл, свойства которого в значительной мере определяются свойствами покрытия. Если осадок хрома оказывает неблагоприятное влияние, необходимо знать пути его уменьшения. Блестящие осадки, полученные при высокой плотности тока и сравнительно низкой температуре, менее пластичные и более хрупкие, чем молочные, формированные при низкой плотности тока и повышенной температуре. Не всегда очень твердый слой хрома отличается высокой износостойкостью и поэтому оптимальные условия получения осадков, обладающих этими свойствами, неидентичны. Сорбция металлом выделяющегося при электролизе водорода приводит к охрупчиванию стали. Понижение плотности тока и повышение температуры уменьшает интенсивность этого процесса. Склонность стали к наводороживанию изменяется с ее составом и состоянием поверхности. Так, сталь У8А при хромировании поглощает больше водорода, чем высоколегированная, а грубообрабо-танная поверхность — больше, чем имеющая высокий класс шероховатости. Хромирование понижает предел выносливости стали, [c.159]

В соответствии с изложенным можно было предполагать, что наиболее перспективными для получения комбинированных соединений способом горячей клепки с точки зрения высокой теплостойкости и технологии полимеризации являются отечественные клеи ВС ЮТ, ВС 350 и ВК 7 и зарубежный клей хи-дакс 967 (Англия), состоящий из фенольной смолы и полиамидов. Склеивание этим клеем осуществляется при температуре 220—230° С под давлением 1,4 кГ смР- в течение 2 мин. Соединения на клее хидакс 967 сохраняют очень высокую прочность при нагреве вплоть до температуры 150° С (табл. 94). Однако проведенное опробование клеев ВК7, ВС ЮТ и ВС 350 в условиях горячей клепки образцов из углеродистой конструкционной стали (пакет 2 + 2 мм) не дало положительных результатов. При постановке горячих заклепок по свеженанесенному клею наблюдается интенсивное выгорание клеевой прослойки в полости соединения, особенно вблизи заклепок, а также образование сильной пористости и шлаковых включений в клеевом слое после его отверждения. В случае постановки заклепок по ранее выполненному клеевому соединению с отвержденным клеевым швом резкий и быстрый нагрев клеевой прослойки приводит к ее охрупчиванию, потере прочности и герметичности. Аналогичные явления имеют место и в случае выполнения горячей клепкой соединений с применением клея хидакс 967. [c.204]

Весьма существенно, что в случае молекул H l, Н О и молекул с меньшими интервалами между вращательными линиями спектр жидкости не является простым видоизменением спектра газа, при котором происходит лишь расширение каждой линии тонкой структуры, вызывающее диффузность полосы. Одновременно происходит и резкое изменение распределения интенсивностей. Так, например, в то время как для газообразного НС1 при обычных давлениях мы имеем инфракрасные полосы с двумя ветвями Р и / отделенными друг от друга нулевым промежутком, а при более высоких давлениях не менее двух максимумов, то в жидком состоянии мы получаем только один сравнительно резкий максимум (во всяком случае не менее резкий, чем максимумы Р vi R в полосах газа). Это иллюстрируется фиг. 173, взятой из работы Веста [918]. Другим примером является этан С Н, , для которого в газовой фазе во многих полосах обнаружено по три максимума, по всем признакам соответствующим ветвям Р, Q к R (см. табл. 123) в то же время в жидком (и твердом) состоянии, а также в растворе в каждой полосе имеется только один значительно более резкий максимум (см. Лебернайт [561], Фокс и Мартин [328]). Аналогично этому, в комбинационном спектре большинства жидкостей мы наблюдаем не просто неразрешенную вращательную структуру с максимумами по обе стороны от несмещенной линии (как для газа при низких давлениях), а непрерывное падение интенсивности по мере удаления от этой линии. Такая картина наблюдается как для жидкости, так и для газа при очень высоких давлениях. На фиг. 174 в качестве иллюстрации приведено полученное ВеНлером [914] [c.562]

СН3. Спектр СНз впервые был получен прп импульсном фотолизе Hg( Hз)2 Герцбергом и Шусмитом [540]. Позднее он наблюдался в спектрах поглощения при импульсном фотолизе и многих других соединений. Несмотря на высокую точность исследования, в видимой и близкой ультрафиолетовой областях спектра не было найдено никаких следов поглощения, хотя, если бы радикал СН3 имел неплоскую структуру, именно в этой спектральной области должна была бы находиться система полос, обусловленная переходом из основного состояния в возбужденное состояние. .. еУа Е. Для плоской молекулы СН3 отсутствие соответствующего перехода [из состояния. .. (е ) арА2 в состояние Е легко объяснимо, поскольку в этом случае подобный переход должен быть запрещенным (табл. 9). Даже в предположении, которое представляется весьма правдоподобным, что молекула СН3 имеет неплоскую структуру в возбужденном состоянии Е и, следовательно, строго говоря, применимо правило отбора для точечной грунны соответствующий переход должен иметь очень малую интенсивность, так как вертикальная, т. е. разрешенная принципом Франка — Кондона, часть перехода должна подчиняться правилам отбора для точечной группы 1>зл. Если все же, несмотря на малую ожидаемую интенсивность, соответствующий переход будет найден в спектре СНд, его исследование смогкет дать значительно более обширную информацию о молекуле СН3, чем системы, обнару кениые до сих пор. Это связано с тем, что ожидаемому электронному переходу должны соответствовать в спектре четкие, а не диффузные полосы. Кроме того, можно ожидать, что в возбужденном состоянии Е должен наблюдаться эффект Яна — Теллера. [c.523]

Длинноволновый шлейф собственного УФ поглощения. УФ собственное поглощение стекол (с идеально когерентной микроструктурой и абсолютно не содержащих примесей) вызывается атомными переходами, в том числе включающими переходы на кислороде, и несколько смещается по длинам волн [7] при изменении состава стекол (рис. 2.4). Это поглощение отличается высокой интенсивностью, и хотя длины волн, представляющие интерес для работы ВОЛС, находятся в ближней и средней ИК областях спектра, важно оценить вклад длинноволнового шлейфа УФ (зонного) поглощения в суммарное затухание ВС. На рис. 2.5 приведены полученная измерением кривая зависимости УФ поглощения от энергии фотонов (измерения проведены непосредственно на двухслойных многомодовых ВС длиной 0,55 км, жила ВС — легированное кварцевое стекло, оболочка — чистый плавленый кварц, числовая апертура ВС равна 0,14) и теоретические экспоненты к ней. Прецизионные измерения края полосы УФ поглощения очень трудны из-за маскирующего (вуалирующего) действия примесного поглощения. За исключением очевидных полос примесного поглощения (рис. 2.5) результаты экспериментов представляют собой сумму двух экспонент. Более крутая экспонента 1 — длинноволновый шлейф собственного вакуумного УФ поглощения стекол, ее экстраполяция дает пренебрежимо малый вклад в затухание энергий фотонов, меньших 3,5 эВ, т. е. при длинах волн, больших 0,35 мкм. Принципиально важным результатом, следующим из экстраполяции экспоненты 2, является то, что длинноволновый шлейф УФ поглощения, хотя и заходит в видимую часть спектра, однако при длинах волн, больших 0,62 мкм (энергия фотонов меньше 2 эВ), дает вклад менее 1 дБ/км, а при 0,8 мкм (1,55 эВ) — менее 0,1 дБ/км. В чистом нелегированном плавленом кварце светоослабление, обусловленное только [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...