Градиент падения температуры

Принимается, что температура ионизационного пространства постепенно убывает в направлении катода от некоторого максимального значения до температуры кипения материала катода 7 , поскольку скачки температуры и, следовательно, бесконечные градиенты падения температуры невозможны. В катодной области разность температур ДТ = может [c.37]

Таким образом, температура с высотой падает по линейному закону. Градиент падения температуры равен [c.249]

Градиент падения температуры 249 [c.487]

Для надежности определения начала кипения, кроме измерения температуры потока по длине, производятся еще измерения распределения давления. Поскольку процесс кипения сопровождается увеличением объема паровой фазы, скорость движения смеси по длине трубы также увеличивается. Это обусловливает затрату большой силы на ускорение потока и на преодоление трения потока о стенку. Вследствие этого наблюдается увеличение градиента давления по длине трубы и соответствующее падение температуры насыщения, особенно на выходе из трубы. Это необходимо учитывать при обработке опытных данных. [c.255]

Перемещение в температурном поле влечет за собой изменение температуры. Например, перемещение в направлении х влечет за собой падение температуры, как показано на рис. 10.1. Для численной оценки изменения температуры в направлении оси х используется соотнощение dT/dx, которое принято называть температурным градиентом в данном направлении. Температурный градиент имеет размерность градус на метр (град/м). [c.125]

Закругление в начале остановки на кривой охлаждения также может быть вызвано недостаточным перемешиванием если в расплаве есть заметный температурный градиент, затвердевание начнется в более холодных его частях, а скрытая теплота замедляет скорость падения температуры, даже если она выше истинной точки затвердевания. Эту причину закругления площадки можно устранить перемешиванием, тогда как закругление, получающееся в результате большой толщины чехла термопары, предотвратить невозможно. [c.124]

Уравнение теплопроводности, В рассмотрение вводится вектор теплового потока q, пропорциональный градиенту темпе ратуры и направленный в сторону падения температуры [c.121]

Падение температуры за очагом происходит, очевидно, вследствие резко изменившихся условий теплопередачи, а именно за очагом металл перестает контактировать с разогретыми к этому времени валками, а контактирует непосредственно, с окружающей средой. При этом теплоотвод с поверхности, лишенной окалины, за счет возросшего градиента температуры увеличивается, что и зарегистрировано на кривой. В дальнейшем за счет интенсивного теплового потока изнутри поверхность быстро разогревается, достигая практически значений температуры цен- [c.164]

Количество тепла, передаваемого в единицу времени через единицу изотермической поверхности, называется удельным тепловым потоком и обозначается через <7 (ккал/м ч). Удельный тепловой поток может быть представлен вектором, направленным по нормали к изотермической поверхности в сторону падения температуры, т. е. в обратную сторону по отношению к температурному градиенту. [c.153]

Можно объяснить суш,ествование первого минимума, или, как говорят, возрастания градиента у земной поверхности, явлениями конденсации на некоторой определенной высоте, которые замедляют падение температуры, или механическим влиянием земной поверхности , трением и т. д. Не входя в обсуждение этого вопроса, заметим, что этот минимум не может быть объяснен общими явлениями излучения, он заключается скорее в изменении коэффициента поглощения с высотой, или, говоря иначе, в изменении количества паров воды с высотой . Естественно ожидать, что наши формулы не могут дать точку первого минимума ниже мы увидим, что они и не дают ее. Напротив, точку максимума и точку стратосферы можно объяснить общими процессами излучения, и действительно наши формулы дают возможность предвидеть возникновение точки максимума и точки стратосферы. [c.97]

Результаты этих измерений показывают, что крутое падение температуры в направлении, перпендикулярном к оси дуги, наблюдается только примерно до расстояния 0,2 см от оси, а во внешней части дуги температурный градиент гораздо меньше. [c.308]

В технической системе мер за единицу длины принимается метр и соответственно градиент и падение температуры получают размерность град м. [c.239]

Градиент температуры у торца оплавленных деталей (падение температуры в °С на единицу длины детали) [c.67]

Независимо от степени деформации напряжения второго рода уменьшаются при увеличении температуры отпуска. Наибольший градиент падения этих напряжений наблюдается у недеформированных образцов. [c.135]

Тепловой поток и градиент температуры имеют направление и изображаются векторами. Знак минус в уравнении (10-1) поставлен потому, ЧТО тепло распространяется в сторону падения температуры и, следовательно, приращение температуры в этом направлении имеет отрицательное значение. [c.172]

В сухом воздухе (в котором может содержаться некоторое количество водяного пара, но нет конденсации) критерий устойчивости (10) легко преобразовать в условие для вертикального градиента (скорости падения температуры Го = рЛ Ро) с высотой) [c.374]

Если частица воздуха в атмосфере движется достаточно быстро, то можно считать, что тепловой обмен частицы с окружающей средой будет пренебрежимо малым, и допущение с1д О — приближенно корректным. Тогда из уравнения Пуассона следует, что поскольку восходящий воздух испытывает уменьшение давления, его температура также будет уменьшаться. Падение температуры адиабатически восходящего сухого воздуха на единицу изменения высоты известно как сухоадиабатический градиент температуры и равно примерно 1° С/100 м земной атмосферы. [c.11]

Можно показать, что элементарный объем восходящего ненасыщенного влажного воздуха (т.е. для которого е Е < 1) будет испытывать падение температуры, по существу равное сухоадиабатическому градиенту температуры. Так как частица воздуха поднимается и ее температура уменьшается, то давление насыщенного пара будет также уменьшаться. И если рассматриваемый элементарный объем достигнет уровня, для которого отношение е Е становится равным единице, то в нормальных условиях произойдет конденсация. Выше этого уровня водяной пар, содержащийся в элементарном объеме воздуха, будет продолжать конденсироваться и начнет выделяться теплота конденсации. Она равна количеству тепла, которое было первоначально необходимо для изменения фазы воды от жидкой к парообразной, т.е. скрытой теплоте испарения. Накопленной паром. [c.13]

ЗАКОН ТЕНЛОНРОВОДНОСТИ ФУРЬЕ, ГРАДИЕНТ И ПАДЕНИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ [c.8]

Градиент, взятый с обратным знаком, называется падением температуры. Вектор теплового потока д (как и градиент температуры) всегда нормален к изотермической поверхности (рис. 1.3). [c.9]

Важнейшим свойством тропосферы является убывание температуры с высотой. Средний вертикальный градиент температуры тропосферы составляет 6 град/км (в нижней половине тропосферы около 5 град км, в верхней — 7 град км). Среднегодовая температура воздуха на верхней границе тропосферы в полярных областях составляет — 55° и в районе тропиков — 80°. Верхняя граница тропосферы определяется по прекращению падения температуры с высотой. Причиной постепенного убывания температуры воздуха с высотой является то, что тропосфера почти прозрачна для солнечных лучей и, пропуская эти лучи, практически не нагревается. Основной поток солнечной энергии поглощается поверхностью Земли —ее подстилающим слоем ). Нагретая поверхность Земли, в свою очередь, является источником тепловой радиации, которая прогревает тропосферу снизу вверх. Важную роль в нагревании тропосферы играет также конвекция. Непосредственно прилегающие в поверхности Земли массы воздуха приобретают более высокую температуру и поднимаются вверх их место занимает холодный воздух, который также, в свою очередь, нагревается и т. д. Таким образом, тропосфера прогревается снизу вверх, причем возникающие в ней из-за неравномерного нагревания отдельных участков поверхности Земли восходящие и нисходящие [c.220]

Такое рассмотрение, однако, опять будет неприменимо в пристеночном слое жидкости, поскольку при нем не будут выполняться на поверхности тела ни граничное условие прилипания, ни условие одинаковости температур жидкости и тела. В результате в пограничном слое происходит наряду с быстрым падением скорости также и быстрое изменение температуры жидкости до значения, равного температуре поверхности твердого тела. Пограничный слой характеризуется наличием в нем больших градиентов как скорости, так и температуры. [c.296]

Ре сл = 4 000 с учетом влияния гсл/ ст- Такое влияние симплекса LjDt на теплообмен следует объяснить процессом тепловой стабилизации движущегося слоя. Вследствие сравнительно низкой эффективной теплопроводности сыпучей среды вначале все падение температуры происходит в пристенной зоне. Повтому снижение температурного напора происходит медленнее, чем температурного градиента асл заметно падает по ходу слоя. Этот процесс протекает до момента стабилизации температурного поля, граница которого пока не установлена, хотя диапазон исследованных L/D = 42,5- 276. Подчеркнем, что длина участка тепловой стабилизации всегда значительно превышает длину участка стабилизации скорости слоя ( 9-6). Это должно свидетельствовать о существенной неэквивалентности температурных и скоростных полей в движущемся слое. [c.340]

Таким образом, и при оценке термического сопротивления между погруженной в псевдоожиженный слой поверхностью и какой-либо другой точкой слоя напрашивается разделение этого сопротивления на две составляющие 1/аст и бДэф, где ст — некоторый пленочный коэффициент теплообмена поверхности (стенки) со слоем б — расстояние от поверхности нагрева до взятой точки, а Хэф — коэффициент эффективной теплопроводности слоя. Экспериментально определявшиеся многими исследователями профили температур в лабораторных установках по изучению теплообмена псевдоожиженного слоя со стенкой демонстрируют резко выраженное падение температуры в непосредственной близости к стенке и, начиная с расстояния в несколько миллиметров, практически полное отсутствие градиента температуры (рис. 9-1) (Викке и Феттинг). В результате создалось мнение, что коэффициент эффективной теплопроводности псевдоожиженного слоя всегда весьма велик и бДэф всегда пренебрежимо мало по сравнению с 1/аст. Поэтому в подавляющем большинстве исследований теплообмена стеики с псевдоожиженным слоем коэффициент теплообмена (йст) отождествляется с коэффициентом теплопередачи К от стенки к ядру слоя. Это допустимо и при приближенном теоретическом рассмотрении теплообмена стенки с псевдоожиженным слоем (см. гл. 10). [c.310]

Тепловая работа топочного шипового экрана с натруб-ной обмуровкой хорошо иллюстрируется данными измерений, произведенными ОРГРЭС на одном из котлов ЗиО(ПК-Ю) (рис, 4-8), из которых видно, что температура хромитовой массы резко падает, приближаясь к температуре стенки трубы, и в пространстве между трубами достигает температуры среды, протекающей в трубах (точка /5). Дальнейшее падение температуры в слое обмуровки происходит, как в обычной плоской стенке с несколькими слоями изоляции. В штыре для крепления обмуровки распределение температур по его длине имеет несколько более высокий градиент. Приведенные данные свидетельствуют о том, что обмуровку (изоляцию) ошипованной экранной стены можно рассчитывать обычным способом, принимая за исходную температуру на внутренней поверхности слоя, касательного к трубам, температуру среды, протекающей в трубе. В тех случаях, когда обмуровка не натрубная, а щитовая и между трубами и внутренней поверхностью ограждения имеется воздушный зазор , величину этого зазора необходимо конструктивно уменьшать до возможного минимума. При этом по высоте желательно иметь горизонтальные разделяющие перегородки для уменьшения циркуляции воздушных и газовых потоков (чем меньше расстояние между перегородками, тем меньший циркуляционный напор возникает в зазоре). При этом, разумеется, должны быть обеспечены конструктивные мероприятия против проникновения горячих газов со стороны то-пки в (пространство между набивной массой на трубах и ограждающей конструкцией обмуровки. [c.114]

В зоне сопряжения полусферического дниша с многослойным цилиндром получено резкое падение температуры на наружной поверхности, причем градиент температуры практически одинаков (см. рис. 26) при тол-шине днища 5д, равной толщине 5ц цилиндра, и 8д= 0,8 S . [c.57]

В ЭТОМ выражении р — плотность С—удельная теплоемкость 2 —диаметр цилиндра — мгновенная скорость охлаждения К — теплопроводность и f T, AI, v) — сложная функция от температуры, скорости движения образца относительно охлаждающей среды и ее свойств [6]. Максимальные известные потоки составляв ют менее 300 кал сек-см ), что соответствует градиенту 400 epadl M в золоте. Для обычных образцов это означает, что разница температур между осью образца и его поверхностью равна примерно 2° С. Небольшие участки образца находятся почти в изотермическом состоянии во время закалки, а самое большое падение температуры происходит на границе между образцом и охлаждающей средой. [c.318]

При минимальном температурном градиенте теплейвой трубы падение температуры в заполненном жидкостью фотиле должно быть минимальным. На основании упрощающих допущений (3) и (5), описанных выше, падение температуры в фитиле пропорционально Qtw kl, а именно [c.136]

Необходимо заметить, что градиент при инверсии тем больше, чем слабее вертикальные течения быстрое падение температуры, превращающее пнверспюкак бы в прерывный скачок температуры, объясняется, по-види-мому, весьма малой величиной вертикальных течений.. С возрастанием вертикальных течений градиент уменьшается, и при известной величине этих течений инверсия прекращается и снова наблюдается падение температуры с высотой. Таким образом, слой инверсии можно представить себе как слой со слабыми вертикальными токами, усиливающимися в верхней его части. [c.129]

Кроме таблицы Эмдена имеются еще таблицы и графики других авторов, также позволяющие определять высоты Я по ф-ле Галлея. г) Термический градиент t = a определяет в л ту высоту Я , с поднятием на которую наблюдают падение температуры на 1°. Пользуясь приближенной формулой Туссена, допускающей а = onst, имеем is = 0 — 0,0065 Я задаваясь to — tg — 1°, имеем высоту [c.66]

Зависимости напряжения второго рода о от температуры отпуска отп для недеформированных и деформированных образцов показывают, что независимо от степени деформации у обеих сталей наблюдается уменьшение напряжений второго рода при увеличении температуры отпуска, причем свыше 300° для стали У8 и свыше 400° — для стали ШХ15. Наибольший градиент падения а наблюдается у недеформированных образцов в интервале температур отпуска 300—400° для стали У8 и 400—500° для стали ШХ15 (рис. 2). [c.131]

Проследим теперь за подъемом воздуха и соответствующей ему кривой температуры. В точке А воздух содержит влагу, но не насыщен. По мере его подъема он охлаждается при сухоадиабатическом градиенте до точки, в которой достигается насыщение. От этой точки вверх (считая, что точка насыщения выше точки замерзания) насыщенный воздух будет охлаждаться при влажноадиабатическом градиенте, сохраняя всю конденсированную воду, как показано в середине рисунка слева. Непрерывное падение температуры при дальнейшем подъеме воздуха охладит воздух с содержащейся в нем водой до температуры замерзания. Вода в воздухе должна замерзнуть предположим, что, пока вода замерзает, температура будет постоянной и равной 0° С в течение подъема, как было объяснено выше и как показано в середине рисунка справа. После того как вся вода, содержащаяся в воздухе, замерзнет, температура снова начнет непрерывно падать при влажноадиабатическом градиенте, пока весь содержащийся в воздухе водяной пар не сконденсируется в точке В. При этом процессе можно, как вы видите, пройти через все стадии в обратном направлении по кривой от В до А, так что, теоретически, воздушная масса вернется в точку А при той же температуре и с тем же содержанием влаги, как до конвекции. Конечно, состояние, подобное только что описанному, не существует мы рассуждали чисто теоретически. Бестолковый Джо может подумать, что воздушные массы поднимаются и опускаются с кусками льда, заключенными в них Но мы с вами разбираемся в этом лучше. [c.34]

Вы уже знаете о местных незначительных перемещениях воздушных масс и о динамике их подъема и опускания в свободном воздухе. При перемещении крупных воздушных масс на большие расстояния масштаб всех явлений значительно возрастает. Крупные воздушные массы часто поднимаются и опускаются в виде обширных слоев. Часто наблюдается также, что, пока слой воздуха пе насыщен влагой и находится в покое, оп устойчив (как бы дремлет). Падение температуры внутри этого слоя в направлении снизу наверх меньше адиабатического. Однако, если относительная влажность внутри слоя уменьшается по направлению к его верху, нижние части слоя при подъеме насыщаются (благодаря охлаждению при расши< рении) раньше, чем верхние. После насыщения охлаждение нижних частей слоя идет при влажноадиабатическом температурном градиенте, т. е. медленнее, чем охлаждение при сухоадиабатическом градиенте между тем верхние слои, в которых насыщения еще не произошло, будут продолжать расширяться с большим сухоадиабатическим градиентом, пока в свою очередь, так же не достигнут насыщения. [c.37]

Атмосферу делят на две части —тропосферу и стратосферу. Тропосфера— слой воздуха, где ощущается влияние перемешивания воздуха, нагретого земной поверхностью она имеет граеицу от 11 км >в северных ига-ротах до 18 км над экваториальными широтами. Основной особенностью тропосферы является падение температуры с высотой, т. е. наличие так называемого вертикального градиента температуры, величина которого приблизительно равна 0,6° на каждые 100 м, или 6° на 1 ООО м высоты. С высоты границы тропосферы температура около —55—56° С остается постоянной (а над экватором понижается до —90° С). Постоянство температуры и от-сз тстгяс облачности являются характерней огобенностью стратосферы. [c.8]

В звуковой волне наряду с плотностью и давлением испытывает периодические колебания около своего среднего значения также и температура. Поэтому вблизи твердой стенки имеется периодически меняющаяся по величине разность температур между жидкостью и стенкой, даже если средняя температура жидкости равна температуре стенки. Между тем на сймой поверхности температуры соприкасающихся жидкости и стеики должны быть одинаковыми. В результате в топком пристеночном слое жидкости возникает большой градиент температуры температура быстро меняется от своего значения в звуковой волне до температуры стенки. Наличие же больших градиеЕнов температуры приводит к большой диссипацнп энергии путем теплопроводности. По аналогичной причине к большому поглощению звука приводит при наклонном падении волны также li вязкость жидкости. При таком падении скорость жидкости в волне (по направлению распространения волны) имеет отличную от нуля компоненту, касательную к поверхности стенки. Между тем на самой поверхности жидкость должна полностью при.г и-пать к стенке. Поэтому в пристеночном слое жидкости возникает большой градиент касательной составляющей скорости. ), что и приводит к большой вязкой диссипации энергии (см. задачу 1). [c.426]

Схема расположения образца в камере и измерения электросопротивления при высоком давлении с использованием тока нагрева для определения разности потенциалов на концах образца приведена на рис. 3. Метод предложен Д. Б. Черновым и А. Я- Шиняевым. Помещая образец между двумя графитовыми вставками, выполняющими роль нагревателя, можно свести к минимуму температурные градиенты в образце, так как в этом случае вставки имеют практически такую же температуру, что и образец. Электрическая схема состоит из трех цепей нагрева, измерения падения потенциала на образцах и термопары. Большая чувствительность метода обеспечивается использованием всего тока нагрева для измерения электросопротивления. К торцам образца подведены провода от внешнего источника тока для снятия падения напряжения по его длине. Температура измеряется термопарой, подведенной непо- [c.10]

В других конструкциях автоклавов осуществляется разделение катодного и анодного пространств. Это приводит к тому, что значительная доля омического падения потенциала между электродами приходится на электрический ключ, благодаря чему градиент одического падения потенциала в объеме, где помещен испытуемый образец, оказывается незначительным даже при больших плотностях тока и практически не влияет на результаты измерений. Что касается термрдиффузионного потенциала, возникающего из-за градиента температур в электролитическом ключе, то установлено, что на границе одинаковых растворов, имеющих разные температуры, его величина составляет 10" В/°С и ошибкой, вносимой за этот счет в измерения по предлагаемой методике, можно пренебречь. [c.149]

Охранные нагреватели позволяли поддерживать разность температур между серединой п торцами измерительной ячейки в пределах 0,01—0,02°С. Контроль осуществлялся при помощи двух дифференциальных термопар, спаи которых располагались в центре и на торцах ячейки. При максимальной температуре опыта 340 °С градиент температур не превышал 0,02 °С. Заполнение установки исследуемой жидкостью осуществлялось путем впрыскивания ее шприцем через тонкостенный капилляр 12 из нержавеющей стали. Для удаления пузырьков воздуха измерительная ячейка предварительно нагревалась примерно до температуры кипения, а затем осуществлялось многократное прокачивание жидкости через ячейку. Тепловой поток измерялся потенциометрическим методом. При этом падение напряжения на образцовой катушке электрического сопротивления Р-321 и электрическом нагревателе 2 измерялось потенциометром ППТВ-1 с делителем напрял<ения ДН-1. [c.198]

На рис. 3.2 показаны характерные графики изменения температур стенки Тс и газа Гг экспериментального Оэ и замороженного а/ коэффициентов теплообмена, а также изменение концентраций компонентов реагирующей смеси (С]—концентрация N2O4, Сг—NO2 и С4—62). На рисунке наглядно показано влияние кинетики химических реакций на теплообмен. На начальном участке аэ круто снижается, что связано с уменьшением концентрации N2O4 и снижением теплового эффекта первой стадии реакции из-за падения A , = i — Сь Минимум теплоотдачи соответствует промежуточному состоянию потока, когда l и С4 близки к нулю, т. е. химические реакции обеспечивают малые градиенты концентраций по сечению потока. Возрастание С4, характеризующее наличие второй стадии реакции диссоциации, вновь приводит к увеличению Оа. Сравнение э и а/ показывает более существенный эффект первой стадии реакции по сравнению со второй. [c.67]

Сушилки должны переводиться на автоматическое управление всем процессом сушки. При падении влажности материала до заданных величин (например, до критической или других определенных величин) датчик-влагомер может лодавать имлульс на автоматическое устройство, которое изменяет температуру и относительную влажность сушильного агента. Ведение автоматической записи режима сушки является очень -полезным для оценки работы сушильной камеры, обслуживающего персонала и разработки премиальной системы за экономию тепла и качества продукции. Поэтому сушильные установки должны быть оборудованы влагомерами с постоянной записью -влажности материала -в каждый момент времени. Известны, натример, регистрирующие весы М. В. Попова, которые, непрерывно взвешивая высушиваемый материал, вычерчивают на вращающемся барабане кривую уменьшения массы материала, т. е. кривую сушки. М. Ф. Казанским сконструированы весы, которые, помимо кривой сушки, вычерчивают термограмму, т. е. регистрируют как потерю влаги при сушке, так и температуру образца. Эти измерения необходимы для определения скорости сушки и градиентов температур в материале. [c.175]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...