Определение ускорения свободного падения

Об определении ускорения свободного падения [c.188]

Если перенести точку подвеса в центр качания, то прежняя точка подвеса его станет новым центром качания так как при этом приведенная длина маятника не изменится, то и период колебаний его останется прежним. Таким образом, точка подвеса физического маятника и его центр качания обладают свойством обратимости. Это свойство используется в оборотных маятниках, применяемых для точного определения ускорения свободного падения в тех или иных пунктах Земли. При применении для этой цели оборотного. маятника измеряют его период колебаний и приведенную длину, которую можно найти со значительно большей точностью, чем момент инерции маятника. [c.173]

Пример 1.7.1. Предположим, что к точкам приложены параллельные скользящие векторы силы тяжести и,- = т д]и, где д — ускорение свободного падения, к — единичный вектор вертикали. Тогда центр масс дает точку приложения результирующего вектора таких сил. Вследствие того, что центр масс не зависит от ориентации вектора к, существует простой способ экспериментального определения расположения центра масс в твердом теле, рассматриваемом как множество точечных масс. Подвесим такое тело на нити, закрепив ее в какой-либо точке тела. После того как тело перестанет качаться, отметим в нем прямую, служащую продолжением нити. Центр сил тяжести (см. 1.6) совпадает с центром масс, и поэтому центр масс обязан принадлежать полученной прямой. Закрепим теперь нить в другой точке тела и повторим операцию. Тогда центр масс будет точкой пересечения этих прямых.О [c.42]

Пример 6.4.2. Определение ускорения д свободного падения. Ускорение свободного падения можно определить, зная период г колебаний. Мы будем предполагать, что измерение времени производится с требуемой точностью. Для малых колебаний маятника найдем [c.461]

Удельным весом у сплошной среды называют произведение плотности на ускорение свободного падения в данной точке земной поверхности Y = Pg - (31.22) Очевидно, что это определение справедливо только для сплошных сред. [c.43]

Предположим что пространство внутри определенной области является евклидовым. Наше предположение означает, что если все предметы, как-либо участвующие в данном опыте или наблюдении, сместить параллельно их первоначальным положениям на величину одного и того же вектора переноса I, то в результате этого опыта ничего не изменится. Поэтому когда мы говорим, что законы физики инвариантны по отношению к любому параллельному переносу t, то это значит, что все тела, как-то участвующие в данном опыте, должны совершать одинаковое перемещение. Например, законы движения маятника не останутся инвариантными, если перенести этот маятник с уровня моря на вершину Эвереста мы знаем, что в результате такого перемещения маятника относительно окружающих предметов, оставшихся неподвижными, изменится его собственная частота, так как изменится ускорение свободного падения g. [c.66]

Пример. Поправка Kg на действие центробежной силы. Пусть — кажущееся ускорение свободного падения на экваторе, определенное в системе отсчета, вращающейся вместе с Землей. Чему равно истинное значение ускорения свободного падения после введения поправки на центробежную силу инерции [c.108]

Если спутник вращается на высоте /г над земной поверхностью по окружности, центр которой совпадает с центром Земли, то для определения его скорости нужно учесть изменение значения ускорения свободного падения с высотой. По формуле (26.8) имеем [c.118]

Удельный вес — величина векторная, его значение зависит от ускорения свободного падения в точке определения (обычно g= = 9,81 м/с2). [c.9]

Работу на конечном отрезке траектории находят интегрированием вдоль пути перемещения материальной точки (или точки приложения силы / ). Однако для определения работы в поле сил тяжести имеем простое выражение в виде приращения величины (f=mgz (где т — масса перемещаемой материальной точки g — ускорение свободного падения г — высота по отношению к уровню отсчета) [c.27]

Каждая материальная точка, или тело, имеет свой, строго определенный коэффициент пропорциональности — массу точки. Масса материальной точки — физическая величина, характеризующая инертные и гравитационные свойства точки и являющаяся мерой этих свойств. Для свободного падения в пустоте Р = G, где G — сила тяжести а = д-, д 9,81 м/с — ускорение свободного падения, Одинаковое для всех тел. Из (9.1) получаем [c.94]

Приведенные примеры еще раз показывают, что при применении анализа размерностей, наряду с достаточно очевидными приемами, приходится вооружаться интуицией не только при определении величин, существенных для данной конкретной задачи, но и при подборе основных единиц и даже записи размерностей. Так, в последней задаче бьшо не очевидно, что размерность ускорения свободного падения следовало записать не ТТ , а РМ ) ). При этом можно отметить, что сама по себе П-теорема ничего нового не добавляет к изложенному выше способу применения анализа размерностей. Однако в ряде [c.118]

Широкое применение в авиации и космонавтике приобрела единица ускорения, равная нормальному ускорению свободного падения 9,80665 м/с (обозначается я). Если тело движ.ется с ускорением, которое в определенное число раз превышает значение , то во столько же раз увеличивается вес тела. Поэтому это отношение получило название перегрузки. [c.139]

Основной целью экспериментального исследования являлось определение влияния механического перемешивания на скорость химического превращения, т. е. влияния только диаметра аппарата, конструкции, размеров и числа оборотов мешалки. Влияние вязкости и плотности жидкой среды специально не исследовалось. Однако эти величины так же, как и ускорение свободного падения, не могут быть исключены из функциональной зависимости (1), поскольку они необходимы для описания всякого реального гидродинамического процесса. Для системы газ — жидкость должен быть учтен и расход газа, существенно влияющий на гидродинамические условия процесса. Таким образом, влияние перемешивания на скорость химического превращения в системе газ -жидкость может быть описано уравнением [c.303]

Первый кризис. Величина зависит в основном от физических свойств жидкости, плотности ее пара, ускорения свободного падения, формы и ориентации поверхности нагрева. Кроме того, определенное влияние оказывают условия смачиваемости, шероховатости и материал поверхности нагрева. Первый кризис кипения отличается статистической природой даже при тщательно контролируемых условиях эксперимента разброс значений достигает 15 %. [c.236]

Для определения приближенного значения зависимости ускорения свободного падения от высоты над поверхностью земли h можно пользоваться выражением [c.217]

Воспроизведение производной единицы — это определение значения ФВ в указанных единицах на основании косвенных измерений других величин, функционально связанных с измеряемой. Так, воспроизведение единицы силы — ньютона — осуществляется на основании известного уравнения механики F= mg, где т — масса g — ускорение свободного падения. [c.26]

Так как далее будут рассматриваться только несжимаемые жидкости, то нет необходимости принимать во внимание в явном виде силы тяжести, действующие на жидкость. Таким образом,, более правильно интерпретировать р как гидродинамическое, а не как полное давление. Первое не включает в себя гидростатическое давление. В соответствии с принятым определением давления р силу F, представленную уравнением (2.3.1), удобно определить как гидродинамическую силу, действующую на тело со стороны жидкости. Она равна нулю для жидкости, находящейся в покое. Так как на самом деле гравитация всегда действует на жидкость, то для того, чтобы получить полную силу, действующую со стороны жидкости на тело, необходимо добавить к уравнению (2.3.1) выталкивающую силу, действующую на тело. Согласно закону Архимеда, эта дополнительная сила равна весу жидкости, вытесненной телом. Если g — вектор ускорения свободного падения, направленный вертикально вниз (предполагается, что он постоянен), и т/ — масса вытесненной жидкости, то выталкивающая сила равна [c.46]

Это единственная система механических и акустических единиц, в которой в качестве одной из основных принята единица силы. Согласно определению килограмм-сила есть вес тела с массой 1 килограмм при нормальных условиях. Вес тела равен произведению его массы на ускорение свободного падения g [c.94]

Длина R должна быть равна R = gf (17.1), где g — ускорение свободного падения в точке земного шара, где производится испытание. Значение g может колебаться в пределах от 978 до 983 см/с [17.4] и при расчетах его обычно принимают равным 981 см/с. Для определения точного периода качания / по секундомеру отсчитывают время Т полных 1()0 качаний маятника в пределах от 10—15°./ Г/100. Допускается смещение не более 10% [c.275]

Для определения величины отрывающей силы, действующей на частицу, необходимо провести сложение векторов центробежного ускорения и ускорения свободного падения (рис. 111,4 и 111,5). При вращении запыленной поверхности вокруг горизонтальной оси сила тяжести способствует отрыву висящей частицы (рис. III, 4, в) и препятствует отрыву лежащей частицы (рис. III, 4,6). При вращении поверхности вокруг вертикальной оси, если величиной g нельзя пренебречь, отрывающая сила направлена под углом к поверхности. [c.75]

О важности закона Галилея говорит также и то, что равенство ускорений в падении тел проверяется непрерывно и со все возрастающей точностью в течение почти четырехсот лет. Последние наиболее известные измерения принадлежат венгерскому ученому Этвешу и советскому физику В. Б. Брагинскому. Этвеш в 1912 г. проверил равенство ускорений свободного падения с точностью до восьмого знака за запятой. В. Б. Брагинский в 1970—1971 гг., используя современную электронную аппаратуру, проверил справедливость закона Галилея с точностью до двенадцатого знака за запятой при определении числового значения g. [c.82]

В качестве следующей задачи определим скорость и, с которой падает шарик в вязкой жидкости. Даны диаметр шарика й, его плотность рь плотность жидкости р2 и ее вязкость л. Разумеется, в число величин, определяющих процесс, входит ускорение свободного падения д. Для решения задачи мы имеем, таким образом, шесть величин при трех основных единицах, что позволяет составить три безразмерные комбинации. Как мы уже видели, задача становится тем более определенной, чем меньше разность между числом определяющих явление величин и числом основных единиц. В данном случае [c.94]

Приведенные примеры еще раз показывают, что при применении анализа размерностей, наряду с достаточно очевидными приемами, приходится вооружаться интуицией не только при определении величин, существенных для данной конкретной задачи, но и при подборе основных единиц и даже записи размерностей. Так, в последней задаче не очевидно было, что размерность ускорения свободного падения следовало записать не ЬТ , а РМ ). При этом можно отметить, что сама по себе П-теорема ничего нового не добавляет к изложенному выше способу применения анализа размерностей. Однако в ряде случаев она позволяет проводить анализ в более удобном виде и представлять результат анализа в разных формах в зависимости от того, какие параметры нас интересуют. Основное ее значение состоит в том, что с ее помощью удобно вводить так называемые безразмерные критерии подобия. Такими критериями в принципе могут быть любые из безразмерных комбинаций величин, определяющих исследуемое явление. [c.96]

Очевидно, что на основании результатов измерения периода колебаний маятника определенной длины можно найти величину ускорения свободного падения, или величину силы тяготения в данном месте. Большая точность при измерении периода колебаний маятника обеспечивает значительную точность измерения силы тяготения в данном месте. [c.273]

Из определения физической атмосферы следует, что ее величина в известной мере зависит от притяжения Земли. Так как последнее не одинаково во всех местах земного шара, то необходимо условиться, какое значение ускорения свободного падения является нормальным при определении физической атмосферы. Таким значением принято считать значение g = 980,665 см/сек , которое имеет место на широте 45° на уровне моря. При всяком другом значении ускорения свободного падения g физическая атмосфера будет равна [c.36]

Каждому значению С соответствует плоскость, в точках которой давление имеет определенное постоянное значение. Свободная поверхность жидкости в данном случае является одной из плоскостей равного давления. Здесь следует указать, что полученный вывод справедлив лишь в пределах сравнительно небольших поверхностей, для которых можно считать вектор ускорения свободного падения вертикальным. [c.34]

Примером абсолютных измерений может служить определение длины в метрах, силы электрического тока в амперах, ускорения свободного падения в метрах на секунду в квадрате. [c.9]

ОБОРОТНЫЙ МАЯТНИК — прибор для эксперим. определения ускорения свободного падения g. Представляет собой физ. маятник В виде, [c.382]

Для определения ускорения свободного падения был использован прибор Атвуда, состоящий из легкого блока с перекинутой через него тонкой нитью, по концам которой привязаны два почти равных груза (рис. 1.170). Зная время t и песемещение /г грузов,, а также величины грузов [c.93]

Это уже представляет определенный интерес, так как показьшает, что время вытекания не зависит от плотности жидкости и обратно пропорционально корню квадратному из ускорения свободного падения. [c.102]

ГРАВЙМЁТР — прибор для измерения силы тяжести и соответствующего ускорения свободного падения g. Различают два способа измерения силы тяжести абсолютный и относительный. В последнем измерян)т приращение Ag относительно значения g в нек-ром исходном пункте. Относительная погрештюсть определения g Г. 10-е. [c.520]

С. 3. используется в коллоидной химии, молекулярной физике, метеорологии. По С. з. можно определить скорость осанщения мелких капель тумана, коллоидных частиц, частиц ила и др. мелких частиц. Предельную скорость падения шарика мелких размеров в вязкой жидкости находят по ф-ле Уцр = /jfff(p — — р )/iii, где р — плотность вещества шарика, g — ускорение свободного падения. С. з. применяют также для определения коэф. вязкости очень вязких жидкостей (см. Вискозиметрия). с. Л. Вишневецкий. [c.690]

Переход от псевдоожижения к виброкнпению происходит либо прн сообщении сыпучему телу ускорений колебаний определенного уровня, либо при достижении определенного энергетического уровня. Первый критерий более применим к грубо-дисперсным системам, второй — к микрогетерогенным. Переход от состояния псевдоожижения к виброкипению осуществляется, как правило, при ускорениях, превышающих ускорение свободного падения. Критические ускорения и энергозатраты зависят от свойств сыпучего тела, толщины слоя, сил сцепления между частицами и других факторов. [c.79]

Данный режим движения осуществим только при вполне определенных отношениях вибрационных перегрузок ви к ускорению свободного падения [5]. Например, для легких частиц (р гк 0) должно выполняться условие w > 5,88g, которое реализуется либо при больших значениях вибрационных перегрузок w (в условиях Земли — более 5,8 go. где go — ускорение свободного падения на земной поверхности), либо при ослабленной гравитации (если g = 10" м/с , то необходимый уровень вибрационных перегрузок не превышает 0,Olgo). Последнее обстоятельство позволяет рекомендовать применение описанного режима движения для реализации упомянутых технологических процессов в космических условиях. [c.112]

Недостаток системы МКГСС заключен в фактическом непостоянстве ее основной единицы — килограмм-силы, определенной как ga-килограмм. Ускорение свободного падения g не равно обычно gs и зависит от географической широты места, от высоты над уровнем моря и от других факторов, колеблясь в пределах до 0,2 %. Измерять точное значение g и вносить соответствующие поправки на практике нет возможности. За килограмм-силу приходится принимать просто вес тела массой 1 кг в местных реально существующих, а не в принятых нормальных условиях. [c.95]

М. используют в приборах дл определения временв, ускорения свободного падения, момента инерции тел и т. п. [c.176]

Полиспасты. Система, состоящая из подвижных и неподвижных блоков, огибаемых канатом, представляет собой простейшее грузоподъемное устройство — полиспаст (рис.61,в), с помощью которого можно уменьшить усилие, развиваемое лебедкой, изменить направление прилагаемого к грузу усилия (т.е. тянуть за свободный конец полиспаста вниз или в сторону) и уменьшить скорость подъема груза по сравнению со скоростью каната, наматываемого на барабан лебедки. Полиспаст характеризуется кратностью, показывающей, во сколько раз требуемое для подъема груза усилие меньше заданной массы груза. Так как число ветвей полиспаста, на которое распределяется масса поднимаемого груза, численно равно кратности полиспаста, можно рекомендовать следующий простой способ ее определения. Если полиспаст мысленно рассечь плоскостью (рис.61,г) пересекающей все ветви каната, который огибает блоки, то кратность полиспаста численно будет равна числу пересеченных плоскостью канатов. Чем больше кратность полиспаста К, тем меньше усилие Р, которое необходимо развивать лебедкой для подъема заданного груза Р и тем больше скорость наматываемого на барабан каната Ук, которая обеспечивает заданную скорость подъема груза Уг. Другими словами, Ук=К-Уг и P =P/Kh=Qg/Kh, где Ь - кпд полиспаста, а - ускорение свободного падения. Блоки полиспаста закрепляют на двух или нескольких (по вертикали) параллельных осях, образуя неподвижные блочные обоймы. Крюк грузового полиспас- [c.121]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...