Ось вращения линзы

I —головка 2 — конус фрикциона или коническое зубчатое колесо 3 — ЛИНЗЫ окуляра 4 — прижим 5 — обойма верхней сетки б — шарик 7 — верхняя сетка 8 — ось вращения верхней сетки 9— нижняя неподвижная сетка 10 — архимедова спираль 11 — круговая шкала. [c.69]

В [83] метод пространственной фильтрации получил дальнейшее развитие. Во-первых, в этом методе снималось условие однородности (постоянства) показателя преломления вдоль оси заготовки стекловолокна. Во-вторых, для получения данных о функции отклонения в отличие от описанной выше схемы требовались лишь одномерная пространственная фильтрация, отображение и считывание оптических сигналов. Треугольная маска 3 (см. рис. 3.4) была заменена на вертикальную полуплоскость, движущуюся вдоль оси со. Конструктивно такой фильтр был выполнен в виде вращающегося диска с вырезанным сектором, причем ось вращения располагалась ниже оптической оси z, параллельно ей. С помощью данного фильтра величина смещения лучей в фокальной плоскости линзы 2 кодировалась во времени. В плоскости изображения 4 центрального сечения заготовки 1 данная информация выделялась с помощью специальной детектирующей системы с опорным электрическим каналом. [c.85]

Поля трансаксиальных электростатич. линз обладают симметрией вращения относительно оси (ось х на рис. 10), к-рая перпендикулярна оптич. оси. Пучок, выходящий из точки А предмета, после фокусировки полем линзы становится астигматическим и образует два линейных изображения В и В. Однако при надлежащем подборе параметров Э. л. изображение может стать стигматическим. [c.571]

Рассмотрим один из наиболее часто используемых оптических элементов, а именно аксиально-симметричную линзу (рис. 3). Линза состоит из произвольного материала с переменным показателем преломления (например, сложной системы различных стекол), ограниченного двумя поверхностями вращения относительно оптической оси. Если эта ось совпадает с осью г цилиндрической системы координат, то основой при анализе является плоскость (г, г) и основные соотношения не зависят от координаты а,. Рис. 3 представляет собой сечение оптической системы, симметричное относительно вращения вокруг оси 01. Показатель преломления слева от линзы (пространство объектов) равен Пи а справа от линзы (пространство изображений) равен П2. [c.18]

Пусть линза ограничена двумя различными поверхностями, которые в общем случае можно представить в виде функций /1 х, у, г) и /2 (х, у, г). Начало координат выбирается на оптической оси в точке, где эта ось пересекается со срединной поверхностью. Пусть под влиянием внешних условий (например, под действием температурного поля) линза сжимается или растягивается оправой. Срединная поверхность получит при этом дополнительный прогиб, положительный или отрицательный, но во всех точках, одинаково удаленных от оптической оси, кривизна срединной поверхности и ее прогибы вследствие симметрии действия нагрузок будут иметь одинаковую величину. Это позволяет рассматривать напряженное состояние только в одном диаметральном сечении. Тогда поверхности, ограничивающие линзу, можно представить как поверхности вращения плоских кривых, выраженных функциями Д (х) и /2 (х). [c.112]

Отсюда, благодаря отражению зеркал 7 и 8, через линзу 9 падают на специальный экран. Этот экран А, а также сидящий на одном валу с ним барабан В могут приводиться в равномерное вращение от моторчика. Если зеркала 7 откинуть, то лучи будут проходить через линзу 6 и падать на барабан В, на который надевается светочувствительная бумага для возможности фотографирования явлений. В конструкциях Сименса распространены 3-и 6-шлейфовые О. общий вид последнего (переносная модель) дан на фиг. 3. [c.150]

Таково уравнение выпуклой поверхности нашей идеальной линзы. Эта поверхность—гиперболоид вращения с вершиной О. Радиус кривизны этого гиперболоида в его вершине, как легко вычислить, равен (ге—1)/. [c.375]

Для измерения п кристаллов и твердых тел слулшт кристалл-рефрактометр Аббе, основанный на принципе полного внутреннего отражения при освещении отраженным светом. Для определения главных п кристаллов необходимо кристалл вращать, чтобы найти максимум (минимум) двух границ, даваемых кристаллом. Поэтому здесь призма заменена полусферой с большим щ поворот призмы отсчитывается на горизонтальном круге. Зрительная труба вращается около вертикального круга с делениями ось вращения трубы проходит через центр полусферы и перпендикулярна оси вращения полусферы. Т. о. при вращении кристалла луч все время попадает в зрительную тру-к-рая имеет плоско-вогнутую линзу (фиг. 11) из того же стекла, что и полусфера, и одинакового с ней радиуса кривизны. Между полусферой и линзой получается тонкая прослойка воздуха одинаковой толщины в результате луч всегда перпендикулярен к зрительной трубе, благодаря чему измеряется непосредственно угол полного внутреннего отражения n=N sin i, так как рефрактометр действует как Р. с призмой с изменяющимся преломляющим углом. Кристалл-рефрактометр освещается монохроматич. светом отраженными лучами с помощью зеркала, что дает возможность измерять п непрозрачных твердых тел. Можно освещать и скользящим светом, наблюдая границу преломления, причем исследуемому телу придают форму цилиндра высотой 0,15 мм, с помощью НИКОЛЯ, помещенного над окуляром, определяют состояние [c.357]

Решение. Сначала не будем вводить предположение о тонкости линзы, а рассмотрим среду, обладающую симметрией вращения вокруг оси X. Уравнение луча в меридиональной плоскости представится в виде г — г (х). Обозначим через и угол, образуемый касательной к лучу с осью X (рис. 108). В параксиальном приближении квадратом этого угла пренебрегают. В этом приближении кривизна луча определяется выражением R = —du/dx, причем радиус кривизны R мы считаем положительным, когда луч обращен вогнутостью к главной оптической оси X, и отрицательным в противоположном случае. Воспользуемся формулой (4.1). В пределах точности параксиальной оптики dr/dN = —eos и = —1, dxIdN = sin u u, так что [c.184]

Использование принципа Ферма иногда облегчает решение оптических задач. Так, очевидны условия фокусировки света при его отражении от эллиптического зеркала. И.зображение светящейся точки, помещенной в одном из фокусов эллипсоида вращения Р, получается в фокусе Q, так как суммарная длина РО + OQ (рис. 6.19) постоянна для любого положения точки О на поверхности эллипсоида. Так же легко понять фокусирующее действие линзы, у которой суммарная оптическая длина пути в стекле и воздухе оказывается стационарной (рис. 6.20). [c.277]

Шланги, хранение <и перемотка 75/(34-48) на сердечниках и катушках 75/(00-48)> В 65 Н Шликер производство (изделий из пластических материалов В 29 С 41/16 фасонных или трубчатых изделий В 28 В 1/26-1/28, 21/08) литьем из шликера шликерные массы, используемые в порошковой металлургии В 22 F 3/22) Шлифовальные [круги <В 23 (зуборезных станков F 21/02 для за очки зубьев пил D 63/(12-14)) В 24 В (крепление 45/00 правка 53/(00-14))) станки <В 24 В (предохранительные устройства 55/00 приспособления для измерения, индикации, управления (49-51)/00) для часового производства G 04 D 3/02)] Шлифование [В 24 В алмазов 9/16 арочных поверхностей 19/26 древесины 9/18, 21/00 зеркал 9/10 игл 19/16, В 21 G 1/12 камней, керамических изделий, кристаллов или глазированных изделий 7/22, 9/06 канавок на валах, в обоймах, в трубах, в стволах орудий 19/(02-06) конструктивные элементы обшие для шлифовальных и полировальных станков 41/00-47/28 по копиру изделий особого профиля 17/(00-10) лезвий коньков 9/04 линз 9/14, 13/(00-04) лопаток турбин 19/14 некруглых деталей 19/(08-12) опорных поверхностей 15/(00-08) поверхностей (оптических 13/(00-06) (вращения плоских) 7/00-7/28, 21/(04-14) седлообразных 15/00 сферических 11/(00-10) трохоидальных 19/09) пластических материалов 7/30, 9/2() поршней, поршневых колец 19/(10,11) пробок 15/06 проволоки 5/38 способы. 1/00-04 стеклоизделий 7/24, 9/08-9/14 устройства <для правки шлифующих поверхностей 53/(00-14) для шлифования (с абразивными или кордными ремнями 21/(00-18) переносные 23/(00-08) универсальные 25/00)) шлифующие тела в устройствах для полирования 31/14 штампов 19/20) печатных форм В 41 N 3/03 (глобоидпых червяков F 13/08 зубьев колес и реек F 1/02, 5/02-5/10 напильников и рашпилей D 73/(02,10) электроэрозионнылш способами Н) В 23] [c.214]

В комплекте оптики микроскопа ММР-4 о Йъ-ективы-планахроматы смонтированы на револьверной головке 36, обеспечивающей их быструю замену. Наряду с компенсационными окулярами с увеличением 10, установленными в бинокулярной насадке 37, микроскоп снабжен панкратической системой линз, позволяющей изменять увеличение микроскопа в 2—3 раза вращением рукоятки 38 без дополнительной фокусировки. Общее увеличение микроскопа от 50 до 1500. [c.29]

В гл. П (9] третья из формул (11.1 ) дает выражение третьей зейделевой суммы S, , определяющей величину астигматизма в случае бесконечно удаленного предмета. Напомним, что эта формула получена при следующих предположениях h = 1, а, = = О, т. е. фокусное расстояние системы принято за единицу и предмет лежит на бесконечности yi = -p , где Xi — расстояние входного зрачка от линзы, измеренное в долях фокусного расстояния / . В данном случае входным зрачком линзы является изображение зрачка глаза. Принимаем, что зрачок глаза находится в центре вращения глаза на расстоянии х от линзы, фокусное расстояние которой в миллиметрах равно Очевидно, что [c.537]

Для большей конкретности рассмотрим осесимметрическую си стему К, состоящую из поверхностей вращения с общей оптической осью. Точка предмета О и оптическая ось определяют меридиональную плоскость. Луч, касательный к этой плоскости, должен лежать в ней полностью. Немеридиональный луч называется косым и нигде не пересекает оптическую ось. Как следует из соотношений (2.11.22), в пространстве изображения фокальные линии меридионального луча соответственно параллельны и перпендикулярны меридиональной плоскости. Поэтому их называют сагиттальной и тангенциальной фокальными линиями. Для косых лучей это свойство несправедливо. В частности, если точка О лежит на оптической оси, то каждый проходящий через нее луч является меридиональным. При этом каустика широкоугольного пучка лучей состоит из сагиттальной поверхности вращения вокруг оптической оси и тангенциальной фокальной поверхности, представляющей собой отрезок оптической оси (см. пример в разд. 2.10.1.6). Для небольших апертур эта поверхность стягивается в точку, если О совпадает с апланатической точкой линзы. На языке теории аберраций конечные размеры каустики аксиального точечного источника обусловлены главным образом сферической аберрацией, которая минимальна для некоторого определенного положения предмета. [c.133]

НИИ белым светом, является прибор, снабженный кроме простых поляризатора и анализатора еще бикварцем Солей. Для той же цели вполне пригоден и поляристробометр Вильда. Наиболее распространенные полутеневые приборы в первоначальном виде не могут функционировать при освещении белым светом, т. к. при вращении плоскости поляризации обе половины поля окрашиваются в разный цвет вследствие вращательной дисперсии, и чувствительная полутеневая установка невозможна. Это затруднение обходится однако для растворов сахара применением кварцевого компенсатора Солей (см. КомпенсатАоры), Случайным образом вращательная дисперсия кристаллического кварца в видимой области спектра весьма точно совпадает с вращательной дисперсией различных сортов сахара за исключением синей и фиолетовой части спектра. Если компенсировать вращение сахара противоположным вращением кварца определенной толщины, то поле зрения не окрашивается и преимущества полутеневого прибора м. б. сохранены. На фиг. 12 дана схема расположения оптических частей сахариметра Липпиха с компенсатором Солей РКк Ы—источник света, Ь—линза. О, П— поляризатор Липпиха, А—анализатор, - [c.164]

О2 — объективы прибора ИАБ-451. В приборе СФР-Л изображение снимаемого объекта строится двумя объективами О5 и Ое в плоскости, пересекающей середину отражающей грани зеркала 3. На некотором расстоянии от зеркала по дуге окружности расположен ряд линз прямоугольной формы, собранный в линзовую вставку. Действующие отверстия этих линз определяются диафрагмами Дг. При вращении зеркала изображение объектапоследовательно проектируется линзами на плоскость пленки П. Перед первым объективом расположена диафрагма- с квадратными отверстиями Д, которые проектируются на линзовую вставку так, что в каждый момент времени свет проходит только через одну линзу в каком-либо ряду. Для четырехрядной вставки диафрагма имеет четыре отверстия, смещенных по горизонтали и вертикали, для двухрядной — два. Когда изображение одного отверстия диафрагмы совпадает с действующим отверстием какой-либо линзы [c.158]

Конструктивно трубка ЮС-13 оформлена так, что она может хвостовиком (конус Морзе) вставляться в неподвижную бабку центрировочного станка. При этом визирную ось трубки совмещают посредством юстировочных винтов с осью вращения шпинделя с патроном, в котором закреплена центрируемая линза. [c.82]

Допустим, что показатель преломления меняется в пространстве непрерывно. Проведем поверхности равного показателя преломления и притом настолько часто, что показатели преломления между каждыми соседними поверх-нрстями можно будет считать величинами постоянными. Тогда непрерывное изменение величины п заменится скачкообразным, происходящим на границах между слоями. Если среда обладает осевой симметрией, то эти границы будут поверхностями вращения, вершины которых лежат на оси симметрии системы. В малой окрестности вокруг оси симметрии их можно аппроксимировать сферами, центры которых также лежат на той н е оси. Таким путем мы приходим к центрированной системе тонких сферических линз, у которой ось симметрии служит главной оптической осью и к которой применимы все результаты оптики параксиальных лучей. Увеличивая число слоев бесконечно и одновременно устремляя к нулю их толщины, мы восстановим в пределе первоначальное непрерывное распределение показателя преломления. Отсюда следует, что осесимметричную среду с непрерывно изменяющимся в пространстве показателем преломления можно рассматривать как предельный случай центрированной системы линз и применять к ней законы и методы оптики параксиальных лучей. Такая среда обладает способностью давать оптические изображения. [c.180]

Несколько труднее понять действие магнитных линз и комбинаций таких линз с электростатическими линзами. Для исследования вопроса рассмотрим статическое электромагнитное поле, обладающее симметрией вращения вокруг некоторой оси. Эту ось примем за ось X цилиндрической системы координат. Расстояние до оси X будем обозначать через г, а азимутальный угол — через ф. Ввиду симметрии вращения, электрическое и магнитное поля не могут зависеть от ф, Предположим кроме того что всякая плo кo тьJ проходящая через ось [c.180]

Наличие тангенциального колебания в случае колокола было проверено следующим образом. Так называемый колокол воздушного насоса надежно прикреплялся к столу открытым концом кверху и приводился в колебательное движение влажным пальцем. Небольшая зазубрина в ободке, отражающая луч свечи, давала светлый зайчик, движение которого можно было наблюдать при помощи соответствующим образом установленной линзы Код-дингтона. По мере движения пальца вокруг края сосуда, можно было наблюдать вращение линии колебаний с угловой скоростью, вдвое большей скорости пальца величина смещения (определяемая длиной светлой линии) хотя и изменяется, но в любом положении остается конечной. Наблюдение соответствия между мгновенным направлением колебания и положением точки возбуждения, однако, оказалось несколько затруднительным. Для того чтобы произвести такое наблюдение удовлетворительным образом, оказалось необходимым приложить трение в окрестности одной точки. Тогда стало очевидным, что зайчик движется тангенциально в тех случаях, когла колокол возбуждается в точках, отстоящих от этой точки на О, 90, 180 или 270°, и нормально, когда трение приложено в промежуточных точках, соответствующих 45, 135, 225 и 315°. Иногда приходится принимать специальные меры для того, чтобы заставить колокол колебаться в основном тоне без заметной примеси обертонов [c.405]

Рассмотрим децентрированную линзу, у которой центр кривизны Ох поверхности 1 совмещен с осью вращения, являющейся геометрической осью линзы (рис. Х.1). Децентрировка может быть оценена одной из следующих величин смещением Сц центра О 2 поверхности 2 смещением Сх, 2 — оптической оси в задней главной плоскости Н линзы (смещением узловой точки К ) углом наклона а поверхности 2 вокруг ее вершины разностью толщин с по краю. [c.394]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...