Переход компланарный

Пластическая деформация аустенитных сталей в результате холодной или горячей обработки сильно влияет на восприимчивость к хлоридному КР- Остаточные растягивающие напряжения после холодной деформации способны вызвать КР в отсутствие дополнительной рабочей нагрузки. При деформации существенно меняется дислокационная субструктура аустенитных сталей — первичная компланарная субструктура при деформации 10— 20 % переходит в ячеистую, а при дальнейшем повышении степени деформации — в структуру дислокационного леса . Существенные изменения тонкой субструктуры происходят при теплой и горячей деформации. [c.120]

Таким образом, в машину вводится таблица координат точек двух компланарных кривых кривой qo плоского сечения и кривой /о ребра возврата. Выходными данными могут быть координаты точек пространственной кривой ребра возврата и направляющие косинусы касательных в этих точках. При наличии таких данных дискретно заданное ребро возврата может быть известными способами интерполяции выражено аналитически, что даст впоследствии возможность перехода к составлению уравнения поверхности. [c.144]

Классическим примером оптимального перелета является перелет с помощью двигателя большой тяги между компланарными круговыми орбитами. В 1925 г. Гоман [2] теоретически доказал, что для минимизации расхода топлива этот перелет должен происходить по эллипсу, касающемуся обеих круговых орбит (рис. 1). Тяга прикладывается импульсно сначала для перехода с внутренней круговой орбиты к перигею эллипса, а затем, после полета по эллипсу,— для перехода от апогея эллипса к внешней круговой орбите. [c.164]

Оптимальный п-импульсный переход между двумя заданными компланарными эллиптическими орбитами [c.735]

Оптимальный переход между двумя компланарными круговыми орбитами [c.737]

Переход между круговыми компланарными орбитами [c.346]

Основные характерные черты этой задачи снова можно продемонстрировать на простом примере. Пусть две частицы и Р обращаются по круговым компланарным орбитам с радиусами йх и а вокруг тела массы М (рис. 11.8), и пусть в момент они имеют долготы соответственно (/,)р и (Уо (долгота измеряется от направления на точку весны Т). Задача состоит в выборе для космического аппарата орбиты перехода от частицы Я, к частице Р . [c.362]

Предполагается, что выход на гиперболическую орбиту совершается с исходной орбиты вокруг первого тела. Эта исходная орбита может быть эллиптической или круговой и может быть компланарной или некомпланарной с гиперболической орбитой перехода. Для простоты мы рассмотрим только круговую исходную орбиту, компланарную с гиперболической орбитой. Переход на гиперболическую орбиту совершается в результате приложения касательного импульса. Схема перехода изображена на рнс. 11.10, где — круговая скорость на исходной орбите радиуса р , 1 , - скорость освобождения (параболическая), К/, — гиперболическая скорость, достигнутая фактически, и —точка пересечения асимптот гиперболы, К—скорость аппарата на расстоянии, сг)ответствующем выходу из эффективного гравитационного поля центрального тела. [c.367]

Каждая из линий главных кривых характерна тем, что при переходе вдоль линии главной кривизны от точки М-1 к точке М , бесконечно близко к ней расположенной, орт е остается компланарным с точностью до величин второго порядка малости и поворачивается вокруг соответствующего центра кривизны поверхности (рис. 17). Это свойство представляет содержание так называемой теоремы Родрига. [c.33]

КОМПЛАНАРНЫЕ ОДНОИМПУЛЬСНЫЕ ПЕРЕХОДЫ [c.93]

При компланарном переходе плоскости начальной и конечной орбит совпадают, В этой же плоскости располагается и вектор импульса. Согласно теореме косинусов в векторном треугольнике (рис. 2,34) [c.93]

КОМПЛАНАРНЫЕ ДВУХИМПУЛЬСНЫЕ ПЕРЕХОДЫ [c.97]

Простейшим видом импульсного перехода КА на новую орбиту является одноимпульсный переход. Такой переход возможен лишь в том случае, когда начальная и требуемая орбиты имеют общую точку. Импульс, прикладываемый в этой точке, рассчитывают таким образом, чтобы векторная сумма орбитальной скорости на исходной орбите V, и нмпульса скорости ДУ равнялась вектору Уг, соответствующему скорости аппарата в рассматриваемой точке на новой орбите. Одной из простейших задач компланарного маневра является задача определения требуемого приращения скорости для перевода КА с круговой орбиты на эллиптическую, ориентированную определенным образом относительно начального положения, задаваемого точкой схода. Выражения для радиальной и трансверсальной составляющих скорости КА, движущегося по эллиптической орбите, запишем в виде [c.274]

Рис. 10.5. Схема тома-новского перехода КА между компланарными круговыми орбитами

Переход между компланарными эллиптической (или круговой) и гиперболической орбитами ). Если космический корабль уходит в бесконечность или приближается из бесконечности к небесному телу, то скорость его движения относительно тела будет гиперболической [c.187]

Приложение 6А Переход между компланарными круговыми орбитами [c.242]

А.1. Тангенциальный переход между компланарными круговыми орбитами. Переход между орбитами, изображенный на рис. 6.11 и обсуждавшийся в разделе 6.3.3, может совершаться либо при перелете с внутренней орбиты на внешнюю (г2<Сгз), либо, наоборот, с внешней на внутреннюю г2> Г1). В первом случае скорость в точке 2 переходной орбиты будет ) [c.242]

ПЕРЕХОД МЕЖДУ КОМПЛАНАРНЫМИ ОРБИТАМИ [c.243]

В. С. Новоселовым (1963), а оптимальный компланарный перелет между орбитами — С. Н. Кирпичниковым (1964). Условия оптимального-импульсного перехода космического аппарата, тормозяш,егося в атмосфере планеты, на орбиту искусственного спутника, были подробно, проанализированы В. А. Ильиным (1963). Позже В. А. Ильин (1964, 1967) и В. С. Вождаев (1967) рассматривали задачу определения оптимальной траектории перелета между компланарными круговыми орбитами с использованием методики сфер действия и получили простые алгебраические соотношения между эксцентриситетами и фокальными параметрами для одно- и двухимпульсных перелетов. Еш е одно интересное исследование В. А. Ильина (1967) посвящено приближенному решению задачи синтеза траектории близкого облета Луны с возвращением в атмосферу Земли. В этом исследовании успешно используется замена движения космического аппарата в сфере действия Луны — разворачивающим импульсом поля тяготения Луны. [c.274]

Переход от изотропной структуры к слоистой с высоким значением фактора структурной анизотропии объясняется увеличением размеров промежуточных соединений, образующихся в газовой фазе, повышенной компланарностью конденсирующихся на поверхности продуктов и ростом скорости упорядочения гексагональных слоев на поверхности. Указанная перестройка структуры углеродных осадков прогрессирует с ростом температуры отложения. В технологически приемлемых условиях это особенно заметно выше 1900°С. [c.124]

При ц = О планетный вариант неограниченной задачи трех тел вырождается в две задачи двух тел (одна задача двух тел с массами то п ту = О, вторая задача двух тел с массами то и тг = 0). Очевидно, что среди возможных движений в вырожденной задаче имеются кеплеровские эллипсы, описываемые нулевыми массами т, = тг = 0. Пусть, в частности, кеплеровские орбиты суть компланарные окружности. Пуанкаре доказал [2], что при 11фО в плоской неограниченной задаче трех тел существуют периодические решения, близкие к круговым. Точнее, взаимные расстояния между тремя телами будут периодическими функциями времени, а чтобы координаты каждого тела были периодическими функциями времени, необходимо рассматривать равномерно вращающуюся (с конечной угловой скоростью) систему координат. В неподвижной системе координат координаты трех тел не будут, вообще говоря, периодическими функциями времени. Если ввести для таких периодических решений оскулирующий кинематический параметр — эксцентриситет, то он имеет порядок величины ц. Эти плоские перподиче-ские решения задачи трех тел были названы Пуанкаре решениями первого сорта, и они образуют четырехпараметрическое семейство решений. Пуанкаре показывает, что все множество периодических решений не богаче, чем однократное бесконечное множество периодических решений, так как одни семейства решений переходят в другие с помощью элементарных преобразований. Заметим также, что решение Хилла является частным случаем периодических решений первого сорта Пуанкаре. [c.792]

Вычислив оптимальную дату старта для упрощенной задачи движения планет (круговые компланарные орбиты), можно затем численными методами исследовать потребное приращение скорости при переходе с околоземной круговой орбиты на гиперболическую в некоторой окрестности оптимальной даты старта. В уточненных расчетах следует учесть эксцентричность орбит планет, их некомпланар-ность и другие факторы. Как правило, по результатам уточненных расчетов оптимальные даты старта несколько корректируются, хотя качественная картина при этом не меняется. Однако необходимо отметить, что в случае некомпланарных орбит перелет с угловой дальностью, равной я, возможен только в том случае, когда точка сближения КА с планетой находится вблизи линии узлов, образованной плоскостями движения планет. Если точка сближения КА с планетой находится далеко от линии узлов, то не удается реализовать траекторию перелета типа Гоманна. В результате значительно возрастает (по сравнению с оптимальными условиями старта) потребное приращение скорости при переводе КА с круговой околоземной орбиты на гиперболическую. [c.308]

Две круговые компланарные гелиоцентрические орбиты имеют радиусы 1 а. е. и 3 а. с. Ракета, движущаяся по внутренней орбите, в результате включения двигателя получает приращение скорости в 1,6 раз (к)льшс прира-щомия скорости, необходимого для выхода на касательный эллипс перехода к внешней орбите. Насколько при этом сократится время перехода на внешнюю круговую орбиту [c.379]

В гл. 11 было показапо, что наиболее экономичные орбиты полета между двумя материальными точками на круговых орбитах в поле одной центральной силы состоят из двух касающихся эл-дипсов (опуская требующий больших затрат времени биэллипти-ческий переход). Задача о перелете с одной планеты на другую и обратно при условии минимальной затраты топлива приводит к полному времени полета, которое легко получить из формул гл. 11. Первым, кто обратил внимание на такие орбиты с минимальной затратой энергии и вычислил времена межпланетных полетов для них, был Гоман [3]. При условии, что орбиты планет круговые и компланарные. Земля является исходной планетой во всех случаях, а также пренебрегая затратами времени на маневры в фазах I и III, использование формул (11.16) и (11.24) дает время полета <т- [c.402]

Рассчитайте два гиперболических избытка скорости для удаления из внешней сферы действия Землн ( е = 0,01), необходимых для вывода корабля на котаигенциальную орбиту перехода, заканчивающуюся а) в перигелии, б) в афелии Марса. (Пренебречь эксцентриситетом земной орбиты, величиной сферы действия Земли по сравнению с радиусом ее орбиты, а также массой Луны считать, что все орбиты компланарны.) [c.416]

Ряс. 2-Зв. Изменение потребного импульса 1 для компланарного однонмлульеного перехода с круговой орбиты на любую другую орбиту в зависимости от зксцентриси-тета г и отношения радиусов/-пи г р [c.96]

Бинормальная составляющая AV является общей для обеих систем координат. Энергетически оптимальная программа перехода между двумя заданными течками. В общем случае для задания начального н конечного состояний пря компланарном переходе достаточно указать размеры (pi и рщ или ai и %т)р форму (ei и ijh) и взаимную ориентацию начальной 1 и конечной III орбит, определяемою углом т), равным истинной аномалии перицентра конечной орбиты отсчитываемой от перицентра начальной орбиты. [c.97]

Переход между компланарными круговой и эллиптической орбитами. При переходе с внутрелией круговой орбиты I [а внешнюю эллиптическую орбиту Ш [c.101]

При переходе с внутренней круговой орбиты на внещнюю круговую, некомпланарную с внутренней орбитой, одной нз возможных программ является двух-импульсная программа с одним поворотом плоскости орбиты, а соответствии с которой первый импульс подается с таким расчетом, чтобы перевести КА на компланарную эллиптическую орбиту с радиусом апоцентра, равным радиусу внещней круговой орбиты. 13 точке апоцентра этой переходной орбиты подается второй импульс, которым разворачивается плоскость орбиты на угол Д( к одновременно увеличивается скорость КА до требуе-лой ае.точу ни. Харамсристическая скорость для такой двухимпульсной программы [c.104]

Маневры межорбиталыюго перехода для сближения в данной главе не рассматриваются Ниже проводится анализ требуемого времени ожидания и маневра фазирования в предположении, что орбита ожидания и орбита цели круговые и компланарные, а орбита цели выше орбиты КА. [c.107]

Следующим фундаментальным результатом данной теории послужили исследования В. Гомана (В. Хоманна) [120] в области обоснования оптимальности так называемого гомаиовского перехода между компланарными (лежащими в одной плоскости) круговыми орбитами. Этот переход основывался на идеализированной двухимпульсиой схеме, предусматривающей приложение импульсов в начале и конце маневра по касательной соответственно к начальной и конечной орбитам. [c.261]

A. Штернфельдом, показали, что еслн отношение радиусов конечной и начальной орбит превосходят некоторое значение, то может существовать и более экономичная, чем двухимпульс-ная, трехимпульсная схема межорбитальиого перехода по так называемой обходной переходной орбите. Необходимо упомянуть здесь и интересный результат, полученный Ф. А. Цандером в части минимизации энергетических затрат для одноим-пульсного маневра перехода с начальной на конечную компланарную орбиту, имеющие общую точку. [c.261]

Наиболее характерным и распространенным видом двухим-ПУЛЬСНОГО ПЕРЕХОДА является упоминавшийся ранее переход между компланарными круговыми орбитами по траектории касательного полуэллипса тангенциального маневра, линия апсид которого включает в себя радиусы круговых орбит (рнс. 10.5). Переход, основанный на реализации указанной траектории, называют моноэллиптическим переходом Гомана. Переходную траекторию Гомана также часто называют полуэллипсом минимальной энергии. [c.275]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...