Бозон векторный

Из преобладания [V—Л)-варианта слабого взаимодействия следует, что И7-бозон должен быть векторной частицей, т. е. иметь спин Sw=l- Его масса должна быть больше массы К-ме-зона (/ 500 Мэе), так как в противном случае давно бы был обнаружен процесс распада /С+-мезона по схеме /С+—yW++y. [c.262]

Открытие в 1983 г. векторных и 2°-бозонов в [c.973]

Рис. 7.87. Элементарные узлы слабого взаимодействия, содержащие нейтральный векторный бозон.

Рассмотрим теперь, какой вид имеют диаграммы конкретных слабых распадов в теории слабых взаимодействий с промежуточными векторными бозонами W-, Z . [c.417]

Рис. 7.89. Диаграмма распада мюона с участием векторного бозона.

На втором уровне принимается гипотеза о заряженном промежуточном векторном бозоне W. Здесь уже элементарными считаются узлы типа изображенных на рис. 7.84. Достоинства этой теории таковы [c.426]

В заключение всей главы об элементарных частицах отметим, что существует заманчивая идея объединить в единую калибровочную теорию три взаимодействия — сильное, электромагнитное и слабое, так, чтобы все различие между ними было обусловлено спонтанным нарушением симметрии вакуума. Предпосылкой к такому объединению служит глубокое сходство основных элементарных частиц и элементарных узлов всех теорий — в каждой теории элементарный узел содержит две фермионные линии и одну векторную бозонную. Проведение этой идеи в жизнь наталкивается на очень серьезные трудности, как математические, так и физические. Основная физическая трудность состоит в неизбежном появлении многих лишних частиц, не укладывающихся в совокупность имеющихся опытных данных. Эти лишние частицы, как правило, могут иметь массы, намного превышающие массы известных частиц. [c.429]

ГРАВИТАЦИОННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ элементарных частиц — тип фундам. взаимодействий (наряду с сильным, эл.-магн. и слабым), к-рый характеризуется участием гравитац. поля (поля тяготении) в процессах взаимодействия. По совр. представлениям, любое взаимодействие частиц осуществляется путём обмена между ними виртуальными (или реальными) частицами — переносчиками взаимодействия. Так, переносчиком эл.-магн. взаимодействия является квант эл.-магн. ноля — фотон, переносчиком слабого взаимодействия в совр. объединённой теории электрослабого взаимодействия — промежуточные векторные бозоны.. Предполагается, что сильное взаимодействие переносят глюоны, склеивающие кварка внутри адронов. Для [c.524]

Для масс промежуточных векторных бозонов 1Г, Z используется параметризация [c.206]

ПРОМЕЖУТОЧНЫЕ ВЕКТОРНЫЕ БОЗОНЫ — векторные частицы, за счёт обмена к-рыми осуществляется слабое взаимодействие. Они наз. промежуточными по историч. причинам, поскольку их существование было предсказано теоретически задолго до их прямого обнаружения как реальных частиц (1983), а именно, локальное четырёхфермнонное взаимодействие между заряженными токами и нейтральными токами представлялось как результат промежуточного обмена виртуальными частицами и 2 [на рис. в качестве примера пока.зано, как указанный обмен осуществляется в рассеянии нейтрино (V) на электроне [c.144]

Частицы, не участвующие в сильных взаимодействиях, образуют два небольших семейства. Одно из них представляют лептоны — электрон, мюон, т-лептон, а также электронное, мюонное и т-нейтрино. Другое семейство до последнего времени представлял фотон — безмассовая частица со спином, равным единице, являющаяся переносчиком электромагнитного пзаимодекст-сия, квантом электромагнитного поля. В 1983 г. были открыты массивные заряженные (W ) и нейтральный (Z ) бозоны — частицы со спином, равным единице, являющиеся переносчиками слабого взаимодействия. Фотон, и -бозоны относят к семейству векторных [c.970]

Изложенный в предыдущих пунктах четырехфермионный вариант теории слабых взаимодействий не является единственным. Приведем более глубокую и получившую наибольшее распространение теорию, основанную на гипотезе существования промежуточных векторных бозонов. Основные положения этой теории таковы [c.415]

Особая выделенность В. и, связана с тем, что они играют фундам. ро.пь в совр. теории элементарных частиц, выступая в качестве калибровочных полей, обеспечивающих калибровочную симметрию теории. Таковы, наир., >л.-маги, поле, глюонное поле (см. Квантовая хромодипамика), поле промежуточных векторных боаонов (см. Электрослабое взаимодействие). Соответствующие им векторные части] ы (фотон, глюоны, промежуточные бозоны) служат переносчиками электромагнитного, сильного и слабого взаииодействи11. [c.251]

В.месте с тем в построении реалистич. модели В. о, имеются трудности, связанные с описанием скалярных частиц — т. н. Хиггса бозонов, наличие К-рых в теории обеспечивает (за счет Хиггса. кеханиз.ча) спонтанное нарушение симметрии и возникновение масс у про.межуточных векторных бозонов (переносчиков слабого взаимодействия), лептонов и кварков. В существующих моделях состав мультиплетов кварков, лептонов и скалярных частиц и спектр их масс не фиксируются си.м.метрие , а вводятся в теорию феноменологическя, Серьёзные трудности вызывает также объяснеппе различия на 12 порядков. масштабов расстояний, на к-ры1 происходит нарушение едино] симметрии G и си.чмет. рии ЭСВ (т. н. проблема иерархии). [c.254]

В двумерном пространстве-времени существуют с о-отношения б о 3 о п и а а ц и и, позволяющие ыразить фермиониые поля (ф, tp) через бозонные (<р) и наоборот 5]. Напр., плотности векторного, а такжо скалярного и псевдоскалярного токов свободных без-массовых фермиопов локально выражаются через безмассовое бозонное поле [c.565]

X Фермиевская константа слабого взаимодействия определяется из четырёхточечной вершины (i+- e+ + +V(j4-Vj и равна G/r=l,16632(4) -10- ГэВ . При импульсах порядка Myyj , где М- — масса промежуточного векторного бозона, вершина л -у evv существенно за-иисит от импульсов и должна быть выражена через [c.444]

Ряд М. к. э. наблюдается в сверхпроводящих металлах. Поскольку электроны подчиняются статистике Ферми — Дирака, в одном квантовом состоянии не может находиться больше одного электрона. Однако при переходе в сверхпроводящее состояние в металле образуются пары из двух электронов с противополож-ныаш импульсами и спинами — т. н. куперовские пары. Эти дары, являющиеся бозонами, ниже точки перехода находятся в состоянии бозе-конденсации и характеризуются макроскопич. волновой ф-цией фо = = ф 1ехр(гос). Для описания М. к. э. в свмхпровод-никах существенно поведение фо при калибровочных (градиентных) преобразованиях векторного А и скалярного ф потенциалов эл.-магн. поля. Волновая ф-ция пары ведёт себя при этих преобразованиях как волновая ф-ция частицы с зарядом 2е (е — заряд электрона). Соответственно никакие имеющие прямой физ. смысл величины не должны меняться при след, преобразовании А, Ц) и фазы волновой ф-ции а [c.30]

На более глубоком уровне выяснилось, что элементарные частицы, участвующие в сильных взаимодействиях, состоят из более фундам. частиц — кварков. Материя представилась в совр. физике лептонами и кварками (частицами с полуцелым спином) и квантами полей (фотонами, векторными бозонами, глюонами и гипотетич. гравитонами), обладающими целым спином и осуществляющими четыре типа фундам. взаимодействий. В квантовой теории поля уже на ранних стадиях ее развития выяснилась связь между свойствами частиц (значениями спинов) и квантовыми законами их движения. Построение калибровочных теорий электрослабых и сильных взаимодействий впервые в явной форме обнаружило связи между уравнениями движения фундам. частиц и их взаимодействиями. [c.67]

НЕЙТРАЛЬНЫЙ ТОК (нейтральный слабый ток) в теории электрослабого взаимодействия — фундам. оператор, описывающий взаимодействие кварков и леп-тонов с полем нейтрального промежуточного векторного бозона (2-бозооа) и обусловливающий переходы, в к-рых не изменяется электрич. заряд конечных и на- [c.254]

Простота этой картины в нек-рых случаях нарушается. Так, если в третьем из приведённых выше лагранжианов взаимодействия с безразмерными константами связи векторное поле имеет массу М, то возможно образование безразмерной комбинации с её участием и свойство П. исчезает. В реальных случаях этой оговоркой, по-видимому, можно пренебречь, поскольку известные массивные векторные поля (И -и Z-бозонные) имеют калибровочную природу, а калибровочные поля первоначально безмассовы и приобретают массу в результате спонтанного нарушения симметрии, при к-ром свойство П. не нарушается. Осложнения могут также возникнуть для калибровочного взаимодействия фермионов, не сохраняюп его чётность. В этом случае приходится иметь дело с т. н. аномалиями. С учётом этих оговорок безразмерность констант связи есть необходимое и практически достаточное условие П. [c.565]

Т. о., с уровнем достоверности 90% эксперим. данные подтверждают существование Р. п. к осн. соотношению для масс промежуточных векторных бозонов и угла смешивания Вайнберга. [c.206]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...