Заключенно

В заключение производится силовой расчет ведущего звена. Задачи обычно решают графоаналитическим методом, используя уравнения равновесия всей группы или отдельных ее звеньев в форме [c.104]

В заключение отметим еще, что у неподвижной системы координат Ор = = В хуг ось X удобно совместить с осью x-i и также направить ее вниз. [c.179]

В заключение заметим, что если кроме сил F. ,. .., F на звенья механизма действуют еще нары сил, моменты которых суть тМ,, /Из.....Мп, то уравнение (15.11) принимает вид [c.329]

Построение диаграммы ДТ = ЛГ (q>) (рис. 19.5, б) ведем путем подсчета площадей, заключенных между кривыми Мд = Л1д (qj) и М(, = Мс (q>)i как это было указано в 74 (на рис. 19.5, а эти площадки заштрихованы). Построение диаграммы ДГ = = А7 (ф) удобно начать с положения Ь. [c.382]

Т. Рассмотренное свойство регулятора может быть представлено графически следующим образом. Построим равновесные кривые для значений сор, Ыр и сор (рис. 20.12). Область, заключенная между кривыми 2 = 2 ((Ор ) и 2 — г (сор ), называется областью нечувствительности регулятора. В этой области муфта регулятора остается неподвижной при изменении угловой скорости в пределах, определяемых неравенством (20.28), [c.409]

Таким образом, в общем случае действительная линия зацепления эвольвентных профилей представляется в виде участка оЬ образующей прямой, заключенного между окружностями вершин. Указанный участок носит название активной линии зацепления. [c.438]

На основании изложенного можно сделать заключение, что эвольвентное зацепление возможно только при том условии, что окружность вершин зубьев нарезающего колеса пересекает нормаль не далее точки В, т. е. точки, соответствующей концу линии зацепления АВ. При большой высоте зубьев может наступить явление подрезания. Так как размеры зуба колеса-инструмента стандартизированы и выполняются при одном и том же модуле у разных колес-инструментов одной и той же высоты, то при прочих равных условиях возможность подрезания определяется положением точки В на нормали п — п (рис. 22.30), т. е. размерами колеса 2 и, следовательно, его числом зубьев. [c.452]

В заключение рассмотрим механизм с качающейся кулисой. Из рис. 27.24 непосредственно следует, что угол 0 равен углу i[) [c.565]

Может оказаться полезным упомянуть в заключение о известных проблемах, связанных с логическим обоснованием принципов сохранения. Классическая точка зрения состоит в том, что четыре принципа сохранения массы, импульса, момента импульса и энергии логически не зависят один от другого. В некоторых недавних работах [9—И] по основаниям механики сплошной среды эти классические предположения заменяются постулатом о независимости механической мощности от выбора системы отсчета, т. е. один из членов в уравнении энергии предполагается не зави-сяш,им от системы отсчета. С использованием этого постулата динамическое уравнение и принцип сохранения момента импульса могут быть выведены из уравнения энергии. Ясно, что этот новый подход с использованием в качестве отправной точки трех постулатов позволяет получить в точности те же самые окончательные уравнения, что и классический подход, который опирается на четыре исходных постулата. [c.53]

Из этой таблицы видно, что второй закон термодинамики делает задачу переопределенной, поскольку число уравнений в ней на единицу больше числа переменных. Следовательно, это приводит к заключению, что второй закон термодинамики налагает некоторые ограничения, природу которых необходимо выяснить ). [c.150]

В неравенстве (4-4.10) первый член представляет собой скорость возрастания энергии в рассматриваемом элементе материала. Член, заключенный в квадратные скобки, можно рассматривать как скорость возрастания энтропии внешней среды, окружающей элемент материала действительно, V- q/T) есть поток энтропии из элемента вследствие теплопроводности, а —Q/T есть отток энтропии вследствие радиации. Неравенство (4-4.10) можно рассматривать как формализованную запись утверждения, что для любого процесса полная скорость возрастания энтропии неотрицательна. [c.151]

В заключение запишем энтропийное уравнение состояния для простой жидкости с затухающей памятью в следующем виде [c.161]

Предположим теперь, что рассматриваемое течение реализуется для образца материала, заключенного между двумя плоскими пластинами, одна из которых (х = 0) неподвижна, а другая (а = К) вибрирует по синусоидальному временному закону [c.197]

В заключение можно сказать, что уравнения состояния, в которые в явной форме входит скорость деформации, следует всегда рассматривать с большой осторожностью, поскольку они могут относиться к той же категории, что и уравнение (6-3.46), т. е. они могут выдвигать для основного функционала такие гипотезы гладкости, которые находятся в противоречии с соответствующими гипотезами теории простых жидкостей. Конечно, такая проблема возникает не для всех уравнений состояния, содержащих скорость деформации см., например, уравнения (6-3.44) и (6-3.45). Наилучшей проверкой сомнительного уравнения состояния является [c.230]

За исключением рассмотренных выше частных задач, основной результат теории вторичных течений заключен в уравнении (7-3.3). Он состоит в том, что анализ вторичных течений можно провести на основе уравнения состояния, нанример уравнения (7-3.4), которое определяет линейное (хотя и не изотропное) соотношение между дополнительным напряжением и предысторией деформирования вторичного течения. Следует помнить, что вид этого соотношения зависит от вида основного течения. [c.275]

В заключение разбора чертежа отметим, что если требуется массовое изготовление этих деталей, то экономический расчет может подтвердить целесообразность их изготовления другими способами высадкой, горячей штамповкой, литьем под давлением. [c.182]

В заключение разбора чертежа отметим, что если требуется массовое изготовление этих деталей, то экономический расчет может подтвердить [c.161]

Выбор системы произволен и диктуется условиями решаемой задачи. Тела, не входящие в систему, называют окружающей средой. Систему отделяют от окружающей среды контрольной поверхностью (оболочкой). Так, например, для простейшей системы — газа, заключенного в цилиндре под поршнем, внешней средой является окружающий воздух, а контрольными поверхностями служат стенки цилиндра и поршень. [c.7]

Термодинамическую систему, которая не может обмениваться теплотой с окружающей средой, называют т е п-ло изолированной или адиабатной. Примером адиабатной системы является газ, находящийся в сосуде, стенки которого покрыты идеальной тепловой изоляцией, исключающей теплообмен между заключенным в сосуде газом [c.7]

Рассмотрим газ массой М и объемом V, заключенный в эластичную оболочку [c.12]

Регенеративный воздухоподогреватель котла (рис. 18.6) представляет собой медленно вращающийся (3—5 об/мин) барабан (ротор) с набивкой (насадкой) из гофрированных тонких стальных листов, заключенный в неподвижный корпус. Секторными плитами корпус разделен на две части — воздушную и газовую. При вращении ротора [c.151]

Пар поступает в одно или несколько сопл 4, приобретает в них значительную скорость и направляется на рабочие лопатки 5. Отработанный пар удаляется через выхлопной патрубок 8. Ротор турбины, состоящий из диска 3, закрепленных на нем лопаток и вала /, заключен в корпус 6. В месте прохода вала через корпус установлены переднее 2 и заднее 7 лабиринтовые уплотнения, предотвращающие утечки пара. Так как весь располагаемый теплоперепад срабатывается в одной ступени, то скорости потока в соплах оказываются большими. При расширении, например, перегретого пара, имеющего параметры 1 МПа [c.168]

В заключение удаляют лишние линии построений (связи), производят обводку изображений и штриховку фигур сечений в разрезе. [c.318]

В заключение необходимо одним из способов определить действительный вид фигуры сечения. На рис. 182 действительный вид сечения найден способом перемены плоскостей проекций. Желательно построение аксонометрии усеченного тела. [c.103]

Примечания 1. При выборе диаметров резьб следует предпочитать первый ряд второму, а второй-третьему. 2. Диаметры и шаги резьб, заключенные в скобки, по возможности не применять. [c.151]

Изменение кинетической энергии всегда пропорционально площадям, заключенным между кривыми моментов движущих сил и сил сопротивления (на рис. 16.1, а эти площади заштрихованы). Этим площадям следует приписывать знак плюс или минус в зависимости от того, какая работа будет больше момента движущих сил или момента сил сопротивления. Так, на участке 1—7 криг.ая момента движущих сил расположена выше кривой момента сил сопротивления, и, следовательно, приращение кинетической энергии положительно наоборот, на участке 7—10 приращение кинетической энергии отрицательно и т. д. За все время работы механизма, соответствующее углу поворота Ф, приращение кинетической энергии равно нулю, и сумма всех заштрихованных площадей со знаком плюс должна равняться сумме площэлтей со знаком минус, так как в момент пуска механизма и в момент его остановки скорость точки приведения равна нулю. Точно такое же равенство должно иметь место и за время установившегося движения на участке 13—25, потому что в этом случае угловая скорость звена приведения механизма через каждый цикл возвращается к прежнему значению. [c.351]

Если диаграмма кинетической энергии не построена, то определение иаимепьтего из минимальных п наибольшего из максимальных значений угловой скорости может быть сделано сравнением избыточных площадок, заключенных между кривыми Мд = Л4д (ф) и Мс — (ф). Например, для диаграмм, показанных на рис. 19.5, а, наибольшая максимальная угловая скорость соот-рл (ствует положению с, если площадь больше площади S e, и, наоборот, если S d < Sde, то наибольшая максимальная угловая скорость соответствует положению е. Если Зь > S d, то наименьшая минимальная угловая скорость соответствует поло-л(емию Ь, и, наоборот, если 8ьс < то наименьшая минимальная угловая скорость соответствует положению d. [c.386]

Определение наибольшей максимальной скорости и наименьшей минимальной скорости мо.жет быть также сделано методом сравнения избыточных плои1,адок, заключенных между ординатами, соответствующими углам ф, ах и ф,п ,1, при условии малого сдвига максимальных и минимальных значений угловой скорости по отношению к максимальным и минимальным значениям кинетической энергии. В практических инженерных расчетах во многих случаях сдвиги эти весьма малы, поэтому применение изложенного метода сравнения избыточных площадок вполне допустимо. [c.386]

В заключение следует сказать, что при изменении системы отсчета нейтральный тензор А соответствует тензору А, имеющему те же самые инварианты, что и тензор А. В то же время ненейтральный тензор В порождает тензор В, имеющий другие инварианты. [c.40]

Плотностью р (кг/м ) называют массу жидкости, заключенную в едип 1де объема для однородной жидкости [c.8]

Трехчлен, заключенный в скобках, представляет собой полный дифференциал давления, т. е. фупко.ни р (х, у, z), поэтому предыдущее уравнение можно переписать в внде [c.20]

Применяя формулу (1.20) к жидкости, заключенной в пьезометре, получпм [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...