Тола движение

В этом случае толчок руки является причиной возникшего движения. Если шар свободен, то он будет продолжать катиться по стеклу с неизменной скоростью, пока не достигнет края стекла, после чего упадет со стекла. Но если шар охвачен кольцом, которое в свою очередь удерживается пружиной (рис. 31, а), то шар после толчка рукой будет двигаться не так, как в отсутствие кольца, а по-иному. Возникшее после толчка движение шара вызовет растяжение пружины, скорость шара будет уменьшаться и, когда пружина растянется до определенной величины, шар остановится (рис. 31, б), а затем будет двигаться в обратном направлении с возрастающей скоростью. В этом случае толчок руки по-прежнему является причиной возникшего движения, а пружина является причиной изменений возникшего движения. [c.69]

Путь на перегонах и станциях должен содержаться в полном порядке, с исправными шпалами, рельсами, скреплениями и балластом (без перекосов и просадок), согласно утверждённым чертежам, стандартам и нормам. По своему состоянию путь должен обеспечивать безопасное, плавное (без толчков) движение поездов с установленными для локомотивов максимальными скоростями . [c.72]

Колебания нагрузки наблюдаются и в отсутствие наполнителя, причем они происходят без потери направления раздира при резкой смене скоростей раздира (см. рис. 4.1.9, кривая 2). Такой толчкообразный [507] раздир характерен для ненаполненных резин, кристаллизующихся при растяжении. Если задана скорость перемещения зажимов образца на разрывной машине, поскольку в период раздира средняя деформация в плечах образца практически постоянна, постоянна и средняя скорость раздира (она равна скорости перемещения зажимов). Однако фактическая скорость раздира колеблется от нуля до значений, превышающих среднюю скорость. Создается впечатление периодического процесса толчок — движение — остановка . Нагрузка возрастает, когда раздира не происходит, и падает при прорастании надреза. [c.210]

Неравномерное (с толчками) движение стона станка [c.137]

Неравномерное (с толчками) движение стола [c.139]

На рольгангах с неприводными роликами движение грузов происходит (в случае горизонтально расположенных роликов) под действием приложенной к ним силы (толчка) или (при наклонно расположенных роликах) под воздействием собственного веса. [c.518]

Расчетным является усилие, действующее на винт при начале движения слитка толчком. Метод определения расчетного усилия изложен в книге [16]. [c.268]

Статический прогиб рессор груженого товарного вагона А/ст = 5 см. Определить критическую скорость движения вагона, при которой начнется галопирование вагона, если на стыках рельсов вагон испытывает толчки, вызывающие вынужденные колебания вагона на рессорах длина рельсов Z. = 12 м. [c.253]

Точность хода характеризуется соответствием действительного и теоретического мгновенных положений подвижной детали и обеспечивается точностью изготовления направляющих поверхностей, величиной и равномерностью зазора между ними. Точность направляющих с трением качения технологически достигается труднее, чем направляющих с трением скольжения. Плавность хода кареток характеризуется равномерностью движения и реверсированием без толчков, заклиниваний и заеданий. На плавность трогания с места и плавность хода влияют величина и разность коэффициентов трения покоя и движения, а следовательно, сочетание материалов, шероховатость обработки и смазка трущихся поверхностей. [c.447]

ГИЙ элемент, по величине деформации которого определяют измеряемый параметр б) силовые упругие элементы, используемые для приведения деталей механизмов в движение или для силового замыкания кинематических цепей за счет энергии, накопленной при их предварительной деформации в этих случаях пружины выполняют роль аккумуляторов энергии в) кинематические упругие элементы, выполняющие роль беззазорных направляющих (рис. 316, а), гибких связей передач (рис. 316, б) или упругих опор (рис. 316, в). В последнем случае их используют для смягчения толчков и ударов в механизмах или для виброизоляции деталей приборов. [c.460]

Задача 96. Грузу, имеющему массу т н жащему на горизонтальной плоскости, сообщают (толчком) начальную скорость v . Последующее движение груза тормозится постоянной силой F. Определить, через сколько времени груз остановится, [c.204]

Из равенства (74) следует, что когда действие силы прекращается, то Мо=0, а следовательно, и Vg обращается в нуль и ось гироскопа останавливается. Таким образом, гироскоп не сохраняет движения, сообщенного ему силой. Если действие силы является кратковременным (толчок), то ось гироскопа практически почти не изменяет своего направлений . В этом проявляется свойство устойчивости оси быстро вращающегося гироскопа, имеющего три степени свободы. [c.336]

При определении условий равновесия механической системы возникает весьма важный вопрос о том, будет ли это равновесие практически реализуемым, т. е. устойчивым, или нет. Равновесие системы в данном положении называется устойчивым, если ее можно вывести из этого положения настолько малым возмущением (смещением, толчком), что во все последующее время отклонения системы от равновесного положения будут меньше любого сколь угодно малого заданного отклонения. В противном случае равновесие называют неустойчивым. Такое определение соответствует понятию об устойчивости равновесия и движения по А. М. Ляпунову. Исходя из него, можно, например, сразу установить, что равновесие маятника, изображенного на рис. 324, при ф=0 будет устойчивым, а при (р=180° — неустойчивым. [c.387]

Положим, что по какой-то причине, например от случайного внешнего толчка, система, показанная на рис. 557, б, пришла в колебательное движение. Чтобы горизонтальная сила Р производила наибольшую работу, нужно, очевидно, чтобы сила Р возрастала при отклонении массы в одну сторону и снова возрастала при отклонении массы в другую сторону, т. е. надо, чтобы сила Р за полный период движения массы успела пройти два периода колебаний. [c.497]

Задача 352. Грузы А и В приводятся в движение посредством двух блоков подвижного К и неподвижного L (см. рис. а). В результате толчка, сообщенного грузу А, он начал опускаться со скоростью )(. На какое расстояние должен опуститься груз А для того, чтобы его скорость увеличилась в два раза [c.316]

Напишем уравнения движения диска в форме (12.43) непосредственно после толчка [c.379]

Теорема об изменении кинетической энергии в относительном два-жении точки выражается так же, как и в абсолютном движении, толь ко к элементарной работе приложенной силы добавляют элементарную работу силы инерции переносного движения на относительном перемещении. [c.330]

О разных подходах к решению. Шарик массы т подвесили на упругой невесомой нити, жесткость которой х. Затем шарик подняли так, чтобы нить оказалась в недеформированном состоянии, и без толчка отпустили. Найти максимальное удлинение Хт нити в процессе движения шарика. [c.123]

Отметим, что в письме к Л. Эйлеру от 5 июля 1748 г. М. В. Ломоносов пишет Все изменения, совершающиеся в природе, происходят таким образом, что сколько к чему прибавилось, столько же отнимается от другого. Так, сколько к одному телу прибавится вещества, столько же отнимется от другого... Этот закон природы является настолько всеобщим, что простирается и на правила движения тело, возбуждающее толчком к движению другое, столько же теряет своего движения, сколько отдает этого движения другому телу ). [c.233]

Силы инерции, возникающие при движении с ускорением отдельных частей машины (поршня, шатуна, коленчатого вала), вызывают в них дополнительные напряжения и, кроме того, они, изменяясь по величине и направлению, могут сообщить машине ряд периодических толчков, которые вредно отражаются на фундаменте. Во избежание этого силы инерции и их моменты должны быть уравновешены. [c.162]

По физическому смыслу импульс означает толчок, создаваемый силой на протяжении данного промежутка времени / количество движения понимается как мера механического движения. [c.160]

Приближенная теория гироскопических явлений позволяет дать элементарное объяснение движению тяжелого гироскопа (волчка). Сообщим (рис. 387) симметричному однородному телу вращения быстрое вращение вокруг его оси. Допустим, что эта ось, будучи в исследуемом положении вертикальна, может вращаться вокруг неподвижной точки О. Если бы гироскоп пе вращался, то имелось бы неустойчивое положение равновесия. Быстрое вращение сообщает гироскопу свойство устойчивости. В самом деле, дадим оси толчок в направлении, перпендикулярном к плоскости рисунка, приложив к ней в течение весьма малого промежутка времени силу F. Следствием этого, если оставаться в рамках элементарной теории, будет перемещение оси материальной симметрии тела (т. е. вектора К) на некоторый угол в направлении момента силы F относительно неподвижной точки О, т. е. в направлении, перпендикулярном к F (новое положение оси указано на рис. 387 штриховой линией). [c.371]

При росте t до бесконечности ф стремится к я/2. Такую систему со свободными грузами нельзя привести толчком во вращательное движение. Грузы разойдутся до отказа, балка при этом повернется на угол, меньший я/2, и только потом, если грузам не давать возможности дальнейшего движения, балка будет продолжать вращаться. [c.414]

Рассмотрим задачу о движении симметричного тела вращения (гироскопа, волчка), опирающегося острием в неподвижной точке. Известно, что если сообщить волчку достаточно большую угловую скорость вокруг оси материальной симметрии, расположенной вертикально, то эта ось будет сохранять вертикальное положение и в том случае, когда центр тяжести волчка находится выше точки опоры ( волчок спит ). Если сообщить вращающемуся волчку небольшой толчок, то ось начнет совершать малые колебания около вертикали. [c.622]

При выплавке вертикальных трещин процесс ведут сверху вниз. Горизонтальные трепщны выплавляют продольными воз-вратпо-поступательпыми движениями, соскабливая козырьком покрытия расплавленный металл. Недостатком подводной резки является необходимость использования больших токов (500— 1000 Л) и б .1Строе снижение скорости резки с возрастанием тол-П1,Г НЫ м( талла (табл. 9). [c.80]

Коэффициенты y.j, впервые введенные в [12], показывают долю диссипируемой кинетической энергии смеси из-за силового взаимодействия составляющих, переходящую непосредственно во внутреннюю энергию г-й,фазы. В связи с этил1 заметим, что составляющие межфазной силы F- , связанная с эффектом присоединенных масс и спла Магнуса приводят непосредственно к переходу части кинетической энергии макроскопического движения не во внутреннюю (тепловую) энергию фаз, а в кинетическую энергию мелкомасштабных течений внутри и около включений. Последняя, как уже указывалось, не учитывается в существующих феноменологических теориях взаимопроникающего движения, в ТОЛ числе и в данной главе, поэтому здесь силы и F i входят как диссипативные. Более точный учет эффекта этих сил дан в гл. 2-4. [c.37]

Примечание. Никакие другие силы на лодку не действуют. Сила, сооб-щЬвшая лодке толчок, действовала на лодку до момента t=Q. Результат этого действия учитывается заданием начальной скорости Уц, которую сила за время толчка сообщила лодке (см. 79.) Чтобы правильно определить, какие силы действительно действуют на тело при его движении, надо помнить, что сила есть результат аимодеаствия данного тела с другими телами. В данном случае сила тяжести Р является результатом действия на лодку Земли, а силы" и — результат действия на лодку воды. Никакие другие материальные тела с лодкой при ее движении не взаимодействуют, значит, никаких других действующих сил нет. Обращаем внимание на этот вопрос, так как он часто является источником ошибок при рещении задач. [c.194]

Для определения постоянных интегрирования j и Q воспользуемся заданными начальными условиями движения. В условии задачи указано, что в начальный момент маятнику, нить которого занимала oiae Hoe положение, была сообщена посредством толчка начальная угловая скорость <ро, т. е. при i=0 tp =0, <р = (р(,. [c.188]

Перейдем к проблеме равновесия динамической системы с трением. В такой системе помимо неизвестных значений абсолютных величин сил трения возникает дополните,пьная неопределенность из-за того, что во многих случаях направление сил трения неизвестно и должно быть найдено. Здесь следует принять во внимание, что направление трения скольжения вполне определено скоростями точек системы. С.педовательно, для решения статических задач полезной будет информация о тол , каким движением система дошла до положения равновесия. Чтобы иск.пючить неопределенность, можно также искать силы трения, при которых система не переходит из покоя в определенное движение. [c.363]

В роли передаточного механизма для воспроизведения требуемого закона движ ения выходного звена при заданном движении входного звена применяются кулачковые механизмы (рис. 2.15). Необходимый закон движения достигается приданием входному звену — кулачку 1 — соответствующей геометрической формы. Кулачок совершает вращательное (рис. 2.15, а, б) или поступательное (рис. 2.15 в, г) движение, а выходное звено 2 — поступательное (рис. 2.15, а, в). В этом случае оно называется толкателем при ка-чательном движении (рис. 2.15, б, г) — королшслом. Для снижения потерь на трение в высшей кинематической паре В кулачок — тол- [c.18]

Когда сила статического трения достигает наибольшей возможной величины, достаточно незначительного толчка, чтобы тело А начало двигаться по поверхности тела В. При этом оказывается, что после начала движения сила трения F несколько уменьшается, и для создания равномерного движения ящика А приходится умень-птить вес гири на чашке весов. Трение при движении тел, в отличие от трения покоя, будем называть трением движения. [c.245]

Первым свойством автоколебаний является их самовозбуждаемость. Для иллюстрации самовозбуждаемости автоколебательной системы достаточно отметить некоторые свойства часовых механизмов с гирями и маятником. Чтобы привести в движение механизм часов с поднятой гирей, надо сообщить маятнику толчок или отклонение от положения равновесия. Если начальное отклонение маятника от положения равновесия было небольщим, механизм часов увеличивает амплитуду колебаний маятника, пока возрастающие силы сопротивления не вызовут рассеяния кинетической энергии, равного работе силы веса при опускании гири. [c.277]

Предположим, что маятник начинает совершать колебания из состояния покоя, соответствующего начальному смещению 0о, где —я < 0о < л. Пренебрегая трением, можно ожидать, что движение маятника будет периодическим, но не просто гармоническим, так что при 0 = 0о 0 = 0. Однако если маятник приведен в движение достаточно сильным толчком, то он будет продолжать двигаться в одном направлении. Движение будет периодически по аторяться, но 0 не будет обращаться в 0. и 0(/) будет продолжать увеличиваться. Эти соображения могут быть на глядно иллюстрированы, если мы проследим за движением маятника по фазовому графику, выражающему зависимость скорости фазы 0 от фазы ft (рис. 7.24). [c.236]

Лыжник массы т, находящийся на вершине горы высоты Л, за счет толчка приобретает скорость Vo и скользит вниз по склону в вертикальной плоскости. Вначале траекторией лыжника является дуга окружности радиуса r = h, затем траекторией становится прямая линия — касательная к дуге окружности в точке А и наклоненная под углом а = 30° к горизонту. Сила сопротивления, возникающая при движении лыгкника на прямолинейном участке, R = — цу, где ц = onst > О, v — скорость лыжника. [c.120]

В качестве следующего примера рассмотрим задачу о бьющей из конца топкой трубки турбулентной струе, распространяющейся в неограниченном пространстве, заполненном Toii же жидкостью (задача о ламинарном движении в такой затопленной струе была решена в 23). На больших по сравнению с размерами отверстия трубы расстояниях (о которых толы о и будет идти речь) струя аксиально симметрична вне зависимости от конкретной формы отверстия. [c.212]

Положительность якобиана Д при дозвуковом движении позволяет установить определенное правило, относящееся к направлению поворота скорости вдоль потока А. А. Никольский, Г. И. Таганов, 1946). Имеем тол<дественно [c.610]

Как известно, импульсом постоянной по величине и направлению силы называют произведение силы на время ее действия. В данном случае к точке прикладываются мгновенные толчки (удары), продолжительность действия которых иичтожна, а сила соответственно настолько велика, что произведение величины силы на промежуток времени ее действия, т. е. импульс, конечно и задается величиной S. Мгновенно приложенный к точке импульс не успевает за время своего действия вызвать заметное изменение в положении точки, но приводит к резкому изменению ее количества движения, по величине и направлению равному приложенному импульсу, [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...