Мотт-Смита метод

Расчетные точки, в соответствии со Сделанными ранее выводами, лежат ближе к навье-стоксовской кривой при числах М, близких к единице, и ближе к кривой Мотт-Смита при больших М. Однако слишком ограниченное число расчетов без доказательства сходимости метода не позволяет рассматривать полученные решения как точные. Тем не менее полученные результаты показали возможность статистического моделирования сложных молекулярных течений. Использованная схема счета до некоторой степени аналогична методу последовательных приближений, в котором в правую часть уравнения Больцмана подставляется функция распределения предыдущего приближения. Сходимость метода в существенной мере зависит от удачного выбора исходной функции распределения. [c.310]

Мотт-Смит получил приближенное решение суперпозицией двух максвелловских функций распределения, удовлетворяющих уравнениям переноса. Этот метод может быть эффективным для сильных ударных волн, но он недостаточно обоснован, чтобы можно было получить последовательность уточняющихся приближений. Для ударных волн большей интенсивности Мотт-Смит получил величину, большую, чем [c.153]

Методика зондовых измерений параметров ионизированного газа была разработана еще в классических работах Лэнгмюра и Мотт-Смита [6]. Применялась она для изучения стационарной разреженной плазмы газового разряда. Позднее появилось много работ, в которых этот метод в видоизмененной форме использовался для исследования [c.39]

Отметим еще несколько работ, в которых развивается метод Мотт-Смита и скачок уплотнения рассматривается на основе уравнения Больцмана [52—55]. [c.368]

Микроскопическое описание 95, 266 Милна задача 329, 334 Миогогрупповая теория переноса нейтронов 355 Мода нормальная 227 Молекула-мишень 75, 81 Молекула-пуля , 75, 81 Молекулярный пучок 123, 155 Момент импульса 38, 81 Моментные методы 390—395, 406 Моменты функции распределения 265, 289, 322, 375, 376, 424 Монте-Карло методы 390, 400—402, 418, 423, 427 Мотт-Смита метод 413—416 Мягкие сферы 454 [c.489]

Приближение Грэда является, по-видимому, новейшим аналитическим методом для решения задачи о структуре ударной волны. В простейшем варианте данный метод непосредственно связан с первым подходом к рассматриваемой задаче (и, возможно, обязан ему своим появлением) этот подход предложил в 1951 г. Мотт-Смит [8], представивший аппроксимирующую функ- [c.413]

Если вместо уравнения, соответствующего = выбрать другое моментное уравнение, то получатся те же самые результаты, изменятся только выражение и величина постоянной (3. Последнее, однако, очень важно, так как связано с толщиной ударной волны. Выбрав, например, Ф = 1 вместо ф. = 1 , получим изменение в толщине ударной волны на величину порядка 25%. Этот факт указывает на то, что, хотя метод Мотт-Смита качественно корректен, он не точен количественно. Кроме того, результаты Мотт-Смита для слабых ударных волн (М->1) не согласуются с теорией слабых ударных волн или, что эквивалентно, с результатами Навье — Стокса. По этой причине несколько авторов предложили различные модификации метода Мотт-Смита. Наиболее интересными из них оказались предложения Солвена и др. [116], а также Холвея [117]. Согласно пер- [c.415]

Более общим, чем приближение Мотт-Смита, будет, видимо, метод, использующий линейную комбинан ию нескольких макс- [c.416]

Главной проблемой для методов типа приближения Мотт-Смита остается выбор моментных уравнений можно было попытаться обойти эту трудность, применив вариационный метод, но, как было указано в разд. 3, для нелинейных задач ситуация здесь не очень обнадеживающая, хотя Обере [121], а также На-расимха и др. [122] и получили интересные результаты для структуры ударной волны, используя метод наименьших квадратов (см. формулу (3.16)). [c.417]

Эти результаты показали, что континуальная теория не достаточна и необходима кинетическая теория. Обере [126] использовал метод Мотт-Смита и получил результат, которого можно было ожидать так называемая аномалия Шермана лишена физического смысла и обусловлена применением уравнений сплошной среды там, где их применять нельзя. Задача пересматривалась несколькими авторами [83, 127, 128], и выводы Обере подтвердились. [c.419]

Довольно длительное время в качестве наиболее достоверного значения для ртутной дуги во всех работах по дуговому разряду фигурировала цифра 5,27 в, полученная около 1905 г. Штарком и его сотрудниками [Л. 3] методом зондов. Лишь после создания Лэнгмюром и Мотт—Смитом точной теории зондов выяснилась ошибочность указанного определения. 2 19 [c.19]

Не —Аг II Не —Хе найдено в работах [40—43] моделирования Монте-Карло. В [44] авторы объединили метод моментов и нрпблпженне Мотт-Смита для легкого комноиснта с методом Монте-Карло для тяжелого компонента. [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...