Мгновенно начинающиеся движени

Установка момента опережения зажигания. Поскольку рабочая смесь сгорает не мгновенно и этот процесс растянут во времени, нужно так подготовить условия сгорания, чтобы над поршнем создавалось максимальное давление в момент, когда он приходит в ВМТ и только-только начинает движение вниз. [c.60]

Рассмотрим для определенности фиксированную область в плоскости, ограниченную замкнутой кривой С, содержащую распространяющуюся трещину. В плоскости, на которой расположена область, выбрана система осей xi, Xj трещина по предположению движется вдоль оси х . Мгновенную скорость движения вершины трещины обозначим через и. Рассмотрим малый контур С, который начинается на одном из ненагруженных берегов трещины, обходит ее вершину и заканчивается на противоположном берегу трещины. Рассмотрим пространственно-временную область изменения переменных xi, Xj, t, ограниченную плоскостями / = 0 и t = t, боковой поверхностью прямого цилиндра, образованной движением контура С от начального момента времени до момента t, плоскостями, образованными движением берегов трещины от начального момента времени до момента /, и трубчатой поверхностью, образованной движением контура С, когда с ростом времени вершина трещины продвигается вперед вдоль оси хь Для данного частного выбора поверхности поверхностный интеграл, о котором выше шла речь, имеет вид [c.101]

В самом деле, если на двух каких-либо сечениях этой призмы, крайних или промежуточных, имеет место указанное распределение сил, то предыдущий анализ доказывает, что оно тем самым будет иметь место по тому же способу на всех промежуточных сечениях. Состояние, которое определяют эти формулы, представляет собой для различных рассматриваемых сечений, начиная с любого конца, то, чем является установившееся течение воды или состояние равномерного движения машины и т. д. для различных рассматриваемых мгновений, начиная с начального состояния. Это предельное состояние, которое само продолжается, раз оно уже где-то возникло, и к которому сводится действительное состояние изогнутой призмы, каким бы ни был способ приложения данных сил к концам призмы, по мере того как рассматриваются сечения, менее близкие к концам, так как здесь установление происходит в пространстве, а не во времени. [c.492]

Из рассмотренной схемы видно, что шарнир звена, тянущего цепь, сначала имеет положительное ускорение (на пути от точки 1 ло точки 2 (рис. 158), вызывающее силу инерции, действующую в направлении, противоположном движению цепи. Затем этот шарнир получает (на пути от точки 2 до точки 3) отрицательное ускорение. Так как сила инерции всегда направлена в сторону, противоположную направлению ускорения, при отрицательном ускорении сила инерции направлена в ту же сторону, что и движение цепи. В момент, когда на звездочку ложится новое звено, цепь движется с ускорением по ходу движения. Следовательно, за силой инерции, действующей по ходу цепи (когда ускорение отрицательное), мгновенно начинает действовать сила инерции против движения цепи (ускорение положительное). Вследствие этого тяговое усилие цепи изменяется на удвоенную силу инерции (рис. 159). Так как сила инерции прилагается мгновенно, ее учитывают с расчетным коэффициентом 2. Таким образом, динамическая сила [c.422]

Все движения механизмов подачи станка сочетаются таким образом, что горизонтальное или вертикальное перемещение возможно-лишь когда механизм поперечного перемещения бездействует, т. е. когда рычаг 16 находится в промежутке между контактами 13 и 14у не замыкая ни одного из них. Предположим, что щуп, подойдя к копиру, коснется его в точке а (рис. 149, б), осуществит на него давление и контакт 13 разомкнется. Тотчас же включается вертикальное движение, и щуп перемещается в точку а2- Так как при этом щуп выходит из соприкосновения с копиром, то контакт 13 мгновенно замкнется и в тот же момент начинается поперечное движение щупа в точку аз и т. д. [c.285]

Пусть на систему материальных точек начинают в момент времени to действовать мгновенные силы, прекращающие свое действие в момент /a-j-т = /, где т —весьма малый промежуток времени. Результатом действия мгновенных сил будет, как известно, резкое изменение скоростей точек системы, а следовательно, и ее главного момента количеств движения. [c.181]

Указания к решению задач. Среди задач, относящихся к этому параграфу, следует обратить внимание на такие задачи, в которых требуется исследовать движения плоских механизмов, состоящих из нескольких звеньев. Механизм при решении задачи надо изображать на чертеже в том положении, для которого требуется определить скорости соответствующих точек. При этом необходимо последовательно рассмотреть движение отдельных звеньев механизма, начиная с того звена, движение которого по условию задачи задано, и при переходе от одного звена к другому определить скорости тех точек, которые являются общими для этих двух звеньев механизма. Рассматривая движение отдельного звена механизма, нужно выбрать две точки этого звена, скорости которых известны по направлению, а скорость одной из этих точек известна и по модулю. По этим данным можно найти положение мгновенного центра скоростей рассматриваемого звена. Картина распределения скоростей точек этого звена находится тогда, как при чистом вращении. Следует подчеркнуть, что мгновенный центр скоростей и угловую скорость можно находить только для каждого звена в отдельности, так как каждое звено имеет в каждый момент свой мгновенный центр скоростей и свою угловую скорость. В ряде случаев целесообразно определение скоростей точек рассматриваемого звена механизма производить с помощью теоремы о равенстве проекций скоростей концов неизменяемого отрезка на его направ- [c.333]

На рис. 163 представлена схема распространения волны в упругой среде для пяти последовательных моментов времени через каждые четверть периода 7/4 (7 — период колебаний). За начало отсчета времени принят момент начала движения частицы О среды, а стрелки показывают направление движения частиц. Когда частица О отклоняется от положения равновесия, она увлекает за собой соседнюю частицу, которая вследствие инертности приходит в движение не мгновенно, а с некоторым запаздыванием. В свою очередь, эта частица увлекает за собой следующую частицу, движение которой опять-таки начнется с некоторым запаздыванием н т. д. Постепенно все больше и больше частиц среды начинают совершать колебания. [c.200]

Внезапное нагружение, например нагружение, вызванное взрывом или сейсмическим толчком, приводит к существенно динамическим задачам. При этом уравнения равновесия необходимо заменять уравнениями движения. При приложении нагрузки ее действие не передается мгновенно всем частям тела от нагруженной области начинают излучаться с конечной скоростью волны напряжений и деформаций. Так же, как и в известном случае распространения звука в воздухе, в каждой точке не возникает возмущения, пока ее не достигнет волна. Однако в упругом теле существует не один, а несколько типов волн и ати волны имеют разные скорости распространения. [c.489]

Описанная картина получается, как было указано выше, при движении поршня в трубе, наполненной покоящейся жидкостью. Совершенно тождественная картина получается и в обратном случае, когда жидкость движется в трубе со скоростью и, причем в некоторый момент времени t = = О мы мгновенно перекрываем данную трубу неподвижным поршнем, т. е. задвижкой К. Здесь в момент t = О у задвижки зарождается зона возмущения Б, и граница W-W этой зоны начинает перемещаться со скоростью с вдоль трубы. Такой случай закрытия задвижки показан на рис. 9-16, д. На этом чертеже изображено частичное прикрытие задвижки, когда скорость v в конце трубы уменьшается не до нуля, а до величины, равной V - Av). [c.358]

При переходных режимах вынужденным колебаниям сопутствуют свободные, соответствующие начальным условиям. При мгновенном приложении нагрузки или при мгновенном изменении какой-либо из координат (например, при мгновенном перемещении одной из опор) в системе происходит удар. При этом, как и в системах с конечным число.м свободных координат, движение начинается в точке приложения мгновенного возмущения и лишь постепенно распространяется на остальные части системы. При этом образуется бегущая волна, как это поясняет рис. 8.25, на котором изображен заделанный одним конном стержень, к свободному концу которого внезапно приложена нагрузка. Здесь показана примерная упругая линия этого стержня в последовательные моменты времени. Скорость распространения волны деформации и ее форма (крутизна) зависят от параметров системы (от соотношения распределенных масс и упругости, иными словами, от соотношения собственных частот нормальных форм и времени приложения внешней нагрузки). Вследствие постепенности распространения деформации при ударных нагрузках в зоне их приложения возникают динамические напряжения, которые могут во много раз превысить статические, т. е. те, которые соответствуют весьма медленному нагружению системы. Поэтому появление ударных нагрузок в машинах крайне нежелательно. [c.234]

Предположим, что 1 изменяется от — оо до оо тогда из последней формулы следует, что а изменяется от 0 до тт. Таким образом, значения г=к5 ти и р = аг начинаются от 0 и возвращаются к 0, переходя от положительных значений к отрицательным. Мгновенный полюс описывает на эллипсоиде инерции полуэллипс, оканчивающийся в двух крайних точках средней оси. Если полюс начинает свое движение от промежуточной точки полуэллипса, то дальнейшее движение его все время происходит в одном направлении. Полюс стремится к одному из концов средней оси, причем этот конец оказывается недостижимым, так как требуется бесконечное время, чтобы до него дойти. Если же в начальный момент мгновенный полюс находится в одном из концов средней оси, то он не сойдет с этого конца, и движение тела будет представлять собой равномерное вращение вокруг средней оси. Исключим этот последний случай и будем искать форму герполодии. [c.107]

Равным образом, и шар, которому сообщен низкий удар передает всю свою скорость движения (скорость центра тяжести) ударяемому шару и на мгновение остается в состоянии покоя. Примем, что удар по шару был очень низким и пришелся во всяком случае ниже его центра, так что окружная скорость в точке касания с сукном, остающаяся у шара после соударения, направлена вперед. В этом случае сила трения направлена назад. Шар начинает двигаться назад с постоянным ускорением, одновременно его вращение замедляется до тех пор, пока не наступит чистое качение. В этом состоит теория удара с оттяжкой. [c.214]

Если движение начинается из состояния покоя, то мы имеем р = 0, 5 = 0, г = 0 при = 0 следовательно, р dx ydy- -rdz будет для этого мгновения интегрируемо и, стало быть, оно будет всегда интегрируемо в течение всего времени движения. [c.335]

С этой целью зафиксируем на окружности с какую угодно точку и рассмотрим ее движение, начиная с момента, когда она находится на окружности т, например в точке 1 мгновенного соприкосновения обеих окружностей (фиг. 55). [c.229]

Внезапное изменение сил сопротивления на исполнительном органе машины не вызывает одновременного увеличения усилий в элементах трансмиссии привода и внезапного приращения нагрузки двигателя. Одновременность изменения нагрузки на исполнительном органе и двигателе нарушается (кроме других факторов, рассмотренных ниже) из-за упругости соединяющей их трансмиссии. Упругая трансмиссия сможет передать изменившуюся силу сопротивления на двигатель машины только после того, как последний деформирует ее на соответствующую новой нагрузке величину. По той же причине, а также в связи с инерционностью промежуточных деталей, приложение движущего усилия при запуске двигателя не вызывает мгновенного нагружения трансмиссии и исполнительный орган начинает работать с некоторым запаздыванием. Поэтому в общем случае при произвольно изменяющихся силах сопротивления законы движения исполнительного органа и двигателя машины не будут совпадать, так как все изменения на исполнительном органе будут переданы на двигатель с инерционным запаздыванием и в искаженном виде. [c.9]

Полюсы в относительном движении должны всегда лежать на прямой АоА, соединяющей неподвижные шарнирные точки, и должны делить отрезок АоА в отношении, равном мгновенному значению передаточного отношения. В случае центроид мгновенные полюсы являются мгновенными точками их касания. На рисунке такой точкой является полюс Р, который совпадает с Q. Некоторой точке Pi кривой / соответствует в случае касания с кривой 2 полюс Pi на прямой А А (окружность с центром Аа проходит через Р ). При касании кривых в точке Pi точка Qi совпадает с точкой Ри а точка Qi кривой 2 удалена от точки А на расстояние AQi (окружность с центром А и радиусом /IQi). Так как обе кривые перекатываются одна по другой без скольжения, то элементарная дуга PQi должна быть равна отрезку РР[. При построении целесообразно откладывать равные элементарные дуги, начиная с точки Р на профиле 1 ведущего рычага [1]. [c.17]

Кинематические закономерности [формулы (1), (2) и (3)1 нарушаются при рабочем ходе машины, когда ползун при ударе пуансона в поковку на мгновение останавливается или снижает свою скорость вследствие наличия зазоров в шарнирах кривошипного механизма (мёртвый ход) и когда возобновляющееся затем дальнейшее движение ползуна начинается фактически из состояния покоя или из фазы резкого замедления. Относительное снижение скорости наблюдается и к концу рабочего хода по мере нарастания сопротивления поковки деформированию [2]. [c.582]

В конце каждого размаха муфты происходит мгновенное уменьшение ускорения муфты вследствие изменения направления приведенной. силы трения при обратном движении муфты. Свой первый размах муфта начинает с начальным ускорением, равным нулю она оканчивает его, имея некоторое неравное нулю ускорение [c.136]

Допустим, детандер отрегулирован так, что при движении поршня к нижней мертвой точке наполнительный клапан все время остается открытым. При осуществлении таким путем процесса наполнения 1—2 перемещающимся поршнем будет совершаться внешняя работа, пропорциональная давлению pi и ходу поршня. В нижней мертвой точке (точка 2 на рис. 26) наполнение прекращается, клапан Н закрывается и одновременно начинается выпуск газа из цилиндра открывается клапан В. Газ выходит в резервуар с давлением рг, причем давление при этом падает почти мгновенно от р до р2 , происходит выхлоп. [c.106]

Поршень / совершает возвратно-поступательное движение в цилиндре II, снабженном всасывающим III) и выхлопным IV) клапанами. В процессе а-1 поршень движется слева направо, в цилиндре создается разрежение, открывается всасывающий клапан III и в цилиндр подается горючая смесь, приготовленная в специальном устройстве — карбюраторе. Горючей смесью в цикле Отто является воздух, смешанный с некоторым количеством паров бензина (или другого горючего). После того как поршень дойдет до крайнего правого положения, процесс заполнения цилиндра горючей смесью заканчивается и всасывающий клапан закрывается, поршень начинает двигаться в обратном направлении — справа налево. При этом горючая смесь в цилиндре сжимается и ее давление возрастает (процесс 1-2). После того как давление смеси в цилиндре достигает определенной величины, соответствующей точке 2 на индикаторной диаграмме, с помощью электрической свечи V производится поджигание горючей смеси. Процесс сгорания смеси происходит практически мгновенно, поршень не успевает переместиться, и поэтому процесс сгорания можно считать изохорным. В процессе сгорания выделяется тепло, за счет которого рабочее тело, находящееся в цилиндре, нагревается и его давление повышается до величины, соответствующей точке 5 на индикаторной диаграмме. Под действием этого давления поршень вновь перемещается вправо, совершая при этом работу расширения, отдаваемую внешнему потребителю. После того как поршень дойдет до правой мертвой точки, с помощью специального устройства открывается выхлопной клапан IV и давление в цилиндре снижается до значения, несколько превышающего атмосферное (процесс 4-5) при этом часть газа выходит из цилиндра. Затем поршень вновь движется влево, выталкивая из цилиндра в атмосферу оставшуюся часть отработавших газов . [c.320]

Предположим, что имеем трубу АВ (рис. 8), соединенную с бассейном, наполненным жидкостью, уровень которой остается постоянным. Мгновенно открыв отверстие В, видим, что из трубы начинает вытекать жидкость с постепенно увеличивающейся до определенного значения скоростью достигнув этого значения, скорость перестает возрастать движение устанавливается, и картина его в дальнейшем остается без изменения. [c.9]

Пусть в бесконечной трубе (рис. VI.7) с неподвижным газом в некоторый момент времени мгновенно начинает двигаться поршень П с некоторой конечной скоростью V. Тогда в момент времени ij, мало отличающийся от параметры газа на бесконечности останутся неизменными, а в непосредственной близости перед и за поршнем они будут сущ,ественно отличаться от параметров газа, имеющих место до начала движения поршня. Если труба теплоизолирована от внеишей среды и движение газа будет [c.150]

При учете сил трения были рассмотрены два крайних случая - бесконечно большой и нулевой коэффициенты трения между фланцами. Тен-зометрические исследования показали, что трение препятствует любому относительному радиальному смещению фланцев при затяге шпилек и на первой стадии роста внутреннего давления. После достижения давления, при котором сила трения преодолевается, начинается мгновенное относительное движение фланцев. [c.154]

В некоторое мгновение расширение области вязкопластических деформаций приостанавливается и ее правая граница, не достигнув торца X = I, начинает движение в обратном направлении. Справа от границы X = Хо ( ) наступает теперь ожествление материала стержня. [c.517]

Итак, вихревая нить, расположенная при / = О на оси z, при i > О вследствие вязкости мгновенно начинает диффундировать во всю область жидкости и движение сразу и всюду становится вихревым. Формула (2.260) дает изменение завихренности и трансверсальной скорости в зависимости от Г и /. В каждой точке поверхности Г — onst завихренность возрастает со временем от нуля (при = О ) до некоторого максимума, который тем больше, чем ближе точка находится к оси z, а затем спадает до нуля (при i —> 00 ). [c.482]

Если амплитуда антисимметричного колебания достаточно высока, движение по фигурам Лиссажу приведет фигуративную точку в долину d или е, т. е. молекула диссоциирует на СО О. Но эта диссоциация не мгновенна. Она наступит только после длительного движения по фигурам Лиссажу, как показано на фиг. 163 штрих-пунктирной кривой т. е. совершенно не напоминает диссоциацию на О -Н С + О, которая будет наблюдаться, когда молекула начинает движение из полон ения, соответствуюш его достаточно высокой точке слева на линии а — а. В этом случае имелась бы диссоциация на половине колебания (в одно качание ). Первый случай является классическим прототипом мономолекулярной химической реакции (см., например, Слейтер [36] и Тиле и Вильсон [1202]). [c.449]

При решении этих задач рассматривают последовательно двпм с ния отдельных звеньев механизма, начиная с того звена, движение которого задано, и при переходе от одного звена к другому определяют скорости тех точек, которые являются общими для этих двух звеньев механизма. Следует подчеркнуть, что мгновенный центр скоростей можно находить только для каждого звена в отдельности то же относится и к угловым скоростям (см. пример 75). [c.173]

Для простоты описания тепловых процессов, происходящих внутри цилиндра, рассмотрим идеальные циклы д. в. с. Цикл идеального двигателя с подводом тепла при v = onst изображен на рис. 62. При движении поршня от в. м. т. к н. м. т. открывается всасывающий клапан, через который в цилиндр поступает горючая смесь в количестве, соответствующем объему цилиндра v . Давление в процессе всасывания остается постоянным и равным pj> При обратном движении поршня всасывающий клапан закрывается и горючая смесь начинает сжиматься по адиабате 1—2 до давления 4—12 бар. В конце процесса сжатия горючая смесь будет занимать объем v , соответствующий объему камеры сгорания, давление в камере сгорания будет равным ра- При достижении поршнем в. м. т. смесь зажигается электрической искрой и мгновенно сгорает (изохора 2—3). В результате этого при не- [c.153]

Затруднение начинается здесь в самом начале при определении скорости точки В, так как для В неизвестна наперед траектория и вместе с тем линия действия ее скорости У),. Обратим внимание на то, что движение звена 3 направляется двумя поводками 4 и 5, и, следовательно, мгновенный центр этого звена относительно стойки (звено 8) должен лежать на пересечении самих поводков 4 и 5 в точке Л4д8. Поэтому линия действия скорости ]/(, будет J к ВМ , так как все скорости звена 3 должны быть перпендикулярны к радиусам, проведенным из мгновенного центра. Имея линию действия 1/ ,, [c.149]

Согласно этой модели, нестационарное течение в подслое приобретает в период между последовательными разрушениями избыток дефицита импульса за счет постепенного замедления движения под действием касательных напряжений (фиг. 3). Когда в конце этого периода развития вязкого движения подслой разрушается, накопленный дефицит импульса быстро передается наружу через пристенный слой иутем сильного, подобного струе, выброса, сопро-вождаюш его разрушение. Одновременно скорость в подслое снова мгновенно возрастает до начального высокого значения, так что цикл переноса импульса может начинаться снова. Таким образом, процесс передачи импульса происходит в две стадии медленный вязкий перенос и накопление дефицита импульса в подслое с.ме-няются быстрым переносом за счет выброса из подслоя. В случае полностью развитого стационарного турбулентного потока соотношение между интенсивностью периодически выбрасываемых струй и вязких касательных напряжений таково, что импульс, передаваемый наружу струей, точно равен избытку импульса, накопленному в иодслое за время среднего цикла. [c.322]

Доказательство мертонскох теоремы у Орема начинается со следующего утверждения О скорости следует сказать то же, что о линейном качестве, с тою разницей, что вместо средней точки берут среднее мгновение времени, измеряющего скорость движения . [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...