Волны зональные

Как мы только что показали, у центрированных систем область зрачка Йо в канонических координатах представляет собой круг единичного радиуса. Зрачковая функция совместно с длиной волны А и апертурами Аху Ау, Ах, Ау составляют полную внутреннюю модель оптической системы в пределах данной зоны и для данной длины волны (зональную монохроматическую модель). Эта модель позволяет полностью определить все передаточные характеристики оптической системы, а затем промоделировать формирование изображения в соответствии с материалом, изложенным в предыдущем параграфе. [c.41]

Чувствительность дефектоскопа падает при контроле металла, имеющего хотя бы только зональное крупное зерно тогда может исчезнуть донный сигнал и единичные крупные зерна принимают за несплошности, что мол<ет привести к неправильной забраковке изделия. Это относится также к сварным швам и околошовной зоне с крупнозернистым металлом. При прозвучивании проката и штамповок, в которых внутренние дефекты (включения) очень часто сильно деформированы, при очень малой толщине их в направлении ультразвукового пучка лучей необходимо повышать частоту колебаний, т. е. уменьшать длину волны. [c.447]

Рассмотренная модель зонального теплообмена в топке котло-агрегатов включает в себя в качестве основных исходных данных спектральные радиационные характеристики всех объемных и поверхностных зон топки. Эти величины устанавливаются на основании данных экспериментальных исследований спектральных радиационных свойств пламени и продуктов сгорания, а также загрязненных тепловоспринимающих поверхностей нагрева в диапазоне длин волн излучения, характерном для условий теплообмена в топках. [c.219]

Рис. 8.11 Зональное озв> чение длин ных объектов а — поперечное б — продольное под углом в —встречно работающими громкоговорителями г — несколькими линейными системами с встречно работающими громкоговорителями д — система бегущей волны

Расчетные формулы для определения наличия эха. Определение наличия эха проводится только для зональных систем, так как в распределенных системах эхо сглаживается из-за действия многих источников звука, а в сосредоточенных системах оно может быть только вследствие отражения звуковых волн от различных препятствий. Но этот случай сводится к зональной системе, поскольку при отражении звуковых волн от различного рода препятствий появляется мнимый источник звука от препятствия (если оно имеет размеры, значительно превышающие длины отражаемых звуковых волн). В таком случае (для расчета эха) сосредоточенную систему можно рассматривать как зональную с расстоянием между источниками звука, равным удвоенному расстоянию от действительного источника до препятствия. [c.304]

Зональные пластинки. В качестве фокусирующих систем в акустике употребляются ещё так называемые зональные пластинки. Пусть от точечного источника ультразвука распространяются сферические волны (рис. 199, а). Пересечём их плоскостью РР. Линии пересечения волновых поверхностей, [c.309]

Зональные С. характеризуются коэфф. пропускания в максимуме пропускания длиной волны [c.490]

Несложная формула (3.30) определяет профиль волны Кельвина для произвольных начальных условий (см. рис. 2). В случае периодических начальных условий (2.9а) уравнение (3.30) означает, что профиль периодической волны Кельвина не содержит не зависящей от ж части (чисто зонального потока), т. е. [c.517]

Для начальной зональной ступеньки (2.96) профиль волны Кельвина и /igf даются формулами [c.517]

Вертикальный профиль зонального течения представляет собой волну с чередованием западного и восточного направлений движения в слоях с толщинами порядка 5 км, движущихся вниз. [c.275]

Дрейфовые потенциальные волны в линейном приближении усиливаются иод влиянием дрейфово-диссипативной неустойчивости [1.4]. Эта неустойчивость вызвана тем, что фазовая скорость таких волн находится в интервале между скоростями ларморовского дрейфа электронов и ионов. Поэтому энергия дрейфового движения как бы передается волнам. Скорость рассмотренных выше солитонов находится вне этого интервала, так что они не подвержены этой неустойчивости. Они могли бы поддерживаться дрейфом плазмы в скрещенных полях, который аналогичен зональному потоку в атмосфере или градиентам температуры. Для этого необходимо, чтобы скорость дрейфа была неоднородна и имела антициклонический знак завихренности. В таком потоке двумерные дрейфовые солитоны могут подкручиваться аналогично антициклонам в атмосфере, рассмотренным в 5.9. [c.134]

Вследствие периодичности изменений расстройки и значений на конце слитка, эффективность ультразвуковой обработки неизбежно изменяется в границах, определяемых максимальными и минимальными значениями колебательной скорости. Это должно приводить к периодичности измельчения структуры по высоте слитка через интервалы, равные )>/2, с постепенным переходом от зоны более крупной структуры к зоне менее крупной и обратно. 13 действительности, вследствие нарушения плоского фронта упругой волны, расположение зон и расстояний между ними может не отвечать строгой периодичности через указанные интервалы. Как это следует из полученных выражений, благодаря потерям, различие в эффективности обработки должно сглаживаться и тем в большей степени, чем больше потери и чем длиннее слиток. Кроме рассмотренной периодичности (зональной) обработки могут дополнительно возникнуть неоднородности, имеющие значительно меньший период и создающие полосчатую структуру, накладывающуюся на зональную. [c.496]

В ультразвуковой технике линзы применяются в системах для получения изображения и для фокусировки звуковых полей. Сюда относятся также известные в оптике зональные пластинки или линзы Френеля (рис. З.П). Их преимущество заключается в том, что они тоньше обычных сферических или цилиндрических линз. Впрочем, они оптимальны только для одной длины волны, т. к. разница в фазе между зонами и расстояния между зонами пригодны лишь для некоторых определенных длин волн. Кроме того, импульс должен быть длинным, чтобы получить интерференцию при сдвиге фаз иногда довольно большого числа длин волн [278, 1498, 1499, 732] материалы для линз рассмотрены в работе [587]. [c.72]

Формирование структуры звукового поля по различиям во времени прохождения, разумеется, возможно только в том случае, если ультразвуковые импульсы будут значительно длиннее, чем различие во времени прохождения всех составляющих волн, которые достигают определенной точки поля. Поэтому желаемую структуру можно строить по зональной модели только для определенных областей звукового поля и только для одной определенной частоты. Там ультразвуковой импульс действует еще как непрерывное колебание. [c.85]

Когда конец вектора ki лежит в точке 5, вектор кз, конец которого попадает в точку, диаметрально противоположную концу вектора кь должен оказаться на оси I (чтобы было к] -Ь кг + кз = О). В этом случае кз соответствует установившемуся зональному течению, но с ненулевым меридиональным волновым числом 3. Таким образом, имеем две волны ki и кг, которые обладают одной и той же длиной, как в направлении х, так и в направлении у, комбинация этих векторов взаимодействует с волной кз, соответствующей зональному течению. [c.174]

Формулы (1-16) и (1-17) дают математическое описание модели селективно-серого приближения , используемой в зональных методах расчета теплообмена в топочных камерах. Реальный, селективно-излучающий газ моделируется условным серым газом, степень черноты которого рассчитывается по формулам (1-16) и (1-17) и который представляет собой смесь нескольких поглощающих серых газов и одного лучепрозрачного газа. Таким образом, отпадает необходимость интегрирования по длинам волн, что существенно упрощает расчеты. Благодаря введению в модель лучепрозрачного газа селективно-серое приближение удовлетворяет условию предельного перехода для оптически толстого слоя, когда толщина слоя L -> оо. Дей- [c.37]

Пироэлектрические детекторы излучения малой мощности используются для регистрации потока частиц и электромагнитного излучения в спектральном диапазоне от -излучения до сантиметровых волн. Они применяются для исследования пучков нейтронов, протонов и дейтронов в экспериментах по термоядерному синтезу, а также для изучения импульсного и стационарного и рентгеновского излучений. Преимуществами пиродетекторов являются их линейность до высоких доз поглощенного излучения, отсутствие потребности в источниках питания, легкость встраивания в системы обработки сигналов. При использовании в оптическом диапазоне у пиродетекторов появляются дополнительные преимущества — высокая равномерность зональной чувствительности по приемной площади при малой частотной зависимости и высокой устойчивости к механико-климатическим и радиационным воздействиям. [c.172]

Методы нейтрализации помех в системах зональной звукофикации. Как указывалось, помехи системах авукофикации возникают от действия тех же громкоговорителей, которые установлены на заданном объекте звукофикации для его озвучения, а также от отражения звуковых волн от различных строений, стоящих около объекта или даже на самом объекте звукофикации. Помехи возникают и от других громкоговорителей, если размеры [c.207]

Системы озвучения делятся на сосредоточенные (централизованные), зональные (децентрализованные) и распределенные. К сосредоточенным относятся системы расположения громкоговорителей, имеющие размеры (расстояние между крайними громкоговорителями) в несколько раз меньше, чем расстояние от них до ближайших слушателей. При этом если расстояние между соседними громкоговорителями больше наиболее длинной звуковой волны в передаваемом диапазоне частот, то интенсивности звука, создаваемые каждым из громкоговорителей, складываются арифметически. При более близком расположении громкоговорителей друг к другу получается увеличение излучения на низких частотах из-за взаимодействия излучателей и вследствие того, что при малых разностях хода излучаемых волн суммируются звуковые давления, а не интенсивности. [c.207]

В рамках бароклинной квазигеострофической модели на /- и /3-плоскости исследуется генерация топографических вихрей и спутных волновых следов над подводными горами малой высоты в зональных течениях с вертикальным и горизонтальным сдвигами скорости. Показано, что стратификация воды и вертикальный сдвиг скорости течения приводят к совместному эффекту бароклинности и сдвига скорости ( СЭБИССК ), который существенно трансформирует проявление /3-эффекта на /3-плоскости и может приводить к появлению псевдо /3-эффекта на /-плоскости. СЭБИССК играет существенную роль в генерации топографических вихрей над горами и спутных волновых следов аналогично /3-эффекту. Спектр оператора Штурма-Лиувилля для вертикальных мод может иметь отрицательные собственные значения в начале спектра для течений не только на /3-плоскости, но и на /-плоскости. Отрицательные собственные значения спектра порождают волновые моды в соответствующем горизонтальном операторе Гельмгольца. Волновые моды описывают спутные волновые следы за подводными горами. Захваченные волны Россби, появляющиеся всегда в однородном восточном потоке при обтекании подводной горы на /3-плоскости, могут отсутствовать в течениях с вертикальным сдвигом скорости, несмотря на то, что эти течения являются также восточными. В связи с этим показано, что некорректно использовать осредненные скорости в случае течений с вертикальным сдвигом для получения заключения о генерации волн, формирующих волновой след. Это одно из важных отличий течений со сдвигом скорости от однородных при обтекании подводных гор. [c.623]

В 1978 году межпланетная станция Voyager не подтверждает гипотезу Хайда, но его астрофизические исследования дают импульс аналогичным исследованиям в океанологии. В 1972 году МакКартни [50] высказывает предположение о возможности генерации подветренных волн Россби вниз по течению за подводной горой в зональных потоках на /3-плоскости. [c.624]

Волновой след при обтекании подводной горы формируется за ней из-за генерации стационарных волн на течении, фазовые скорости которых равны нулю. Для кинематически однородных потоков по вертикали на -плоскости функция А(г) будет равна константе А(г) = b/U. Этот случай соответствует классической теории топографических вихрей. Из этой теории известно, что структура течений при обтекании подводной горы западным [Ь/и < 0) и восточным Ь/и > 0) зональными потоками существенно различаются — в восточных течениях за горой формируется россбиевский волновой след, а в западных потоках его нет. Это нетрудно видеть из структуры спектра задачи Штурма-Лиувилля (2.21)-(2.23). Действительно, когда [c.638]

Сферические волны общего типа. —Чтобы изучить несколько более сложные волны, излучаемые сферой, следует рассмотреть решения волнового уравнения, которые зависят не только от О, но также и от г и i. Мы ограничимся изучением волн, которые зависят только от угловой координаты О, т. е. симметричны относительно полярной оси (этого рсда волны называются зональными) и не зависят от 9. Анализ движения волн, которые зависят также и от долготы (азимута) 9, более сложен для изучаемых в этой книге задач рассмотрения таких волн не требуется. Волновое уравнение, которое требуется решить, в случае зональных волн следующее [c.345]

Метод направлений [103, с. 224]. Р-волны первыми приходят на сейсмическую станцию. Достигая поверхности, они отражаются. Движение грунта создается как прямой, так и отраженной волной. Видимый угол падения прямой волны на поверхность (он определяется как 1Д отношения горизонтальной и вертикальной амплитуд смещения) не дает направления прихода волн. Но поскольку амплитуды горизонтальных смещений лежат в плоскости большого круга, соединяющего станцию с эпицентром, его направление можно найти, составляя векторы первых амплитуд Р-волны по двум компонентам — меридиональной и зональной. После определения направления дуги большого круга, анализируют вертикальную компоненту. Если движение направлено вверх, то первая волна является волной сжатия и горизонтальное движение направлено от эпицентра. После того как найдено направление на эпицентр, определяют эпицентраль-ное расстояние по 5—Р-интервалу, и, таким образом, находят примерное положение эпицентра. [c.387]

ТЫ. Скорость дрейфа пятна относительно полярной области составляет 4—5 м/с, а относительно экваториальной области — 120 м/с. Последнее значение близко к скорости Россби на широте БКП. В ранних моделях БКП представлялось как вулкан, поплавок или вихрь Тейлора, уходящий в глубину планеты. В последнее время БКП трактуется, как солитон волн Россби [5.15, 5.16], В этих работах пятно описывалось уравнениями, в которых учитьюался нелинейный.член в виде якобиана, а нелинейность типа КдФ опускалась. Как показано ниже, этой нелинейностью пренебрегать нельзя, так как размер БКП гораздо больше радиуса Россби, который на широте Tf равен 4000 км.. Учет нелинейности типа КдФ проводился в [1.16, 5.17, 5.18]. При этом существенным оказался учет влияния зонального потока, который компенсирует эффекты невязкого затухания вихря, появляющегося и>за неоднородности среды. В стащюнарном случае оказалось, что параметры зонального потока однозначно определяют форму вихря [c.110]

В случйе зонального течения, когда, скажем, вектор кг лежит на оси I, из указанных диаграмм следует, что либо к1 и кз также лежат на оси I (а это приводит к обращению Ь в нуль, 6 = О, и тогда переноса энергии нет), либо концы векторов к й кз лежат на равных расстояниях от О, так что ул = хз. В последнем случае Сг равно нулю, но С и Сз, вообще говоря, нулю не равны. Из (6.8) мы видим тогда, что 2 = 0 можно сказать, что зональное течение не приобретает и не теряет энергии во взаимодействии с двумя другими компонентами. Однако при 2 0 уравнения (6.8) показывают, что как аи так и аз будут соверщать гармонические колебания около нулевых средних значений. В этом случае зональное течение действует как своего рода катализатор, который позволяет двум другим волнам обмениваться энергией. [c.178]

Показано, что при определенных условиях триплет планетарных волн может взаимодействовать таким образом, что энергия одной волны передается двум другим и, более того, по крайней мере для больших значений волновых чисел место, где происходит передача энергии, расположено в окрестности некоторой пары широтных кругов. Одна из трех волн может представлять собой зональное течение. Однако мы показали, что для зонального течения коэффициент взаимодействия должен обращаться в нуль. Следовательно, как для системы дискретных волн, так и для непрерывного спектра волн на -плоскости, подобного изученному Кенионом [6], зональное течение не может получать или терять энергию посредством этого механизма (хотя наличие этого течения может облегчать обмен энергией между некоторыми другими парами волновых чисел). Таким образом, настоящая теория не учитывает преобразования вихревой энергии в энергию среднего движения, как было, например, найдено Е работе [18]. [c.186]

Модель, на которой основаны вычисления, рассматривалась Кенионом [5]. Эта модель описывает только взаимодействие между волнами и непригодна для рассмотрения взаимодействия волн с потоками, поскольку основные уравнения относятся к возмущениям относительно состояния покоя, а также поскольку коэффициент переноса энергии обращается в нуль для зонального течения. [c.188]

Из рис. 1 видно, что энергия переносится от волн с волновыми векторами западного направления к волнам с волновыми векторами, имеющими более северное или южное направления. Абсолютная величина волновых векторов при этом та же самая, что и для начального спектра. Диаграмма Фейнмана для доминирующих взаимодействий, связанная с этим эффектом, показана на рис. 4 (см. [4]). Временной масштаб (Р1дР1д1) для этого взаимодействия составляет около 10 суток, что сравнимо с периодом волны (7,4 суток для волн, распространяющихся на запад). Таким образом, уже для использованного начального спектра плотности энергии очень важна нелинейность. На рис. 3 показано измеренное распределение кинетической энергии для зональных волновых чисел, от I до. Взятых из [c.191]

В третьих, в процессе бурения зачастую отмечается проникновение фильтрата бурового раствора в пористые пласты. Происходит оттеснение в глубь пласта насыщающего его флюида и газа. В последнем случае вытеснение газа водой приводит к заметному изменению скорости Р- и 8-волн в околоскважинном пространстве пласта. Обобщая вышеизложенные процессы и явления, происходящие в околоскважинном пространстве, можно сделать вывод о существовании субвертикаль-ной зональности скоростной характеристики пород в прискважинной зоне. Наличие этой зональности отмечалось ранее в работах О.Л. Кузнецова, Л.В. Кузнецовой и [c.85]

Распространение преломленных акустических волн в субвертикальной зональной среде имеет свои особенности. Как показали выполненные экспериментальные исследования с многоэлементным зондом АМАК-2, наиболее важной особенностью является изменение значений скоростей в последующих фазах волновых пакетов Р- и 8-волн. [c.85]

Наблюдаются ли аналогии рассмотренного эффекта в поведении акустического волнового поля в других системах наблюдения Наиболее полным аналогом является сейсмическое волновое поле, получаемое при изучении строения верхней части разреза методом преломленных волн (МПВ). Аналогия волновых полей обусловлена подобием строения среды и систем наблюдения. В случае скважинных акустических измерений среда имеет субвертикальную скоростную зональность, обусловленную вышеизложенными причинами, а при наземных сейсмических -субгоризонтальную скоростную зональность, обусловленную вертикальной слоистостью среды. Это принципиальное подобие сред обеспечивает однородность распространения упругих волн сейсмического и акустического диапазонов. Образ сейсмического волнового поля, получаемого в МПВ, иллюстрируется выше на рис. 1.2 (Глава 1), где представлены результаты сейсмического волнового зондирования на удалении до 5 км от источника упругих колебаний. Если в этом поле вырезать вертикальный участок в интервале удалений от 2000 м до 2500 м, то в его верхней части получим полную аналогию поля, наблюдаемого многоэлементной акустической системой (рис. 3.23). Поэтому для интерпретации изменения скоростей в последующих фазах в акустическом поле могут быть использованы модели интерпретации, применяемые в МПВ. [c.85]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...