Лучи косые

Предполагая, что расстояние между первой и второй поверхностями линзы вдоль главного луча ( косая толщина ) настолько мало, что им можно пренебречь (главный луч идет через острый край линзы), можно приравнять отрезки t и si от первой преломляющей поверхности отрезкам t и Sj перед второй преломляющей поверхностью. Следовательно, [c.191]

Поэтому, переходя к рассмотрению совместной работы в системе двух склеенных поверхностей, расположенных друг за другом, можно полагать, что расстояния между обеими поверхностями как по оси системы (толщины линз), так и вдоль главных лучей ( косые толщины) всегда значительно меньше радиусов кривизны склеенных поверхностей и, следовательно, подавно меньше отрезков и s после первой поверхности. [c.235]

В ультрамикроскопе осуществляется принцип темного поля, состоящий в том, что мы устраняем из поля зрения прямые лучи и наблюдаем лишь лучи дифрагировавшие. Этот принцип реализуется в целом ряде приспособлений. В частности, на нем основано применение специальных конденсоров (рис. 15.9), создающих такое освещение препарата на микроскопическом столике, при котором на него падает интенсивный пучок косо направленных лучей, непосредственно в объектив не попадающих. Центральные лучи задерживаются специальной непрозрачной ширмой, а боковые лучи [c.362]

Так как большая часть энергии ударяющихся об анод электронов превращается в тепло и лишь малая ее доля (около 0,1%) излучается в виде рентгеновских лучей или сохраняется в виде энергии отразившихся электронных пучков, те анод в мощных трубках сильно нагревается и может расплавиться. Косой срез анода обеспечивает излучение рентгеновских лучей в сторону через стенку (стеклянного баллона трубки. [c.404]

Кома — аберрация, возникающая при косом прохождении световых лучей через оптическую систему. [c.197]

В светлом поле при косом освещении наблюдение осуществляется смещением апертурной диафрагмы 4 при включении в ход лучей объектива 8 или 9, полупрозрачной пластинки 10, ахроматической линзы 11 и окуляра 12, [c.95]

Наблюдение в светлом поле при прямом освещении осуществляется с помощью объектива 7 или 8, полупрозрачной пластинки 9, ахроматической линзы 10 и окуляра 11. При использовании косого освещения смещают апертурную диафрагму 3 и в ход лучей включают объектив 7 или 8, полупрозрачную пластинку 9, ахроматическую линзу 10 и окуляр 11. Наблюдение с фазовым контрастом ведут при включенных линзах 25, 26, световом кольце 27 и фазовом кольце 28 ахроматическая линза 10 должна быть выведена из хода лучей. Для проверки совмещения фазового и светового колец в ход лучей включается линза 29. Контрастность изображения при всех видах работ повышают включением в ход лучей сменных светофильтров 80. [c.101]

Зависимость частоты X собственных колебаний вала в неподвижной системе координат от угловой скорости со можно представить в виде графика, изображенного на фиг. 3. 5, где по горизонтальной оси откладывается со, а по вертикальной оси X, а функция X = А (со) изображается рядом ветвей кривой, расположенных косо-симметрично относительно осей 01 и Я. Точки пересечения ветвей кривой с осью А соответствуют частотам собственных колебаний вала при отсутствии вращения. Точки пересечения ветвей кривой с лучом Я, = со соответствуют значениям критических скоростей прямой прецессии точки пересечения кривых с лучом А, = —со — значениям критических скоростей обратной прецессии. Кривая, как правило, состоит не менее, чем из одной пары ветвей число пар может быть неограниченным. Ветви располагаются косо-симметрично относительно осей (при замене со на —со прямая прецессия становится обратной и наоборот). Ввиду этого можно рассматривать либо правую, либо верхнюю полуплоскость (последнее несколько удобнее). [c.117]

Для возможности косого просвечивания модель устанавливается в ванне, имеющей плоскопараллельные стенки, перпендикулярные к направлению лучей, и наполненной иммерсионной жидкостью (см. стр. 259). [c.272]

Фиг. 217. Изгибные волны в пластине при косом падении лучей.

Многие изделия в машиностроении характеризуются симметрией криволинейной, или гомологией. В отличие от симметричных фигур с равными расстояниями между соответственными точками, гомологические фигуры имеют неравные расстояния между точками (отражение фигур искривленными поверхностями). Плоскостные и прямолинейные элементы симметрии представляют собой лишь частные случаи элементов криволинейной симметрии. Гомологические фигуры можно получить и другими способами, например, отражением фигуры в зеркальной плоскости -с помощью не перпендикулярных, а косых лучей в этом случае круг после отражения превращается в гомологический эллипс. То есть, может быть не только прямоугольная или ортогональная симметрия, но и косая — точки на линиях, наклонных к плоскости. Можно представить себе такие оси симметрии, вокруг которых точки фигур вращаются не в перпендикулярных, а в косо расположенных плоскостях, не по кругам, а по эллипсам, и т. д. Таким образом, симметрия, характеризуемая равенством расстояний между соответственными точками двух фигур 4 [c.51]

На рис. 54 представлен приспособленный для этой цели механизм из числа рассмотренных выше. Звено GH, ось которого лежит на луче пересекающем исходную линию, выполнено в виде креста. Отрезки FR = FS = k образуют с лучом ОН постоянный угол 0. Концы отрезков FR и FS вычерчивают косую конхоиду. [c.103]

Отметим следующую интересную особенность этих линий. Используя прием, принятый для получения косых конхоид, попытаемся отклонить от вращающегося луча на некоторый постоянный угол 9 отрезки AG = АН = k. В результате будет построена новая улитка Паскаля, сохраняющая форму и размеры прежней улитки, по отношению к которой она будет повернута около точки О на угол 20. [c.106]

Кольцевой ток расположен во внеш. части радиац. пояса. Плазма кольцевого тока составляет только часть энергичных частиц радиац. пояса. В радиац. поясе существуют механизмы генерации энергичных заряж. частиц, отличающиеся от действующих в кольцевом токе. В ближайшей к Земле части радиац. пояса энергичные частицы могут возникать вследствие распада нейтронов, появляющихся при взаимодействии кос-мич. лучей с поверхностью Земли. [c.14]

Гигантские размеры О. в. с. и их число в Галактике доказывают, что они занимают значит, долю объёма галактич. диска и, следовательно, играют важную роль в динамике межзвёздной среды, в обогащении её тяжёлыми элементами, в образовании огромных областей горячего разреженного газа. Порождаемые вспышками сверхновых ударные волны могут генерировать кос-мич. лучи, а при взаимодействии с плотными газопылевыми облаками способны инициировать процесс звездообразования. [c.478]

Для немеридиональных лучей косых лучей) описание становится более сложным, поскольку плоскость, содержащая отрезок луча и две образующие цилиндра, которые он пересекает, изменяет свое положение при каждом отражении (рис. 8.5). Однако можно показать, что угол падения ф между произвольным отрезком луча и нормалью n к поверхности раздела сердцевина — оболочка является интегралом движения [см. инвариант наклона в разд. 2.13.1] наряду с углами в и [c.580]

Для рассмотрения сечения пятна рассеяния наклонного пучка лучей вычисляют ход косых лучей. Косым, или внемеридиональным лучом, называется луч наклонного пучка лучей, не лежащий ни в меридиональной плоскости, ни в сагиттальной. [c.153]

Рис. 15.4. Обсерватория из Пик дю Миди во французских Пиренеях. Высота 2840 . В левом здании с куполом находится коронограф. Лаборатория для исследования кос кических лучей расположена непосредственно за этим куполом. По линии горизонта проходит граница с Испанией.

Используя очень косое падение излучения, удалось получить ясно выраженную дифракцию рентгеновских лучей со сравнительно грубой решеткой (d ж 0,02 мм, Комптон и Дьюэн, 1925 г.). Впоследствии по этому методу были получены превосходные дифракционные спектры и с большой точностью были измерены длины волн рентгеновского излучения. Этот метод измерения является в настоящее время наиболее совершенным (ср. 118). [c.205]

Каждая из полос должна еще обладать, как это впервые отметил Кос-сель, тонкой структурой, В самом деле, рассмотрим поглощение рентгеновых лучей свободным атомом. Электрон, вырываемый из какой-либо, внутренней оболочки, не должен обязательно выбрасываться за пределы атома, но может быть переведен с внутренней оболочки на один из внешних оптических уровней. Энергии этих внешних уровней образуют ряд сбегающихся термов, и. таким образом, длинноволновый край рентгеновой полосы поглощения должен представлять собой серию тесно расположенных сбегающихся линий поглощения, за пределом которых только начинается действительное сплошное поглощение. Эта группа линий образует тонкую структуру полосы. [c.323]

МОЩЬЮ фотоулругих ИЛИ медных покрытий в) нанесением муаровой решетки или меток г) с помощью травящих реактивов д) с помощью узконаправленного пучка рентгеновских лучей е) интерференционным методом ж) с помощью косых лучей з) с помощью микроскопа и) голографическим весьма точным методом определения деформации. Если интерференционный метод объединить с непосредственным наблюдением деформации с помощью микроскопа, что осуществляется в микроинтерферометре, значительно увеличивается точность получаемых результатов по сравнению с методом косых лучей. [c.40]

При темном освещении свет падает под таким углом, что видно только часть объекта. Это позволяет отчетливо увидеть разрьшы поверхности, что особенно желательно при исследовании образцов прокорродировавщего металла. При косом освещении достигается аналогичный эффект. Узкий пучок лучей с помощью объектива наводится на поверхность объекта под косым углом, однако в отличие от предыдущего способа настолько- круто, что отражающийся свет попадает прямо в объектив. [c.223]

Кляйн и Меткалф [15], использовавшие для получения композитов различной прочности подход Штурке, в отличие от этого автора исследовали поверхность раздела с помощью ряда методик — оптической микроскопии поперечных и косых срезов, сканирующей электронной микроскопии поперечных срезов, дифракции электронов и рентгеновских лучей и трансмиссионной электронной микроскопии топких срезов, полученных катодным травлением. Большие возможности представляет методика экстракции имеющейся на поверхности раздела пленки продуктов реакции, основанная на растворении алюминия и бора в соответствующих реактивах. Эта методика обеспечивает свободное всплывание пленки в растворе. Она обсуждается более де тально в гл. 3 там же приведены примеры типичных поверхностей раздела. [c.171]

Декарт же, который был главным противником Ферма, полностью отрицая конечные причины, объяснял преломление совершенно по-другому. Прибегнув к помощи закона столкновения тел, он показал, что сферическое тело, если его бросить под углом в жидкость, должно отклониться от своего пути, а так как он представлял себе лучи света как ряд мельчайших шариков, он отсюда заключил, что, если луч входит косо в другую прозрачную среду, его направление должно измениться. Из этого он получил те же правила преломления, которые показывал опыт. Однако Декарт расходился с Ферма в том, что предполагал, будто лучи света в более плотной среде, например в стекле, движутся быстрее, чем в среде более редкой, например в воздухе, тогда как Ферма установил обратное. Декарту казалось, что лучи движутся в стекле быстрее, чем в воздухе, потому, что стекло оказывает меньшее сопротивление их прохождению, чем воздух, и он пытался дать объяснение этому, исходя из основ своей философии. Этот спор, который в то время велся с величайшим ожесточениела, кажется тем более удивительным, что Декарт же установил, что свет мгновенно распространяется на самые большие расстояния и поэтому не может связываться с понятием скорости поэтому самый вопрос, распространяются ли лучи быстрее через воздух или через стекло, уже был весьма неуместен. [c.100]

Поставим в точке F шарнир, позволяющий поворачивать и жестко закреплять отрезки FR и FS под любым углом 0 по отношению к лучу ОН. Предусмотрим также возможность изменять размеры L и й. С помощью такого конхоидо-графа можно будет вычертить любую косую конхоиду и притом— в разных масштабах. [c.103]

УГОЛ естественною откоса — угол трения для случая сьшучей среды зрения — угол, под которым в центре глаза сходятся лучи от крайних точек предмета или его изображения краевой — угол между поверхностью тела и касательной плоскостью к искривленной поверхности жидкости в точке ее контакта с телом Маха — угол между образующей конуса Маха и его осью падения (отражения или преломления)— угол между направлением распространения падающей (отраженной или преломленной) волны и перпендикуляром к поверхности раздела двух сред, на (от) которую (ой) падает (отражается) или преломляется волна предельный полного внутреннего отражения — угол падения, при котором угол преломления становится равным 90 прецессии — угол Эйлера между осью А неподвижной системы координат и осью нутации, являющейся линией пересечения плоскостей xOj и x Of (неподвижной и подвижной) систем координат сдвига—мера деформации скольжения — угол между нада ющнм рентгеновским лучом и сетчатой плоскостью кристалла телесный — часть пространства, ограниченная замкнутой кони ческой поверхностью, а мерой его служит отношение нлоща ди, вырезаемой конической поверхностью на сфере произволь ного радиуса с центром в вершине конической поверхности к квадрату радиуса этой сферы трения—угол, ташенс которого равен коэффициенту трения скольжения) УДАР [—совокупность явлений, возникающих при столкновении движущихся твердых тел с резким изменением их скоростей движения, а также при некоторых видах взаимодействия твердого тела с жидкостью или газом абсолютно центральный <неупругий прямой возникает, если после удара тела движутся как одно целое, т. е. с одной и той же скоростью упругий косой и прямой возникают, если после удара тела движутся с неизменной суммарной кинетической энергией) ] [c.288]

Большинство известных хим. элементов возникло через миллиарды лет после начала расширения Вселенной — в эпоху существования звёзд, галактик и кос-мич. лучей. Происхождение дейтерия, лития, бериллия, бора в общей проблеме Н. представляет самостоят. интерес, т. к. эти элементы легко разрушаются в термоядерных реакциях (их равновесные концентрации малы), и поэтому их эфф, цроизводство возможно лишь в неравновесных процессах. Такие неравновесные процессы предполагаются в рамках нек-рых моделей космология. Н., напр. образование дейтерия в реакции Ше с антипротонами р -Ь Не В 4 к. Однако наиб, распространённым является представление о динамичном образовании лёгких элементов с помощью реакций скалывания при взаимодействии галактич. космических лучей с мелсзвёздной средой быстрые протоны и альфа-частицы в составе космич. лучей бомбардируют ядра тяжёлых элементов межзвёздной среды и Солнечной системы, вызывая их расщепление на лёгкие ядра быстрые ядра углерода, азота, кислорода в составе космич. лучей, взаимодействуя с межзвёздными ядрами водорода и гелия, также могут расщепиться на ядра лёгких элементов. Расчёты показывают, что эти ядер-ные реакции могут ироизводить наблюдаемые обилия Ы, Ве, В. Трудности возникают лишь при объяснении необычного изотопного состава В и В (резко выраженное преобладание нечётных изотопов), а также при объяснении производства В и Не, к-рые в указанных выше механизмах разрушаются явно быстрее, чем создаются. Эффективным дополнит, источником синтеза лёгких элементов, кроме космич. лучей, могут служить взрывы сверхновых звёзд. Распространение ударной волны во внеш. оболочках сверхновой и последующее охлаждение могут привести к реакциям синтеза п- -р В4-у1Р+Ь—> Не 4- Т> реакции скалывания на ядрах углерода, азота и кислорода, инициированные ударной волной, производят ядра Ь1, Ве, В. [c.364]

Влияние Солнца на Землю наиболее отчётливо проявляется после вспышки на Солнце. Эл.-магн. излучение вспышки в УФ- и рентг. диапазонах вызывает дополнит, ионизацию верхних слоёв ионосферы, что приводит к кратковром. ухудшению (или даже полному прекращению) радиосвязи на освещённой стороне Земли (десятки минут). Ускоренные во вспышке частицы, вторгаясь в ниж. ионо( ру и стратосферу полярных широт, вызывают длит, ухудшение КВ-радиосвязи (десятки часов) и способствуют опустошению озонного слоя (в отд. случаях до 10—20%, рис. 2). Потоки солнечных кос-нпч. лучей от мощных вспышек представляют собой [c.584]

Исторически первой проблемой, связанной с Ф. к, и., была проблема яркости ночною неба в видимом диапазоне. В связи с ней был сформулирован простейший кос-мологич, теет, вошедший в историю науки под назв. парадокс Ольберса , и ги фотометрический парадокс, в бесконечной однородной стационарной Вселенной на любом луче зрения мы должны видеть поверхность звезды, т, е. всё небо должно иметь яркость, сравнимую с яркостью диска Солнца. Очевидно, что такая модель Вселенной находится в противоречии с нашим повседневным опытом—яркость ночного неба в видимом диапазоне весьма низка. Парадокс Ольберса разрешён в совр. эволюционных моделях Вселенной, Галактики родились ок. 10 млрд. лет назад, плотность числа звёзд во Вселенной столь мала, что на космологич. горизонте ( -f 10 см) доля неба, покрываемая звёздами, ничтожно мала. Кроме того, излучение звёзд на больших расстояниях из-за красного смещения сдвигается в ИК-диапазон и не даёт вклада в наблюдаемую яркость неба в видимом диапазоне. [c.335]

Наличие таких режимов обтекания У-образных крыльев свидетельствует о том, что в коническом течении на сфере имеет место аналогия с плоскими сверхзвуковыми течениями газа [8], в которых потери полного давления в прямом скачке превыгпают потери полного давления в системе косой-прямой скачки. Заметим, что в расчетах всплывание точки Ферри наблюдается тогда, когда числа Маха не-возмугценного потока, нормального к коническому лучу, проходягце-му через тройную точку Т маховской конфигурации ударных волн, Мп 1.5. Именно при таких числах М аха согласно данным [8] коэффициент восстановления полного давления в системе косой-прямой скачки превыгпает коэффициент восстановления полного давления в прямом скачке. [c.657]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...