Коэффициенты аккомодации энергии

Баланс энергии дуги. Как для катодной, так и для анодной областей дуги можно составить подробную схему баланса энергии. Например, для участка анода основные составляющие баланса следующие в) приход — потенциальная и кинетическая энергия электронов, конвективная и лучистая теплопередача от столба плазмы б) расход — плавление, излучение и теплоотвод в материал анода. Однако механизм явлений в переходных областях дуги пока недостаточно ясен, поэтому проводить точный расчет всех составляющих баланса энергии трудно. В катодной области остается неизвестной доля ионного тока, коэффициент аккомодации энергии ионов для данного катода, изменение работы выхода электронов вследствие эффекта Шоттки и т. п. [c.74]

Коэффициент аккомодации энергии существенно зависит ОТ состояния поверхности и в большинстве случаев является индивидуальной характеристикой измерительной ячейки. Поэтому поправку на температурный скачок рекомендуется исключать опытным путем, проводя измерения при различных давлениях газа. Построение опытных данных в координатах (1 / эксп р) Уравнение (7.33)] позволят найти значения и В Т). [c.424]

Энергетический обмен между падающими молекулами и поверхностью характеризуется коэффициентом аккомодации энергии [c.14]

Аналогично можно ввести коэффициент аккомодации энергии. [c.83]

Температура может быть определена через коэффициент аккомодации энергии а [c.352]

Пусть известен коэффициент аккомодации энергии [c.365]

Иначе говоря, даже для такого специального распределения налетающих молекул, как дельта-функция, невозможно определить постоянный коэффициент аккомодации энергии. Однако если а , т. е. если 1 — = (1 — то (2 — = [c.302]

Коэффициенты аккомодации энергии для пучков аргона [c.242]

Если влияние диссоциации несущественно, то при дозвуковых скоростях движения газа, когда кинетическая энергия потока относительно мала, коэффициент аккомодации может быть выражен через соответствующие значения температуры [c.138]

Как было указано в 2, коэффициентом аккомодации называется отношение фактического изменения энергии молекул при их отражении от стенки к предельно возможному ее изменению, которое имеет место при полной аккомодации молекул, когда температура отраженных молекул равна температуре стенки Уи> Поэтому имеем [c.160]

При диффузном отражении молекулы, соударяясь со стенкой, попадают в щель или в пространство между бугорками поверхности и полностью абсорбируются стенкой, передавая ей свой импульс и энергию. По истечении некоторого промежутка времени они отражаются от нее в произвольном направлении с некоторой скоростью (рис. 13.5). Следует учесть, что любое направление отражения равновероятно. При таком отражении коэффициент аккомодации импульса /= 1. [c.722]

Теплоотдача происходит вследствие обмена энергией между молекулами и поверхностью тела. Когда молекула падает на поверхность тела, она может отдать последней определенную энергию. Полагают, что полный теплообмен происходит тогда, когда время пребывания молекулы на поверхности много больше периода колебаний молекул тела. Если время контакта меньше, теплообмен не будет полным. Степень полноты теплообмена характеризуют коэффициенты аккомодации, определяемые следующим выражением [c.257]

Таким образом, коэффициент аккомодации представляет собой отношение действительного обмена энергией к максимально возможному. [c.257]

При мгновенном зеркальном отражении молекулы ее энергия не изменяется, т. е. Еп—Eq и v = 0- При полном обмене энергией о=- с и 7 = 1. В промежуточных случаях <> принимает значение между Еп и Ес и величина коэффициента аккомодации меняется тогда между. О и I. [c.257]

В общем случае можно определять коэффициент аккомодации для различных категорий энергии молекул (энергии поступательного движения и энергии вращения и колебания). Так как для возбуждения колебательных степеней свободы требуется много соударения, то обычно коэффициент аккомодации колебательной энергии принимают равным нулю. [c.257]

Понятие коэффициента аккомодации используют также для характеристики энергообмена совокупности молекул. В этом случае в уравнении (11-28) под Ей, Ео и Ес подразумеваются не энергии одиночной молекулы, а соответствующие энергии совокупности молекул. [c.257]

Необходимо отметить, что имеющиеся в литературе данные о коэффициентах аккомодации весьма скудны, что ограничивает использование приведенного выше соотношения. В связи с этим заслуживает внимание Методика, изложенная в [Л. 5-761, где эффект неполноты обмена энергией учитывается с помощью коэффициента, определяющего эффективную удель 1ую поверхность материала. [c.354]

Эта формула выведена для одноатомного газа, и, следовательно, в ней а — коэффициент аккомодации для энергии поступательного движения молекул [c.38]

Значительная неопределенность возникает и при выборе коэффициента аккомодации а, характеризующего степень полноты обмена энергией при столкновении молекулы газа с поверхностью. Приведем некоторые сведения о характере влияния различных параметров на значение а Зависимость коэффициента аккомодации от масс молекул Mi и стенки Mj может быть выражена формулой [22] [c.77]

Коэффициент аккомодации = О, если молекулы не отдают энергию стенке, и а =1, если налетающие молекулы приходят в термическое равновесие со стенкой (полностью аккомодируют). В соответствии с общими законами механики энергия, отданная поверхности, тем меньше (тем меньше а ), чем меньше отношение массы налетающей молекулы к массе молекул поверхности. [c.83]

Долю передаваемых импульса и энергии удобно характеризовать коэффициентами аккомодации, представленными в форме [c.87]

Верхним индексом в отмечена величина внутренней энергии а и aj — новые коэффициенты аккомодации. [c.89]

Зная коэффициенты аккомодации, заданные, например, в форме (1.20), используя (1.11) — (1-14) и (1.22), для полного импульса и энергии, передаваемых единице поверхности, получим [c.349]

Другими словами, предполагается, что обмен внутренней энергией молекул со стенкой можно охарактеризовать коэффициентом аккомодации [c.350]

Каждый из входящих сюда коэффициентов аккомодации состоит из двух частей. Коэффициент например, можно представить в виде a = aY — где aY определяет долю поступательной энергии молекул, переданную стенке, а коэффициент aj — долю трансляционной энергии, пошедшей на возбуждение внутренних степеней свободы отраженных молекул. Аналогично где а " определяет долю внутренней энергии, переданной стенке, и — [c.350]

При гиперзвуковых скоростях, когда поступательная энергия налетающих молекул много больше их внутренней энергии, членом содержащим а , в (1.30) можно в первом приближении пренебречь, и формула (1.30) переходит в формулу (1.25) для одноатомного газа. Однако коэффициент аккомодации в этом случае должен быть уменьшен за счет доли энергии, идущей па возбуждение внутренних степеней свободы. [c.351]

Из (1.43) следует, что при сделанных предположениях температура теплоизолированного цилиндра (т. е. при Q = 0) не зависит от коэффициента аккомодации. Так как суммарная энергия отраженных молекул Ej. должна быть равна энергии падающих молекул, то согласно (1.34) и Ei=E , т. е. Т = Т = Т . Но именно является единственным неизвестным параметром, входящим в выражение (1.42) для сопротивления. Следовательно, в рассматриваемой схеме и сопротивление цилиндра также не зависит от коэффициента аккомодации. Это позволяет провести экспериментальную проверку выбранной схемы, которая (так как коэффициент аккомодации из рассмотрения выпадает) содержит для одноатомного газа предположения [c.354]

Здесь йзф — коэффициент аккомодации энергии молекул газа на конкретной поверхности — множитель, зависящий от структуры молекул газа Y = Ср/Сц — отношение изобарной и изохорной теплоемкостей V Т) —средняя тепловая скорость молекул газа. Сомножитель А в (7.33) является геометрическим фактором температурного скачка и равен А = 2/8д -4 = (/ ] + г2)1[г г2 п с121с1 ). [c.423]

Если тело теплоизолировано, то энергия, уносимая отраженными молекулами, равна энергии, приносимой падающими молекулами, и не зависит от коэффищ1ентов аккомодации. Если теплоизолирована каждая точка поверхности тела (абсолютно нетеплопроводная стенка) и если импульс отраженных молекул и температура стенки однозначно связаны X энергией, уносимой отраженными молекулами, то, очевидно, и сопротивление каждого элемента тела и распределение температуры по его поверхности не зависят от коэффициентов аккомодации. В другом предельном случае — случае абсолютно теплопроводного тела имеет место независимость сопротивления и температуры тела от коэффициента аккомодации энергии, если последний определять в среднем по всему телу (ср. 6.1). Таким образом, сравнивая теоретические и экспериментальные результаты по сопротивлению и температуре теплоизолированного тела, можно исключить из рассмотрения коэффициент аккомодации. [c.412]

Рис. 9. Сравнение результатов решения кинетического уравнения БГК для задачи теплопередачи между параллельными пластинами с данными, полученными Тигеном и Спрингером [27], для различных значений коэффициента аккомодации энергии. Здесь б — безразмерное расстояние между пластинами, д — поток тепла между пластинами и д см — го свободномолекулярное значение. Сплошными линиями отмечены результаты, найденные при помош и вариационного метода крестиком а = 0,826) и кружком а = 0,759) — данные, полученные Тигеном.

Для дальнейшего необходимы данные о том, какая часть энергии — j, затрачивается или поглощается отдельно первой и второй фазами на превращение 2- 1 (пли 1 2) некоторой массы второй (первой) фазы, т. е. нужно задать соотношения для ij,. Эта проблема связана с разделением энергетического эффекта физико-химического процесса между составляющими и всегда требует своего разрешения из дополнительных соображений для любой двухтемпературпон модели ). Соотношения, определяющие ij,, будем называть аккомодационными, так как эти соотношения в некотором смысле аналогичны коэффициентам аккомодации в кинетической теории газов, характеризующим взаимодействие среды с поверхностями. [c.40]

Кнудсен предложил оценивать полнвту обмена энергией газовых молекул со стенкой коэффициентом аккомодации, определив его как отношение энергии, переданной молекулами разреженного газа стенке, к энергии, которую они передали бы при условии, что при соударении со стенкой скорость вынужденного движения становится равной нулю, а скорость теплового движения приходит в соответствие с температурой стенки. Коэффициент аккомодации выражается формулой [c.391]

Таким образом, по скоростям вынужденного и теплового движений в невозмущеином потоке определяется энергия молекул перед их соприкосновением со стенкой, а полнота энергообмена при соударении со стенкой оценивается с помощью коэффициента аккомодации. На основе формулы (11.1) можно записать [c.397]

Приведенные в этом параграфе результаты получены в предположении, что молекулы газа, падающие на поверхность тела, не имеют соударений с отлетающими молекулами. Поэтому считают, что в газе имеет место максвелловское распределение скоростей хеплового движения молекул газа, на которое накладывается макроскопическая скорость газового потока.. Энергия падающих на стенку молекул определяется при этом с учетом как макроскопической скорости, так и скорости теплового движения молекул. Количество переданной стенке энергии определяется через коэффициент аккомодации [см. (11-28)]. [c.260]

Введен,Н ЫЙ здесь фактор а — коэффициевт выравнивания — означает долю отраженных молекул с кинетичеокой энергией, отвечающей температуре стенки, и который впоследствии был назван Кнудсеном коэффициентом аккомодации . Величины а = Р и Ь уР — постоянные скольжения и температурного скачка — не зависят от степени разреженности среды и определяются природой и состоянием газа и стенки. Независимость от давления посто янных а и для классических условий была нодтверждена в более ранних работах, в частности и нами. Кроме того, В предыдущих наших работах изучалась зависимость постоянной те1.м пературного скачка от темнературы. [c.515]

Чепмен [12] рассмотрел многочисленные аспекты теории переноса в газе, в котором имеются взвешенные частицы. В случае газов при достаточно низком давлении, или с достаточно малыми частицами, или при малых размерах сосуда длина среднего свободного пробега I может быть большой по сравнению с тем или иным микроскопическим размером d. При этих условиях безразмерное число Кнудсена Кп = Hd велико, межмолекулярпые Столкновения редки и перенос в газе будет зависеть от увеличения числа столкновений молекул с граничными поверхностями. При теоретическом анализе различают зеркальное упругое отражение, например от стенки с абсолютно гладкой жесткой или упругой поверхностью, и диффузное упругое отражение, например от стенки с негладкой упругой поверхностью. Кроме того, столкновения со стенками могут быть неупругими молекула может войти в некоторую полость поверхности и затем выйти оттуда с энергией, отличной от энергии на входе. Эта разница может иметь случайный характер, а может быть и систематической, как это имеет место в случае, когда стенка или слой, с которым взаимодействуют молекулы, горячее или холоднее газа [12]. Такие рассуждения приводят к понятию коэффициента аккомодации. [c.68]

Так как средняя энергия Ео молекулы, отраженной от стенки, не равна средней энергии молекулы при температуре стенки то в выралсение для qi следует ввести коэффициент аккомодации, определяемый как [c.175]

Коэффициенты аккомодации, заданные в форме (10.16), удобны также при расчете обтекания выпуклых тел свободиомолекулярным потоком (см. 6.1), При расчете обтекания выпуклых тел свободно-молекулярным потоком не Интересуются функцией распределения отраженных молекул. Необходимо лишь знать импульс и энергию, передаваемые падающими молекулами поверхности. В этом случае знание коэффициентов аккомодации (10.16) полностью решает задачу, так как и дают как раз импульс и энергию, пере- [c.88]

Когда функция распределения молекул набегающего потока однородна (как в рассматриваемом случае, когда она задана выражением (1.10)), определяемые соотношениями (1.18) импульс и энергия отраженных молекул могут быть для каждого элемента поверхности проинтегрированы и вместо (1.18) введены новые осрсднснные коэффициенты аккомодации, зависящие от V, и 0 [c.348]

При получении формул (1.42) и (1.43) предположено ), что Т ,= соп81 и 7, = onst по всей поверхности цилиндра. Величина Г, определена через коэффициент аккомодации из формулы (1.34) по суммарным потокам к цилиндру. Считалось также, что внутренняя энергия двухатомного газа равна кТ и аккомодирует с тем же коэффициентом аккомодации, что и поступательная энергия, т. е. а —а . [c.354]

Нанесение термочувствительных красителей [1.34, 1.35], жидких кристаллов [1.36] или люминофора [1.37-1.39] непосредственно на исследуемую поверхность не только исключает электрические помехи, но и полностью решает проблему теплового контакта. Такой способ можно применять для термометрии в случаях, когда свойства поверхности не влияют на теплообмен (например, при атмосферном давлении, когда лимитируюш,ей стадией теплообмена является перенос энергии через пограничный слой). Если же наличие дополнительного слоя изменяет характеристики теплообмена (например, коэффициент тепловой аккомодации энергии налетаюш,их частиц при низких давлениях), нанесение термочувствительных материалов на поверхность теряет смысл, поскольку здесь процесс измерения суш,ественно влияет на исследуемое явление. [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...