Параметр фокальный

Полученное уравнение (19.5) является фокальным уравнением конического сечения (или кривой второго порядка), т. е. это такое уравнение кривой второго порядка, когда за начало координат принят, один из ее фокусов, совпадающий с центром поля О. При этом постоянную Е называют эксцентриситетом кривой второго порядка, а постоянную р — фокальным параметром. Фокальный параметр любого конического сечения (гиперболы, параболы, эллипса или окружности) равен расстоянию между его фокусом и точкой пересечения с осью Оу, перпендикулярной апсиде ОР (рис. 19.1). [c.117]

Кроме того, хорда QQ, проходящая через 5 и параллельная малой оси, называется фокальным параметром-, фокальный полу-параметр 5(2 (=5(2 ) имеет длину / = с (1 — с ). [c.93]

Интегралы площадей дают систему трех уравнений для определения трех параметров — фокального параметра р, наклонения ( и долготы восходящего узла О [c.136]

Уравнение (44) представляет собой общее уравнение конических сечений в полярных координатах. В этом уравнении е— относительный эксцентриситет, ар — фокальный параметр конического сечения. Вид конического сечения определяется только величиной эксцентриситета е (рис. III. 7). [c.89]

При доказательстве теоремы 3.11.2 был вычислен фокальный параметр р = с /р. Найдем связь между эксцентриситетом е и начальными условиями. Используя первую формулу Вине, получим [c.261]

Это уравнение представляет собой уравнение конического сечения (эллипса, параболы или гиперболы) с фокальным параметром р, эксцентриситетом е и фокальной осью, отклоненной от радиуса-вектора точки бросания на угол р, выраженное в полярных координатах, [c.675]

Акустическое поле РС-ПЭП характеризуется теми же параметрами, что н поле фокусирующего преобразователя, однако в первом случае диапазон изменения амплитуды сигнала в фокальной плоскости более широкий. [c.137]

Определение параметров траектории. — Посмотрим, как параметры получившегося конического сечения, в частности его параметр р и эксцентриситет е, связаны с начальными данными движения. Сравним для этого уравнение (4) траектории с фокальным ура нением, в которое эти параметры конического сечения входят в явном виде [c.172]

Помимо микротвердости, важной характеристикой упрочненной поверхности является ее шероховатость. Поскольку наиболее перспективными для лазерного упрочнения являются контактные поверхности различных деталей, важно знать влияние параметров этого процесса на шероховатость обработанной поверхности. При импульсной обработке основными факторами, влияющими на шероховатость поверхности, являются плотность мощности излучения (энергия, длительность импульса, размер фокального пятна), схемы [c.99]

Орбиты (проходящей через начало) и на этой плоскости направление фокальной оси (которую мы будем предполагать ориентированной в сторону перигелия). Для первой цели, очевидно, необходимы два параметра и для второй — один параметр. Для выяснения смысла задаваемых параметров рассмотрим сферу (фнг. 17) с центром в начале координат О и с радиусом, равным единице, на которой координатные плоскости определяют сферический треугольник [c.206]

Для определения фокальной оси, направленной к перигелию, рассмотрим точку П, в которой она пересекает сферу со стороны перигелия примем за параметр сумму (двух некомпланарных углов) [c.207]

Длины звеньев механизма удовлетворяют условию DO = 2р, где р — фокальный параметр параболы q — q. Звено 1, имеющее форму коленчатого рычага с углом 90°, вращается вокруг неподвижной оси О, входя стороной On в поступательную пару с ползуном 3, а стороной От — в поступательную пару с ползуном 2. Звено 4 входит во вращательную пару В с ползуном 3 и поступательную пару с крестообразным ползуном 5, оси направляющих которого взаимно перпендикулярны. Ползун 5 скользит в неподвижных направляющих i — t, ось которых параллельна оси Оу, входя во вращательную пару А с ползуном 2. При вращении звена 1 вокруг оси О точка В описывает параболу q — q, а точки Е к F — ветви конхоиды s — s параболы q — q. Уравнение конхоиды S — S [c.196]

Согласно геометрической оптике пятно фокусирующей системы представляет собой точку, в которую сходятся все лучи лазера. Однако волновая оптика показывает, что из-за волновой природы света фокальное пятно занимает некоторый объем, имеющий конечные размеры. Кроме того, вследствие присущих любой оптической системе аберраций также происходит увеличение размера фокального пятна. По этим причинам фокальное пятно получается не только увеличенным в диаметре, но и вытянутым вдоль оси оптической системы и характеризуется глубиной фокуса d (рис. 54). Таким образом, выбирая оптическую систему для фокусирования лазерного луча, необходимо учитывать зависимость между двумя ее параметрами — размером сфокусированного пятна и глубиной [c.87]

Точка О — центр гиперболы фокальный параметр (половина хорды, проходящей через фокус параллельно Оу) [c.244]

Точка О — центр гиперболы фокальный параметр (половина хорды, проходящей через фокус параллельно Ov) 62 с. , р = — эксцентриситет е = - I. [c.244]

В этом выражении = ММ. Учитывая, что фокальный параметр р и эксцентриситет е связаны равенством р = de, получим полярное уравнение конических сечений относительно фокуса [c.166]

Как известно, для построения по точкам кривой Бурместера надо знать следующие параметры 1) фокальный центр 2) характеристики пучка окружностей — линию центров, радикальную ось, две окружности пучка. Все эти параметры можно найти при помощи построения, однако весьма полезно иметь простые формулы, позволяющие найти их же аналитическим методом, чтобы дальше по ним вести все построение. [c.44]

Технологические возможности лазера прежде всего определяются предельной плотностью энергии в фокальном пятне. Воспользовавшись соотношением (2.43) для типичных параметров СОг-лазеров с диффузионным охлаждением Р 1 кВт, ft 4 см, получим предельную величину S 10 ... 10 Вт/см". Реальная расходимость [(1...5)-10 1 этих лазеров, как правило в 5.,.10 раз больше дифракционной [(0,5...1) 10 ] и поэтому обычно S 10 ...10 Bт/ м Причиной столь высокой расходимости является большое число оптических элементов и большие размеры диффузионных лазеров, а также генерация высоких поперечных мод излучения. Реальные значения введенного в гл. 2 коэффициента Вт составят [c.128]

Основные параметры режима импульсной лазерной сварки - это энергия и длительность импульсов, диаметр сфокусированного излучения, частота следования импульсов, положение фокального пятна относительно поверхности свариваемых деталей. Длительность лазерного импульса должна соответствовать тепловой постоянной времени для данного материала, приближенно определяемой по формуле [c.237]

Эллиптическая щель в упругой среде. Аналогично рассматривается задача о напряженном состоянии в упругой среде с эллиптической щелью — щель представляет эллиптическую площадку в плоскости 2 = 0, ограниченную фокальным эллипсом Ео [см. (III. 1.16)]. Решение системы уравнений (5.8.9) представляется рядами по степеням параметра — 1 = е [c.303]

Первой космической или круговой скоростью называется та наименьшая скорость, которую нужно сообщить телу на геоцентрическом расстоянии, равном радиусу Земли, для того чтобы оно могло стать искусственным спутником Земли. Такой скоростью обладает спутник Земли, обращающийся вокруг нее по кругомой орбите. Так как эксцентриситет круговой орбиты е = О, а ее фокальный параметр равен радиусу орбиты р = го, то из формулы (24.16) получим [c.431]

Особеииости фотоэлектрической регистрации спектра и правильный выбор параметров установки. При фотоэлектрической регистрации спектр воспроизводится записывающим устройством последовательно, линия за линией, по мере прохождения изображения спектра относительно щели в фокальной плоскости выходного коллиматора. Фотоэлектрическая -схема реагирует на изменение интенсивяо-сти спектра с некоторым запаздыванием,, связанным с постоянной времени прибора т. Если на вход установки подать какой-то сигнал, то через промежуток времени т установка на выходе даст отсчет, равный лишь около 63% его истинного (статического) значения. Для получения сигнала на выходе установки, близкого к 100%, необходимо более длительное время. Истинное (статическое) значение сигнала на выходе установки стат и его значение в данный момент времени l t) связаны соотношением [c.120]

Другая установка этой же фирмы SS380 имеет систему программного управления с различными вспомогательными устройствами, позволяющими совершенствовать процесс обработки (устройство изменения размеров фокального пятна в процессе обработки, специальный позиционер для крепления заготовок, дисплей для вывода информации о параметрах процесса обработки и т. п.) [55]. [c.41]

Длина хорды кривой (5.4.7), параллельной директрисе, равна 2aV x, так что если удвоенный фокальный параметр конического сечения обозначить через 2р, то mowho написать [c.75]

Рис. 54. К пояснению зависимости глубины фокуса (а) и диаметра фокального иятна (б) от параметров лазерного луча

Так как, согласно этому определению, фокальный параметр р (полухорда FN, проведенная параллельно оси ординат через F) всегда равен р = de, мы имеем достаточно данных, чтобы составить известное выражение [c.161]

Антенны зернальнаго типа. Осн. элементом антенн этого типа является зеркало, к-рое собирает падающее на него излучение в фокальной точке (параболич. зеркало) либо на фокальной линии (параболич, цилиндр, сферич. зеркало). В фокусе устанавливается облучатель в виде рупора либо цепочки диполей, ДН облучателя формируется так, чтобы облучить всё зеркала (собрать с него всю энергию), но исключить облучение пространства вне его. Этим достигаются макс, использование поверхности зеркала А и миним, уровень шумов Т , . Для исключепия искажения фронта отражённой во.ины неровности поверхности зеркала не должны превышать Л/20. Форма поверхности зеркала должна сохраняться в этих пределах при разных темп-рах, ветровых нагрузках и положении антенны. Эти требования ограничивают размеры зеркал, миним. длину волны и определяют их стоимость, поэтому первые крупные антенны зеркального типа были неподвижными или полуподвижпы-ми. Оптимизация параметров радиотелескопов привела к ряду конструктивных решений — созданию зеркальных антенн разных типов и классов. Наиб, распространение получили параболич, зеркала. [c.100]

Более удобна в иксплуатации и эффективна по своим параметрам кассегрен опекая схема облучения. В этом случае перед фокальной точкой устанавливается вторичное зеркало гиперболич. формы, к-рое отражает падающее на него излучение во вторичный фокус, расположенный ближе к основанию первич-н Оизеркала. Аппаратура становится доступной в процессе наблюдений, кроме того, облучение вторичного зеркала происходит в направлении приёма сигнала ( холодного неба, а не горячей Земли) и шумовая [c.101]

Ряд свойств Г. л. в пространстве-времени ОТО удаётся получить, используя ур-ния Эйнштейна совместно с иек-рыми предположениями относительно свойств создающей гравитац. поле материи. Напр., если плотность энергии неотрицательна во всех физически допус-тимых системах отсчёта, то поперечное сечение пучка Г. л. S (к) (к — аффинный параметр вдоль пучка) удовлетворяет условию Отсюда следует, что если в нек-рой точке производная dSldX стала отрицательной, то через конечный промежуток значений X сечение S обратится в нуль (фокальная точка). Подобные рассуждения лежат в основе т. н. теорем о сингулярностях Хокинга — Пенроуза. [c.437]

ЛУЧЕВАЯ ПРбЧНОСТЬ — способность среды или элемента силовой оптики сопротивляться необратимому изменению оптич. параметров и сохранять свою целостность при воздействии мощного оптич. излучении (папр., излучения лазера). Л. п. при многократном воздействии часто наз. лучевой стойкостью. Л. п. определяет верх, значение предела работоспособности элемента силовой оптики. Понятие Л. п. возникло одновременно с появлением мощных твердотельных лазеров, фокусировка излучения к-рых в объём или на поверхность среды приводила к её оптическому пробою. Л. п. численно характеризуется порогом разрушения (порогом пробоя) q — плотностью потока оптич. излучения, начиная с к-рой в объёме вещества или на его поверхности наступают необратимые изменения в результате выделения энергии за счёт линейного (остаточного) или нелинейного поглощения светового потока, обусловленного много-фотонным поглощением, ударной ионизацией или возникновением тепловой неустойчивости. Первые два механизма реализуются в прозрачных средах, лишённых любого вида поглощающих неоднородностей, а также при микронных размерах фокальных пятен или предельно малых длительностях импульсов излучения. При этом Л. п. достигает очень больших значений 10 Вт/см . При значит, размерах облучаемой области оптич. пробой обусловлен тепловой неустойчивостью среды, содержащей линейно или нелинейно поглощающие неоднородности (ПН) субмикропных размеров. Рост поглощения в окружающей микронеоднородность матрице связан с её нагревом ПН. При этом в материалах с малой шириной запрещённой зоны увеличивается концентрация свободных электронов, а в широкозонных диэлектриках происходит тер-мич. разложение вещества. <7 11, [c.615]

Интенсивные исследования и разработки плазменных (габоровских) линз начались за рубежом в сер. 70-х гг. Особенно эффективными такие линзы оказались для фокусировки тяжёлых ионов с энергией 1 МэВ, для к-рых ранее использовались громоздкие квадруполь-иые линзы. Были созданы плазменные линзы уникаль-НЫ.Х параметров [5], к-рые могли фокусировать пучок ионов с энергией 4 МэВ в фокальное пятно размером — 10 мкм. [c.616]

Исправление сферической аберрации, комы, астигматизма, хроматических аберраций. Если в фокальной плоскости окуляра стоит сетка, то необходимо обратить внимание на исправление его сферической аберрации (хотя бы частичное). Эго исправление, весьма затруднительное в простейших окулярах типа Рамсдена, Келль-нера и аналогичных им, становится вполне возможным в сложных широкоугольных благодаря. большому числу параметров. [c.163]

Если исходить из соображений формального характера, например, из числа свободных параметров, действующих на аббер-рации, то система с афокальным компенсатором внутри может показаться более выгодной, чем система с афокальным компенсатором в параллельном пучке, так как в первом случае появляется лишний параметр — положение афокального компонента. Однако это преимущество пропадает вследствие того, что положение афокального компонента фактически определяется однозначно. Если расположить его близко ко второму зеркалу,-то лучи, вы-ходшцие из большого зеркала, дважды проходят через компенсатор и тогда, как показывают вычисления, количество его аберрационных параметров уменьшается с двух до одного (W равно или близко к нулю). Если поместить его близко к фокальной плоскости, он практически влияет только на дисторсню. Поэтому рационально ставить его посредине между вторым зеркалом и фокальной плоскостью, что приводит к максимально возможной величине ft, а следовательно, к максимально возможному значению hP, воздействующему на сферическую аберрацию и кому. [c.338]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...