Диффузия в в жидкостях

Сужение линий вследствие движения ядер. Экспериментально установлено, что щирина линии уменьшается, если ядра находятся в быстром движении относительно друг друга. Иллюстрацией этого эффекта в твердых телах может служить изучение ЯМР в металлическом литии, результаты которого приведены на рис. 17.8. Диффузия атомов в твердом теле напоминает процесс случайных блужданий, когда атом перескакивает из одного узла решетки в другой ). Время жизни атома в данном узле можно характеризовать неким средним временем т, уменьшающимся с ростом температуры. В жидкостях влияние движения на ширину линии обычно даже более заметно, чем в твердых телах, поскольку в жидкостях атомы более подвижны. Ширина линии протонного резонанса в воде составляет всего лишь 10 от ширины, ожидаемой от молекул замороженной воды. [c.604]

В дальнейшем было показано, что коэффициент k пропорционален коэффициенту диффузии вещества в жидкости йд, так что уравнение (403) для [c.205]

Конвективная диффузия [диффузия в движущейся жидкости) [c.207]

Совокупность обоих этих процессов называют конвективной диффузией вещества в жидкости. [c.208]

Если перейти от равновесных процессов плавления и затвердевания к почти равновесным условиям, как это наблюдается на практике, то окажется, что идеальные кривые на рис. 4.23, б и в слегка изменят свою форму. Очень малая скорость диффузии В в твердом А—В приводит к градиенту состава в направлении границы раздела фаз. Растворы, для которых Ао<1, концентрируются в последней порции замерзающей жидкости, в то время как растворы с йо>1 более концентрированы в части. [c.172]

Видно, что при малых значениях переменной функции 0 ( ), 0,3 (I), Ф (I) и Фз (с) ведут себя одинаково в обоих случаях, как для адиабатической, так и для изотермической стенки канала. Это связано с тем, что фронт процессов теплопроводности и диффузии целевого компонента в пленке жидкости при малых не достигает поверхности стенки. При этом температура стенки канала 0,, и концентрация целевого компонента на стенке Ф остаются практически равными нулю, а значения температуры и концентрации на поверхности пленки жидкости являются постоянными [c.326]

Диффузия взвешенных в жидкости частиц [c.330]

Коэффициент диффузии взвешенных в жидкости частиц может быть вычислен по их так называемой подвижности. [c.330]

S fiO] ДИФФУЗИЯ ВЗВЕШЕННЫХ В ЖИДКОСТИ ЧАСТИЦ 331 [c.331]

Полученное уравнение для о> аналогично уравнению диффузии в движущейся жидкости [c.383]

В табл. 17.14—17.20 приведены значения коэффициента диффузии в различных жидкостях и расплавах. [c.376]

Таблица 17.16. Коэффициент диффузии в различных жидкостях при бесконечном разбавлении. В случае раствора ненулевой концентрации последняя указана в скобках, моль/л [5, 6]

Вихри, диффузия в вязкой жидкости 305 [c.562]

В третьем периоде процесса растекания можно наблюдать круглое пятно в виде ореола вокруг основного металла. Этот слой образуется, по-видимому, в результате поверхностной диффузии и растекание осуществляется уже по этой пленке. Можно полагать, что пленка будет представлять собой сложный раствор, содержащий компоненты Си—Ge и Мо—Мп, и будет состоять из диффузионных слоев, так как диффузия в жидкость протекает быстрее, чем в твердое. Величины работы адгезии этих припоев к твердым поверхностям различаются незначительно. Так, для металлизированной керамики и припоя Си—Ge—Re она составляет величину 2150 мдж м , т. е. адгезия является достаточной для обеспечения прочной связи припоя с керамикой. [c.61]

Мы будем рассматривать только вынужденное движение (когда поле скорости не зависит от поля температуры) при отсутствии массовых сил и при постоянных физических свойствах жидкости. Влияние на теплообмен зависимости физических свойств от температуры рассматривается в гл. 12. Постоянство физических свойств обусловливает отсутствие градиентов концентрации в поле течения. Поэтому влияние на теплообмен диффузии в пограничном слое в этой главе не рассматривается. Этот вопрос обсуждается в гл. 14. Здесь мы ограничимся только анализом течений с умеренной скоростью, что позволяет пренебречь диссипативным членом уравнения энергии. Анализ теплообмена в высокоскоростном пограничном слое проводится в гл. 13. [c.245]

Н. р. н. в жидкостях. В отличие от фононов в кристаллах, коллективные возбуждения в жидкости (флуктуации плотности) ввиду отсутствия дальнего порядка и диффузии частиц быстро затухают (см. Дальний и ближний порядок). Поэтому S Q, ш) в жидкости пе имеет ярко выраженных пиков при ш = м(0). Обычно проводят теоретич. расчёт ф-ции, 9(0,ш) для определённой модели коллективных возбуждений и, сопоставляя её с экспериментально измеренной, находят параметры модели. [c.344]

Каучук может полностью раствориться в некоторых жидкостях, а резина на его основе будет только ограниченно набухать или терять вес. Это объясняется тем что наружные слои эластомера, представляющего собой пространственную сетчатую структуру, можно рассматривать как малопроницаемую перегородку для частиц жидкости и свободных молекул каучука. Скорости диффузии при этом существенно различны. Малые молекулы жидкости 6 83 [c.83]

В основе контактного плавления лежат диффузионные процессы. Диффузия в твердую фазу при наличии контакта взаимодействующих материалов может продолжаться до тех пор, пока концентрация второго компонента взаимодействующей пары в поверхностном слое не достигнет равновесного предела растворимости при данной температуре. После этого, если температура соответствует эвтектической или минимуму на линии солидуса, в системах начинается образование жидкой фазы. С момента ее возникновения дальнейшее взаимодействие контактирующих мета.мов происходит уже через слой расплава. Образование твердого раствора в поверхностном слое металлов, находящихся в контакте с жидкой фазой, является процессом, непосредственно подготавливающим плавление этого слоя. Поэтому и после возникновения кидкой фазы контактное плавление рассматривается как процесс плавления твердых растворов, образовавшихся за счет диффузии атомов второго компонента из жидкости и ухода атомов первого компонента в жидкую фазу. [c.13]

Скорость установления равновесия зависит от гидродинамического режима жидкости (скорости фильтрования), концентрации обменивающихся ионов, структуры зерен ионита, его проницаемости для ионов. Скорость ионного обмена определяется либо диффузией в пленке жидкости, либо диффузией в зерне ионита. Реакции обмена ионов протекают быстро, поэтому допустимы достаточно большие скорости фильтрования. [c.5]

Коэффициент сопротивления процессу диффузии в пленке жидкости Кж возрастает с увеличением относительной скорости движения воды и воздуха в десорбере, с повышением температуры и увеличением коэффициента диффузии удаляемого газа. [c.449]

Коэффициенты молекулярной диффузии в капельных жидкостях зависят от концентрации ди )фундирующих веществ приведенные здесь величины относятся к разбавленным водным растворам. [c.448]

В этой формуле В обозначает коэффициент диффузии примеси в жидкости — носителе, с — концентрацию примеси в данной точке потока (сохраняем для концентрации общепринятое обозначение с, которое не следует смешивать с аналогичным обозначением для теплоемкости в предыдущих формулах). Считая коэффициент диффузии 7) постоянным, получим, согласно (68) гл. II, следующее уравнение диффузии примеси [c.437]

Исследование диффузии в многокомпонентных парогазовых системах. Вычисление коэффициентов многокомпонентной диффузии по результатам измерений предусматривает знание плотностей молекулярных потоков и градиентов концентраций компонентов смеси. Определение плотностей молекулярных потоков производилось стандартным методом Стефана. Экспериментальная установка подробно описана в [1]. Одним из граничных условий метода Стефана является требование постоянства концентрации насыщенных паров над поверхностью испаряющейся жидкости. Следовательно, в диффузионную ячейку необходимо заливать смеси, составы которых при испарении в какой-либо газ практически не меняются. [c.46]

Коэффициент диффузии компонента в жидкости [5] слоя i, м /с [c.321]

Растворно-диффузионный спай, когда основной металл и припой образуют между собой твердые растворы, если не учитывать диффузию в твердой фазе при нагреве под пайку, начинает формироваться с момента смачивания основного металла расплавом припоя. В результате протекающего при этом растворения твердого металла в жидком припое состав зоны сплавления изменяется, достигая равновесного при данной температуре, соответствующего пересечению изотермы с линией ликвидуса. В процессе растворения одновременно идет диффузия из жидкости в твердую фазу, но поскольку скорость растворения твердого металла в жидком значительно выше, чем диффузия в твердой фазе, то диффузионная зона на поверхности основного металла не образуется. С приближением состава зоны сплавления к равновесному скорость растворения основного металла замедляется, и в основном металле начинает образовываться диффузионная зона. Наиболее активная диффузия при этом протекает по границам зерен и дефектам структуры основного металла. [c.118]

Диффузионное проникновение среды. Негерметичность вследствие диффузии в той или иной степени свойственна всем уплотнениям. Диффузия (взаимное проникновение двух или нескольких соприкасающихся веществ) обусловлена разностью концентраций С одного вещества в другом. Диффузию среды через диафрагму подразделяют на следующие стадии 1) поглощение жидкости (газа) уплотнителем — сорбция (коэффициент сорбции аь м/с) 2) диффузия среды через перегородку (коэффициент диффузии Dp, м /с) 3) вьщеление (десорбция) среды с другой стороны уплотнителя (коэффициент 0С2, м/с). При стационарном процессе на основании первого закона Фика через перегородку толщиной I и площадью S, массовый Qms, кг/с, и объемный Qs, м /с, расходы среды пропорциональны градиенту концентраций d /dx к А.С/1 [c.36]

Если зерно зарождается при температуре Ti, первоначально его скорость роста изменяется так же, как и в первом случае, однако рост резко замедляется, когда концентрация примеси у поверхности раздела приближается к В данном случав при гладкой поверхности раздела приповерхностная концентрация примеси не может стать равной Со/ о она не может превышать l, так как температура поверхности раздела не может быть ниже температуры ванны. Поэтому зерно будет расти со скоростью, определяющейся диффузией примеси в жидкости, которая примерно на два порядка меньше, чем в том случае, когда зарождение происходит при температуре Т . По существу, можно считать, что зерно перестает расти, когда достигает этого состояния. Таким образом, наибольший размер зерна в этом случав зависит от того, насколько оно успеет вырасти, пока концентрация примеси у поверхности раздела не достигнет величины i. [c.219]

Рассмотрим закономерности перемещений жидких частиц, участвующих в общем потоке однородной жидкости в пористой среде. Представим, что имеется возможность фиксировать смещения отдельных меченых частиц. Перемешивание меченых частиц с остальной жидкостью внутри поры описывается обычным уравнением диффузии в движущейся жидкости, выписываемым для микрообъема жидкости [c.14]

Для того чтобы объяснить или предсказать влияние величины pH, направление ее изменения и влияние буферной концентрации на динамику электрода, необходимо рассматривать изменения в самом стекле и решать сложные уравнения расчета диффузии ионов в жидкости. Эти задачи заслуживают большого внимания с научной точки зрения, хотя для промышленности широкие исследования не являются необходимостью. В буферных растворах длительность переходных процессов для электрода может быть принята равной 1—2 сек обычно это время пренебрежимо мало по сравнению с другими постоянными времени в системе регулирования величины pH. В [c.462]

Процессы подобного рода иногда называют истинной кавитацией . Когда пузырек велик и его резонансная частота ниже частоты звука, он в звуковом поле совершает интенсивные колебания (при этом могут возбуждаться различные моды колебаний). Такие пузыръкп не захлопываются, во всяком случае за несколько периодов волны. Не захлопываются также пузырьки очень малого размера. Эти большие и очень малые пузырьки взаимодействуют между собой и со звуковым полем таким образом, что возможна медленная односторонняя диффузия газа в пузырек для малых пузырьков и коагуляция больших пузырьков. Последнее приводит к бурному выделению газа из жидкости. Этот процесс иногда также называют газовой кавитацией, хотя он существенно отличается от истинной кавитации . Чаще в отличие от истинной газовой кавитации этот процесс называют дегазацией. В экспериментальных условиях явление осложняется еще и тем, что истинная кавитация и дегазация, как правило, протекают в звуковом поле одновременно. В насыщенной газом жидкости, по-видимому, нет способов (за исключением анализа кавитационных шумов и вторичных эффектов см. далее) отличить дегазацию от истинной кавитации совершенно не ясны процессы влияния истинной кавитации на дегазацию. [c.251]

Метод Бэра и Мейера использовал Каннуна 11015] для измерения коэффициента диффузии в жидкостях. Как показано в гл. 1, п. 1, скорость звука в растворе является функцией концентрации. Отсюда следует, что можно определить коэффициент диффузии на основании изменения скорости звука во времени и в пространстве в жидкости, где происходит диффузия. [c.193]

Движение жидкости относительно электрода стабилизирует толщину диффузионного слоя б и делает ее меньше, что соответствует конвективной диффузии, т. е. диффузии в движущейся жидкости. Увеличение скорости перемещения жидкости приводит к ускорению диффузии. Теория диффузии в движущейся жидкости разрабатывалась в работах ряда исследователей (Д. А. Франк-Каменецкого, Зйкена, В. Г. Левича) и была сформулирована [c.207]

На рис. 4.23, а показана небольщая часть фазовой диаграммы бинарного сплава А—В, обогащенного компонентом А. Основы фазовых диаграмм рассмотрены в работе [33]. Вместо плавления и затвердевания при единственной температуре Та сплав, содержащий примесь б в Л и имеющий концентрацию В, в идеальном случае плавится в интервале температур от Ту до 7з. Диаграмма на рис. 4.23, а составлена для растворенного вещества В, которое понижает точку плавления вещества А. Заметим, что обе температуры Ту н Тз лежат ниже точки плавления чистого металла А. При охлаждении сплава состава Ву из области жидкости и при условии, что переохлаждение отсутствует, зарождение твердой фазы начинается при температуре Гь Твердая фаза, появившаяся при этой температуре, имеет состав б] и оставляет жидкость состава Ьу. При дальнейшем охлаждении осаждается большее количество твердой фазы, имеющей состав, который изменяется вдоль линии солидуса. Состав оставшейся жидкости изменяется по линии ликвидуса. При температуре Т твердая фаза имеет состав бз, жидкая — Ьз, а при температуре Тз твердая фаза состава бз находится в равновесии с жидкостью состава бз. До сих пор считалось, что скорость охлаждения бесконечно мала, так что всегда поддерживается равновесный состав. Другими словами, твердая фаза состава б], появившаяся первой, успела диффузионно перейти в состав бз, пока температура падала до Тз. Поскольку диффузия в твердом состоянии всегда медленна, а скорость охлаждения не может быть бесконечно мала, концентрационное равновесие никогда не достигается, в результате чего при температуре ниже Тз состав твердой фазы оказывается между 61 и 63, а жидкость с избытком В не затвердеет окончательно, пока температура не достигнет Т . [c.170]

Задача о диффузии в газовой среде решается методами кинетической теории газов, так как в этом случае не требуется особой энергии активации для проникновения одного газа в другой. Если диффузия происходит в конденсированных фазах (жидкая, твердая), то в этом случае для перемещения частиц диффузанта требуется энергия активации, так как в жидкости и в кристалле частицы между собой связаны значительной энергией межатомного или межмолекулярного взаимодействия, находясь на малых расстояниях друг от друга. Скорость диффузии в этом случае будет значительно меньше. [c.296]

Характер теплового движения молекул в жидкостях сложнее, чем в твердых телах. Согласно упрощенной, но, по-видимому, качественно верной модели, тепловые движения молекул жидкости представляют нерегулярные колебания относительно некоторых центров. Кинетическая энергия колебаний отдельных молекул в какие-то моменты может оказаться достаточной для иреодоления межмолекулярных связей. Тогда эти молекулы получают возможность скачком перейти в окружение других молекул, тем самым поменяв центр колебаний. Таким образом, каждая молекула некоторое время называемое временш оседлой жизни , находится в упорядоченном строю с несколькими ближайшими соседками . Совершив перескок, молекула жидкости оказывается среди новых молекул, выстроенных уже другим образом. Поэтому в жидкости наблюдается только ближний порядок в расположении молекул. Скачки молекул совершаются хаотически, новое место никак не предопределено прежним. Непрерывно и в большом количестве совершающиеся скачкообразные переходы молекул с места на место обеспечивают диффузию молекул и текучесть жидкостей. Если на границе жидкости приложена сдвигающая сила, то, как и в газах, появляется преимущественная направленность скачков и возникает течение жидкости в направлении силы. [c.11]

Так как полученный показатель при т близок к 0,5, что является характерным для некоторых других видов распространения жидкости по поверхности твердого тела, а именно, для поверхност-мой диффузии и в случае течения жидкости подслоем твердых окислов, необходимо выяснение механизма распространения TiOj по танталу. Поэтому было йзучено влияние силы тяжести на скорость распространения. Для- этого было исследовано распространение Т1О2 по наклонным пластинкам. В результате существенного [c.64]

Если раствор, в котором находится частица ионита, непрерывно перемешивается, то можно не учитывать диффузии ионов в самом растворе и в качестве стадий, определяющих скорость установления ионообменного равновесия, рассматривать лишь две а) скорость взаимодиффузии ионов в пленке жидкости, непосредственно примыкающей к частице ионита (пленка, на распределение концентрации ионов в которой перемешивание практически не оказывает влияния), и б) скорость взаимодиффузии ионов в самом ионите. Кинетика ионного обмена определяется скоростью наиболее медленно протекающего из этих двух процессов и в зависимости от соотно1 ения скоростей будет подчиняться в первом случае закономерностям кинетики пленочной взаимодиффузии ионов, во втором — гелевой кинетике. В частности, когда скорости той и другой взаимодиффузии ионов будут примерно одинаковы, кинетика будет являться пленочно-гелевой. [c.194]

При малой концентрации десорбируемого газа в воде скорость процесса десорбции определяется средней движущей силой ДСср и сопротивлением процессу диффузии в пленке жидкости Кж [c.448]

Диффузия в жидкостях обусловлена процессами многочастичного взаимодействия пробной частицы с частицами жидкости. Поэтому теоретическое определение коэффициентов диффузии в жидкостях весьма затрудиеио, и единственным источником надежной информации является эксперимент. Исключение составляет Диффузия больших молекул в растворителе с низкой молекулярной массой, которая описывается формулой Эйнштейна—Стокса [c.291]

Нагревая жидкость при постоянном давлении или понижая давление при постоянной температуре статическим способом или динамическим способом, т. е. в процессе движения жидкости, можно в конце концов достичь такого состояния, при котором в жидкости становятся видимыми и начинают расти паровые, газовые или парогазовые пузырьки, или каверны. Пузырек может расти с умеренной скоростью, если процесс роста определяется диффузией растворенных газов в пузырек или просто расширением содержащегося в нем газа при повышении температуры жидкости или понижении давления в ней. Рост пузырька будет взрывоподобным , если он обусловлен главным образом испарением окружающей жидкости в этот пузырек. Рост пузырька, вызванный повышением температуры жидкости, называется кипением, а если этот процесс обусловлен динамическим понижением давления, происходящим по существу при постоянной температуре, то он называется кавитацией. Рост пузырька вследствие диффузии в него газа при динамическом понижении давления называется дегазацией. Иногда этот процесс также называют газовой кавитацией (в отличие от паровой кавитации). [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...