Стержень конечной длины

Рис. 10-8. Теплопередача через стержень конечной длины.

Прямолинейный круглый стержень конечной длины, расположенный параллельно изоляционной поверхности [c.97]

Решение задачи неустойчивого состояния полубесконечного стержня значительно проще, чем для стержня конечной длины. Практическое значение такого решения состоит в том, что стержень конечной длины в некоторых случаях обладает свойствами полубесконечного стержня, и в каждом случае это наблюдается до-тех пор, пока первая волна пройдет от начала до конца стержня. [c.245]

Стержень конечной длины (L м). [c.498]

Стержень конечной длины/., но не учитывается теплоотдача конечного торца его (а = 0) [c.499]

Стержень конечной длины. Если стержень имеет конечную длину, равную I, а все остальные предпосылки соответствуют предыдущему случаю,, то распределение температур по длине стержня описывается уравнением [c.195]

Стержень конечной длины [c.36]

До сих пор рассматривались только задачи кручения Сен-Венана, т. е. деформация стержня предполагалась не зависящей от г. Очевидно, что для полной реализации кручения Сен-Венана механические граничные условия на обоих концах, а именно уравнения (6.1) и (6.2), должны находиться в точном соответствии с распределением напряжений, получаемых из решения задачи Сен-Венана. Если стержень конечной длины нагружается крутящими моментами, приложенными произвольным образом на концах стержня, то распределение напряжений в стержне может отличаться от предсказываемых теорией Сен-Венана. Однако, согласно принципу Сен-Венана, упомянутому во введении к этой части, распределение напряжений в таком стержне будет отклоняться от даваемых теорией Сен-Венана лишь локально в окрестности концов стержня. Протяженность области этого отклонения вдоль оси г имеет порядок поперечных размеров стержня, так что теория кручения Сен-Венана может успешно применяться для областей, далеких от концов стержня. Приближенные решения для задачи кручения стержня конечной длины были получены различными авторами с помощью вариационных методов [2, 4]. [c.166]

Термические методы стационарного режима, металлы. В этом случае обычно используется металлический образец в форме стержня, концы которого поддерживают при различных температурах. Полуограниченный стержень рассматривается в 3 гл. IV, а стержень конечной длины — в 5 гл. IV. [c.32]

Стержень конечной длины. На одном конце стержня длиной / с постоянным поперечным сечением f поддерживается температура температура окружающей среды, с которой происходит теплообмен, Теплоотдача с торца не учитывается. Температура стержня на расстоянии х от его конца [c.87]

Стержень конечной длины. Для стержня конечной длины (рис. 62) из граничных условий находим [c.181]

Постановка задачи. Стержень конечной длины из несжимаемого вязкопластического материала, движущийся поступательно в направлении своей оси со скоростью —г о, в мгновение = О ударяется [c.509]

Стержень конечной длины на упругом основании. Метод начальных параметров. Общее решение. Рассмотрим стержень (балку) постоянного сечения на простом упругом основании. Общее решение уравнения (131), выраженное через нормальные фундаментальные функции (функции А. Н. Крылова), имеет вид [c.227]

В качестве вспомогательного материала для оценки в отдельных случаях значений потерь через выступающие из печи металлические детали ниже сообщаются краткие сведения по расчету теплоотдачи через стержень конечной длины, а также приводится упрощенная методика определения потерь тепла через стержень, выходящий из печной камеры в окружающую среду. [c.231]

Теплоотдача через стержень конечной длины [Л. 13]. Количество тепла, передаваемого стержнем в окружающую среду, равняется количеству тепла, прошедшего через его основание (рис. 3-3), и может быть определено из следующего выражения, получаемого для температуры окружающей среды 0°С [c.231]

Стержень конечной длины с тепловой изоляцией на конце. Определим температуру = Тх=г на изолированном конце (х — I) стержня и расход тепла через него, если иа другом конце (х = 0) поддерживается температура Тд. [c.105]

Стержень конечной длины с заданными температурами на концах. [c.107]

Стержень конечной длины с изотермической массой на конце. Определим расходы тепла Qo через конец стержня (ж = 0) и температуру Tl при X = I, если на левом конце [х 0) поддерживается температура Го, а па правом х = I) укреплена изотермическая масса F, имеющая по- [c.107]

Стержень конечной длины 39 [c.39]

Стержень конечной длины 41 [c.41]

Стержень конечной длины ( и<). Температура стержня в сечении, отстоящем от торца с температурой 81 па расстоянии х, [c.595]

Случай, когда нерастяжимый, но абсолютно гибкий стержень конечной длины расположен на одной грани клина, рассмотрен в работах В. М. Александрова [11, 13], в предположении, что вторая грань клина [c.165]

СТЕРЖЕНЬ КОНЕЧНОЙ ДЛИНЫ [c.44]

Присадочный стержень (электрод) имеет конечную длину. При этом место токоподвода относительно электрода не перемещается. [c.223]

Вследствие отражения звуковых волн у концов трубы столб воздуха, заключенный в трубе конечной длины и диаметра, малого но сравнению с длиной волны, как и стержень, представляет собой одномерную колебательную систему, обладающую определенными нормальными колебаниями — основным тоном и гармоническими обертонами. Частоты этих колебаний и распределение их амплитуд вдоль трубы, а также возникновение резонанса при вынужденных колебаниях определяются совершенно теми же условиями, что и в случае стержня, причем закрытый конец трубы аналогичен закрепленному концу стержня, а открытый конец трубы — свободному 154). [c.734]

Рассмотрим теперь тот случай, когда удар производится по стержню конечной длины I и масса ударяющего груза не слишком велика. Для определенности будем считать, что другой конец стержня жестко закреплен и груз, например, падает на стержень с высоты /г, как показано на рис. 2.11.1. Встречая сопротивление со стороны стержня, груз будет замедлять движение, скорость уменьшится до нуля при наибольшем сжатии стержня. [c.73]

Задача о стержне конечной длины имеет большое практическое значение. В качестве примера служит обычно вопрос об ошибке в измерении температуры в воздухопроводе при использовании термометра, вставленного в гильзу. Гильза трактуется как стержень, одно основание которого имеет температуру стенки трубопровода. Поток в трубе отличается, как правило, более высокой температурой, которую и надлежит измерить. Однако в этом случае дно гильзы, вблизи которого располагается шарик термометра (или спай термопары), имеет вследствие растечки тепла по телу гильзы более низкую температуру, чем поток. Как видно из изложенного, эта разность будет тем меньше, чем меньше 1/ h ml, т. е. чем больше ml. При заданной толщине стенки гильзы (она должна быть как можно тоньше) и заданном коэффициенте а необходимо, следовательно, выбирать материал с возможно меньшим коэффициентом теплопроводности л, самую же гильзу брать как можно более длинной. При малом диаметре трубопровода для удлинения гильзы рекомендуется вставлять ее не радиально, а наискось или же, пользуясь поворотом трубы, направлять гильзу вдоль оси навстречу потоку. [c.39]

В заключение данной главы укажем еще на одну возможность приведения стреж ня конечной длины к иолубесконечному стержню, т, е. рассмотрим спо,соб, как можно добиться того, чтобы волны в конце стержля не отражались. С этой целью представим себе стержень конечной длины со следующими начальными и граничными условиями [c.245]

Стержень конечной длины. Распределение температур по длине стерлсня постоянного сечения, на одном конце которого (х = 0) поддерживается постоянная температура а с поверхности происходит теплоотдача в окружающую среду с температурой определяется по формуле (теплоотдачей с торца пренебрегаем) [c.205]

Стержень конечной длины. Рассмотрим стержень конечной длины постоянного поперечного сечения (рис. 30). При заданных и 0 требуется найти распределение температур по длине стержия. [c.61]

Чтобы перейти к приложению этого метода к решению волновых задач теории вязкопластичности, рассмотрим простой случай распространения пластических волн в стержне. Рассмотрим стержень конечной длины /, конец которого л = О нагружен переменным во времени давлением, монотонно возрастающим за короткий промежуток времени А/ от нуля до постоянного значения, превышающего предел текучести на растяжение. Конец стержня х = I закреплен. [c.150]

На основе этой аналогии стержень конечной длины /, в котором распространяется акустическая волна, можно представить в виде однородной линии с распределенными параметрами (см. рис. 7.12, в) нли эквивалентной схемы с сосредоточенными параметрами (рис. 7.12, б). Обозначим механические силы и акустические скорости на входе и У, на выходе Рг и Кг. Характеристический механический импеданс линии 2т опнсан выражением [c.326]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...