Как связаться с автором

Первое замечание касается истолкования соотношения Эйнштейна Е = тс , которое дано автором недостаточно четко и не совсем правильно. Это соотношение впервые было установлено Эйнштейном как одно из следствий специальной теории относительности. В последние годы в связи с многочисленными исследованиями различных ядерных реакций его справедливость была [c.13]

АВТОР. Речь шла не только об этом. Подчеркивалось, например, что квантовая физика позволяет рассматривать как возникновение, так и разрушение интерференции, что, с точки зрения квантовой физики, интерференционные явления могут выходить за рамки волновых представлений. Теперь же мы пойдем еще дальше — убедимся, что для объяснения некоторых интерференционных опытов фотонные представления становятся необходимыми. В связи с этим мы поговорим о флуктуациях числа фотонов в световых пуч- [c.288]

Как было установлено К. Шенноном, информация / о системе, получаемая при наблюдении за системой, связана с происходящим при этом изменением вероятности состояния системы таким же соотношением (с точностью до знака), как и (3.49). Это формальное сходство выражений для термодинамической энтропии S и уменьшения информации — / ( информационной энтропии по Шеннону) привело многих авторов к необоснованному отождествлению термодинамической энтропии с информационной энтропией , хотя последняя не является термодинамическим параметром. Использование одного и того же термина (энтропия) для различных величин лишь вводит в заблуждение. [c.73]

Вопрос о геометрическом суммировании изгибающих моментов возникает, как известно, при расчете валов, и многие авторы ограничиваются тем, что попутно с расчетом вала вскользь говорят о суммировании моментов. Но это отдельный, достаточно важный вопрос, который заслуживает специального рассмотрения. Опыт показывает, что если ограничиться попутным (в связи с расчетом валов) ознакомлением с расчетом бруса на изгиб в двух плоскостях, то, справляясь с задачей расчета вала, учащийся зачастую не может решить аналогичную задачу, в которой нет крутящих моментов. Как уже говорилось, уместнее всего рассматривать этот вопрос в теме Косой изгиб хотя бы потому, что общая формула (13.1) применима и в этом случае, и прогибы определяются так же, как при косом изгибе. [c.144]

Однако в природе встречаются грунты (плотные глины) с очень малыми порами, измеряемыми долями миллиметра. Некоторые авторы полагают, что вода, находящаяся в таких порах, теряет свойство ньютоновской жидкости и в состоянии покоя оказывается способной выдерживать (как твердое тело) касательные напряжения той или другой величины. В связи с этим приходится считать, что существуют глины, которые начинают пропускать воду через свое поровое пространство только при градиентах J>Ja, где Jo называется начальным градиентом. При J < Jq Для таких грунтов движение воды не имеет места существующая здесь разность напора уравновешивается упомянутыми касательными напряжениями. Величина Jq обосновывается, опираясь на представление о твердой воде (см. конец 1-4). [c.541]

При подготовке рукописи авторы считали, что будущий читатель знаком с основами гидравлики, в связи с чем такие вопросы, как движение реальных жидкостей и гидравлика трубопроводов, рассмотрены сжато. [c.4]

В третьем издании в книгу внесен ряд изменений и дополнений, учитывающих как новые сведения, полученные за время, прошедшее после предыдущих изданий, так и опыт использования книги в качестве учебника. Использована терминология теории теплообмена, рекомендованная Комитетом научно-технической терминологии АН СССР и Министерством высшего и среднего специального образования СССР к применению в учебном процессе. В связи с этим изменены некоторые термины, обозначения. В то же время для облегчения пользования книгой авторы стремились соблюсти преемственность между старыми н вновь введенными терминами. Название книги оставлено прежним, поскольку оно не изменилось и в существующих учебных планах. [c.4]

Необходимо подчеркнуть, однако, что количественная оценка масштабов международного обмена энергетическими ресурсами на столь далекую перспективу значительно затруднена в связи с общей неопределенностью прогнозов развития экономики в целом и энергетической ситуации в капиталистических и особенно в развивающихся странах, а также условностью прогноза масштабов и структуры перспективного энергетического баланса. Поэтому автор считает необходимым подчеркнуть, что приведенные в табл. 6-9 цифры следует рассматривать как иллюстративные. [c.130]

Если вместо уравнения, соответствующего = выбрать другое моментное уравнение, то получатся те же самые результаты, изменятся только выражение и величина постоянной (3. Последнее, однако, очень важно, так как связано с толщиной ударной волны. Выбрав, например, Ф = 1 вместо ф. = 1 , получим изменение в толщине ударной волны на величину порядка 25%. Этот факт указывает на то, что, хотя метод Мотт-Смита качественно корректен, он не точен количественно. Кроме того, результаты Мотт-Смита для слабых ударных волн (М->1) не согласуются с теорией слабых ударных волн или, что эквивалентно, с результатами Навье — Стокса. По этой причине несколько авторов предложили различные модификации метода Мотт-Смита. Наиболее интересными из них оказались предложения Солвена и др. [116], а также Холвея [117]. Согласно пер- [c.415]

В связи с этим авторы [106] предложили механиче-, скую модель теплообмена. При этом, как и в работе [90], основой явилось общее уравнение теплообмена псев-доожиженного слоя с поверхностью, предложенное Гель-периным и Айнштейном [c.81]

Современное состояние вопроса общего математического описания дисперсных систем нельзя признать до-статочло удовлетворительным, несмотря на растущий интерес к этой проблеме. Каж травило, в работах, шо-священных этому вопросу, фактически используется феноменологический подход к исследованию дисперсного потока в целом. Идея условного континуума п03(В0Ляет полностью использовать математический аппарат механики сплошных сред, но несет с собой погрешности физического порядка тем более существенные, чем значительней макроднскретность системы. Системы таких уравнений, полученные рядом авторов как общие, все же не охватывают класс дисперсных потоков во всем диапазоне концентраций (вплоть до плотного движущегося слоя). Они не учитывают качественного изменения структуры потока и в связи с этим изменения закономерностей распределения частиц, появления новых сил (например, сухого трения), изменения с ростом концентрации (до предельно большой величины) условий однозначности и пр. В основном большинство работ посвящено турбулентному течению без ограничений по концентрациям, хотя при определенных значениях р наступает переход к флюидному транспорту, а затем — плотному слою. Сама теория турбулентности применительно к дисперсным потокам находится по существу в стадии становления (гл. 3). Наиболее перспективные методы — статистические (вероятностные) применяются мало, по-видимому, в силу недостаточной изученности временной и пространственной структур дисперсных систем Общим недостатком предложенных систем уравнений является их незамкнутость, которая объясняется отсутствием конкретных данных о тензорах напряжений и [c.32]

В области Re= Ю -т-10 рекомендации Л. 159, 192, 203, 317 и др.] достаточно хорошо согласуются друг с другом. В частности, теоретическая формула Чухано-ва, которую можно рассматривать как продолжение экспериментальной зависимости Вырубова при Re>3 000, близка к формуле Ляховского, признанной автором (Л. 292] наиболее надежной. В связи с. этим непонятно отрицание в (Л. 292] теоретической формулы Чуханова, которая согласуется с опытными данными и закономерно отражает (второй член) турбулизацию теплового пограничного слоя. [c.143]

Для определения концентрации напряжений воспользуемся диаграммой (рис. 279), изображающей эффективный коэффициент концентрации напряжений для прнзматвческоГо стержня из прочной стали по осредненным данным ряда авторов в зависимости ог р = г/Ь. Принятое обозначение р// = у/Н связано с величиной соотношением рд = иру Как видно Из выражений (22) и (24), напряжения изгиба и смятия определяются только относительной шириной шлица и и относительным радиусом галтели р /. Число шлицев и абсолютные их размеры не имеют значения. Соединения с малым числом крупных шлицев и с большим числом мелких шлицев (рис. 280,д) равнопрочны, если профили шлицев геометрически подобны. [c.261]

Как видно из приведенных фо )мул, носящих имя их автора — Г. Герца, контактные напряжения нронорниональны нагрузке в степени 1/2 или 1/3, а также зависят от модуля упругости. Это связано с тем, что сама площадка контакта увеличивается с ростом нагрузки и зависит от модуля упругости. [c.142]

В связи с такой постановкой вопроса авторами была разработана оригинальная модель взаимодействия пространства и времени. Мы предполагаем, что взаимодействие времени и пространства приводит к выделению или поглощению энергии и изменению мерноста пространства, поэтому мерность рассматривается как основная характеристика пространства. Модель дает возможность описывать с единых позиций множество физических процессов тшсих, как поверхностные явления, фазовые переходы, процессы формирования и разрушения материалов, и открывает возможности для создания множества новых технологий получения и обработки материалов. [c.44]

К настояще]иу времени издан ряд книг по физике твердого тела как советских, так и зарубежных авторов. Каждая из них хороша по-своему. Большинство изданий, однако, могут служить учебпымн пособиями либо лишь по разделу Физика твердого тела в курсе общей физики, либо по соответствующему спецкурсу во втузах. В связи с такой направленностью учебных пособий в них недостаточно полно отражено современное состояние физики твердого тела. К наиболее удачным пособиям следует отнести книги Н. Ашкрофта и Н. Мермина Физика твердого тела (М., 1979) и Ч, Кит-теля Введение в физику твердого тела (М., 1978), в которых, правда, главное внимание уделено теории твердого тела. Однако в них, так же как и в большинстве других книг, недостаточное внимание обращено на такие важные разделы, как физика некристаллических веществ, дефекты и диффузия в твердых телах, вязкое и хрупкое разрушения твердых тел. Кроме того, различие в планах и программах подготовки специалистов в зарубежных (а эти книги изданы как учебные пособия для американских вузов) и наших вузов не позволяет в полной мере использовать данные учебные пособия. [c.6]

Уравнения Максвелла имеют громадное значение в связи с тем, что они дают возможность теоретическим путем получать очень важные результаты. Они и по сей день сохранили свое значение как основы для расчета электродинамических явлений. Приведем в качестве иллюстрации один пример, принадлежащий самому автору уравнений. Физически неочевидный коэффициент с сначала был введен Максвеллом чисто формально для сохранения размерностей правой и левой частей уравнений. Применяя свои уравнения к ре1пению конкретных задач, Максвелл теоретически вычислил значение с с = 310 м/с, т. е. оно совпало со значением скорости света. Ученый сделал из этого принципиальный физический вывод свет является электромагнитной волной. Время показало правоту этого блестящего теоретического предвидения великого физика. [c.97]

С таким механизмом связаны, по-впди-мому, и аномалии в поведении теплоемкости разбавленных парамагнитных солей (см. п. 35). В случае редкоземельных элементов точный анализ явления сильно усложняется в связи с магнитным взаимодействием. Паркинсон и др. из результатов измерений на гидратированных сульфатах рассматриваемых редкоземельных элементов вычислили соответствующее расщепление уровней и связанный с ним вклад в теплоемкость, которую сравнили затем с экспериментально измеренными значениями избыточной теплоемкости. Учитывая всю сложность такого рода расчетов, названные авторы нашли, что предложенное ими объяснение, по-видимому, правильно, так как теоретические результаты достаточно хорошо согласуются с данными калориметрических измерений. [c.343]

Неполнота наших знаний о сверхтекучести и непопимапие значения описывающей ее модели затрудняют систематический обзор. До сих пор мы не знаем, все ли существенные стороны явления наблюдены, так же как не можем оценить относительную важность того, что уже установлено. Основные идеи, касающиеся жидкого гелия, неоднократно менялись за сравнительно короткий срок в связи с появлением новых данных или вследствие пересмотра старых данных в новом свете. В ряде случаев повторение некоторых экспериментов, прежде оставленных без внимапия или забытых на целые годы, полностью меняло всю картину. При таком положении вещей было бы ошибочно строить обзор по жидкому гелию на тех фактах, которые кажутся автору существенными в момент написания. Поэтому в этой главе даны довольно подробный исторический обзор и описание различных явлений, известных в настоящее время. Мы надеемся, что при таком способе изложения не будет упущена ни одна из тех черт, которая в будущем может приобрести особое значение. Тем не менее для глубокого изучения предмета мы отсылаем читателя к списку подробных обзорных статей и оригинальных работ, помещенному в конце этой главы. [c.783]

Обраи1,аясь к диаграмме деформирования идеально пластического тела, мы видим, что свойства его в известной мере оказываются промежуточными между свойствами твердого тела и жидкости. До достижения пластического состояния тело упруго и, следовательно, должно безусловно рассматриваться как твердое. После достижения предела текучести оно деформируется неограниченно или течет подобно жидкости. Можно было бы сказать, что жидкость — это твердое тело с пределом текучести, равным нулю. В связи с такой двойственной природой пластического тела и теории пластичности оответственно делятся на две группы теории течения, уподобляющие пластическое тело жидкости, и теории деформационного типа, которые строятся по образу и подобию теории упругости. Слово теории употреблено здесь во множественном числе. Единой универсальной теории пластичности до сих пор не существует, разные авторы придерживаются разных точек зрения. Ответить на вопрос, какая именно из этих теорий ближе к истине, нелегко. При решении практических задач все они дают очень близкие результаты. [c.59]

Более 10 лет назад под редакцией академика И. К. Кикоина был издан универсальный справочник Таблицы физических величин , который стал достаточно популярным среди специалистов различного ранга. Однако любой справочник при всех своих достоинствах со временем неизбежно устаревает. Не избежали этого и Таблицы физических величин . Сначала казалось, что исправить их моя<но косметическими методами — устранением ошибок, небольшой корректировкой и дополнениями. Но с течением времени стало ясно, что необходима более глубокая, а в ряде случаев и коренная переработка материала с привлечением новых физических данных и с новым коллективом авторов. Так родилась идея издания нового универсального физического справочника. Однако воплотить ее в жизнь Иссак Константинович не успел под его руководством была выработана лишь общая концепция справочника и намечен коллектив авторов. На протяжении работы, которую нам пришлось выполнять уже без него, мы неоднократно сталкивались с различного рода сложными ситуациями и трудностями (касающимися отбора материала, его подачи, сложностей общения с большим коллективом авторов п т. д.), решение которых оказалось возможным в значительной мере благодаря обращению к тем идеям и принципам, которые были выработаны в совместных обсуждениях с И. К. Кикоиным. Поэтому все возможные достоинства справочника должны быть связаны с его именем, в то время как за все недостатки целиком и полностью отвечаем мы. [c.8]

Наибольшее развитие наука о сопротивлении материалов получила в XX в. как в Советском Союзе, так и за рубежом в связи с развитием авиации, крупнотоннажного флота, атомного энергостроения, ракетной и космической техники. В нашей стране наука о сопротивлении материалов стала бурно развиваться после Октябрьской революции, когда начались рост народного хозяйства, расширение сети высших технических учебных заведений, научно-исследовательских и проектных институтов. Важные исследования в этот период проведены А. Н. Крыловым (автор теории непотопляемости корабля), В. В. Власовым (автор теории расчета тонкостенных стержней), Б. Г. Галеркиным, К. С, Завриевым, Н.М. Беляевым, Б. Н. Жемочкиным, А. А. Уманским, С. Д. Пономаревым, Н. И. Безуховым и другими известными учеными. Из зарубежных исследователей следует отметить английского ученого А. Гриффит- са, автора фундаментальной теории развития трещины, которая имеет чрезвычайно важное значение на современном этапе разви- [c.6]

Сделаем еще одно замечание, касающееся содержания книги. При выборе материала авторы ограничились лишь задачами линейной теории упругости в условиях изотропии и симметричности тензора напряжений. Такой подход диктуется как невозможностью существенного увеличения объема курса, так и тем обстоятельством, что учет таких факторов, как анизотропия, несимметричность тензора напряжений и некоторых других не привел к появлению на сегодняший день каких-либо принципиально новых математических методов и зачастую связан лишь со значительно более громоздкими выкладками (например, учет анизотропии при решении задач методом потенциалов сказывается лишь на структуре фундаментального решения, построение которого приведено в дополнении I). Следует заметить, что методы линейной теории упругости весьма часто в той или иной форме (как промежуточный этап) используются также и при решении задач для меупругих сред, в связи с чем авторы сочли целесообразным привести в дополнениях соответствующие примеры. [c.9]

Управление расчетом задачи осуществляет программа Счет, являющаяся резидентом Монитора в оперативной памяти ЭВМ. При этом остальные компоненты Монитора не находятся в оперативной памяти. Распределение ресурсов между задачами, находящимися на счете, а также организация прерывания и возобновления счета задач связаны с внещними носителями — магнитными лентами (МЛ) и дисками (МД). В пакете ГАММА организовано динамическое перераспределение внешней памяти. Это достигается использованием специальных процедур (макрокоманд), обращение к которым из программ осуществляется как к внешним подпрограммам языка ФОРТРАН. Они позволяют организовать на МЛ и МД независимые и произвольно расположенные файлы бесформатных записей переменной длины и обеспечивают переключение с одного файла на другой и обмен между файлом и массивом в оперативной памяти ЭВМ. Блок описаний программы аэродинамической задачи содержит общие блоки в смысле языка ФОРТРАН, через которые осуществляется связь Монитора с блоками прикладной программы. Автор программы может указать для некоторых входных параметров (их называют проверяемыми) диапазоны их изменения, на которые рассчитана программа. Задача допускается пакетом к счету лишь в случае, когда проверяемые параметры принадлежат указанным интервалам. [c.217]

Первоначальные эмпирические формулы возникли в связи с расчетами водопроводов. При этом коэффициент гидравлического сопротивления одни авторы считали постоянным (Дюпюи), другие ставили его в зависимость только от средней скорости течения жидкости (Вейсбах), третьи связывали его только с диа.метром трубопровода (Дарси), четвертые полагали этот коэффициент зависящим как от скорости, так и от диаметра (Ланг), пятые, наконец, считали его зависящим только от материала труб (Фром и Хопф). [c.178]

С увеличением содержания углерода пластичность как деформированных (в процессе НТМО), так и недеформирован-ных сталей снижается, а прочностные характеристики повышаются [22, 110, 126], причем в обоих случаях примерно одинаково (фиг. 17). Некоторые авторы [22] высказывают предположение о том, что вл1ияиие углерода связано с изменением [c.75]

Для расчета интенсивности теплообмена при кипении на теплоотдающих поверхностях с пористыми покрытиями предложен ряд < )ормул, полученных либо теоретическим путем, либо на основе теории подобия. Из формул первого типа можно отметить полуэмпири-ческие зависимости авторов [130, 146], при выводе которых использованы весьма сходные между собой физические модели, В обоих случаях стенки капиллярных каналов рассматриваются в виде ре- бер, на поверхности которых испаряется пленка жидкости. Жидкость подсасывается в капилляры под действием сил поверхностного натяжения. Эти формулы качественно правильно отражают закономерности рассматриваемого явления, однако рассчитать по ним интенсивность теплообмена достаточно сложно. Это связано с трудностями, взоннкающими при определении эффективной теплопроводности пористого слоя Яэф. Авторы [130, 146], сопоставляя полученные ими формулы с опытными данными, не приводят зависимости, использованные для расчета Хэф в тех или иных конкретных условиях проведения опытов. Меледу тем очевидно, что значение 1эф зависит как от характера пористого покрытия, так и от технологии его нанесения. Этим, по-видимому, объясняется, что эмпирические коэффициенты формул авторов [130, 146], подобранные на сновании опытов одного исследователя, оказываются неприемлемыми при обобщении опытных данных других исследователей. [c.224]

Таким образом, С. С. Кутателадзе получил решение с точностью до постоянного множителя, значение которого находится из опыта. Сопоставление зависимости (10.1) с экспериментальными данными (рис. 10.3) показывает, что для данной жидкости К действительно является постоянной величиной, однако при переходе от одной жидкости к другой значение К меняется от 0,13 до 0,2 [86]. Автор работы [12] изменение константы К связал с влиянием вязкости жидкости. На рис. 10.4 приведена зависимость К от комплекса отражающего влияние вяз1К0сти жидкости v. Как видно из рисунка, влияние числа Галилея испарения Qa u=gL /v если имеет место, то проя вляется настолько незначительно, что лм можно пренебречь. [c.273]

Как было отмечено выше, получение необходимых характеристик исследуемой шероховатой поверхности является весьма кропотливым и трудоемким процессом. Это затрудняет применение современных методов расчета на трение и изнашивание с привлечением комплексного критерия шероховатости поверхности. В работе [2] сделана попытка установить связь между отношением Ятах/г и чистотой поверхностц для различных видов обработки. Однако полученные авторами результаты не учитывают характеристик распределения неровностей по высоте. Мы сделали попытку установить эту связь с учетом параметров 6 и V, различно обработанных и приработанных поверхностей трения. [c.36]

Эти формы ликвации являются причиной появления различных структур в стали. В стальных отливках возникает дендритная структура образующийся в начале затвердевания кристаллический скелет обеднен фосфором, в то время как остальные участки обогащены им. Строчечная структура в кованой или катаной стали закономерно связана с распределением фосфора. Фосфид лшлеза (FegP) появляется, если содержание фосфора очень велико или охлаждение вызывает сильную ликвацию фосфора. В стали это явление происходит лишь в редких случаях, фосфид железа преимущественно выделяется в составе фосфидной эвтектики. Вследствие низкой диффузионной подвижности фосфора возникшее после затвердевания распределение сохраняется неизменным. Таким образом, травление реактивом, выявляющим распределение фосфора, характеризует первичную структуру материала. Различные авторы указывали, что действие травителей для выявления первичной структуры связано с распределением кислорода в железе [16]. Можно предположить, что в сталях между [c.49]

Первоначально при выборе матрицы и волокна для всех систем предполагали использовать те же основные принципы, что и для модельных систем. Джех и др. [22] показали справедливость правила смеси для композитов как с непрерывными, так и с короткими волокнами, избрав для этого систему медь — волокно. Медь и вольфрам, по существу, взаимно не растворимы и не взаимодействуют химически соответственно они не образуют соединений. Таким же образом Саттон и др. [38] на модельной системе серебро — усы сапфира убедительно продемонстрировали эффект упрочнения нитевидными кристаллами. Степень взаимодействия между серебром и усами сапфира даже меньше, чем между медью и вольфрамом, поскольку расплавленное серебро не смачивает сапфир. Для улучшения связи с расплавленным серебром те же авторы напыляли на поверхность сапфира никель. Однако связь между никелем и сапфиром была, вероятно, чисто механической, а на поверхности раздела никель — сапфир твердый раствор не образовывался. Поэтому не удивительно, что Хиббард [21] в обзоре, представленном в качестве вводного доклада на конференции 1964 г. Американского общества металлов, посвященной волокнистым композитным материалам, счел необходимым заключить Для взаимной смачиваемости матрицы и волокна необходимо, чтобы их взаимная растворимость и реакционная способность были малы или вообще отсутствовали . Это условие, как правило, реализуется для определенного типа композитных материалов, а именно, ориентированных эвтектик. Во многих эвтекти-ках предел растворимости несколько изменяется с температурой, что, вообще говоря, является причиной нестабильности, хотя в известной степени и компенсируется особым кристаллографическим соотношением фаз. Однако в большинстве практически важных случаев это условие не выполняется. После конференции 1964 г. основные успехи были достигнуты в области управления состоянием поверхности раздела между упрочнителем и матрицей. Ни серебро, ни медь не являются перспективными конструкционными материалами. Что же касается реакций между практически важными матрицами и соответствующими упрочнителями, то они очень сложны и могут приводить к самым разнообразным типам поверхностей раздела. [c.13]

В докладе на симпозиуме Американского института горных и металлургических инженеров, посвященном композитным материалам с металлической матрицей, Бэрт и Линч [8] назвали совместимость волокна и матрицы проблемой, определяющей развитие технологии указанных композитов. Хотя авторы рассматривали как физико-химические, так и механические аспекты совместимости, отмечалось, что главные трудности связаны с разупрочнением при химическом взаимодействии. В качестве возможных путей решения проблемы были предложены следующие три направления работ [c.28]

После полного удаления второй фракции аппрета, о чем свидетельствует резкое падение кривой зависимости радиоактивности от времени экстрагирования в кипящей воде, Штрейгер и др. установили, что на электронных микрофотографиях видна абсолютно чистая поверхность без аппрета. Однако радиоизотопный отсчет показал, что на такой, на первый взгляд чистой, поверхности присутствует ранее необнаруженный монослой (или значительная его доля) аппрета. Этот оставшийся слой представляет собой третью фракцию (доля 3) покрытия. Видимо, она более прочно связана с поверхностью стекла, чем доля 2 — основная часть хемосорбированного полимера. Авторы объясняют это возможностью образования кратной связи молекул (мономеров, димеров и тримеров) с поверхностью стекла. В связи с этим следует отметить, что, как и предполагалось, оиланольные группы на поверхности стекла слишком удалены друг от друга, чтобы могла появиться кратная связь мономерного силана с этой поверхностью. [c.122]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...