Стационарная скорость образования зародышей

Стационарная скорость образования зародышей 239 Стенки Блоха 449 Степень дальнего порядка 288 Степень превращения 278 Степень свободы 20, 43 Столкновение зародышей мягкое 279 теория 273, 278 Структура [c.481]

Процесс стационарной конденсации внутри сходящегося—расходящегося сопла схематически представлен на рис. 33 [202]. Смешанный с инертным газом ненасыщенный пар, входя в сопло, насыщается (плоскость а затем сильно пересыщается на участке между Xs и Хм- В сечении сопла х скорость образования зародышей возрастает настолько, что происходит измеримая конденсация пара. Последующее расширение газа приводит к понижению давления и температуры смеси. Однако выделяющаяся теплота конденсации при росте зародышей несколько увеличивает давление в потоке после плоскости х . За сечением х в смеси устанавливается давление насыщенного пара. [c.98]

Детальное обсуждение этой проблемы не входит в цели настоящей книги. Укажем лишь, что в нескольких работах были получены численные или приближенные аналитические решения соответствующей системы разностных уравнений. После начального инкубационного периода скорость образования зародышей постепенно повышается вплоть до стационарной величины. Аналитические решения показывают, что начальное изменение скорости образования зародышей можно представить приближенно следующим уравнением [c.247]

Скорость образования жизнеспособных зародышей, т. е. число центров конденсации из расчета на одну молекулу пара, появляющихся в 1 сек в стационарных условиях, когда в системе поддерживается постоянное [c.459]

Составим уравнения кинетики конденсации. Сделаем основное предположение о том, что процесс расширения паров происходит настолько медленно, что процесс образования зародышей можно считать квазистационарным. Скорость образования при этом в каждый момент времени совпадает со стационарной скоростью (8.41), соответствующей фактическому переохлаждению 0, которое существует в системе в данный момент. [c.460]

Б ряде работ [156, 167, 276—278, 282, 283, 285] при вычислении стационарной скорости образования зародышей сохранялись основные термодинамические и кинетические допущения теории ФВБД, но капиллярное приближение исключалось машинным расчетом термодинамических функций кластеров. Полученные при этом результаты значительно отличались (кроме работ [282, 2831) от предсказаний классической теории нуклеации. Естественно, возникают вопросы в какой мере необходима ключевая концепция критического" зародыша и нельзя ли описать феномен внезапной макроскопической конденсации на чисто кинетической основе, учитывая необратимый и неравновесный характер протекающих процессов [c.119]

При изотермических превращениях часто большое значение имеет отношение времени, требующегося для установления стационарной скорости образования зародышей, к эффективному времени, необходимому для полного завершения превращения. Если это отношение мал6, временная зависимость оказывает слабое влияние на кинетику всего процесса. При увеличении это отношение увеличивается, приближаясь к единице, так что, когда образование зародышей затруднено, переходные эффекты имеют важное значение. Величина этого отношения может быть также большой в том случае, если свободная энергия активации для процесса роста области новой фазы макроскопических размеров значительно ниже, чем для процесса роста зародыша. Это может наблюдаться, если зародыши когерентны, а макроскопические области некогерентны с матрицей. [c.247]

Кантровитц [210], а затем более детально Федер и др. [185] вычислили влияние нагревания кластеров за счет скрытой теплоты конденсации на скорость образования зародышей. В типичном случае 2%-ного водяного пара в воздухе этот эффект уменьшает стационарную величину / на фактор 0,2. [c.53]

НОЙ, при этом различие увеличивается с уменьшением АГ. Одпако при больших А Г различие между /, Р и / исчезает, а при умень-шеппи температуры насыщения и коэффициента конденсации растет, поскольку при этом уменьшается ч11Сло соударений в единицу времени и для установления стационарного распределения требуются большие времена. В некоторых случаях и / могут отличаться па порядок, например, для паров В2О3. Тем не менее во многих практически интересных случаях, по-видимому, можно пользоваться формулой (7.53), поскольку наибольшее различие между Р и /н имеет место при малых АТ, когда абсолютные значения скорости образования количества зародышей и массы жидкой фазы невелики. [c.321]

При описании кинетики образования кристаллических зародышей появляется дополнительное осложнение, которое связано с учетом вязкостных сил. Наблюдения показывают, что большинство органических жидкостей при быстром переохлаждении не кристаллизуется, а застек-ловывается. Это вызвано уменьшением подвижности молекул, затрудненностью их поворотов и перемещений. С понижением температуры частота нуклеации у таких веществ сначала растет, затем круто падает. Возникшие в процессе охлаждения зародыши не могут развиться. Основная масса жидкости остается в аморфном состоянии. Такой характер температурной зависимости частоты нуклеации (и скорости роста кристаллов) указывает на существование большого активационного барьера Е при переходе молекулы из конденсированной аморфной фазы в кристаллическую. Тут есть общие черты с явлением вязкого течения или диффузии в плотных жидкостях. Для указанных процессов перемещение молекулы связано с предварительной перестройкой ее ближайшего окружения. Частоту перехода молекулы через активированное состояние можно, как обычно, записать Vo ехр [—Е1кТ]. Если выразить Тд из (2.68), то для стационарного [c.67]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...