Тела с одномерным полем температуры

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ В ТЕЛАХ С ОДНОМЕРНЫМ ПОЛЕМ ТЕМПЕРАТУРЫ [c.45]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ В ПОЛУОГРАНИЧЕННОМ ТЕЛЕ С ОДНОМЕРНЫМ ПОЛЕМ ТЕМПЕРАТУРЫ (ОДНОМЕРНАЯ ЗАДАЧА) [c.78]

Рис. 23,14. Электрическая модель (схема) для решения задачи нестационарной теплопроводности в полуограниченном теле с одномерным полем температуры

Секционные печи предназначены в основном для скоростного нагрева металла и, следовательно, газы в этих печах имеют высокую температуру, с которой они и отводятся из всех секций, что вызывает увеличение расхода топлива, а также повышенный износ печей и рекуператоров для подогрева воздуха теплом отходящих газов. Поэто гу расчет тепловой работы секционных печей начинаем (после расчета горения топлива и приведения заготовок к телам с одномерным температурным полем) с назначения максимальной температуры газов, которая по указанным соображениям не должна превышать 1500° С. В обоих случаях температура нагреваемой поверхности заготовок известна из технологии. Это позво- [c.235]

Результаты решения задач нестационарной теплопроводности для одномерного температурного поля могут быть использованы при расчете температуры некоторых тел с двумерным и трехмерным температурными полями. [c.300]

Сеточные модели могут быть использованы для решения задач теплопроводности в телах сложной конфигурации с одномерным, двумерным и трехмерным температурным полем, в телах с сосредоточенными, полосовыми и распределенными источниками теплоты при граничных условиях I—IV рода, в том числе и нелинейных задач, в частности решение может быть получено с учетом зависимости теплофизических свойств тела от температуры [5, 6]. [c.86]

Рассмотренной в 4.2 расчетной схеме тела с однородной по объему температурой соответствовало так называемое нуль-мерное температурное поле. В более общем случае в элементах конструкций могут возникать одномерные, двумерные или трехмерные температурные поля в зависимости от числа пространственных координат, от которых зависит распределение температуры. [c.160]

Тело (плоская пластина, цилиндр, шар) имеет одинаковую во всех точках температуру перегрева над окружающей средой и к моменту времени = О погружается в охлаждающую среду с температурой = 0. Необходимо найти температурное поле во времени внутри тела, когда коэффициент теплообмена на его поверхности а принят постоянным. Аналитическое решение данной задачи можно получить методом Фурье. Для одномерного случая решение можно записать в виде [c.196]

Геометрическое место точек с одинаковой температурой в температурном поле образует изотермическую поверхность. В одной и той же точке тела одновременно не могут быть различные телшературы, следовательно, изотермические поверхности разных температур друг с другом не пересекаются, все они или замыкаются на себя или кончаются на границах тела. Изменение температуры в теле происходит только в направлениях, пересекающих изотермические поверхности, например в одномерном температурном поле — в направлении а . [c.122]

Приведены решения одномерных задач теплопроводности для пластины, цилиндра, шара и полого цилиндра с внутренним источником тепла, линейно зависящим от температуры, при граничных условиях первого рода (линейное измерение температуры поверхности тела). Начальное распределение температуры по характеру совпадает с регулярной частью решений соответствующих известных задач теплопроводности без источника тепла. [c.158]

Это уравнение, справедливое для веществ, теплофизнческие характеристики которых не зависят от температуры, устанавливает связь между временными и пространственными изменениями температуры в теле под действием источника тепла. Поскольку температурное поле тела зависит от его тепловых свойств, то по найденному изменению температуры в одной или в нескольких точках исследуемого тела -можно вычислить коэффициенты тепло- или температуропроводности. Но эти решения дифференциальных уравнений теплопроводности второго порядка сложны, и при разработке методов исследования стремятся использовать закономерности для одномерных тепловых потоков, которые можно реализовать в теплофизическом экоперимеите при определенных начальных и граничных условиях. Под начальными условиями понимается известное распределение температуры в теле в начальный момент времени, а под граничными условиями — закон взаимодействия тела с окружающей средой. Совокупность начального и граничногс, условий называют краевыми условиями [76, 78]. [c.123]

Для расчета поля температур объемах элементов пары трения 9(/1д и средней температуры поверхности трения 9 д рассмотрим упрощенную стержневую модель одномерной тепловой задачи двух контактирующих тел / и 2, пренебрегая теплоотдачей в процессе трения (рис. 7.11, а). Для расчета температурной вспышки 9в5р рассмотрим схему движения полупространства с выступом по гладкому полупространству (рис. 7.11, б). Обычно время существования температурной вспышки [c.257]

Для расчетов температурного поля и оценок погрешностей изыеренин температур и плотностей тепловых потоков на облучаемой поверхности термоэлектрического калориметра необходимо решение одномерной (по х. ) линейной краевой задачи теплопроводности для неограниченной пластины (контактного слоя), находящейся в идеальном тепловой контакте (граничные условия четвертого рода) с полуограниченньш телом (телом калориметра). Для времен 10 сек и непропускающего излучение контактного слоя поглощение можно считать поверхностным, чему соответствуют граничные условия второго рода на облучаемой поверхности. Для времен 10 сек следует учитывать закон поглощения излучения и пользоваться внутренним источником тепла в контактном сдое (см. 5.3). Если же контактный слой пропускает излучение, то задача теплопроводности должна решаться с учетом источников тепла в контактном слое и в теле калориметра. Однако, по данным [Юз,lto], подобные слои очень ТОНКИ и обладают значительным электрическим сопротивлением (порядка сотен ом), что делает их пригодными, главным образом, в качестве термометров сопротивления. [c.686]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...