Энергия внутренняя (удельная) удельная

Энергия внутренняя удельная [c.368]

Энергия внутренняя (удельная) 458 (465> [c.616]

Динамическая вязкость Кинематическая вязкость Массовый расход Объемный расход Электрическое напряжение, электрический потенциал Электрическое сопротивление Полная мощность электрической цепи Количество теплоты, энтальпия, энергия внутренняя, свободная Удельное количество теплоты, удельная теплота [c.314]

Термодинамическое давление можно определить прп помоши энергетического уравнения состояния как частную производную внутренней энергии по удельному объему, взятую с обратным знаком. Частное дифференцирование энергии предполагает, что все остальные независимые переменные, среди которых находятся и кинематические переменные, описывающие деформацию, остаются постоянными. Это вносит некоторую внутренне при- [c.46]

Начнем с первого закона термодинамики, который будет записан в общем виде, позволяющем учесть как сжимаемость, так и радиационный приток энергии. Пусть Р — удельная работа напряжения , т, е. производимая внутренними напряжениями работа, [c.150]

Используем предположение о локальном термодинамическом равновесии в пределах фазы, а также аналогично допущению об аддитивности внутренней энергии смеси примем допущение об аддитивности энтропии смеси по массам входящих в смесь фаз. Тогда можно определить удельную внутреннюю энергию и удельную энтропию смесп [c.43]

Вычислим теперь потенциальную энергию деформации, численно равную работе внутренних сил. Удельная потенциальная энергия при действии касательных напряжений определяется по формуле (111.2). [c.125]

В условиях, когда допустимо представление о локальном равновесии (1.1), (1.2), можно построить последовательную феноменологическую термодинамику необратимых процессов. Состояние неравновесной системы при этом характеризуется локальными термодинамическими потенциалами, которые зависят от пространственных координат и времени только через характеристические термодинамические параметры, для которых справедливы уравнения термодинамики. Так, если в качестве характеристических переменных выбраны локальная плотность внутренней энергии е(г, (), удельный объем v(r, ) (и = р , р — локальная плотность массы среды) и локальные концентрации с,(г, t) различных компонентов, то состояние физически элементарного объема в окрестности точки г в момент времени t описывается локальной энтропией s = s[e г, t), и(г, ), (г, 1),. .., Ся(г, t), определяемой уравнением Гиббса [c.8]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. Для вывода уравнения возьмем элементарную струйку несжимаемой жидкости (рис. 22.7) и выберем на ней два произвольных сечения 1—1 и 2—2, нормальных к линиям тока. Будем считать движение идеальной жидкости установившимся, т. е. объемный расход V на участке 1—2 неизменным. Силы внутреннего трения отсутствуют, жидкость находится только под действием массовых сил силы земного тяготения и силы гидромеханического давления. Расстояния от центров тяжести сечений до произвольной горизонтальной плоскости сравнения О—О равны Zi и г . На плош,ади живых сечений f j и в их центрах тяжести действуют давления и ра, скорости жидкости в соответствующих сечениях Wy и w . Определим удельную энергию жидкости (энергию, отнесенную к единице массы жидкости, Дж/кг) в сечениях /—1 и 2—2. Каждая частичка жидкости в элементарной струйке, имеющая массу т, обладает запасом удельной энергии Е. Полная удельная энергия складывается из удельной потенциальной fm, и удельной [c.278]

Развернем выражение полного дифференциала внутренней энергии как функции удельного объема и давления, и = и (р, V) [c.36]

Одной из таких координатных систем является и, v-диаграмма (рис. 4-16). Точки А, В и С соответственно изображают состояния твердого тела, жидкости и пара ири равновесии трех фаз. В соответствии с правилом фаз они характеризуются вполне определенными значениями внутренней энергии и удельного объема. [c.91]

Таким образом, важнейшим свойством удельной внутренней энергии рабочего тела является то, что она представляет собой однозначную функцию состояния тела, определяемого любой парой его основных параметров р, о, Т), и сама может служить параметром состояния. Из этого свойства следует, что изменение удельной внутренней энергии не зависит от характера процесса, а определяется лишь начальным и конечным состояниями рабочего тела. Следовательно, бесконечно малое приращение удельной внутренней энергии является полным дифференциалом йи, а ее изменение в каком-либо процессе 1-2 [c.18]

Введем обозначения для удельной теплоты, удельной внутренней энергии и удельной работы изменения объема [c.23]

Таким образом, в термодинамике обнаруживается еще одна функция состояния (помимо удельной внутренней энергии), которую называют удельной э н т р о п и е й . Ее принято обозначать буквой S, а энтропию (произведение удельной энтропии на массу) — S = ms. [c.34]

Приращение удельной внутренней энергии и удельной энтальпии вычисляют по формулам (6.1) и (6.2) приращения удельной энтропии по (6.12) при условии = j, т. е. [c.68]

Таким образом, удельная потенциальная энергия давления, имеющая механическую природу, определяемая внешним силовым полем и относящаяся поэтому к внешним видам энергии, является, подобно удельной внутренней энергии, функцией состояния, т. е. однозначно определяется внутренним термодинамическим состоянием рабочего тела. А для идеального газа, для которого pv = RT, значение Пд определяется еще проще —одной только температурой. [c.198]

Если с1 — полное изменение внутренней удельной энергии [c.76]

Долю теплоты, расходуемой на изменение внутренней удельной энергии рабочего тела, можно представить в виде отношения [c.122]

По зТ-диаграмме в виде площади могут быть определены изменения внутренней удельной энергии и удельной энтальпии. [c.145]

Для любой точки Si-диаграммы можно найти величины р, v, Т, i, S и X, значения которых нанесены на соответствующие характеристики. Удельная теплота парообразования определяется разностью г = = г" —Г, а внутренняя удельная энергия — соотношением и = i — pv. [c.159]

Из определения внутренней энергии газа вытекает, что каждому состоянию газа соответствует определенное значение внутренней энергии. Это означает, что внутренняя энергия представляет собой однозначную функцию состояния газа, т. е. однозначную функцию любых двух независимых параметров, определяющих это состояние. Поэтому изменение внутренней энергии в каком-либо процессе не зависит от характера процесса, а однозначно определяется конечным состоянием газа. Например, в процессах а, Ь, с (рис. 1), где начальные и конечные состояния газа одинаковы, одинаковыми будут и изменения удельной внутренней энергии и = f (р, Т) [c.20]

Качественно это можно понять из следующих соображений. В термогенераторах стремятся получить наибольший перепад температур между горячим и холодным концами полупроводника при возможно меньшей затрате тепловой энергии. Чем ниже теплопроводность полупроводника, тем больше, следовательно, величина термо-э. д. с. При этом уменьшать теплопередачу от горячего конца к холодному за счет удлинения полупроводника нельзя, так как при этом будет увеличиваться внутреннее сопротивление термогенератора и к. II. д. будет падать. По этой же причине выгодно иметь максимальную удельную электропроводность а полупроводника. Так как с увеличением степени легирования полупроводника а падает, а К и а растут, то для каждого полупроводника существует оптимальная степень легирования, обеспечивающая максимальную величину a olK, а следовательно, и к. п. д. [c.262]

С/+, С1-, С1, е. В процессе расчета состава плазмы определяются необходимые параметры для оценки /э по (1.23) - внутренняя удельная энергия и удельная энтальпия. Применительно к КО yj в промежуток [c.51]

Количество тепла, внутренняя энергия, давление и удельный объем не зависят от выбора системы координат в таком случае сопоставление двух последних выражений непосредственно приводит к зависимости (6-1). [c.192]

При адиабатическом и изотермическом процессах деформации внутренняя S g = 6А е + Qt и свободная Ее энергии соответственно равны удельной потенциальной энергии Ь Ае деформации, так как изменение подведенного количества теплоты 6Qt = 0. Но в расчетные зависимости входят различные модули упругости в первом случае адиабатический, а во втором — изотермический. [c.36]

Рассмотрим вначале вариант явления миграционной теплопередачи при расходной миграции теплоносителя (левая часть рис. 6). Здесь так же, как и в явлении миграционной деформации, процесс в зоне воздействия миграции можно рассматривать состоящим из двух процессов процесса отпадения элемента от рабочего тела и процесса выталкивания элемента из рабочей полости. В момент отпадения от тела элемент имеет удельную внутреннюю энергию, равную удельной внутренней энергии действующих элементов, и, следовательно, тепловая энергия, отведенная от рабочего тела только посредством выноса из рабочей полости элемента весом dVo, будет определяться соотношением [c.25]

Важная характерная особенность рабочего тела переменной массы по сравнению с телом постоянной массы заключается в определенной самостоятельности таких однородных тотальных и локальных его свойств, как общий объем тела и удельный объем рабочего вещества, общая внутренняя энергия тела и удельная внутренняя энергия рабочего вещества. [c.38]

Т - абсолютная температура, К t - температура, °С и - внутренняя энергия, Дж и - удельная внутренняя энергия, Дж/кг [c.3]

Мощность потока, отнесенная к массовому расходу, приводит к обобщенному уравнению Бернулли, написанному для реальной жидкости (газа) с учетом удельных потерь энергии (внутренней и внешней, т. е. механической) на рассматриваемом участке [c.23]

Количество теплоты, внутренняя энергия иао-хорно-изотермический потенциал (свободная энергия Гельмгольца), изобарноизотермический цотенциал (свободная энергия Гиббса), энтальпия Удельная теплота (фа-j зового превращения, химической реакции) [c.13]

Урааиения (17.3) и (17.4) не дают количественных связей между термодинамическими параметрами они просто указывают на то, что удельный объем и внутреннюю энергию не следует рассматривать в качестве варьируемых величин при нахождении максимума s. Но сами равновесные значения внутренней энергии и и удельного объема v до расчета могут оставаться неизвестными. Первая из этих величин, в конце концов, определится по уравнению (17.5), а вторая — из уравнения состояния [c.164]

Для-реальных газов, т. е. газов, близких к началу конденсации, и для конденсированных веществ (жидкостей, твердых тел) существенное значение приобретает потенциальная эиергия взаимодействия между молекулами, обусловленная действием присущих им электрических зарядов. Следовательно, для реальных газов помимо энергии теплового движения молекул должна быть учтена еще четвертая составляющая — поте1Щиальная энергия взаимодействия молекул, зависящая от расстояния между молекулами и от их взаимного расположения. Значение этой составляющей внутренней энергии зависит от удельного объема. [c.30]

Для таких видов энергии, которые обладают способностью к полному превращению, эксергия будет равна полному количеству располагаемой энергии. В частности, для механической работы, которая способна полностью превращаться в теплоту, во внутреннюю энергию или эптальпгю, удельная эксергия равна всей удельной работе [c.129]

Независимость внутренней энергии идеального газа от объема может быть строго установлена с помогцью дифференциального уравнения (119), если учесть в нем второе соотношение (180). Можно также показать, что внутренняя удельная энергия идеального газа не зависит и от давления (1и1ё-р)т = 0. С этой целью производную ( и (1р)т следует представить в виде произведения (йп1с1р)т = [c.88]

Часть р,, удельной теплоты парообразования г расходуется на изменение внутренней удельной энергии, на преодоление сил внутреи- [c.152]

Особенности рабочего процесса. Переходя теперь к рассмотрению физических явлений непосредственно в центростремительной ступени турбины, выясним природу возникновения сил, рассмотренных выше. Без специального анализа ясно, что силы, совершающие работу по увеличению начальной кинетической энергии потока до величины j/2 (на единицу массы), а также сила Рдв, обеспечивающая движение газа в рабочем колесе, есть сила давления, посредством которых внутренняя энергия рабочего тела преобразуется в механическую работу его расширения. При этом процесс увеличения абсолютной скорости в соиловом аппарате вполне аналогичен осевой ступени. В рабочем же колесе центростремительной ступени при одинаковых относительных скоростях потока совершается удельная работа, на величину и — и ) 2 большая, чем в осевой ступени. Этот результат может быть также получен из рассмотрения уравнения энергии [c.13]

Из опыта известно, что в отоутствие движения, гравитации, капиллярности, магнетизма и электричества чистое вещество имеет лишь два независимых свойства. Из известных свойств чистого вещества, которые могут быть количественно оценены, необходимо назвать давление, темпера-туру, удельный объем, внутреннюю энергию, вязкость и электрическое сопротивление. Этот перечень может быть расширен за счет опытных данных термодинамики и других наук. Из числа всех свойств можно выбрать два свойства, не зависящих друг от друга, и если их величины Заданы, то и величины всех других свойств будут также иметь вполне определенные 31начения. Если после некоторого изменения состояния будут восстановлены первоначальные значения двух выбранных свойств, то первоначальные величины всех других свойств будут также восстановлены. Обычно любые два свойства бывают независимыми друг от друга, хотя имеются очевидные исключения так, одно свойство -не 1Может быть независимым от другого, если оно является его функцией по определению, например удельный объем зависит от плотности, а электрическое сопротивление—от электрической проводимости. Менее очевидным исключением является сочетание давления и температуры эти свойства являются независимыми для чистого вещества в паровой или жидкой фазе, но не для смеси фаз. [c.16]

В химии большое значение придается свойствам очень слабых растворов, например реакции между сла- бым растворам соляной кислоты и слабым раствором едкого натрия. Внутренняя энергия или удельный объем любого из этих растворов так незначительно отличаются от тех же свойств чистого растворителя, что разница между ними соизмерима с погрешностью их Определени я. [c.123]

Частная производная duldv) характеризует зависимость внутренней энергии вещества от удельного объема v. Характер этой зависимости будет раскрыт в гл. 4. Сейчас мы рассмотрим лишь вопрос о характере зависимости внутренней энергии от удельного объема для идеального газа. [c.35]

Значение потенциальной энергии взаимодейстБия всех молекул, содержащихся в 1 кг реального газа, можно получить, разбив все молекулы на пары и сложив потенциальные энергии парных взаимодействий всех возможных пар. Очевидно, что это значение зависит от среднего расстояния между молекулами и, следовательно, от удельного объема газа. Таким образом, в противоположность внутренней энергии идеального газа, которая не зависит от объема, у реального газа внутренняя энергия является функцией удельного объема, а следовательно, Рис. 6-2. и давления. [c.84]

Предельная энергия деформации. Эффекты пластической деформации твердого тела при нагружении проявляются в изменении его объема и формы, а внутренние — в возникновении линейных и сдвиговых деформаций. Жильмо [283] развил идею о том, что поглощенная энергия при деформации контролируется прочностью межатомной связи. Это означает, что данная энергия является фундаментальной характеристикой сопротивления материала разрушению. Приняв, что поглощенная пластической деформацией металла удельная энергия равна поглощенной удельной энергии разрушения совершенного кристалла, Жильмо получил следующее соотношение между теоретической прочностью на отрыв и энергией W [c.163]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...