Скольжение неоднородное

Вследствие неоднородности структуры бронз (у оловянных мягкой основой является а-твердый раствор, а твердыми включениями — а+б -эвтектоид) смазка хорошо удерживается на поверхности вкладыша и подшипники трения — скольжения эффективно смазываются. [c.304]

Углы наклона линий скольжения при выходе на контур зависят от величины касательных напряжений на данном контуре. При отсутствии касательных напряжений на свободных (боковых) поверхностях мягкой прослойки линии скольжения пересекают данную поверхность под углом +45°. Если касательные напряжения на контактной поверхности металлов М и Т достигают наибольшей величины (например, при большой степени механической неоднородности соединений), то к .В данном случае одно семейство пересекает поверхность контакта металлов М и Т под углом 90°, а для второго семейства линия контакта является огибающей. При этом из угловых точек мягкой прослойки (которые будут особыми) строятся в соответствии с граничными условиями веерные поля сеток линий скольжения с соответствующими центрированными углами. Пример построения сетки линий скольжения для мягкой прослойки со степенью механической неоднородности =а /сг >6 и относи- [c.43]

Рис. 3.10. Кинетика пластического течения и сетки линий скольжения для механически неоднородных соединений с дефектом в центре мягкого шва

При деформировании механически неоднородного сварного соединения в условиях двухосного нагружения на контактных поверхностях мягкого и твердого металлов (2у h = ) возникают касательные напряжения, которые в предельном состоянии достигают своего предельного значения = к . Последнее вытекает также из того, что в тонких прослойках огибающая сеток линий скольжения [c.114]

Для пластической деформации скольжением и двойникованием общим являются их дислокационный механизм и однородность деформации. Геометрия и дислокационная модель скольжения объясняют поворот осей кристалла в процессе деформации. Теория пересечения двойника скользящей дислокацией — перегибы на двойниковой границе и ее искажение, при этом общим здесь является однородность деформации по всему кристаллу во время скольжения или в двойниковой прослойке при двойниковании. Однако в деформированных кристаллах распределение дислокаций неравномерное, а возникающие дислокационные сетки и субграницы при избытке дислокаций одного знака приводят к микроскопической неоднородности, создавая локальную разориентировку, достигающую нескольких градусов. При простейших видах деформации (растяжение, сжатие) возникают значительные разориентировки. Для неоднородных и неравномерных полей напряжений и деформаций в макромасштабе (прокатка, кручение, изгиб, прессование и т. п.) появление существенной разориентировки неизбежно. [c.148]

Так, в монокристаллах алюминия астеризм начинает наблю даться после удлинения на 1%, уже на стадии легкого скольжения более сильно он.выражен на второй стадии скольжения (см. гл. IV) Отсюда следует, что при растяжении деформация монокристаллов в микромасштабах происходит неоднородно. [c.149]

При дальнейшем повышении деформации изменения в структуре определяются как неоднородным распределением действующих дислокационных источников с максимальным напряжением старта, так и препятствиями в плоскости скольжения. Наталкиваясь при своем движении на препятствия, дислокации образуют клубки, вытянутые в направлении скольжения. Такие дислокационные сплетения ориентированы вдоль следов плоскостей скольжения. С увеличением степени деформации пространство между клубками заполняется относительно равномерно распределенными дислокациями и лишь впоследствии образуется ячеистая разориентированная структура. [c.253]

Теория Тейлора имеет и некоторые недостатки. Она не учитывает взаимодействие зерен вдоль общей границы, а также то, что при скольжении по комбинации более чем пяти систем скольжения может в некоторых случаях совершаться меньшая работа. Кроме того, экспериментально не отмечаются предсказываемые теорией повороты зерен, редко наблюдается скольжение более чем по трем системам, хотя ожидается пять и более. Последнее, как и в монокристаллах, может быть обусловлено методическими трудностями обнаружения очень тонких полос скольжения. В то же время необходимо учитывать и альтернативный вариант, т. е. если возможны виды деформации, отличные от однородного сдвига (повороты, неоднородная деформация), то требуется меньше систем скольжения. Кстати, именно это альтернативное направление в последние годы широко развивается [27]. [c.15]

Границы зерен, как известно, служат эффективным препятствием для распространения деформации от зерна к зерну, что определяет градиент деформации, ее неоднородность, изгиб зерен у границ, приводит к резкому повышению по сравнению с монокристаллами предела упругости (текучести) и значительному упрочнению [5, 9, 252]. Причем за упрочнение поликристаллических металлов ответственны в основном два эффекта барьерный — упрочняющая роль границ зерен как мощных препятствий для движущихся дислокаций и развитие множественного скольжения в каждом зерне поликристалла, связанное с необходимостью выполнения условия Мизеса [14, 15, 45, 252] (см. гл 1). Учитывая, что различно ориентированные соседние зерна в поликристаллах деформируются при совместном взаимодействии, указанные эффекты обеспечивают сплошность (непрерывность) границ зерен в процессе пластической деформации. В целом упрочнение за счет эффекта усложнения скольжения и барьерного эффекта зависит от типа решетки и определяется структурой материала, размером зерна, схемой напряженного состояния, условиями испытания [14, 252]. [c.114]

Неоднородный тяжелый цилиндр находится в равновесии, опираясь на Наклонную шероховатую плоскость вдоль образующей, перпендикулярной к линии наибольшего наклона этой плоскости. Угол наклона плоскости меньше угла трения (скольжения), так что возможность скольжения исключена. [c.147]

Пример 3. Неоднородный диск катится по неподвижной горизонтальной плоскости так, что скольжение отсутствует, а плоскость диска все время остается в фиксированной вертикальной плоскости см. пример 4 п. 87). Масса диска равна т, радиус а, центр масс С находится на расстоянии Ь от геометрического центра, момент инерции относительно оси, перпендикулярной плоскости диска и проходящей через его центр масс, равен J - Используя теорию плоского движения, получим дифференциальные уравнения движения диска. [c.221]

Пример 1 (Качение неоднородного шара по плоскости ). Рассмотрим движение шара по неподвижной горизонтальной плоскости. Шар считаем неоднородным, его центр масс совпадает с геометрическим центром, движение происходит без скольжения. [c.321]

Рельеф скольжения в процессе усталостного нагружения развивается неоднородно по поверхности кристалла и обнаруживается вначале в отдельных очагах скольжения, площадь которых растет с увеличением числа циклов. [c.157]

При пластической деформации поликристаллов наблюдается сложный характер напряженного состояния в отдельных зернах с неоднородной деформацией различных объемов материала. Для кривых текучести поликристаллов чаще всего не наблюдается первой стадии текучести (облегченного скольжения), так как в металле уже при небольших деформациях начинается множественное скольжение. [c.10]

Деформация облученного материала за пределом текучести характеризуется значительной неоднородностью и пластическое течение сосредоточено в полосах скольжения (полосах Людерса) линии скольжения пересекаются и переходят одна в другую с помощью поперечного скольжения. [c.35]

Пример 1.13. Диск с неудерживающей связью. Круглый неоднородный диск катится без скольжения но прямолинейной направляющей в однородном поле силы тяжести (плоское движение) К — радиус диска т масса С - центр масс, расположенный на расстоянии д от центра диска (вообще говоря, нс обязательно д<Д) /с момент инерции диска относительно оси, проходящей через центр масс перпендикулярно плоскости движения g - ускорение свободного падения. Найдем условие отрыва диска от оснонапия. [c.64]

Неоднородный диск катится по неподвижной горизонтальной нлоскостн так, что скольжение отсутствует, а плоскость диска все время остается в фик- [c.184]

На рис. 2.16 представлена зависимость относительных размеров дефектов (t /В], от степени механической неоднородности Кд при фиксированных значениях аз. Из рисунка видно, что с уменьшением as величина (//В), снижается, а с увеличением степени механической неоднородности при ае = соп81имеет место рост значений(1/В),. Хорошей иллюстрацией наличия области дефектов (I /В), не снижающих статической прочности соединений с мягкой прослойкой, служит представленная на рис, 2.17 экспериментальная картина муаровых полос для моделирующего образца и соответств)тощая ей сетка линий скольжения. Механическое поведение данной модели несмотря на наличие дефекта на контакте металлов М и Т абсолютно идентично поведению бездефектного соединения. [c.60]

Изменение углов 9 и 0 . определяющих ориентацию линий скольжения на рис. 3.13, имеет качественно различный характер. Угол наклона полос в мягком металле, как это видно из рис. 3,14, увеличивается с увеличением Kg от значений 0 = 45° (Kg = I) до = 90° (Кр оо). Зависимость 0 от изменяется по кривой с минимумом. При этом в диапазоне 1 (К Kg < 2,7) происходит уменьшение 0.J, с ростом К до некоторого минимального значения 0. (, при К = 2.7. Во втором диапазоне (К > 2.7) 0. возрастает и при дальнейшем увеличении Кд асимтотически приближается к значению 0. = 45 . Последнее можно объяснить снижением влияния мягкого металла на твердый при больших значениях степени механической неоднородности. В данном случае деформирование твердого металла подчиняется закономерностям однородного металла. [c.96]

Рис. 4.2. Сетка линий скольжения и эпюры нормгшьных напряжений для механически неоднородного сварного соединения со смещенными кромками (ае = 0,25,х = 0,125, К = 1,5)

Особенности напряженно-деформированного состояния механически неоднородных сварных соединений были исследованы нами на образцах-моделях с применением метода м>аровых полос, а также методом конечных элементов и линий скольжения /2, 81/. При этом степень механической неоднородности (соотношение свойств твердого и мягкого металлов = ст J / а ) варьировали таким образом, чтобы обеспечить совместное пластическое деформирование металлов на стадиях, близких к предельным Сочетание методов линий скольжения и конечных элементов при решении данной задачи позволило вскрыть некоторые закономерности, которые дали возможность учесть эффект неполной реализации контактного упрочнения мягких прослоек в рамках принятых допущений и подходов. В частности, на основании численных расчетов МКЭ и экспериментальных данных, было установлено, что [c.103]

В частности, для соединения с Х-образной мягкой прослойкой (см рис 2.7,6.) установлено, что линия разветвления пластического течения прослойки совпадает с се осью симметрии (рис. 3.23), при этом напряженно-деформированное состояние прослойки неоднородно с локализацией в корневой части (совпадающей с линией разветвления пластического течения). Данном> характеру деформирования, становленном экспериментально, отвечают сетки линий скольжения, приведенные на рис. 3.23. Для математического описания напряженного состояния мягких прослоек и определения величины контактного v прочнения Ку. данные сотки линий скольжения аппроксимировали отрезками нормальных [c.133]

К отличительным особенностям пластического деформирования неоднородных соединений с произвольным соотношением сторон поперечного сечения (рис. 3.36) следует отнести установленнух) на основании теоретических /105/ и экспериментальных /106/ данных взаимосвязь между направлением скольжения в мягком металле прослойки и степенью компактности ее поперечного сечения. Не останавливаясь на промежуточных резу льтатах, подробно изложенных нами в /105/, отмстим, что средний (интегральный) угол наклона вектора нормали поверхности скольжения к вектору главного напряжения О] может быть определен из выражения (рис. 3.36,6) [c.148]

В предельном случае модельная структура пристенного турбулентного движения состоит из трех элементов 1) вязкой среды возле твердой поверхности 2) крупномасштабных образований (крупномасштабная турбулентность), отрываюшцхся от вязкой среды в результате волнового взаимодействия вязкой и турбулентных сред и 3) турбулентной среды в основном потоке, состоящей из мелкомасштабной турбулентности, зависящей от предыстории движения/33-56/. Крупномасштабная турбулентность, разрушаясь, поддерживает мелкомасштабную турбулентность. Мелкомасштабная турбулентность стремится к однородной турбулентности однако крупномасштабные вязкие струи поддерживают неоднородную турбулентность. Таким образом, пристенная турбулентность генерируется в результате волнового взаимодействия вязкой среды с турбулентной и только в результате такого взаимодействия поддерживается эта турбулентность. Если бы на время удалось приостановить приток крупных образований в турбулентную среду со стороны вязкого подслоя, то в ядре потока образовалось бы движение, аналогичное молекулярному движению разреженных газов, т.е. со скольжением относительно твердой поверхности при этом имелось бы постоянное значение турбулентной вязкости. По-видимому, такое явление имеет место, но периодического характера. Наличие крупных образований между вязкой и турбулентной средами сглаживает это скольжение и образуется плавное изменение поля скоростей. Однако влияние вязких струй на турбулентное ядро потока с удалением от стенки уменьшается и при определенных условиях в ядре потока имеет место однородная турбулентность. При обычных экспериментальных исследованиях кинематические параметры на границе вязкой и турбулентной сред осредняются в пространстве и во времени /33-56/. [c.51]

Поэтому на типе текстур рекристаллизации менее от четливо проявляется кристаллография скольжения. Су щественными оказываются химический состав, примес и особенно частицы нерастворенных фаз, их дисперс ность, характер распределения и способность в ряде слу чаев избирательно взаимодействовать с границами раз ного типа, локальная неоднородность плотности дисло каций, исходная величина зерна, а также текстура де формации, в том числе в локальных объемах, т. е. пре дыстория образца, температура и длительность отжига атмосфера, в которой проводится отжиг, толщина изде ЛИЯ и т. д. [c.404]

В результате сдвигов и поворота плоскостей скольжения зерно (рис. 18, а) постепенно вытягивается в направлении растягивающих сил и образуется характерная ориентированная волнистая структура (рис. 18, б), которая называется текстурой. В этом состоянии металл имеет резко выраженную Н1ИЗОтроп1110 свойств, т е неоднородность свойств вдоль и поперек волокон Так, вдоль волокон металл прочнее, чем в поперечном направлении. [c.24]

Проявление разнообразных случаев етруктурной коррозии сплавов связано g различными скоробтами раетворения отдельных структурных составляющих, имеющих разный химический состав, а также физически неоднородных участков металла (зерна, границе зерен, блочные структуры, границы блочных структур, кристаллографические плоскости и плоскости скольжения с различными атомными группировками, дислокации к другие дефекты кристаллической решетки). [c.32]

Механизм микроскопического разрушения можно представить следующим образом. В случае вязкого разрушения образование микротрещин подготавливается в процессе пластической деформации. Пластическая деформация приводит к зарожцению очагов разрушения как за счет образования разного рода дефектов, способствуювдих разрыхлению металла (ослабление межатомных сил связей), так и за счет высоких внутренних напряжений, возникающих вследствие неоднородного протекания пластической деформации. Таким образом, питастическая деформация повышает возможность преодоления внутренних сил связей, существующих в твердом теле, нормальными напряжениями растяжения. В случае вязкого разрушения образование микротрещин подготавливается в Г роцессе пластической деформации действием касательных напряжений. При значительных пластических деформациях силы сцепления на площадках скольжения из-за разрыхления материала снижаются и в предельном случае можно предположить, что разрушение есть результат действия касательных напряжений. [c.133]

Для вязкого излома характерным является ямочное микростроение. При рассмотрении поверхности пластичного излома в электронный микроскоп видно ямочное, а в оптический — грубоямочное строение (см. рис. 5). Такое строение объясняется тем, что при достижении предельных состояний в локальных объемах на участках, представляющих собой препятствия для непрерывности деформации, зарождаются микропустоты. Часто это границы зерен, субграницы, частицы избыточной и упрочняющей фаз, границы фаза—матрица, участки скопления дислокаций, в гомогенных материалах — место пересечения плоскостей скольжения и т. п. По мере увеличения напряжений микропустоты растут, сливаются, что приводит к полному разрушению с образованием на изломе углублений в виде ямок, соединенных между собой перемычками. Если бы дефектов, вернее, неоднородностей в материале не существовало, то разрушение должно было бы наступить после того, как сечение образца приобретет вид точки. Надрыв у внутреннего дефекта облегчается образованием объемного (в неблагоприятных случаях — гидростатического) напряженного состояния. Подобные условия существуют вблизи надрезов или в области шейки растягиваемого образца. При высоком значении относительного сужения г изломы имеют, как правило, мелкоямочное строение, при малом значении ф и косом изломе — крупноямочное. При разрушении от чистого среза также может быть отрыв при наличии большого количества включений, расположенных вдоль плоскостей скольжения. [c.24]

На рис. 3, б приведена зависимость А от температуры испытания. Неоднородность деформации с ростом температуры увеличивается, но не монотонно. При 100, 300 и 500° С на кривой А — Т имеются провалы, а при 200 и 400° С — всплески неоднородности. Это связано с локализацией пластического течения в грубых полосах скольжения и на границах зерен (при незначительной миграции последних). Некоторое уменьшенпе неоднородности при 100, и особенно при 500° С, связано, по-видимому, с интенсивным развитием поперечного скольжения п миграцией границ зерен. Такой ход кривой А — Т хорошо согласуется с кривыми температурной зависимости пластичности (рис. 1, а) понижение пластичности при 200 и 400° С соответствует росту неоднородности пластической деформации (рис. 3, б), и наоборот всплеск пластичности при 300 и 500° С соответствует падению А. [c.130]

В материале, подвергнутом усталостному нагружению, может возникать ячеистая или клубковая структура, т. е. неоднородное распределение групп дислокаций. При этом средние размеры ячеек или клубков могут составлять величины порядка 1 мкм в направлении скольжения. Благодаря тонкой структуре дислокационных групп, эти элементы содержат обедненные и обогащенные области [5, 6], играющие различную роль в процессе неоднородной пластической деформации элемента объема. Из-за очень высокой плотности дислокаций в обогащенных участках (р 10 см ) эти участки невозможно выделить при анализе профиля рентгеновских интерференционных рефлексов. [c.110]

Во-вторых, другой механизм активации новой системы скольжения может быть связан с наличием градиента дислокационной структуры от поверхности в глубь образца. В этом случае возникает неоднородное поле внутренних напрян ений, изменяющее характер напря- [c.168]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...