Переходы между орбитами

Эта схема получает веское подтверждение благодаря принципу соответствия. Как мы видели ( 8), в случае плоской прецессии по принципу соответствия возможны только такие переходы между орбитами, при которых меняется на 1 [c.47]

На рис. 128 показаны две оптимальные траектории перехода между орбитами Земли и Марса, требующие одинаковых энергетических затрат [4.27]. Стрелки показывают, как изменяется в течение полета вектор реактивного ускорения. Траектория //, огибающая Солнце, длиннее траектории /, но проходится за то же время из-за того, что аппарат сильно разгоняется Солнцем. [c.344]

И в а ш к и н В. В. Оптимальные траектории импульсного перехода между орбитами при наличии ограничений по радиусу.— Космические исследования, 1966, т. 4, № 4. [c.496]

Переходы между орбитами [c.116]

Переходы между орбитами в силовом поле одного притягивающего центра [c.346]

Первая часть, озаглавленная Динамика полета , является самой большой по объему и наиболее значительной по содержанию частью Книги. Здесь рассматриваются различные вопросы механики траекторного движения космических аппаратов при выходе их на орбиту, при движении в межпланетном пространстве, а также при входе в атмосферу. Несмотря на некоторую неровность изложения и отдельные повторения, охватываемый круг вопросов дает достаточно полное представление о задачах и методах нового раздела механики — астродинамики. Затрагиваются проблемы оптимального программирования тяги ракет, динамики полета космических аппаратов с малой тягой, перехода между орбитами, особенности расчета траекторий полета к Луне и даже дается оценка релятивистских эффектов, имеющих место в космических путешествиях. Несколько выпадает из общего плана I части глава 10, посвященная термодинамике торможения космического аппарата в атмосфере, где изложение имеет, пожалуй, слишком специальный характер. [c.8]

Рис. 6.24. Схематическое изображение трек основных импульсных методов перехода между орбитами в центральном поле.

А.1. Тангенциальный переход между компланарными круговыми орбитами. Переход между орбитами, изображенный на рис. 6.11 и обсуждавшийся в разделе 6.3.3, может совершаться либо при перелете с внутренней орбиты на внешнюю (г2<Сгз), либо, наоборот, с внешней на внутреннюю г2> Г1). В первом случае скорость в точке 2 переходной орбиты будет ) [c.242]

Переход между орбитами в поле центральной силы (перелет от Земли к Марсу в поле Солнца). Задача разыскания траектории оптимального ухода в поле центральной силы описывается системой дифференциальных уравнений (8.24), (8.25), (8.26), (8.34) и (8.35). Эти же уравнения можно использовать и в задаче перехода между орбитами. Такие задачи могут возникнуть при перелете с одной орбиты спутника Земли на другую, или с одной из орбит вокруг Солнца на другую. Доктору Блюму и автору настоящих строк удалось найти [10] ряд оптимальных траекторий перелета с орбиты Земли на орбиту Марса. Искомая траектория должна удовлетворять не только условию равенства координат ракеты и Марса в момент встречи, но и условию равенства их скоростей. Если же их скорости при встрече будут сильно отличаться друг от друга, то может оказаться, что за короткое время прохождения вблизи Марса ракета с двигателем малой тяги не успеет затормозиться и не будет захвачена планетой. [c.310]

Описание экспедиции. Воспользуемся теперь результатами изучения задач ухода и перехода между орбитами и выясним, какую величину полезного груза может нести космический корабль с малой тягой при экспедиции к Марсу и обратно [10]. Затем для сравнения найдем [c.312]

У мюонного атома, получаемого в результате замещения в атоме водорода (Z = 1) электрона на отрицательный мюон, радиус боровской орбиты в 186 раз меньше, а ионизационный потенциал в 186 раз больше значений соответствующих величин у атома водорода. Частоты спектральных линий также увеличиваются в 186 раз по сравнению с частотами спектральных линий атома водорода, испускаемых при аналогичных переходах п п. Это означает, что переходы между низшими энергетическими уровнями приводят к излучению в рентгеновской области спектра. [c.196]

Так как Ап — число целое, то отсюда видно, что при различных переходах между далекими орбитами излучаются частоты, кратные некоторой [c.43]

Как мы видели, если принять, что поле атомного остова щелочных металлов обладает шаровой симметрией, то число стационарных орбит валентного электрона будет то же, что и у водорода, чего недостаточно, чтобы объяснить дублетный характер линий. Формально дублетность может быть объяснена, если предположить что все термы, кроме термов S, двойные и что переходы между ними регулируются некоторым добавочным правилом отбора. У прочих элементов, у которых линии представляют собою еще более сложные группы, приходится считать уровни тройными, четверными и т. д. Делалась попытка объяснить это сложное строение спектров гипотезой, что атомные остовы не обладают шаровой симметрией. Тогда для всякой орбиты квантовые условия (2) 4 должны быть распространены не только на радиус-вектор г и азимут ср, но и на третью координату, например на широту Ь, аналогично случаю внешнего возмущающего поля. Это тр- тье пространственное квантование приводит к результату, что плоскость орбиты внешнего электрона может располагаться лишь под опреде- [c.57]

Поглощение света молекулой может быть обусловлено переходами между разл. электронными уровнями о, л и др. (см. Молекулярные спектры.). Каждый переход моделируется поглощающим осциллятором, ориентированным разл. образом или расположенным в разных местах большой молекулы, в частности, имеющей цепь сопряжения (направление, в к-ром чередуются единичные и кратные связи в молекуле). Соответствующие полосы поглощения обладают разл. Д, Полосы поглощения а—а -переходов обычно Д. не имеют из-за симметрии их волновых ф-ций п—п -переходы моделируются линейным электрич. дипольным осциллятором, причём более сильное поглощение происходит для света, поляризованного в направлении цепи сопряжения. Для этого направления (или для длинной оси молекулы) принято обозначение К ц. Переходы п—л (л — орбитали, не участвующие в хим. связи) чаще дают более сильное поглощение перпендикулярно этой ценя KjJ. Соответственно для л—д - и п—я -перехо-дов наблюдается линейный Д., в первом случае положительный, во втором — отрицательный. Примером может служить краситель конго красный (рис. 1). Здесь для двух длинноволновых полос (—-500 и 540 нм, рис., 6) поглощающий осциллятор расположен вдоль [c.693]

Незначительные изменения полос поглощения этого типа при внешних и внутренних возмущениях свидетельствуют о том, что в них практически не принимают участия орбитали заместителей, т. е. это переходы между 7г- и 7г -орбиталями бензола. Все наблюдаемые изменения связаны с изменениями орбиталей бензола в присутствии заместителей и изменением вероятности перехода между ними. [c.49]

Электроны одних атомов переходят на орбиты других, и между атомами происходит сцепление. [c.267]

Прочность соединения достигается следующим образом соединяемые поверхности после тщательной очистки укладываются внахлестку и сжимаются прессом. Происходят пластическая деформация, упрочнение металла и размельчение зерен. Металлы прочно связываются благодаря рекристаллизации Их сращивание происходит вследствие образования новых крупных кристаллов. Электроны одних атомов переходят на орбиты других, и между атомами происходит сцепление. [c.304]

Кратность вырождения равна числу возможных состояний кх, ку без магнитного поля, заключенных между двумя квантовыми орбитами плоскости кх, ку. Действительно, при переходе между изоэнергетическими поверхностями с энергиями Е и Е- - Е площадь их сечений плоскостью, перпендикулярной В, изменяется согласно (27.10) на величину [c.175]

Оптимальный п-импульсный переход между двумя заданными компланарными эллиптическими орбитами [c.735]

Оптимальный переход между двумя компланарными круговыми орбитами [c.737]

Оптимальный переход между двумя соосными орбитами [c.738]

Рис. 87. Оптимальный переход между со- Рис. 88. Оптимальный переход между соосными орбитами. /, II — орбиты п ехода осными орбитами. /, II — орбиты перехода В—точки соединения для орбиты / А, В —точки соединения для орбиты / С, В —течки соединения для орбиты II. С, Д —точки соединения для орбиты II.

Рис. 89. Оптимальный переход между соосными орбитами. I, // —орбиты перехода А, В—точки соединения для орбиты / С, Л —точки соединения для орбиты II.

Выбор оптимального многоимпульсного перехода между несоосными эллиптическими орбитами гораздо более труден (хотя бы и в плоском случае). [c.117]

Важнейшим параметром у полупроводников является эффективная масса, т. е. вторая производная энергии по Л-вектору. Поверхностей Ферми у полупроводников нет, так как энергия Ферми у них лежит в запрещенной зоне, между валентной зоной и зоной проводимости ). Для определения эффективных масс, как и в эффекте де Гааза —ван Аль на, используется орбита носителей тока в магнитном поле. При постоянной эффективной массе получаются круговые орбиты, частота обращения тогда есть циклотронная резонансная частота уравнения (8.7). Подробнее об этом можно найти в [95] и гл. IX. Наряду с этим, при изучении всех оптических переходов между занятыми и свободными состояниями зонной модели, интересна структура зоны проводи- [c.112]

Возможны 4 типа одноимпульсных переходов между гиперболическими орбитами. С нисходящей ветви начальной гиперболической орбиты КА может перейти на нисходящую или восходящую ветвь конечной гиперболической орбиты. Точно так же с восходящей ветви начальной гиперболической орбиты КА может перейти на нисходящую или восходящую ветвь конечной гиперболической орбиты. [c.313]

Рис. 7.32. Одноимпульсные переходы между гиперболическими орбитами при

Заметим, что оптимальный переход с одной круговой орбиты на другую может оказаться и многоимпульсным (см. 2 настоящей главы). Орбита ожидания может быть эллиптической в этом случае оптимальным путем будет гомановский переход начинающийся в ее перигее. Но если эллиптическая орбита ожидания касается круговой орбиты ПА или пересекает ее (в двух точках), то и никакого перехода между орбитами не нужно. Достаточно только подобрать период обращения орбиты ожидания, соизмеримый с периодом обращения ПА, и оба спутника рано или поздно встретятся (в случае двух точек пересечения появляются дополнительные возможности). [c.133]

Рис. 8.24. Значения в облетной экспедиции к Марсу (включая уход от Земли и двусторонний переход между орбитами) как функция полного времени путешествия (за исключением времени выжидания на спутниковой орбите около Мадса). Полное время экспедиции распределено между временем ухода от Земли и временем межорби-тального перехода так, чтобы величина у а была минимальной.

Ле Буше [118,120] и Лакомб [119] также связывают стимулирующее действие сероводорода с каталитическими свойствами ионов Н Ионы Н5 удерживаются на поверхности железа хемосорбционными сипами. Электронная пара серы может переходить на орбиту железа, давая хемоСорбционную связь, она может быть поляризована электрическим полем на поверхности раздела металл-раствор. Связь между поверхностными атомами металла и ионами может усиливаться при положительных по- [c.59]

Встреча на орбите. Встреча на орбите обеспечивается переходом между двумя заданными орбитами при наличии ограничения на время полета по переходной траектории. Общая задача встречи — одновременное совмещение векторов положения и скорости перехватчика и цели в пределах ограниченного сверху интервала времени. В зависимости от конкретного вида космической операции возможны различные постановки задачи о встрече на орбите. Годографический анализ орбитальной встречи проводился для следующих вариантов задачи [c.64]

В. С. Новоселовым (1963), а оптимальный компланарный перелет между орбитами — С. Н. Кирпичниковым (1964). Условия оптимального-импульсного перехода космического аппарата, тормозяш,егося в атмосфере планеты, на орбиту искусственного спутника, были подробно, проанализированы В. А. Ильиным (1963). Позже В. А. Ильин (1964, 1967) и В. С. Вождаев (1967) рассматривали задачу определения оптимальной траектории перелета между компланарными круговыми орбитами с использованием методики сфер действия и получили простые алгебраические соотношения между эксцентриситетами и фокальными параметрами для одно- и двухимпульсных перелетов. Еш е одно интересное исследование В. А. Ильина (1967) посвящено приближенному решению задачи синтеза траектории близкого облета Луны с возвращением в атмосферу Земли. В этом исследовании успешно используется замена движения космического аппарата в сфере действия Луны — разворачивающим импульсом поля тяготения Луны. [c.274]

Ц и к л о т р о н н ы й и диамагнитный резона н с ы. В металлах, помещенных в магнитное ноле Яц, направленное строго параллельно поверхности металла, также может наблюдаться резонансное поглощение радиоволн, обусловленное переходами в системе орбитальных уровней, образованных взаимодействием электронов нроводимости с нолем Я . Резонансные частоты определяются соотношением со = пеНд1т с, где т — эффективная масса электрона, е — его заряд, п — целое число. Переходы между этими уровнями осуществляются под действием электрич. компоненты Е высокочастотного ноля. При этом электроны подвержены действию поля только в течение части периода высокочастотного ноля, когда они находятся в с к и н - с л о е (см. Скин-эффект), толщина к-рого меньше радиуса орбиты. Циклотронный резонанс дает сведения об энергетич. спектре электропов проводимости металлов и форме Ферми поверхности, определяющей связь между энергией и импульсом электропов (см. также Циклотронный резонанс в металлах). [c.305]

Циклонентадиен (так же как фуран и тиофен) имеет четыре я-орбитали (две связывающие и две разрыхляющие), причем только первые из них заполнены в основном состоянии. Кажется вероятным, что первое поглощение (Л — X) соответствует удалению электрона с наиболее высокой связывающей я-орбитали на нижнюю разрыхляющую я -орбиталь (я — я-переход). Трудно решить, является ли второе поглощение (В—Х) также переходом между я-орбиталями или опо соответствует возбунодению на ридбер-говскую орбиталь. [c.559]

В новой системе единиц дано следующее определение метра метр — длина, равная 1650 763,73 длин волн в вакууме излучения, соответствующего переходу между уровнями 2рю и 5йъ атома криптона 86. Как известно из курса физики, атомы любого элемента состоят из ядра с положительным зарядом и движущихся вокруг него электро1нов, обладающих отрицательным зарядом. Электроны в атомах располагаются слоями чем сложнее атом, тем больше в нем надстраивается электронных слоев, называемых электронными орбитами. Электронные орбиты обозначаются цифрами в возрастающем порядке (1, 2, 3 и т. д.), которые в физике называются главными квантовыми числами и характеризуют не только удаленность орбиты от ядра (считая от центра к периферии атома), но и уровень энергии электронов. [c.58]

На рис. 16. 22 схематически изображены орбиты электрона и главные квантовые числа для атома водорода, показаны возможные переходы (перескок) электронов с одних орбит на другие, сопровождающиеся излучением фотофв (света). Переход электронов с верхних орбит на самую нижнюю орбиту при п = 1 соответствует испусканию серии спектральных линий, называемых серией Лаймана переход нэ орбиту при ге = 2 — серии Больмера и т. д. Аналогичная картина, но более сложная, характерна и для других атомов. Итак, по квантовой теории для нахождения спектра излучения атомов необходимо знать энергию Е электронных орбит и возможные переходы между ними частота излучения определяется формулой (21). [c.335]

Хелькер и Зильбер показали [81], что при / е/п > 15,6 (/ е — радиус внешней круговой орбиты, Гг — радиус внутренней круговой орбиты) оптимальных маневров не существует, т. е. соот- ветствующая вариационная задача не имеет решения. Они же показали, что существуют трехимпульсные переходы, более выгодные с точки зрения расхода топлива (рис. 86). Вопрос об оптимальном переходе между почти круговыми орбитами рассматривался многими авторами и, в частности, Лоуденом [20], [84] и Смитом [85]. [c.737]

Теория переходов между некруговыми и некомпланарными (не лежаш ими в одной плоскости) орбитами 2), т. е. в условиях, когда заведомо нельзя пользоваться упрош енной моделью планетных орбит, очень сложна. Рассмотрим самый, пожалуй, простой случай эллиптическая орбита астероида лежит в плоскости эклиптики, а орбиту Земли будем считать в точности круговой. Можно доказать, что при этом выгоднее всего осуш ествить встречу в перигелии или афелии астероида при, естественно, определенной угловой дальности, но полет с такой угловой дальностью возможен гораздо реже, чем в синодический период. (Так же редко, как наступление противостояния в одной и той же точке орбиты Земли.) А теперь представим себе, что орбита имеет еш е и сильный наклон к эклиптике .. Несколько большую свободу выбора старта дает применение двигателей малой тяги, позволяющ ее в довольно широких пределах варьировать угловую дальность. [c.430]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...